Примеси упругое рассеяние на них

Рассеяние на примесных атомах. При рассеянии на примесных атомах возмущение 67 обусловлено элект-рич. полем (если примесь заряжена) и деформацией решётки в окрестности примеси. Иногда нужно учитывать обменные силы и магн. момент примеси. В случае заряж, примесей (примесных ионов) в полупроводниках вклад в 67 от деформации решётки несуществен. Т. к. в полупроводнике р Ь(,1 изменение импульса электрона при упругом рассеянии мало, а это значит, что рассеяние на больших расстояниях (г оц) определяется сглаженным потенциалом 67(г). Такой потенциал не зависит от микроструктуры примеси и имеет кулоновский вид [c.276]

Это утверждение автора неверно, так как процесс упругого рассеяния яе проходит через стадию составного ядра. Более того, в силу большого числа представляющихся при вылете частицы возможностей, вероятность получить при этом ядро в основном состоянии практически равна нулю. Прим. ред.). [c.36]

При 7 —О возможны лишь упругие процессы рассеяния, так как и электронная система, и комплекс электрон-примесь находятся в основном состоянии. Вероятность упругого рассеяния может быть получена из выражения для эффективного сечения, а именно [c.252]

Это соответствие является формальным и в общем случае несправедливо. Если, например, внешний шум сохраняет энергию (скажем, упругое рассеяние электрона на остаточном газе в магнитной ловушке), то D = тогда как = О-—Прим. ред. [c.386]

Примем гипотезы о том, что в упругом теле рассеяние отсутствует и что приток энергии за счет механизмов, отличных от механического и теплового, равен нулю следовательно, [c.50]

Чтобы иметь возможность рассчитывать указанные характеристики на резонансных (собственных частотах), необходимо учесть рассеяние энергии в материале цилиндра. Примем в качестве гипотезы внутреннего трения получившую широкое распространение в строительной механике гипотезу комплексного модуля упругости [78], согласно которой = (1 + I v), где у — есть логарифмический декремент колебаний, деленный на число л. Тогда, с учетом разделения действительных и мнимых частот [c.159]

На практике теория неупорядоченных систем применяется к идеализированным моделям сплавов. Даже в случае сплава малой концентрации примесный атом (это относительный термин) может, вообще говоря, отличаться по размеру от замещаемого атома, так что вблизи него решетка несколько искажается. Замена может также повлиять на распределение электронов в непосредственной близости от примесного атома например, при замене иона Си+ ионом Хп++ последний, имея большую валентность, вызывает вблизи себя появление дополнительного экранирующего заряда. Расчет указанных эффектов даже для изолированных примесей представляет собой важную задачу теории твердого тела этих вопросов мы здесь касаться не будем. Иными словами, не выясняя, откуда это известно, примем, что при замене атома А атомом В в данном узле решетки изменяются значения характерных для данного атома параметров — массы, констант упругой связи с соседями, волновых функций и энергий связанных электронов, поперечного сечения рассеяния и т. д. Все эффекты, связанные с локальным искажением решетки или с экранированием электронами, считаются уже учтенными в самом определении понятия замещения . [c.18]

М. 11. справедливо, если процессы решёточного и примесного рассеяний независимы и изотопны. В действительности необходимо учитывать корреляцию между ними. Значит, отклонение от М. п. связано с зависимостью Poi ) в области низких темп-р. Такие отклонения происходят по неск. причинам 1) примесь вносит локальное искажение решетки, что приводит к неупру-гому рассеянию электронов на квазилокальных н локальных колебаниях решётки 2) примесь часто влияет на упругие константы, соответственно меняется 11 колебат, спектр решётки 3) примесь действует на зонную структуру, сдвигая уровень Ферми, изменяя плотность состояний и эффективную массу носителей заряда 4) нек-рые дефекты, напр. дислокации, рассеивают анизотропно 5) неупругость столкновений электронов особенно существенна в металлах с разбавленными магБ. примесями, т. к, обусловливает Копдо эффект. Это приводит к минимуму в зависимости p(iT) при низких темп-рах. [c.74]

Пусть матрица в окрестности разрывов волокон и поперечных трещин деформируется упруго. Плотность рассеянных повреждений в этом случае полностью задана с помощью меры xj i == -, равной отношению числа разорванных волокон к общему числу структурных элементов. Пусть на стадни накопления рассеянных повреждений выполнены условия (4.31). Уравнение накопления повреждений в структурных элементах возьмем в виде (4.22) и примем s = onst. Тогда с учетом (4.35) и (4.82) получим [c.153]

Взаимодействие между электромагнитными и акустическими волнами возникает вследствие того, что при изменениях плотности или искажениях в среде изменяется диэлектрическая постоянная е, а следовательно,и электрическая поляризация Р. (Здесь не учитываются изменения е, обусловленные флуктуациями энтропии, концентрации и ориентации и вызывающие дополнительные эффекты рассеяния.) В нашей модели мы примем, что интересующие нас пространственно-временнь1е процессы (волны давления, электромагнитные волны) протекают параллельно оси г в частности, упругое состояние образца будем характеризовать производной от смещения и в направлении г, т. е. искажением ди дг, заданным как функция г и I. Воспользуемся известным из теории упругости соотношением между давлением о (или напряжением —о) и искажением [c.143]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...