Кулоновское упругое рассеяние а-частиц

Кулоновское упругое рассеяние -частиц [c.33]

Помимо столкновений, сопровождающихся ионизацией и возбуждением атомов, помимо тормозного излучения, заряженная частица, проходящая через вещество, испытывает также упругое рассеяние. При малых энергиях пролетающей частицы упругое рассеяние обусловлено кулоновским взаимодействием. Этот вопрос рассматривается в 11 и 26. [c.29]

При движении в плотной среде заряженная частица испытывает серию последовательных актов упругого рассеяния на ядрах, расположенных вблизи траектории движения (многократное кулоновское рассеяние). В результате этого процесса частица в среднем отклоняется от первоначального направления [c.254]

Оптическая модель, первоначально развитая для описания рассеяния нейтронов ядрами, была впоследствии распространена и на заряженные частицы (протоны, дейтоны, а-частицы)",. для которых надо учитывать кулоновский потенциал. Современные варианты оптической модели, развитые для нуклонов, позволяют вычислять сечение упругого рассеяния Оу, дифференци- [c.355]

Прежде чем приступить непосредственно к вычислению проводимости, сделаем одно замечание. Мы отмечали а параграфе 5.1. первого тома (см. также приложение 5Б), что в теории электропроводности могут встретиться два предельных случая. В адиабатическом пределе средний импульс носителей заряда релаксирует значительно быстрее, чем устанавливается равновесное распределение частиц по энергиям или, как говорят, происходит термализация в системе. Такая ситуация возникает, например, в полупроводниках, когда концентрация электронов проводимости и дырок мала, а средний импульс носителей заряда быстро релаксирует из-за их упругого рассеяния на примесных атомах. Как мы видели в приложении 5Б, в адиабатическом пределе необходимо рассматривать процесс релаксации всех моментов одночастичной функции распределения, поскольку упругие процессы рассеяния сами по себе не приводят к установлению равновесного распределения частиц по энергиям. Относительно проще обстоит дело в изотермическом пределе, когда характерное время термализации носителей заряда значительно меньше времени релаксации их полного импульса. В этом пределе достаточно рассматривать лишь процесс релаксации первого момента одночастичной функции распределения, т. е. среднего импульса. В плазме ситуация близка к изотермической, поскольку сильное кулоновское взаимодействие между электронами быстро приводит к термализации электронной подсистемы. Важно подчеркнуть, что само по себе это взаимодействие не меняет полный импульс электронов, который релаксирует только за счет взаимодействия между электронами и ионами. Из-за эффектов экранирования в плазме электрон-ионное взаимодействие является относительно слабым и может быть учтено а рамках теории возмущений. [c.38]

КУЛОНОВСКОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ЧАСТИЦ С ЯДРАМИ (УПРУГОЕ РАССЕЯНИЕ) [c.138]

Упругие столкновения частиц. Рассеяние частиц в цент-рально-симметричном поле. Дифференциальное и полное эффективное сечения рассеяния. Рассеяние частиц в кулоновском поле. Формула Резерфорда. Теория удара. [c.138]

В случае медленных нейтронов осн. процесс практически для всех ядер — радиац. захват нейтрона — Я. р. (п, у), т. к. кулоновский барьер ядра препятствует вылету протонов и а-частиц. Исключение составляют Н, для к-рых осн. процесс (п, р), и 1 В, для к-рых преобладает Я. р. (п, а). Большинство ядер обнаруживает резонансный радиац. захват при ё большем неск. эВ. С увеличением ё уменьшается вероятность радиационного захвата нейтронов и увеличивается вероятность их упругого рассеяния ядрами —Я. р. (п, п). Когда п становится больше энергии первого возбуждённого состояния ядра-мишени (десятки и сотни кэВ), возможно неупругое рассеяние (п,п ). При ц 1—2 МэВ гл. роль играют процессы упругого и неупругого рассеяния, становятся заметными Я. р. (п, р) и (п, а). Когда ё достигает 5—10 МэВ, преобладают Я. р. (п, 2п). [c.915]

В гл. IV в основном рассматриваются упругие и неупругие процессы, происходящие под действием электромагнитного взаимодействия. Частным случаем упругого электромагнитного взаимодействия является кулоновское рассеяние а-частиц на атомных ядрах, которое описывается формулой Резерфорда / Zz6 2 [c.254]

Я. р. под действием протонов, а-частиц, дейтронов и других ядер. Вз-ствию протонов с ядрами препятствует кулоновский барьер высотой ёо. Сечение ст этих Я. р. имеет заметную величину начиная с р—0,5 ё и монотонно растёт. Для лёгких ядер Я. р. с протонами наблюдаются лишь начиная с р —неск. сотен кэВ, а для тяжёлых ядер неск. МэВ. Вначале осн. Я. р. — радиац. захват (р, у), а также упругое (р, р) и не упругое (р,р ) рассеяние. Для лёгких ядер о ё ) в области малых ё носит резонансный характер, у средних и тяжёлых ядер ст достигает заметной величины лишь в области энергий, где резонансной структуры нет. В области наблюдается возбуждение небольшого числа аналоговых состояний. Я. р. (р, п) преобладает, если составное ядро имеет энергию возбуждения, достаточную для испускания нейтрона с энергией 1 МэВ. При дальнейшем увеличении < р конечное ядро может иметь энергию, достаточную для испускания второй ч-цы наблюдаются Я. р. (р, 2п), (р, рп). [c.915]

В ядерной физике в качестве сил, благодаря действию которых может происходить упругое рассеяние, рассматриваются кулоновские и ядерные силы . Заряженные частицы малых энергий рассеиваются на кулоновских силах, заряженные частицы больших энергий и нейтроны — на ядерных. Характер рассеяния на кулоновских или ядерных силах определяется параметром удара р (при класаическом рассмотрении) или орбитальным числом I (в квантовомеханическом рассмотрении). Очевидно, что заря- [c.213]

Сечение реакции определяется в конечном счете свойствами сил взаимодействия между частицами и в настоящее время может быть точно рассчитано только для упругого рассеяния в кулоновском поле (резерфор-довское рассеяние). Расчет сечений всех остальных разнообразнейших реакций ведется в рамках различных моделей и дает лишь оценочные данные. [c.1069]

Кулоновское взаимодействие тяжелой заряженной частицы с ядром наряду с упругим рассеянием может привести и к неупругому рассеянию с кулоновским возбуждением ядра на одно из низколежа-щих возбужденных состояний. [c.161]

Реакции под де1ктвнем заряженных части1 (р, d, t, а,...). Осн. процессами здесь также являются упругое и неупругое рассеяния, радиац. захват, реакции (р, п), (п, а), (р, f) и др. Отличия от Я. р., вызванных нейтронами, связаны с зарядом частиц. Вероятность Я. р. (сечение) заметно отличается от О, начиная с энергии, при к-рой проницаемость кулоновсхого барьера достаточно велика. С увеличением заряда растёт высота кулоновского барьера ядра. В упругом рассеянии существ. вклад в сечение даёт кулоновское взаимодействие. [c.668]

В зависимости от величины прицельного параметра Ь (расстояния, на к-ром частица прошла бы мимо центра ядра-мишени, если бы взаимодействие отсутствовало) осуществляются Я. р. разного типа. При больших значениях прицельного параметра сталкивающиеся ядра А,, А 2 оказываются вне области действия ядерных сил—взаимодействие чисто кулоновское либо упругое рассеяние, либо кулоновское возбуждение ядра. При касательных столкновениях ядер А,, А2 Ь Ь ) идут только прямые реакции (рис. а). При ещё меньших значениях Ь b b b ) наблюдаются глубоко неупругие столкновения (рис. б). Для них характерны большая величина потерь кинетич. энергии, к-рая переходит во внутр. энергию возбуждения ядер, большие ширины массовых и зарядовых распределений. Кинетич. энергия ядер в выходном канале приближённо равна их энергии кулоновского отталкивания, Максимумы проинтегрированных по энергии и углу зарядовых распределений продуктов реакции располагаются около значений зарядов сталкивающихся ядер. Различным парциальным волнам, к-рые дают вклад в глубоко неупругие столкновения, отвечают разные времена взаимодействия и вследствие этого разные [c.669]

Ядерные распады, производимые р, а н а, рассматривались вкратце в разделе 15. Известно, что существуют не упругое рассеяние и конкуренция между различными способами распада. Эти взаимодействия в общем имеют небольшие эффективные сечения, так как для проникновения в ядро заряженные частицы должны преодолеть кулоновский барьер. Потери на излучение, имеющие существенное значение при взаимодействии между легкими частицами (например, электронами) и веществом, в основном отсутствуют в этой области энергии для р, d и ос вследствие их больших масс покоя. В разделе 24 указывалось, что потери на излучение обратно пропорциональны квадрату массы покоя. Отсюда следует, что эффекты для этих частиц равны 10 от эффекта для электронов. Таким образом остлются два существенных типа взаимодействия для этих частиц 1) ядерное рассеяние и 2) ионизационные эффекты или взаимодействие с атомными электронами. [c.51]

Предлагается метод описания рассеяния и связанных состояний двух частиц (безразлично, элементарных или составных), взаимодействие которых состоит из коротко- и дальнодей-ствующего слагаемых с сильно несоизмеримыми радиусами действия. Метод представляет собой обобщение теории рассеяния протона на протоне Ландау-Смородинского, описывающей совместное действие кулоновских и ядерных сил, на случай сил любой природы и на случай составных частиц. Как пример решена задача упругого рассеяния протона на дейтроне при малых энергиях путем сведения ее к аналогичной задаче рассеяния нейтрона на дейтроне. [c.298]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...