Набег фазы волны — Формула

Набег фазы волны — Формула 246 Надежность комплекса 15 [c.484]

Предполагается также, что kh >1. Такое же соотношение справедливо и для рассеянных звуковых полей. Если точка излучения-приема расположена в направлении, обратном направлению падения, то последнюю формулу необходимо умножить на выражение для диаграммы рассеяния, которое будет совпадать с формулой для диаграммы направленности отрезка длиной, равной удвоенной высоте цилиндра, т. е. 2h. Высота удваивается в связи с тем, что при обратном отражении набег фазы волны между концами цилиндра определяется величиной 2АЗ, где [c.199]

Дополнительный (по отношению к плоской волне) набег фазы за один проход волны в резонаторе зависит в общем случае не только от порядка моды и параметра Френеля, но и от конфигурации резонатора. Эта зависимость для двух низших типов колебаний сферического резонатора иллюстрируется рис. 3.14, а для низших типов колебаний цилиндрического резонатора — рис. 3.15. Для конфокальной конфигурации, в соответствии с 3.3, фазовый набег не меняется при варьировании параметра Френеля. Наиболее сильная зависимость Фшп(Л ) характерна для плоскопараллельного резонатора она хорошо описывается формулами 3.4. Для резонаторов промежуточной конфигурации зависимость Фтп (Л/ ) монотонно изменяется. Если принять фазовый набег плоской волны за нулевой (как это сделано на рис. 3.14, 3.15), то с уменьшением параметра (увеличение кри визны зеркала) фазовый набег в резонаторе увеличи вается, а с увеличением параметра Френеля — уменьшается, асимптотически стремясь к некоторой величине Фтп(оо), характерной для каждой конфигурации. [c.78]

При каждом отражении от границы / - / изменение комплексной амплитуды волны дается множителем V/,, при прохождении границы - множителем W/ii однократное прохождение слоя дает набег фазы ) Здесь ifi определена в (2,48), а коэффициенты отражения и прозрачности отдельных границ, в соответствии с результатами п. 2.2 (см, формулы (2.22) и (2.29)), равны [c.36]

Значения Zj, Z и Z t даются формулой (10.3). Напоминаем, что величины Р и дают набег фазы соответственно продольной в поперечной волн на толщине пластинки индекс 2 относится к пластинке, индекс 1 — к окружающей среде. [c.52]

Здесь первый член дает набег фазы в геометрическом приближении при пробеге волны от границы 2 = О до плоскости заворота 2 = 2, и обратно. Формулу (15.38) можно трактовать так [c.88]

После этого, пользуясь равенством (32.7), нетрудно найти амплитуду Л (Г) = (i )i , а пользуясь формулой (32.4), также и Л (5) — амплитуду волны в точке S. Учтя затем набег фазы, даваемый формулой (32.2), и выражение (31.1) для коэффициента отражения F (д), мы получаем после несложных преобразований для поля в S [c.192]

Формула полностью аналогична выражению (70.3), с той разницей, что бегущая плоская волна заменена бегущей цилиндрической волной. Величины и е найдутся из граничных условий они будут совпадать со значениями для соответственной плоской волны той же частоты, бегущей в том же волноводе. Для цилиндрических и плоских нормальных волн будут совпадать дисперсионные уравнения, нумерация нормальных волн, распределение давлений и компонент скоростей частиц. Различаться будут только закон спадания поля с расстоянием и набег фазы, вблизи начала координат. В цилиндрической волне происходит спадание амплитуды асимптотически как 1/1/г, в то время как двухмерная волна в слое свою амплитуду сохраняет. На больших дистанциях набег фазы нарастает одинаково для обоих типов волн. [c.268]

Отметим, что при вычислении фазы коэффициента прохождения звука нельзя было в исходных формулах пренебречь набегом фазы волны в воде на толщине h, т. е. членом kh os 0, даже для весьма тонких иластин, так как при уменьшении толщины пластины оба слагаемых в выражении (32.20) оказываются величинами одного порядка. [c.223]

Выражение (9.446) представляет собой суперпозицию падающей и отраженной волны, а (9.44а) - прошедшую волну. Величины V = Е 1Е2 и = = В1Ег уместно назвать коэффициентами отражения и прозрачности. Амплитуду и фазу отраженной и прошедшей волн вдали от слоя ( 1,5"г) можно найти, умножив комплексную амплитуду падающей волны на К и и учтя соответственный набег фаз, даваемый формулами геометрической акустики. Подставляй в выражение для V к значения ВкЕ 2 из (9.39), (9.40) и пользуясь формулой (3.85) для модуля гамма-функции комштек-сного аргумента, находим [c.185]

Коэффициент отражения от системы трех слоев дается формулами (3.38) и (3.41). Свое рассмотрение мы снова ограничим случаем нормального падения, когда 2 = 1/л , 7 = 1, 2, 3, 4 = 1/ = 1. Если, кроме того, воспользоваться обозначением бу = ф , где ф = 2ndj Kj — набег фазы в -м слое (Х = Х/и — длина волны в этом слое), то выражение для коэффициента отражения по энергии Д = V 1 может быть записано в виде [c.96]

Оно описывает совокупность двух волн распространяющихся без взаимодействия друг с другом в направлении положителышх и отрицательных значений Э . Видно, что в данном приближении отражения волн от неоднородностей среды отсутствуют. Это следует из того, что приближение ВКБ есть одна из форм приближений геометрической акустики ( 2 А ). Выражение в показателе экспоненты дает набег фазы при распространении между горизонтами и 0 Формула <10.32) непригодна при , где [c.103]

Если фаза 5(х, р) определяется не только случайным набегом S x, р), но и регулярным изменением волнового фронта 5р(х, р)(5 = 5с + 5р), то в первом слагаемом (6.32) можно выделить член, аналогичный второму слагаемому этого выражения. Так, например, для сферической волны 5р(л , р)=йр72х, и формула [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...