Мнимое изображение

Короткофокусная линза, используемая для получения увеличенных мнимых изображений предметов, называется лупой. [c.275]

Определите фокусное расстояние линзы, если при расстоянии 20 см от линзы до предмета мнимое изображение получается на расстоянии 10 см от линзы. [c.296]

В этом случае для получения двух систем волн используют законы отражения и преломления. Обычно наблюдается интерференция между волнами, исходящими из действительного и мнимого изображений источника, или между волнами, расходящимися из двух мнимых изображений. Такое различие несущественно — волна, исходящая из реального источника, с помощью оптического устройства разделяется на две световые волны, интерферирующие в некоторой области. Использование мнимых изображений служит лишь удобным способом определения области перекрывания волн, где можно наблюдать интерференцию. [c.194]

Кроме этого мнимого изображения удается обнаружить второе, действительное , изображение (рис. 6.80,<5), которое также можно зарегистрировать на фотопластинке, хотя увидеть его невооруженным глазом трудно. Действительное изображение имеет рельеф, обратный рельефу самого предмета, — все выпуклые места выглядят вогнутыми, и наоборот. [c.356]

Наблюдаемая интерференционная картина будет, очевидно, соответствовать интерференции в воздушном слое, образованном зеркалом 8 и мнимым изображением зеркала 5х в пластинке Р . Если Ах и Аа расположены так, что упомянутый воздушный слой плоскопараллелен, то получающаяся интерференционная картина представится полосами равного наклона (круговыми кольцами), локализованными в бесконечности, и следовательно, наблюдение [c.134]

Изображения объекта формируются в результате просвечивания голограммы лазерным световым пучком (рис. 11.5, б) и дифрак-цнп света на неоднородностях ее почернения. В направлении 1-1 распространяется волновое поле, формирующее без помощи объектива действительное изображение (ДИ) объекта. В направлении 2-2 восстанавливается волновое поле, рассеянное объектом наблюдения, как это было показано на рис. 11.5, а. ото волновое поле соответствует мнимому изображению (МИ) объекта. Такое [c.242]

Для выяснения последнего обстоятельства целесообразно рассуждать другим способом, опираясь на рассмотрение голограммы сферической волны. Каждая точка предмета представляет собой источник сферической волны ее интерференция с опорной волной создает на голограмме элементарную зонную решетку, которая на втором этапе голографирования восстанавливает исходную сферическую волну и формирует изображение выделенной точки предмета (точка 5 на рис. 11.4). Совокупность элементарных зонных решеток создает, очевидно, мнимое изображение всего объекта. [c.245]

Кроме мнимого изображения 5, элементарная зонная решетка образует действительное изображение S" (см. рис. 11.4, б, б), совокупность которых и обусловливает возникновение действительного изображения объекта в целом. [c.245]

Член ( 2 (р) в (60.7) пропорционален полю Е (р), созданному в плоскости голограммы волнами от исследуемого объекта. Ясно поэтому, что поле, формируемое соответствующими вторичными источниками Гюйгенса — Френеля, идентично тому полю, которое создается самим объектом в отсутствие голограммы. Таким образом, эта часть поля отвечает мнимому изображению объекта. Можно сказать поэтому, что наблюдение мнимого изображения эквивалентно рассматриванию самого предмета через отверстие, совпадающее с рабочей частью голограммы. В свете сказанного способность голограммы восстанавливать изображение с помощью небольшой части своей поверхности получает почти тривиальное объяснение указанная способность эквивалентна тому, что при непосредственном рассматривании какой-либо точки предмета используется только та часть ее излучения, которая ограничена действующим конусом лучей, попадающих в глаз. [c.247]

Будем интересоваться сначала мнимым изображением предмета. Повторяя рассуждения, проведенные при обосновании соотношения (60.6), нетрудно убедиться, что интересующая нас часть поля а (р) на выходной границе голограммы после ее [c.248]

Точно так же в зависимости от того, будут ли и иметь разные знаки или одинаковые, мы будем иметь случаи, когда изображение располагается с противоположной по сравнению с источником стороны преломляющей поверхности или лежит по одну сторону с ним. В первом случае > 0) точка, именуемая изображением, есть действительно точка пересечения преломленных лучей. Такое изображение называется действительным. Во втором случае а <С 0), очевидно, преломленные лучи, идущие во второй среде, остаются расходящимися и реально не пересекаются. В этом случае название изображения относится к той воображаемой точке, которая представляет собой место пересечения предполагаемого продолжения преломленных лучей. Такое изображение называется мнимым. Наши рассуждения и ( ормула (71.3) показывают, что гомоцентрический пучок после преломления направлен так, что его лучи или пересекаются в одной точке (действительное изображение), или могут быть представлены как пересекающиеся в одной точке (мнимое изображение). Именно в этом смысле он и остается гомоцентрическим. Так как для всех наших рассуждений нам важно знать направление световых лучей, то при всех построениях мы одинаково можем пользоваться как действительным, так и мнимым изображением. [c.282]

Для Преломляющей системы и щ всегда положительны, так что знак V определится знаком отношения а йх. Для расположений, соответствующих действительному изображению (см. рис. 12,13), и Сз имеют разные знаки, т. е. V отрицательно, и изображение перевернутое для мнимых изображений — наоборот. [c.286]

Для зеркал Пх/пз = —1. т. е. V = —В случае действительного изображения Сх и Дз имеют одинаковые знаки, т. е. К < О и изображение перевернутое в случае мнимого изображения знаки йх и Дз различны, V > О, изображение прямое. Для плоского зеркала (дх = —Дз) У = 1, т. е. изображение прямое и натуральной величины. [c.286]

Пользуясь правилом знаков, мы можем описать все свойства как собирательных, так и рассеивающих систем, ввести понятие мнимых точек и мнимых изображений и т. д. [c.296]

Схема оптической системы микроскопа показана на рис. 14.12. Малый объект АВ помещается вблизи главного фокуса объектива 5 , дающего его увеличенное действительное изображение А В, которое рассматривают через окуляр 5., так, чтобы увеличенное мнимое изображение А"В" получалось на расстоянии наилучшего зрения от глаза или в бесконечности (наблюдение спокойным глазом). Оба способа наблюдения одинаково пригодны. [c.329]

Оптические инструменты, рассмотренные в предыдущем параграфе, предназначены в помощь глазу и дают мнимые изображения, которые может воспринимать лишь один наблюдатель, смотрящий в окуляр (субъективное наблюдение). Другой тип приборов дает действительные изображения, которые отбрасываются на экран и могут поэтому одновременно рассматриваться целой аудиторией (объективное наблюдение). Эти инструменты носят название проекционных-, они получили особое распространение в последнее время (проекционный фонарь, киноаппарат). [c.336]

Мнимое изображение подобно объекту, поскольку 6 j,j = ф1, в т,2=ф2 и 0 г,1—б-1,2=ф1—Фг- Действительное изображение не подобно объекту, так как 0i,i — 61,2 =Фг—Фг- Условия исчезновения действительного изображения [c.914]

Первоначально предложенная Д. Габором схема получения голограмм предусматривала расположение источника света и объекта на оси голограммы. Эту схему называют схемой Габора, в ней используется один пучок света, часть которого рассеивается объектом, создавая объектную волну, а другая — нерассеянная часть — играет роль опорной волны (рис. 10, а). Схема Габора обладает тем существенным недостатком, что при восстановлении лучи, образующие действительное и мнимое изображения, а также пучок нулевого порядка, распространяются в одном и том же направлении и создают взаимные помехи (рис. 10, б). Это — главная из причин низкого качества восстановленных изображений по такой схеме. [c.43]

Первая составляющая поля i/i —это плоская равномерно ослабленная волна, проходящая через голограмму, которая распространяется по нормали к диапозитиву. Вторая, незначительно расходящаяся волна U2 распространяется в направлении, близком к нормали плоскости позитива. Она не несет информации о фазе рабочей волны и пространственно отделяется от изображений. Третья составляющая i/3 с точностью до постоянного множителя является копией волны, деформированной неоднородностью. Эта составляющая образует мнимое изображение в плоскости Хг фазового объекта, отклоненное от оси голограммы на угол 0. Четвертый член пропорционален комплексно-сопряженной амплитуде волны, идущей от объекта. Он соответствует действительному изображению объекта, расположенному на оси Х с противоположной стороны по отношению к мнимому изображению под углом 6 к оси голограммы. Действительное и мнимое изображения расположены на расстоянии // от голограммы. [c.235]

Бизеркала Френеля. Два плоских зеркала (рис. 4, И) составляют друг с другом угол, близкий к 180" (угол ф мал). Волновой ( )ронт света, идущего от источника S, с помощью этих зеркал разбивается на два. Встречаясь друг с другом, они дают в области взаимного перекрывания интерференционную картину. Мнимые изображения источника S в зеркалах Si и Sj играют роль когерентных источников — являются виртуальными когерентными источ- [c.81]

Для восстановления волнового поля предмета, тем самым для получения его объемного изображения, голограмму помещают в то место, где была расположена фотопластинка при фотографировании, и затем освещают голограмму световым пучком того же лазера под тем же углом, под которым было осуществлено экспонирование. При этом происходит дифракция огюрной волны на голограмме и мы видим объемное со всеми присущими самому объекту свойствами (в нем сохраняется также распределение освещенности, как и в объекте) мнимое изображение. Оно кажется нам настолько реальным что даже игюй раз появляется желание потрогать предмет. Разумеется, это невозможно, так как в данном случае изображение образовано голографической копией волны, рассеянной предметом во время записи голограммы. [c.206]

Из-за известного свойства синусоидалыюй решетки кроме нулевого гюрядка максимума возникнут волны только j-1-го и —1-го порядков (рис. 8.7). Ввиду того что нитрины зон (играющие роль постоянной решетки) в зонной пластинке с удалением от центра регулярно уменьшаются, углы дифракции +1-го и —1-го порядков регулярно будут увеличиваться. В соответствии с этим волна -f-l-ro порядка является расходящейся и образует мнимое изображение точки М на том же расстоянии, на котором она находилась (дока- [c.212]

Метод фотоэмульсий 329 Метр 5 Мехаплча 4 Микропроцессор 1G3 Микроскоп 275 Микрофон 192 Мик1>оэлектрон1к а 162 Мнимое изображение 271 Модель атома Резерфорда 309 Модуль упругости 91 Модуляция амплитудная 252 Молекулярно-кинетическая теория 70 Молния 170 Моль 73 [c.362]

Волны, идущие от S и отражающиеся зеркалами / и //, представляют две системы когерентных волн, как бы исходящих из источников S] и Sj, являющихся мнимыми изображениями S в зеркалах lull. В различные точки экрана АА эти волны приходят с некоторой разностью фаз, определяемой различием в длине пути от [c.71]

Билинзу Бийе можно использовать и так, что Si и окажутся мнимыми изображениями S. Для того чтобы пучки от мнимых изображений перекрыва- [c.71]

Точки и — изображения излучающего центра 5, получаемые с помощью оптической системы интерферометра, не показанной на чертеже ). Эти точки могут быть как действительными, так и мнимыми изображениями точки 5. В частности, 5 может совпадать с одной из этих точек (схема Ллойда, см. ниже рие. 4.8). Апертура интерференции 2 и связанный с нею угол 2йу определякя допустимый размер источника света, ширина которого обозначена через 2Ь (см. рис, 4.5). Для расчета интерференционной картины в любом интерферометре достаточно знать взаимное расположение 5 и 5а и их положение относительно экрана ЕЕ. Если экран ЕЕ расположен перпендикулярно к линии 515а, то, как явствует из 13, интерференционные полосы будут представлять собой концент- [c.73]

Опыт, выполненный по схеме рис. 11.4, в, позволяет сделать два интересных вывода. Во-первых, можно было вообиге не экспонировать участок голограммы, закрытый впоследствии диафрагмой. Но это означает, что голограмму можно изготавливать и при наклонном падении сферической волны на экран Н и фотопластинку, т. е. на первом этапе голографирования работать по схеме, аналогичной рис. 11.4, в. Восстановленная волна порядка т = —1 все равно будет иметь центром схождения точку 5, совпадающую с положением источника 5 во время экспонирования. Во-вторых, в схеме с наклонным падением (в отличие от рис. 11.4, а, б) происходит пространственное разделение пучков, образующих действительное и мнимое изображения источника. Это обстоятельство представляет несомненное практическое преимущество, вследствие чего в большинстве голографических приборов осуществляется наклонное падение опорных световых пучков. [c.241]

В предыдущих параграфах мы предполагали, что опорная и просвечивающая волны идентичны. В этом случае мнимое изображение полностью копирует сам объект. Однако выполнение указанного условия отнюдь не обязательно, и голографирование успешно осуществляется и в том случае, когда на первом и втором этапах применяется излучение с разными длинами волн и разными кривизнами волновых фронтов. Такие изменения условий опыта позволяют получать увеличенные изображения голографируемых предметов. [c.248]

Показать, что для бизеркал Френеля источник 5 и два его мнимых изображения 5х и лежат на окружности, центр которой О совпадает с точкой пересечения ребра бизеркал с плоскостью, перпендикулярной к этому ребру и проходящей через 5. [c.861]

Указание. В случае воздушной прослойки кольца получаются при наложении волны, отраженной от 1 (параллельный пучок), и волны, отраженной от 2 (рас.ходящийся пучок, исходящий из мнимого фокуса Р выпуклого зеркала 2). Линза 2 дает два мнимых изображения источника (параллельный пучок, отраженный от 1, собран в фокусе линзы Р ) и 82 (изображение Р). Размер колец определяется расстоянием При заполнении пространства 1—2 водой лучи, отраженные от 2, преломляясь в слое воды (рассеивающая линза), станут более расходящимися, и линза 2 соберет их в точке так что следовательно, кольца [c.870]

Наблюдатель, помещенный в точку //1, увидит сразу все три волны. Волна, исходянзая из точки Н, наблюдается как источник светового излучения, находящийся за фотопластинкой в том же самом месте, где он находился при экспонировании пластинки. Наблюдаемое за пластинкой изображение источника Н называется мнимым изображением, в отличие от изображения источника в точке которое можно наблюдать перед пластинкой и которое называется действительным изображением. [c.16]

Голограмма диффузно рассеивающего объекта или объекта, полученного через рассеиватель (например матовое стекло), обладает всеми рассмотренными ранее свойствамш, характерными для голограмм трехмерных объектов. Главным из. этих свойств является то, что излучение от каждой точки объекта распределено по всей голограмме и, следовательно, каждый малый участок голограммы содержит информацию о всем объекте. Благодаря. этому мнимое изображение всего объекта можно наблюдать непосредственно (рис. 8, а). Если объект не рассеивает диффузно свет, то голограмма не обладает этим свойством и каждому участку объекта соответствует свой участок голограммы (рис. 8, б). Этот недостаток также устраняют, располагая на пути объектного пучка диффузор. Однако в некоторгях особых случаях, как мы увидим далее, при получении голограммы необходимо создавать направленное, а не диффузное освещение. [c.41]

Анализ акустического тракта выполним для схемы, изображенной на рис. 2.14, а. Отражение от бесконечной плоскости можно рассматривать как зеркальное отражение падающих на плоскость акустических волн (см. подразд. 2.2). В соответствии с этим акустическое поле, возникающее в результате отражения от бесконечной поверхности, можно нредсгавнть как акустическое поле мнимого излучателя, рассеянное на реальном и мнимом изображении экрана-дефекта. Мнимые излучатель и дефект расположены зеркально-симметрнчно по отношению к действительному излучателю и дефекту (рис. 2.15), В результате акустический тракт при контроле зеркально-теневым [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...