Рассеяние вторичное упругое

Распространение функции 235, 247 Рассеяние вторичное упругое 358 [c.423]

Большую часть точечных дифракционных картин, получаемых от несовершенных, изогнутых или мозаичных кристаллов, следует рассматривать как сумму динамических дифракционных картин от отдельных почти совершенных кристаллов. В некоторых случаях, когда перекрываются непараллельные кристаллы, будут существовать эффекты двойной дифракции, при которой дифракционный пучок от первого кристалла действует как первичный пучок для второго кристалла положения возникающих при этом дифракционных пятен определяются суммами действующих векторов дифракции для отдельных кристаллов. Когда не существует простого соотношения между ориентациями двух кристаллов, направления дважды дифрагировавших пучков таковы, что никакие когерентные взаимодействия с однократно рассеянными пучками не возникают. Этот случай называют вторичным упругим рассеянием [69], чтобы показать его отличие от когерентного многократного (динамического) рассеяния. [c.358]

При упругом рассеянии на ядрах фотоны только меняют направление своего движения. Их энергия меняется только в той мере, в какой это обусловлено законом сохранения энергии. При неупругом рассеянии энергия фотона передается ядру. Поглотив избыточную энергию, ядро, как правило, излучает ее в виде вторичного фотона, направление движения которого скорее всего не совпадает с направлением движения первичного фотона. Если исключить ту небольшую долю актов неупругого рассеяния, которые сопровождаются излучением электронов с атомных оболочек, можно сказать, что рассеяние фотонного пучка на ядрах приводит к ослаблению его интенсивности при незначительном выделении энергии в веществе. [c.337]

Ys= 540 ГэВ. Поэтому вторичные частицы вылетают резко направленными и сужающимися по мере роста энергии потоками вдоль направления движения сталкивающихся частиц — т. н. струями адронными (в с. ц. и.— вперёд и назад, в лаб. системе — по направлению движения налетающей частицы). При высоких энергиях с небольшой вероятностью (й0,01) рождаются также адроны с большими значениями 1 ГэВ) в виде адронных струй, вылетающих под большими углами к оси столкновения. При этом поведение по р из экспоненциального становится степенным 1/р ). В модели партонов оно определяется сечением упругого рассеяния на большие углы составляющих адронов — кварков и глюонов [1]. [c.170]

ПЕРИФЕРИЧЕСКИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ — процессы соударения частиц высокой энергии с малой передачей 4-импульса. К ним относятся упругое рассеяние адронов, дифракционная диссоциация и неупругие процессы с небольшой множественностью вторичных частиц ( 4). Эти процессы можно представить в виде диаграммы (рис.), где внеш. линии а и Ь соответствуют первичным частицам с [c.581]

Нейтрон, обладающий достаточной кинетической энергией, проходя через кристаллическую решетку, образует на своем пути первичные, вторичные и т. д. атомы отдачи. Выбитые из кристаллической решетки, они оставляют вакантные места и, в конце концов, останавливаются в междоузлиях, что ведет к образованию в решетке парных дефектов Френкеля атом внедрения вакансия . Атом может быть выбит из узла, когда он получит некоторую пороговую энергию Е . Если атом получает энергию, меньшую Ed, то она рассеивается на возбуждение колебаний решетки (нагревание) без образования смещений. Взаимодействие нейтронов с ядрами, кроме упругого рассеяния, может сопровождаться захватом нейтронов и делением ядер. При каждом акте распада выделяется энергия и образуются новые химические элементы. [c.102]

Выбор типа волн. Из табл. 1 следует, что тип волны следует выбирать исходя из требований минимального значения коэффициента рассеяния бр. Это остается справедливым и с точки зрения эффекта вторичного рассеяния. При ПОСТОЯННОЙ частоте коэффициент рассеяния продольных волн в 4—6 раз меньше, чем поперечных. Однако в формулах табл. 1 фигурирует произведение бр с, а скорость продольных волн в 2 раза больше, чем поперечных. В результате выигрыш при использовании продольных волн вместо поперечных оказывается не столь значительным. Тем не менее преимущества применения продольных волн подтверждаются практикой [93]. В работе [83] обосновано преимущество применения поперечных волн со строгой поляризацией колебаний. Оно состоит в том, что при многократном рассеянии на границах зерен плоскость поляризации изменяется сильнее, чем при однократном отражении от дефекта. Если приемник реагирует на упругие волны с той же поляризацией, что и излученные, можно ожидать увеличения отношения сигнал — помеха. [c.168]

Рассмотрим опять плоскую линейно-поляризованную волну, распространяющуюся в направлении оси г, и пусть плоскость поляризации составляет угол ф с осью у. Электрическое поле волны будет индуцировать дипольные моменты молекул (или атомов), а осциллирующие дипольные моменты будут в свою очередь излучать в телесном угле 4л ср. Это вторичное излучение можно интерпретировать как упругое рассеяние падающей волны (термин упругое означает, что при этом не изменяется длина волны излучения). [c.49]

Казалось бы, самый простой путь осуществления цепной реакции по этой схеме заключается в использовании замедляющих свойств самого урана, т. е. в замедлении вторичных нейтронов за счет процессов неупругого и упругого рассеяния на ядрах урана. Однако это неверно, так1как по мере уменьшения энергии нейтронов все большую и большую роль начинает играть про- [c.383]

Зона / на рис, 6,3 соответствует истинно вторичным электронам, образующимся в результате неупругих соударений первичных электронов с электронами мишени. Наиболее вероятная их энергия 3-5 эВ, Глубина выхода истинно вторичных электронов не превышает 10 нм, Зону 2 составляют неупругоотраженные электроны первичного пучка, а также электроны, генерированные в результате оже-перехо-дов. Этот участок характеризуется незначительным колебанием зависимости N(E), установить происхождение которого позволяет анализ производной dN(E)/dE. Точное энергетическое положение производной определяется всецело природой элементов, составляющих поверхность. Зона 3 - узкий пик при энергии, равной энергии падающего электрона, обусловливается упругим рассеянием электронов (они составляют всего около 1%), Эти электроны выходят из поверхностного слоя глубиной 200-2000 нм. [c.151]

Дифракция упругих волн в твердых телах. В основе большинства способов, реализующих ультразвуковые методы неразрушающего контроля (УЗМНК), используется лучевое представление о распространении и рассеянии ультразвуковых волн на дефектах, размеры которых существенно больше длины волны, подчиняющееся законам геометрической оптики (ГО). Согласно этому представлению каждую точку дефекта рассматривают как вторичный излучатель звука, а амплитуду отраженной волны вне дефекта считают равной нулю. Замечательной особенностью законов ГО является их локальность. Поле в приближении ГО как бы распадается на совокупность лучевых трубок, которые можно рассматривать как каналы по каждому из них распространяется энергия, независимо от наличия соседних каналов. [c.33]

Быстрые нейтроны, а-частицы, протоны, осколки деления и т. д. теряют энергию при прохождении через материалы сначала при неупругих столкновениях производят ионизацию, затем при упругих образуют смещения в решетке. Смещение атома в решетке происходит, если энергия, передаваемая при упругом столкновении, больше примерно 25 эв. Хотя большая часть энергии тяжелых заряженных частиц теряется при ионизации, остается достаточно энергии для смещений в решетке. Так как сечение столкновения для заряженных частиц относительна велико, смещения происходят близко одно к другому, нарушая решетку в относительно небольшом объеме. Обычно смещенные атомы в первый момент обладают энергией, достаточной для вторичных смещений, которые в свою очередь могут привести к смещениям третьего и более высоких порядков. Они образуют локализованные области нарушений в кристаллах, называемые пиками. С другой стороны, сечение соударения быстрых нейтронов (высоких энергий) мало и приводит к смещениям, рассеянным, вдоль нути нейтрона в кристаллической решетке. Как и для тяжелых заряженных частиц, в этом случае могут происходить смещения вторичных и более высоких порядков с образованием изолированных областей разу-порядочения. Радиус действия нейтронов много больше радиуса действия тяжелых заряженных частиц, и большая часть их энергии достаточна для образования смещений. [c.142]

ДИФРАКЦИЯ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЁЙ - возникновение отклонённых (дифрагированных) лучей в результате интерференции упруго рассеянных электронами вещества вторичных воли, Д. р. л, обусловлена пространственно упорядоченным расположением атомов рассеивателя и большой величиной параметра пространственной дисперсии (1 — длина волны рентгеновского н.= лучения, d — характерное межатомное расстояние в веществе). Она является осн. методом исследования атомной структуры веществ (см. Рентгеновский структурный анализ. Рентгенография материалов. Рентгеновская топография. Рентгеновская спектроскопия) [1 — 6]. [c.671]

Упругое рассеяние адронов при высоких энергиях составляет ок. 20% событий и тесно связано с неупру-гвми процессами. Оно имеет в осн. дифракционный, или теневой, характер выбывание частиц из падающего на мишень пучка, происходящее за счёт неупругих процессов, ведёт к упругому рассеянию, что аналогично дифракции света при наличии поглощающего объекта. Такому механиэму соответствует малость дей-ствит. части амплитуды упругого рассеяния в области дифракц. пика (при малых передаваемых импульсах) по сравнению с её мнимой частью (см. Дифракционное рассеяние). Кроме того, заметную долю событий составляют своеобразные процессы дифракционной диссоциации, при к-рых дифракционно рассеивающийся адрон переходит в возбуждённое состояние, распадающееся затем на вторичные частицы. [c.498]

Взаимодействие нейтронов с матерняламл Я. р. Оси. процессы, протекающие в активной зоне Я. р. деление ядер, радиац. захват, упругое и неупругое рассеяния нейтронов. При делении первичный нейтрон поглощается ядром, в результате образуются обычно два радиоактивных осколка и испускается в ср. v вторичных нейтронов и неск. у-квантов. Значения v для осн. испытывающих в реакторе деление изотопов приведены в табл. 1. [c.679]

В результате взаимодействия нейтронов с ядрами появляется вторичное излучение в виде у-квантов, протонов отдачи (особенно При упругом рассеянии на ядрах водорода), а-ча-стиц (ядер гелия) и продуктов радиоактивности образующихся изотопов (из которых наиболее существенны, с точки зрения воздействия на орбитальные электроны, изотопы с небольшим периодом полураспада). Эти вторичные излучения взаимодействуют с электронами атомов (молекул) вещества и вызывают собственно химические изменения, наблюдаемые в процессе и после облучения полимерных электроизоляционных материалов. При испытаниях образцов материалов толщина их не превышает обычно нескольких миллиметров, поэтому для взаимодействия ИИ по всей глубине-образца обычно бывает достаточно энергии электронов до 20 МэВ и протонов до W0 МэВ. Применение заряженных частиц с энергией менее 10 МэВ не вызывает наведения радиоактивности и дает возможность работать с образцами без какого-либо ограничения. Проникающая способность у-квантов и нейтронов (не имеющих зарядов) наибольшая, поэтому часто при испытаниях применяются источники у-квантоБ. [c.314]

Поскольку толщина земной атмосферы приблизительно в 15 раз превышает ядерный пробег нуклонов высокой энергии (т. е. их средний пробег между соударениями с ядрами атомов воздуха), то взаимодействия вторичных ядерноактивных частиц происходит многократно и их число лавинообразно нарастает. Энергия первичного потока дробится до тех пор, пока энергия ядерноактивных частиц не станет близкой к 10 эв. При этих энергиях начинают уже Преобладать процессы упругого рассеяния нуклонов и распада я°-мезонов, и поэтому лавина частиц перестает расти, я-мезон, распадаясь, дает начало (х-мезонной компоненте космических лучей. При распаде я°-мезона возникают два у-кванта высокой энергии. Эти у- кванты образуют электронно-позитронные пары и комптон-электроны, вызывая тем самым электронно-фотонный ливень, сопровождающий ядерный каскад. [c.285]

В противоположном случае, когда акол и ( шл) не малы, при столкнове НИИ колеблющегося электрона с атомами и ионами могут возникать различ ные вторичные эффекты (упругое и неупругое рассеяние электронов, его рекомбинация). Эти столкновения, в частности, могут приводить к транс формации колебательной энергии электрона в кинетическую дрейфовую энергию. В разд. 3.2. уже указывалось, что все эксперименты проводятся в условиях, когда вторичные эффекты исключены из-за малой плотности атомной мишени. Однако имеется один случай, когда вероятность столк новения колеблющегося электрона не зависит от плотности мишени — это процесс столкновения колеблющегося электрона, образованного при ионизации атома, с собственным атомным остовом (ионом) при линей ной поляризации излучения. Действительно, при линейной поляризации излучения электрон совершает колебательное движение вдоль вектора поляризации и после точки поворота возвращается к точке, в которой он был вырван из атома. [c.72]

Рассеяние может быть упругим и неупругнм. Упругое рассеяние (отражение) происходит от ядер атомов обт екта, а неупругое — в резз- льтате столкновений электронов зонда и вещества. Если столкновения происходят с впеш-н 1ми электронами атома, слабо с ним связанными, то ис1]ускрются вторичные электроны. Электроны зонда также вызывают рентгеновские излучения, излучения 0> а- -электронов н катодолюминесценсию (рис. 1,14, а). [c.21]

Наличие рассеянных (в т о р и ч н ы х) Р. л. указывает на необходимость работающим с Р. л. защищать себя от действия не только прямого пучка Р. л., но и от вторичных лучей, рассеянных предметами, на к-рые падают пе рвйчныеР.л. (напр, стены). Спектральный состав вторичных Р. л. в основе совпадает с составом первичных, отличаясь однако рядом особенностей. В спектре вторичных лучей кроме линий, имеющихся в спектре первичных, заметны линии, несколько смещенные в сторону длинных волн (эффект Ком-пт о н а), а также линии, характерные для рассеивающего вещества (радиатора). Эффект Комптона объясняется с квантовой точки зрения след, образом. Столкновение кванта с электроном рассматривается как столкновение упругих шариков. Если электрон слабо связан, то по законам упругого удара он испытает явление отдачи и вылетит за пределы атома (электроны отдачи). Отразившийся от него квант потеряет при этом часть энергии, а так как энергия кванта е связана с частотой соотношением то длина волны Л должна при этом увеличиться. Изменение АЯ (в А) связано с углом рассеяния 6 соотношением [c.309]

Выще было показано, что спектр РВС, описываемый формулой второго порядка, содержит О Л и ГЛ. В этом спектре должен содержаться еще компонент типа релеевского и комбинационного рассеяния. Это ясно уже из общих соображений упругое рассеяние, дающее в спектре РВС примесного центра при монохроматическом возбуждении неуширенную б-образную линию, должно быть всегда. В соответствии с приведенной выше классификацией эта линия излучается при полном сохранении фазовой корреляции между поглощением первичного и излучением вторичного фотонов, поскольку, как легко видеть, она описывается асимптотическим значением корреляционной функции Л(ц, т, т ) при 1->-оо (предполагается, что строго б-образную форму в спектре РВС имеет только релеевская линия). В приближении Кондона для невырожденных основного и возбужденного состояний [c.336]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...