Волны фаза волны

Период электромагнитных колебаний, относящихся к оптической области спектра, чрезвычайно мал, вследствие чего приемники излучения, обладающие большей или меньшей инерционностью, способны регистрировать лишь величину световой энергии, среднюю за период колебаний, но не мгновенное ее значение. В результате такого усреднения мы имеем возможность судить об амплитудах колебаний, но полностью теряем сведения об их фазах. Вместе с тем, именно фазы волн содержат в себе информацию о взаимном расположении частей источника света, о его удалении от приемника и т. д. Таким образом, результаты измерений, из которых выпали сведения о фазах колебаний, несо.мых волнами, не позволяют, вообще говоря, составить полное представление о свойствах источника этих волн. [c.235]

Электромагнитное поле внутри волновода (т. е. при г<а г>0) является, как легко видеть из формул (12.28) и (12.29), суперпозицией набегающей волны и волн всех номеров, идущих от открытого конца внутрь волновода амплитуда и фаза каждой из этих волн однозначно определяются соответствующей ей плотностью тока на стенке. На больших расстояниях от конца остаются только распространяющиеся волны, поэтому наибольший интерес представляет вычисление коэффициентов Ri,n, которые определяются по формуле (4.04) амплитуды распространяющихся от конца волн, имеющих вещественные волновые числа Wn. Обозначим, как и раньше, [c.76]

Состояние электромагнитного поля рассматриваемой волны в некоторой мировой точке t, г), например максимум или нуль напряженности, не может зависеть от выбора системы отсчета. Так как это состояние определяется фазой волны (со/ —кг), то фаза должна быть инвариантом преобразований Лоренца. Инвариантность фазы можно пояснить еще и следующим образом. Представим себе цуг электромагнитных волн с одинаковой длиной волны, имеющий конечную протяженность. Число отдельных волн, т. е. периодов в этом цуге, определяется разностью значений фазы, соответствующих началу и концу цуга. Но число периодов, укладываю- [c.410]

Если атомы в образце размещены строго периодически, то можно определить относительные фазы волн, рассеянных разными атомами, и соответствующим образом сложить волновые амплитуды. Любой беспорядок в положениях атомов или любые несовершенства кристаллов, которые нарушают строгий порядок в кристаллической решетке, будут вносить изменения в соотношение фаз волн, рассеянных разными атомами. Если подобные нарушения становятся существенными, то в выражениях для интенсивностей происходит усреднение фазовых множителей и могут быть потеряны более яркие динамические эффекты (гл. 16). [c.172]

При двустороннем доступе излучатель и приемник расположены соосно по разные стороны контролируемого изделия (рис. 97). На качественном участке изделия от излучателя к приемнику распространяется продольная упругая волна. Фаза волны определяется толщиной изделия в месте контроля. В случае наличия расслоения волна огибает препятствие, путь ее удлиняется. Поэтому фаза волны в этом случае будет отличаться от фазы волны на качественном участке. Иногда дефект значительно уменьшает амплитуду сигнала (особенно расположенный близко к поверхности со стороны приемного пьезоэлемента). Данное обстоятельство также служит дополнительным признаком обнаружения дефекта. [c.172]

Слияние волновых импульсов при взрывной неустойчивости дает пример чисто энергетического взаимодействия волн. Фазы волн [c.429]

Для иллюстрации эффектов рассогласования фаз рассмотрим диаграммы на фиг. 3.1. Здесь изображено несколько дискретных осцилляторов расстояние между соседними осцилляторами равно длине волны нелинейной поляризации. Пусть длина соответствующей электромагнитной волны равна 7э этого расстояния, или, что то же самое, для одного промежутка между осцилляторами Ак = я/4. На фигурах изображены фазы и амплитуды трех волн О —волны, излучаемой данным осциллятором, Р — результирующей волн, излученных предыдущими осцилляторами, и Я — результирующей волн О и Р. Пусть первый осциллятор излучает волну О (фиг. 3.1, а). Тогда, достигая второго осциллятора (фиг. 3.1,6), эта волна, обозначенная теперь буквой Р, будет отставать по фазе на я/4 от волны О, генерируемой вторым осциллятором Р — результирующая этих двух волн. При достижении третьего осциллятора эта волна Р, обозначенная на фиг. 3.1, в буквой Р, отстает по фазе на Зя/8 от волны О, излучаемой третьим осциллятором. Результирующая последних двух волн есть Р (фиг. 3.1, е) и т. д. Когда величина принимает значение, равное я (т. е. после прохождения четырех промежутков), амплитуда волны Р достигает максимума. После прохо- [c.75]

Ближайшая к отражателю пучность отстоит от него на расстояние, равное половине расстояния между любыми соседними пучностями или узлами, т. е. на расстояние четверти длины ультразвуковой волны. Следовательно, в плоскости отражателя расположен узел смещений стоячей волны. Но в этой плоскости интерферируют две волны (падающая на отражатель и отраженная им), имеющие разность хода, равную нулю. Согласно теории интерференции в точках, где разность хода между волнами равна нулю, расположен максимум интенсивности интерференционной картины, а у вас в опыте получается узел, т. е. минимум. Такой результат можно объяснить только тем, что при отражении звука от акустически более плотной среды фаза волны меняется на л или, как говорят, происходит потеря полуволны. Сопоставьте результат этого наблюдения с тем, что вы обнаружили, делая опыты по интерференции ультразвуковых волн, в бумажном листе и в пластинках. Сделайте соответствующие выводы. [c.91]

На экспериментальных годографах фаз в окрестности начальных точек, как правило, пе отмечается никаких особенностей. Годографы и.меют плавную форму и определяемая по ним кажущаяся скорость монотонно уменьшается с расстоянием. В ряде случаев наблюденные годографы фаз волн Р8 параллельны годографам вступлений, рассчитанным для данной модели среды без учета изменений формы записи (рис. 49), что свидетельствует о незначительности этих изменений на реальных записях. В некоторых случаях экспериментальные годографы зарегистрированных волн не совпадают с теоретически рассчитанными --на них отмечаются локальные.иногда значительные отклонения от плавной кривой.Поскольку указанные отклонения отмечаются как в допредельной, так и в запредельной областях, то опи, по-видимому, связаны с неучтенными при расчетах неоднородностями среды, а не с искажениями годографов в окрестности начальных точек. ч. [c.111]

Интерференц. опыт, как и опыт по отражению света, легко объясняется на основе волн, оптики. В оптике каждая волна характеризуется не только интенсивностью I или амплитудой Л (/ А ), но и фазой ф. Совокупность действит. величин А и ф принято объединять в одно комплексное число — комплексную амплитуду Тогда /—1г ) = ф ф=Л , где ф — ф-ция, комплексно сопряжённая с г . Т. к. непосредственно измеряется именно интенсивность, то для одной волны фаза не проявляется. В опыте с прохождением и отражением света (рис. 1) ситуация именно такая имеются две волны с комплексными амплитудами и 2 но одна из них существует только справа, а другая только слева от пластинки интенсивности этих волн Ji—A, 1 =А, т. е. фазы не фигурируют. В интерференц. опыте (рис. 2) ситуация иная волна с амплитудой с помощью зеркала попадает в область нахождения волны с амплитудой tpi. Волн, поле в области существования двух волн определяется с помощью принципа суперпозиции волны складываются с учётом их фаз. Амплитуда суммарной волны [c.255]

Реальные, т. е. обладающие определенными размерами, однородные тела Гиббс называл в отличие от фаз гомогенными массами или гомогенными частями гетерогенной системы. Эти тонкости в названиях в настоящее время утратились и хотя смысл гиббсовского определения фазы (т. е. независимость состояния вещества от размера и формы системы) сохранился, о фазах говорят как о конкретных образцах вещества. Именно так можно понимать сочетания слов число молей фазы , объем фазы , поверхность раздела фаз и другие часто встречающиеся в термодинамической литературе названия. По той же причине слово фаза употребляется сейчас только отдельно, а не как у Гиббса — фаза вещества (ср. фаза колебания, фаза Луны, фаза волны) [1]. [c.13]

Появление п в (5.8) обусловлено изменением фазы при отражении от поверхности с показателем преломления п > 1 (см. 1 гл. П1) изменение знака х на противоположный отвечает изменению направления распространения отраженной волны. Результирующую волну найдем, складывая (5.7) и (5.8) [c.96]

S) различаются по направлению. Вместе с тем вектор Е, оставаясь перпендикулярным Н, не перпендикулярен направлению распространения фазы волны — вектору kj. В этом смысле волна в кристалле не является строго поперечной, так как имеется отличная от нуля проекция вектора Е на направление ki и соответственно проекция вектора D на направление S. Лишь при распространении волны вдоль одного из главных направлений (когда вектор ki совпадает с одним из главных направлений кристалла, которые были приняты выше за оси координат) вектор D кол-линеарен вектору Е. [c.127]

Пусть на такую молекулу, диаметр витка которой равен а, падает линейно поляризованная волна Е == Ех (рис.4, 14). Она вызовет движение зарядов, направленное вдоль оси X. Но если заряды будут двигаться вдоль спирали, то неизбежно возникнет их движение и вдоль оси У. Следовательно, можно говорить об У-компоненте волны в веществе, наличие которой должно привести к отклонению плоскости колебаний от направления Е Е -Расчет неизбежно должен быть связан с изменением фазы волны в пределах одной молекулы (вместо mt нужно взять at — ka), а его результат покажет, будет ли такое изменение существенно. На первый взгляд этот эффект кажется пренебрежимо малым, так как для оптической области отношение размера молекулы к длине волны порядка 10 , но возможность выявления в эксперимен- [c.158]

Еще больший эффект получится, если каким-либо образом изменить фазы волн, приходящих от соседних зон. Как мы помним, в первоначальном построении эти волны гасили одна другую (оптическая разность хода равна к/2). Изготовив ступенчатую зонную пластинку (рис.6.4), можно изменить фазу колебаний от соседних зон на л. Для этого высоту ступеньки 8 необходимо выбрать так. чтобы она удовлетворяла соотношению 2п6(п — 1)/Х == л. или 6 = ),/2(п — 1), где я — показатель преломления вещества, [c.261]

Таким образом, от двух источников можно наблюдать неподвижную интерференционную картину только при условии, что сдвиг фаз между ними длительно остается постоянным. Для этого, как мы убедились, не только частоты волн, излучаемых обоими источниками, должны совпадать, но не должно происходить никаких изменений в разности фаз волн, приходящих в каждую точку от обоих источников. Источники, удовлетворяющие этим условиям, называются когерентными. Обеспечить когерентность двух источников можно различными способами. Наиболее простым способом является получение двух волн от одного и того же источника. Все рассмотренные ранее случаи интерференции падающих и отраженных волн относились к этому случаю когерентность обеспечивалась тем, что падающая и отраженная волны происходят от одного источника. Для того чтобы получить интерференцию волн, исходящих от двух различных источников, должны быть приняты специальные меры, обеспечи-Рис. 457. вающие когерентность этих источников [c.712]

На этапе формирования изображения используются две световые волны одной облучают объект, другая служит для образования однородного когерентного фона. При взаимодействии этих волн возникает хорошо известная в оптике интерференционная картина, которая несет в себе полную запись пространственной структуры световой волны (по амплитуде и по фазе). Запись интерференционной картины, полученную после этапа формирования изображения, называют голограммой. Записанная на фотоматериал голограмма несет информацию об амплитуде и фазе волны, отраженной от предмета, но не имеет никакого сходства с предметом и при визуальном рассмотрении кажется бессмысленной комбинацией полос и дифракционных колец. На этапе восстановления изображения используется когерентный пучок света, которым освещается голограмма для получения изображения первоначального предмета. При этом возникают два типа изображения действительное и м и-мое. Действительное изображение появляется на стороне, противоположной источнику излучения. Мнимое изображение появляется на той стороне голограммы, где размещается источник излучения. Физическое объяснение З тОму может быть дано такое. Очевидно, что голограмма пропустит свет только в тех местах, где располагаются максимумы интерференционной картины, т. е. там, где фазы волн от объекта и источника совпадали. В этих условиях голограмма как бы выбирает на поверхности фронта волны источника такие места н пропускает их сквозь себя. Приблизительно на половине площади голограммы будет воспроизведена объективная волна. То, что голограмма не воспроизводит поле объекта на месте темных полос интерференции, приводит к некоторой неоднозначности воспроизведения фазы, в результате которой появляется ложное изображение объекта. В схеме Д. Г абора лучи, образующие истинное и ложное йзобра- [c.105]

Советский физик Ю. Денисюк в 1958 году, тогда еще аспирант, предложил в качестве диссертационной тему Об отображении оптических свойств объекта в волновом поле рассеянного им излучения . Тема была настолько необычной, что ему не нашлось научного руководителя. Пришлось взяться за решение большой задачи самому. Рассуждал он примерно так. Если нет света, то мы не видим изображение предмета. Только когда на предметы падает свет, человек их видит. Он видит отраженные от предмета волны. Следовательно, человек благодаря свету видит не сами предметы, а их световые образы. И тогда у Юрия Николаевича возникла идея записать световое поле на фотопластинке. Если затем направить на пластинку плоскую световую волну, она отразится в форме, уже записанной. Тем самым будет воскрешен образ отсутствующего предмета. Появилась следующая схема эксперимента (рис. 35). Слева на рисунке расположен источник излучения S, от которого направлена волновая поверхность на объект. Сам объект расположен справа и обозначен буквой О. Дойдя до предмета, световая волна отразилась от него, и естественно, что форма ее исказилась, поскольку предмет был объемным. Теперь в этой искаженной волне присутствует в закодированной форме информация об объекте. Закодированная информация содержится в фазе отраженного излучения. В точке К отраженная волна встретилась с волновой поверхностью С, и образовались стоячие волны в результате интерференции. Стоячие волны имеют пучности в тех местах, где фазы волн от источника и от объекта совпадали. Теперь, если зафиксировать произвольный объект этой стоячей волны, то можно предположить, что в нем содержится не только спектральный состав отраженного предметом излучения, но и все компоненть волнового поля — амплитуда и фаза. Сведения об этих [c.106]

Так как углы падения 0 и преломления 0 действительны, фаза каждой компоненты отраженной и прошедшей волн либо равна фазе соответствующей компоненты падающей волны, либо отличается от нее на я. Заметим, что параллельная и перпендикулярная составляющие прошедшей волны имеют ту же фазу, что параллельная и перпендикулярная составляющие падающей волны. Фазы прошедшей и падающей волн будут равны. Фаза же отраженной волны зависит от относительной величины углов падения и преломления. Когда материал делителя пучка плотнее окружающей среды (обычный случай), угол преломления всегда меньше угла падения, перпендикулярные компоненты падающей и отраженной волн будут разными и фазы, следовательно, будут отличаться на я. Всегда, когда сумма углов падения и преломления больше я/2, фазы параллельных компонент преломленной и падающей волн будут отличаться на я. Всякий раз, когда угол падения равен нулю (нормальное падение), разница между параллельной и перпендикулярной кохмпонентами исчезает и мы получаем [c.22]

Так как микрофон делают небольшим, так что почти во всем рабочем диапазоне частот его размеры малы по сравнению с длиной волны, то волна огибает микрофон, практически не изменяясь по амплитуде и лишь запаздывая по фазе. Запоздание по фазе пропорционально толщине полюсного башмака и зависит от угла падения волны. Пусть АА и ВВ — передняя и задняя плоскости полюсов микрофона. Если отбросить одинаковые по величине запоздания звуковой волны от этих плоскостей до обеих сторон ленточки и отсчитывать фазу волны от плоскости СС, проходящей через середину ленточки, то запоздание волны, подходящей к плоскости ВВ, составит — ( od os9)/2 o, а опережение волны, подходящей к АА, составит -f ( od os 0)/2со- [c.130]

Рассмотрим группу волн — несколько волн вида (2) с близкими частотами. Если в некоторой точке их фазы совпадают или близки, то интенсивность возмущения (плотность энергии) в этой точке относительно велика, так как там амплитуды отдельных волн складываются арифметически. Наименее различаться фазы будут при условии (3). Поэтому скорость группы волн — скорость распространения максимума возмущения, образованного группой волн, — определяется формулой (4) и, вообще говоря, не равна фазовой скорости. Так, групповая скорость волн на поверхности воды в два раза меньше фазовой, а при (длинноволновых) изгибных колебаниях стержня имеет место обратное соотношение. Заметим, что скорость распространения постоянной фазы с и скорость распространения группы волн не связаны (по крайней мере, в линейной системе) со скоростью частиц среды. Волна переносит данное состояние от частицы к частице. [c.8]

СЛОЯХ, что осцилляции обусловлены интерференционным механизмом образования прошедшей и отраженной рэлеевских волн. Отраженная волна образуется в результате интерференции отражений от переднего и заднего краев закругления. Аналогичным образом возникает и прошедшая рэлеевская волна. Разность фаз между указанными отражениями определяется числом полуволн, укладывающихся по дуге закругления. Эти волны являются аналогом рэлеевских волн на выпуклой цилиндрической поверхности закругления. Их фазовая скорость Свып как показано в [20], всегда больше ср и зависит от г/Хр. По расстоянию между максимумами и минимумами кривых / пpox(rA ) и / oтp(г/ ) в области 0,20 < г/< [c.54]

К указанному геометрическому набегу фаз волн, рассеянных различными участками рассеивающей области, будут еще добавляться скачки фазы на полволны при изменении знака отклонения сжимаемости или плотности от среднего значения. Если радиус корреляции флуктуаций мал по сравнению с длиной волны звука, то такие скачки полностью замаскируют регулярный геометрический набег фаз, и можно будет считать, что рассеянные волны в любую точку наблюдения приходят со случайными фазами. По- [c.378]

Сферическая волна, проходя через возмущающую среду, искажается, и на вход приемопередающей системы, т. е. на фазовые корректоры (фазовращатели) (3), поступает волна 9. Фазовые отклонения этой волны от идеальной могут быть измерены гетеродинным методом. На приемниках (10) происходит сравнение фаз волны 9 и опорного сигнала, являющегося частью излучения лазера, прошедшего через полупрозрачные делители (2) и отраженного от зеркала (14). В электронных блоках (11) образуются сигналы, пропорциональные фазовым искажениям отдельных участков волны 9. Эти сигналы управляют фазовыми корректорами таким образом, что выходящая волна 12 становится сопряженной волне Я т. е. волны 9 и 12 оказываются сопряженными по фазе. Если искажения в среде на пути волны к объекту и на обратном пути от объекта к приемопередающей системе одинаковы, т. е., например, за время распространения света к объекту и обратно и время определения и ввода фазовых искажений в переотраженную волну 12 не происходит изменений в фазовой структуре среды, то прошедшая вторично искажающую среду волна 13 будет сферической (произойдет взаимная компенсация отклонений фаз, внесенных корректорами, и фазовых искажений, вносимых средой). Излучение будет собираться на блестящую точку объекта. [c.149]

За интервал времени I, протекший с момента начала колебательного движения ( = 0) некоторой начальной точки х = 0), волновое движение распространится на расстояние л = с/, где с — скорость волны фаза волны в точке X будет равна (2Т.//7 — 2тгл Д). [c.36]

В теплоэнергетике, использующей как ядерное, так и обычное углеводородное топливо, одной из важнейших является проблема отвода огромного количества тепла с теплоотдающих поверхностей. Наиболее распространенным и используемым для этих целей теплоносителей являются парожидкостные смеси. Поэтому исследователями большое внимание уделяется течению парожидкостных смесей при наличии фазовых переходов в каналах с обогреваемыми и необогреваемыми стенками. Видимо на эту тему появляется наибольшее число публикаций в области неоднофазных течений. Здесь особый интерес представляют исследования структуры потока при различных режимах, кризисов теплообмена, обусловленных нарушением контакта жидкой фазы с теплоотдающей поверхностью, гидравлического сопротивления и т. д. Проблемы безопасности реакторного узла или устройств аналогичного типа привели к необходимости изучения истечений наро-жидкостных смесей из сосудов высокого давления, распространения возмущений и ударных волн в двухфазных парожидкостных потоках. Здесь же отметим течение влажного пара (смесь пара с каплями воды) в проточных частях турбомашин. [c.10]

Рассмотрим несколько подробнее условия получения круговой поляризации, которая, как известно, является частным случаем эллиптической поляризации. Для возникновения циркулярно поляризованного света разность фаз 6 должна б дть равной (2k + 1)п/2. Но, кроме того, должны быть одинаковыми амплитуды двух взаимно перпендикулярных колебаний. Это достигается при определенной ориентации вектора Е в падающей волне относительно оптической оси кристалла. РГетрудно сообразить, что если угол между Е и плоскостью главного сечения равен 45°, то амплитуды обыкновенной и необыкновенной волн одинаковы и при 8 = (2/е + 1)п/2 из кристалла выйдет волна, поляризованная по кругу. Именно так работает пластинка в четверть длины волны (рис.3.3), которую можно использовать как для превращения линейно поляризованной волны в волну, поляризованную [c.116]

Известно, что излучение такого источника представляет собой сумму двух поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях электромагнитных волн, фазы которых никак не скоррелированы. Пусть колебания Е в одной из таких волн происходят в плоскости чертежа (отлично от нуля только Е ), а в другой волне вектор Е колеблется перпендикулярно этой плоскости (отлично от нуля только Еу). [c.203]

Смотреть страницы где упоминается термин Волны фаза волны : [c.196] [c.189] [c.713] [c.208] [c.316] [c.109] [c.30] [c.222] [c.162] [c.594] [c.57] [c.263] [c.659] [c.150] [c.96] [c.129] [c.151] [c.250] [c.298] [c.404] [c.44] [c.130] [c.261]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...