Поглощение первого звука

Фиг. 70. Зависимость поглощения первого звука вблизи Х-точки от температуры.

Поверхностная энергия границы сверхпроводящей и нормальной фаз 635 Поверхностное натяжение 729, 735 Поглощение первого звука 851, 852 Подрешетки 410 [c.930]

Фиг. 22. Зависимость поглощения первого звука от температуры на двух

Таким образом, коэффициент поглощения первого звука О] зависит только от двух кинетических коэффициентов коэффициента первой вязкости т] и коэффициента [c.76]

Заметим, что главную роль, как показывают вычисления коэффициентов т] и поглощении первого звука играет вторая вязкость, связанная с коэффициентом 2- [c.77]

Поглощение первого звука в гелии II определяется величиной коэффициента (см. 12). Экспериментальные значения коэффициента поглощения первого звука в гелии II для области температур 1,57—2,0° К позволяют с удовлетворительной степенью точности вычислить неизвестные коэффициенты а и Ь в формулах для рЛ Г / рй-Таким образом, находим [c.125]

Найти коэффициенты поглощения первого и второго звуков в гелии II. Решение. Вычисление осуществляется аналогично тому, как это было сделано в 79 для звука в обычных жидкостях при этом вместо (79,1) используется выражение (140,10), В пренебрежении всеми членами, содержащими температурный коэффициент расширения р (в том числе в (141,10— И)), получим для ко,эффициентов поглощения [c.730]

Распространение звука изучалось также вблизи точек фазовых переходов второго рода, в частности вблизи Х-точки гелия (2,18 К). На фиг. 21 представлена температурная зависимость скорости первого звука, а на фиг. 22 — коэффициент поглощения в области 0,1—4,5 К на частоте 12 МГц. В Я,-точке наблюдается провал кривой скорости звука. Коэффициент поглощения уменьшается при температуре ниже [c.200]

Поскольку первый этап происходит очень быстро (т,,< т/), основной вклад в поглощение продольного звука дает второй этап, и, таким образом, поглощение не зависит от х . [c.260]

Эта формула применима постольку, поскольку определяемый ею коэффициент поглощения мал должно быть мало относительное убывание амплитуды на расстояниях порядка длины волны (т. е. должно быть ус/ш < 1). На этом предположении по существу основан изложенный вывод, так как мы вычисляли диссипацию энергии с помощью незатухающего выражения для звуковой волны. Для газов это условие фактически всегда выполнено. Рассмотрим, например, первый член в (79,6). Условие ус/ < 1 означает, что должно быть vo)/ < 1. Но, как известно из кинетической теории газов, коэффициент вязкости v газа — порядка величины произведения длины свободного пробега / иа среднюю тепловую скорость молекул последняя совпадает по порядку величины со скоростью звука в газе, так что v 1с. Поэтому имеем [c.424]

Если же Я, > а, то характер поглощения меняется. В такой волне можно считать, что каждый кристаллит подвергается воздействию однородно распределенного давления. Но ввиду анизотропии кристаллитов и граничных условий на поверхностях их соприкосновения возникающая при этом деформация неоднородна. Она будет испытывать существенные изменения (изменение порядка величины ее самой) на протяжении размеров кристаллита, а не на протяжении длины волны, как это было бы в однородном теле. Для поглощения звука существенны скорости изменения деформации и возникающие градиенты температуры. Из них первые будут иметь по-прежнему обычный порядок величины. Градиенты же температуры в пределах каждого кристаллита аномально велики. Поэтому поглощение звука, обусловленное теплопроводностью, будет велико по сравнению с поглощением, связанным с вязкостью, и достаточно вычислить только первое. [c.182]

Первые два вида войлока применяются в автомобильном и тракторном производстве и в сельскохозяйственном машиностроении, причём грубошёрстный применяется также в паровозостроении. Из них изготовляются сальники, прокладки для предохранения от коррозии, трения, попадания грязи, а также для смягчения ударов, сотрясений, поглощения звуков и других целей, фильтры для масел и других жидкостей, фитили для подачи смазочных веществ к местам трения механизмов. [c.350]

Ввиду малой длины волны У. характер его распространения определяется в первую очередь молекулярной структурой среды, поэтому, измеряя скорость с и коэф. затухания а, можно судить о молекулярных свойствах вещества (см. Молекулярная акустика). Характерная особенность распространения У. в многоатомных газах и во мн. жидкостях—существование областей дисперсии звука, сопровождающейся сильным возрастанием его поглощения. Эти эффекты объясняются процессами релаксации (см. Релаксация акустическая). У. в газах, и в частности в воздухе, распространяется с большим затуханием (см. Поглощение звука). Жидкости и твёрдые тела (особенно монокристаллы) представляют собой, как правило, хорошие проводники У., затухание в них значительно меньше. Поэтому области использования У. средних и высоких частот относятся почти исключительно к жидкостям и твёрдым телам, а в воздухе и газах применяют только У. низких частот. [c.215]

Пользуясь уравнениями (3.4) —(3.6) для малых чисел Рейнольдса, найдем решение уравнений первого приближения. Для граничных условий у = о = Уо os при малом поглощении звука на расстоянии длины волны < 1 решение (3.5) имеет вид [c.102]

Искажение плоской волны в случае малых чисел Рейнольдса рассмотрено в [28] для сред с малой дисперсией скорости. Решение уравнений гидродинамики приводит в этом случае во втором приближении к уравнению биений в пространстве. Этот результат вполне естествен, так как в результате дисперсии скорости фа.ча второй гармоники изменяется в пространстве относительно фазы первой гармоники. Этот сдвиг фазы, меняющийся в пространстве (отсутствие синхронизма), сначала, если бы не было релаксационного поглощения, приводил бы к замедлению роста амплитуды гармоники, затем к прекращению его и, наконец, к падению амплитуды второй гармоники. Однако одновременно с дисперсией скорости на величину второй гармоники будут оказывать влияние диссипативные процессы, связанные с теплопроводностью и вязкостью (как сдвиговой, так и объемной). Как показано в [28], даже учет одной только объемной вязкости приводит к тому, что характер изменения амплитуды второй гармоники из-за малой дисперсии в основном определяется поглощением звука. [c.132]

Увеличение мощности фронта может быть достигнуто как за счет повышения интенсивности звука у поверхности излучателя, так и за счет увеличения самой поверхности. Первый способ ограничивается как механической и электрической прочностью излучателя, так и возможностью возникновения кавитации на его поверхности, а второй — увеличением затрат энергии на поглощение звука при его распространении от излучающей поверхности до фокуса. [c.193]

Причины всех этих явлений довольно просты, но они играют гораздо большую роль, чем это кажется на первый взгляд. Изучение поведения звука в помещениях не менее важно, чем любой другой аспект акустики, и не только потому, что наслаждение, испытываемое тысячами любителей музыки, зависит от познаний архитектора в области акустики, но и, быть может, еще в большей степени потому, что разнообразные шумы, которые возникают в помещениях и наносят вред слуху работающих там людей, во многом зависят именно от окружения. Настоящая глава как бы подытоживает все сказанное в предыдущих главах, и здесь мы покажем, как явления излучения, дифракции, поглощения и отражения, комбинируясь тем или иным путем, способны либо доставлять удовольствие, либо портить жизнь всем, кто находится в помещениях. [c.179]

Рассмотрим сферический источник звука с уровнем звуковой мощности 100 дБ. Согласно закону обратных квадратов, в открытом пространстве уровень интенсивности звука на расстоянии 3 м от такого источника составит 79 дБ. Внесем этот источник в большое помещение размерами, скажем, ЮХ ХЗ м. Допустим, что коэффициент поглощения стен, потолка и пола в этом помещении равен 0,05 (так будет, если помещение построено, например, из оштукатуренного кирпича или бетона). Что мы услышим теперь Во-первых, по-прежнему прямой звук будет приходить непосредственно от источника к уху, и, если мощность источника не изменилась и между ним и ухом не поставили какого-либо препятствия, уровень интенсивности этого звука по-прежнему составит 79 дБ. Однако, после того как мы услышали прямой звук, волна пробежит далее и упадет на стены, пол и потолок. Эти поверхности поглотят 5% звуковой энергии, а 95% отразят обратно к нам. Звуковые волны снова пробегут мимо нас, и этот процесс будет повторяться снова и снова. Чтобы звук потерял 20% своей энергии, то есть чтобы его уровень упал на 1 дБ, он должен испытать более четырех отражений. В результате добавления всех последовательных отражений, следующих друг за другом, пока они совершенно не затухнут, интенсивность первой отраженной волны окажется увеличенной в 18 раз. Можно показать, что в результате от сложения всех отражений интенсивность звука увеличивается в [c.181]

Размеры ограждения влияют на его эффективность в двух отношениях. Во-первых, излучение в данном направлении будет тем больше, чем больше размеры соответствующей стенки. Кроме того, поскольку существенно среднее значение коэффициента поглощения внутри ограждения, а некоторые механизмы обладают большими жесткими, хорошо отражающими звук поверхностями, то для того же механизма и той же акустической облицовки ограждения средний коэффициент поглощения для большого ограждения будет выше, чем для малого. Поэтому нередко оказывается целесообразным сделать ограждение побольше, в частности, еще и потому, что тогда можно будет установить дверь для прохода внутрь при ремонте и [c.243]

Механизм поглощения звука пузырьками воздуха в воде достаточно сложен. Это поглощение вызывается многими причинами, но основными из них можно считать две во-первых, отвод тепла от пузырька к жидкости при периодических изменениях объёма пузырька, которые он испытывает под действием проходящей звуковой волны, и, во-вторых, рассеяние части энергии звуковой волны за счёт того, что пузырёк при своих пульсациях сам становится излучателем звука. Это излучение, или рассеяние, происходит по всем направлениям благодаря малым размерам пузырька. Механизм поглощения звука пу- [c.318]

Механизм поглош,ения звука пузырьками воздуха в воде достаточно сложен. Это поглощение вызывается многими причинами, но основными из них можно считать две во-первых, отвод тепла от пузырька к жидкости при периодических изменениях объема пузырька, которые он испытывает под действием проходящей звуковой волны, и, во-вторых, рассеяние части энергии звуковой волны за счет того, что пузырек при своих пульсациях сам становится излучателем звука. Это излучение, или рассеяние, происходит по всем направлениям благодаря малым размерам пузырька. Механизм поглощения звука пузырьками воздуха во многом аналогичен механизму релаксационного поглощения звука в многоатомных газах, который мы кратко разобрали в пятой главе. [c.329]

Хотя мелкие подробности явления не могут быть еще четко выявлены ни теорией, пи экспериментом, однако нельзя сомневаться в том, что общее поведение поглощения первого звука можно достаточно хорошо понять с помощью модели, предложенной Халатнт1Ковым. Полная кривая поглощения первого звука на основании работ различных авторон приведена на фиг. 71. Недавно Ньюэлл и Уилкс [128] измерили поглощение под давле- [c.851]

Если путем измерения скорости первого звука можно лишь косвенно проверять теоретические модели Не II, данные по его поглощению для этого гораздо более существенны. Пеллам н Сквайр для измерения скорости использовали импульсную технику, которая позволила им измерить коэффициент поглощения в том же интервале температур (фиг. 70). Они сравнивали свои результаты с классическим выражением д.ля коэффициента поглощения [c.850]

Нп/см — порядка 0,1 или меньше. Если бы а было большим, например а=1 Нп/см, то это означало бы, что амплитуда звукового давления уменьшается на 8,7 дБ при прохождении 1 см пути. Пройдя всего только 3 см, волна испытала бы затухание 3 Нп, или 26 дБ. Ее амплитуда составила бы только 5% первоначального значения и волна содержала бы лишь 0,25% первоначальной энергии. Следовательно, безразлично, имел ли поглотитель толщину 3 см или бесконечную. Даже если бы физически было возможно создать поглощающий материал с таким большим коэффициентом затухания, как 1Нп/см, то он необязательно яашел бы применение в технике подводного звука. Хороший поглотитель должен обладать двумя основными качествами. Во-первых, звук должен проникнуть в материал, а не отразиться. Во-вторых, после того как звук вошел в поглотитель, он должен полностью поглотиться. Если поглотитель обладает большим поглощением, при котором лишь ничтожное количество звука., отраженного от его задней границы, возвращается к пе- редней,то х кажется бесконечным и Тогда коэффициент [c.345]

Формуда (бО.б) одинаково применима для плоских и сферических звуковых волн. Если не учитывать поглощения звука средой, то в случае плоских волн интенсивность звука нс должна изменяться с расстоянием. В сферических волнах амплитуды смещения частиц среды, их скорости и звукового давления убывают как величины, обратные первой степени расстояния от источника звука. Поэтому в случае сферических волн интенсивность звука убывает обратно пропорционально квадрату расстояния от источника зву1Щ. [c.228]

Средп методов ослабления воздушного шума машин звукоизоляция и звукопоглощение являются наиболее распространенными. Первый основан на отражении звука от препятствий, второй — на поглощении звуковой энергии и превращении ее в тепло. К настоящему времени эти методы достаточно полно разработаны н широко освещены в литературе. С основами теории, а также с практическими результатами применительно к строительным сооружениям, судам и самолетам можно ознакомиться в книгах [3, 12, 65, 72, 163, 164, [c.223]

Изучение АЯМР проводится на УЗ-частотах 1 —100 МГц двумя методами, В первом — непосредственно измеряется дополнит, поглощение звука в образце при резонансе. Коэфф. поглощения [c.45]

S /г. Ширина полосы меньше расстояния между кривыми, что соответствует условию %Q. >kT. Проецируя участки кривых, пересекаемые полосой, на ось абсцисс, видим, что в области размытия распределения Ферми существуют интервалы разрешённых и запрещённых значений рн (первые отмечены жирными отрезками). Положения этих отрезков зависят от If, поскольку с изменением В меняются расстояния между кривыми. Когда при изменении Н периодически попадает в интервал разрешённых значений римеет место сильное поглощение звука в противном случае поглощение мало. Г. к. о. имеют место при условии [Ц [c.455]

Особенностью распространения упругих волн в кристаллах является их взаимодс1ктвие с разл. подсистемами (макроскопическими электрич. и магн. полями, электронами, спинами и др.) кристаллов. Так, в кристаллах, обладающих пьезоэффектом, распространение акустич. волны сопровождается образованием переменного электрич. поля, движущегося вместо с волной деформации в полупроводниках и металлах волна деформации вызывает движение и перераспределение свободных носителей (см. Акустоэлектронное взаимодействие) в магн. кристаллах упругая волна сопровождается волной переменного магн. поля, обусловленного магня-тострикцией, и т. д. Для всех типов кристаллов характерно взаимодействие УЗ-волн с дефектами кристаллич. структуры, в первую очередь с дислокациями. Взаимодействие механич. деформаций с разл. подсистемами в значит, степени определяет поглощение УЗ, механизмы акустич. нелинейности, анизотропию скорости звука и даже обусловливает возникновение в кристаллах новых типов волн, как объёмных (связанные магнитоупругие волны в магн. Дфисталлах), так и.поверхностных. [c.506]

Длительность спада импульса сжатия согласно [95] определяется при Тр>т п следующим образом Теп т п=тах т , Тд, т . Если же для времени рекомбинации носителей Тр справедливо тр< т п, тоТеп п1ах Тр, т . Таким образом, если Тр меньше времени пробега звуком области фотовозбуждения и времени, связанного с движением носителей Тд, то время спада импульса сжатия, а следовательно, и длительность импульса сжатия не зависят от глубины поглощения и процессов диффузии. Физически это обусловлено тем, что импульс сжатия формируется при сложении двух акустических сигналов, первый из которых возбуждается при фотогенерации плазмы, а второй — при ее рекомбинации. Длительности каждого из этих сигналов зависят от т , Тд. Они имеют противоположные полярности и задержаны на время порядка суммы времен Тц + Тр. Вот почему при тр<т , Тд длительность импульса сжатия в результирующей волне оказывается не зависящей от т , Тд. Поэтому на пути генерации пикосекундных импульсов сжатия не возникает проблем, связанных с быстрым расширением плазмы. Согласно развитым представлениям [94—96], если при малых интенсивностях оптического воздействия и длитель- [c.170]

Таким образом, для сред с тепловой нелинейностью процесс выхода на стационарное изменение показателя преломления протекает в три зтапа после момента поглощения излучения. Оценим характерные времена этих этапов. Длительность первого из них, представляющего релаксацию возбуждения в тепло, мы указывали с. Второй зтап происходит со скоростью звука, равной по порядку величины у 10 см/с. Константа даффузии тепла, отвечающая за третий этап, ) 10" см /с. Для типичных периодов пропускающих решеток, записываемых в средах с тепловой нелинейностью А 10 см, получаем, что длительность этапа установления давления Гр 10 с, а время выравнивания температуры Го 10" с. Полученные времена существенно различаются, и вначале всегда устанавливается давление, а уже затем температура. Для случая отражательной решетки Л 10" см. Тогда Гр 10" с, а То 10 с. Видно, что времена сближаются, но по-прежнему давление устанавливается раньше. Отношение интервалов времени релаксации температуры для пропускающей и отражательной решеток составляет Ю . Поскольку решетки температуры релаксируют зкспоненциально, то и их стационарные амплитуды соотносятся как времена релаксации. Поэтому стационарные пропускающие решетки оказьшаются в 10 раз сильнее стационарных отражательных решеток при одновременной записи одними и теми же пучками излучения. [c.57]

Авторы специально не исследовали зависимости скорости ультразвука от частоты, т. е. ее дисперсии. Однако при температурах >100°С они произвели качественную оценку коэффициента поглощения а путем сравнения амплитуд первого и Дважды отраженного импульсов. Значение а в исследованной области нигде, кроме узкой окрестности критической точки, не 1ревышает максимального. Условием наличия дисперсии является максимум а и равенство где % — длина волны. В проведенных исследованиях измеренное а=0,24 см при 22,65 МПа и 374,077°С (Я=0,013 см). Поскольку аА=0,0031< дисперсии скорости звука в исследованном диапазоне параметров по мнению авторов быть не должно. Таким образом, Полученные в работе значения скорости звука можно считать [c.73]

Проблема взаимодействия звука со звуком и вообще проблема распространения нелинейных волн, интерес к которой за последнее время бурно растет в связи с тем, что мощности как 5 Льтразвуковых, так и когерентных электромагнитных волн в настоящее время уже достигли тех уровней, при которых линейное приближение во многих случаях не дает удовлетворительных результатов, является одной из основных в нелинейной акустике. Она весьма обширна, включает в себя ряд вопросов (искажение и взаимодействие волн, особенности распространения пилообразных волн нелинейное поглощение и т. д. ), и ей отведено значительное место в предлагаемой вниманию читателей книге. Однако этим не исчерпывается круг вопросов, который должен рассматриваться в нелинейной акустике. В первую очередь это относится к эффектам, вызываемым мощными звуковыми волнами, которые могли бы быть названы вторичными. Из вторичных эффектов в книге основное внимание уделяется акустическим течениям — постоянным вихревым потокам, возникающим в звуковых полях, и звуковой кавитации — образованию в жидкостях полостей под действием отрицательного давления волны. Эти вторичные явления ответственны за ряд эффектов, наблюдающихся в поле мощных звуковых волн часть из этих эффектов играет существенную роль в области технологического использования мощных ультразвуковых волн. [c.11]

Что здесь можно предпринять Каким образом заглушить шум, бегущий в газовом потоке вдоль трубы или воздуховода Если воздуховод полностью перекрывает отверстие, звук будет распространяться внутри него двумя путями часть волн, вошедших в воздуховод, побеж ит, отражаясь последовательно то от одной, то от другой стенки. Другие волны побегут прямо вдоль воздуховода как плоские волны, не ударяясь о стенки. Если стенки воздуховода плохо отражают звук, то есть поглощают его, то волны первого типа далеко не убегут . Как далеко пробегут эти волны, зависит от угла, под которым они падают на стенки, ширины воздуховода и коэффщиента поглощения облицовки стснок. Для обычного типа звукопоглощающей облицовки амплитуда волн, падающих под углом, превышающим 30°, снизится до уровня плоских волн уже на расстоянии примерно четырех поперечников воздуховода (рис. 54). Что касается плоских волн, то причина их поглощения не так проста. При распространении плоской волны вдоль облицованного воздуховода она частично (вблизи стенок) бежит в звукопоглощающем материале. При колебаниях частиц воздуха вперед и назад вязкое [c.249]

Во всех случаях, когда реверберация в шумном помещении не слишком велика (среднии коэффициент поглощения не ниже 0,1 у, поглощение не решит проблему уменьшения передачи звука между помещениями, разве что можно удовлетвориться — редкий случай — горсточкой децибел. Задача оказывается трудной даже если любитель музыки удвоит массу перегородки, отделяющей его от соседнего помещения, то больше 5 дБ он не выиграет. Придется ему строить двойную перегородку со вторым слоем на упругой опоре. На первой перегородке ему нужно будет установить мягкие резиновые изоляторы (в возможно меньше.м числе) и повесить на них второй непрони цаемый слой с поверхностной плотностью примерно 10 кг/м , так чтобы этот слой нигде не имел жесткого контакта с основной стеной. Зазор между поверхностями должен быть не меньше 50 мм, его следует заполнить звукопоглощающим покрытием, например из минеральной шерсти, что предотвратит резонансы замкнутого воздушного объема. Края второго слоя необходимо уплотнить на стенах и на потолке при помощи мастики — здесь также не должно быть жесткого контакта. [c.263]

Эта специфика прежде всего выражается в реальной и широко используемой возможности генерирования плоских или квазипло-ских волн, в особом значении импульсного режима излучения, в воздействии мощного ультразвука на среду и ее реакции на это воздействие, в сильном поглощении ультразвуковых волн в газах и возможности распространения сдвиговых волн в жидкостях, в отчетливом проявлении нелинейных акустических эффектов в жидкостях и твердых телах, постоянных сил в ультразвуковом поле и т. д. Соответственно на первое место в ультраакустике выходят вопросы распространения плоских волн, их поглощения, отражения, преломления, прохождения через слои, фокусирования, рассеяния, анализ нелинейных эффектов, пондеромоторных сил в поле плоских волн, дифракционных и интерференционных эффектов в поле реальных излучателей ультразвуковых пучков вместе с анализом отклонений характеристик ультразвукового поля в ограниченных пучках по сравнению с полем идеальных плоских волн, распространения различных типов ультразвуковых волн в безграничных и ограниченных твердых телах, в том числе — в кристаллах и пр. В насго-яи ей книге сделана попытка дать всем этим вопросам достаточно полное освещение в сочетании с другими аспектами распространения ультразвуковых волн. В книге приводятся также э сперимеп-тальные данные по скорости и поглощению ультразвука в л<идко-стях и газах, а также по скорости звука в изотропных твердых телах и кристаллах. Наряду с классическим материалом в ней использованы данные из оригинальных источников, на которые сделаны соответствующие ссылки. [c.5]

Описание вынужденного рассеяния Бриллюэна основано на дифференциальных уравнениях (2.51-16) и (2.52-1) для давления и электрического поля. Решение этой системы дифференциальных уравнений в частных производных в общем случае очень затруднено. Поэтому мы рассмотрим решения при некоторых упрощающих предположениях. Прежде всего мы ограничимся стационарными решениями. Они позволяют получить приближенное описание реальных фактов, если длительность световых импульсов очень велика по сравнению с временем установления колебаний в среде. Это время задается обратны. значением константы затухания Г, которая равна удвоенному ароизведению скорости звука V и коэффициента поглощения звуковой мощности и для жидкостей п,ри комнатной температуре и%1еет порядок величины 10" с. При рассмотрении стационарных процессов можно исходить из обыкновенных дифференциальных уравнений (2.52-3), (2.52-5) и из соответствующего уравнению (2.52-5) уравнения для амплитуды лазерной волны. Будем снова а,реиебрегать вторыми производными от амплитуды, а в правой части уравнения (2.52-3) также и первой производной. Условия применимости такого приближения обсуждались в разд. 1.322. Тогда мы получим систему [c.217]

Разбирая вопрос об особенностях распространения звука в свободной атмосфере, мы познакомились с рядом явлений, вызываемых неоднородным строением и турбулентностью атмосферы. Подобно воздушной оболочке, жидкая оболочка земли — море — также не представляет собой однородной и застывшей среды. С глубиной меняется температура воды и гидростатическое давление. В первой сотне метров под водой распределение температуры сильно зависит от метеорологических условий — времени года, времени, суток, скорости ветра, облачности. Морские течения и конвекция приводят к появлению турбулентности ). Благодаря волнам на поверхности моря, физико-химическим процессам в море, а также живым организмам происходит образование пузырьков воздуха в воде, играющих, как мы увидим дальше, существенную роль при распространении ультразвука в море. Кроме того, при распространении звука в воде, как мы уже говорили, поглощение его не так велико, как в воздухе, поэтому большую роль играет на1ичие границ, отражающих звуковые волны,— поверхности моря и дна,— особенно в мелких морях. [c.313]

Количество пузырьков воздуха, содержащихся в морской воде, зависит от времени года, времени суток, а также от погоды. В более тёплой воде газы выделяются из воды. В более холодной воде число пузырьков меньше, часть их растворяется. Присутствие в воде пузырьков воздуха очень сильно увеличивает поглощение звука. В этом легко убедиться, если постучать чайной ложкой по стакану с кипячёной водой и по стакану с водой из-под крана. В кипячёной воде пузырьки воздуха отсутствуют, а в водопроводной воде их имеется большое ко. шчество. Поэтому в первом случае мы услышим достаточно звонкий звук, во втором случае звук получается глухим звук будет совсем глухим, если в стакан налить газированной воды. [c.317]

Вместо интерферометра Фабри — Перо для спектрального анализа можно использовать дифракционный спектрограф [10] разрешающая спо-ообность в обоих случаях имеет порядок 10 —10 . Интерферометр табл. 1 приведено несколько результатов (они не относятся к простым жидкостям и помещены здесь только для того, чтобы показать возможности метода). В этой таблице Т — температура жидкости в градусах Цельсия 0 — угол рассеяния — скорость гиперзвука, рассчитанная по величине бриллюэнов-ского смещения — скорость ультразвука, измеренная обычными методами на частотах несколько мегагерц — уширение линии, обусловленное поглощением звука. Результаты, приведенные в первой строке для каждой жидкости, получены с использованием классических источников хвета, а во второй и третьей строках соответственно — с помощью экспериментальной схемы, представленной на фиг. 2 [10], и с помощью схемы с коническим рефлектором [9]. Очевидно, что [c.162]

Обычно различают дисперсию двух типов. Дисперсия первого типа обусловлена физическими свойствами среды и всегда связана с поглощением энергии. В плоской звуковой волне в безграничной жидкости возможна дисперсия только первого типа. Дисперсия второго тшха обусловлена волноводными свойствами среды, определяемыми геометрическими факторами, устанавливае п>1ми граничными условиями области распространения звука. Эта дисперсия не связана с поглощением звуковой энергии средой, хотя не исключает возможности оттока энергии через границы области. Рассмотрим несколько примеров дисперсий обоих типов. [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...