Скорость волны фазой

Скорости распространения фазы (скорость по нормали) и энергии (скорость по лучу) световой волны. Рассмотрим, как распространяется в анизотропной среде монохроматическая световая волна, [c.248]

Соотношение между скоростями распространения фазы (скорость по нормали) и энергии (скорость по лучу) световой волны. Поток лучистой энергии, как известно, определяется произведением скорости потока энергии, которую называем скоростью по лучу v , на плотность энергии поля световой волны w, т. е. [c.250]

Это и есть уже известное нам соотношение между скоростями распространения фазы и энергии световой волны, которое мы обещали вывести. [c.251]

Применительно к введенной терминологии можно сказать, что скорость распространения монохроматической волны есть скорость, с которой передается от точки к точке фаза монохроматического колебания. Действительно, скорость распространения фазы определяется при помощи того соотношения между х и , при котором [c.31]

Прежде всего заметим, что если в вакууме скорость волны с и длина ее то для среды с показателем преломления п, имеем соответственно и = с1п и X = XJn. В соответствии с этим, если волна проходит путь (1 в одной среде (п ) и путь < 2 во второй среде (п , то возникающая разность фаз ф выразится так [c.90]

Итак, монохроматическая волна характеризуется фазовой скоростью V = со/й, означающей скорость перемещения фазы, а импульс характеризуется групповой скоростью п = соответствую- [c.430]

Скорость от точки к точке меняется по тому же закону, что и смещение, но смещение и скорости сдвинуты друг относительно друга по фазе на я/2. Скорость данной точки стержня достигает максимума, когда смещение этой точки падает до нуля. Представим себе для какого-то момента времени распределения смещений и скоростей волны в стержне. Если мы отметим сечения / и которые имеют в данный момент наибольшее смещение (рис. 445, а), то в этот же момент наибольшую скорость имеют сечения 2 н 2, находящиеся на расстоянии X/i от мест наибольшего смещения (смещения указаны вертикальными штриховыми линиями, скорости — горизонтальными стрелками). Можно сказать, что волна скоростей сдвинута относительно волны смещений по времени на Т/4, а в пространстве — на Х/А. [c.679]

Мы предполагали, что скорость распространения бегущей волны совпадает со скоростью распространения отдельного импульса. Основанием для этого предположения служило то обстоятельство, что в рассматриваемых простейших случаях продольных колебаний стержня и колебаний струны скорость распространения импульса не зависит от формы и характера и.мпульса и для импульсов любого типа оказывается одной и той же. Поэтому мы могли считать, что скорость распространения бегущей волны, которая представляет собой од у из разновидностей импульса, совпадает со скоростью импульса. Однако это справедливо не всегда. В некоторых случаях скорость распространения бегущей волны не совпадает со скоростью импульса. Поэтому, вообще говоря, следует различать скорость распространения импульса и скорость распространения гармонической волны. Эту последнюю называют фазовой скоростью, с этой скоростью движется фаза распространяющегося колебания. [c.682]

Ранее уже было отмечено, что необходимым условием самоорганизации в системах является линейная зависимость фазы в распределенных системах, либо частоты в нераспределенных системах, от амплитуды возмущения вырожденный случай -равенство нулю углового коэффициента или свободного члена в этой зависимости. Например, пс Стоянная и независящая от амплитуды фазовая скорость волны. [c.16]

Таким образом, уравнение (58.1) описывает неподвижные в пространстве синусоидальные колебания частиц среды с различными, но постоянными для каждой точки амплитудами. В этом уравнении полностью утрачена характерная особенность волны — конечная скорость распространения фазы, поэтому его п называют уравнением стоячих, волн. [c.220]

Далее рассмотрим вопрос о скоростях распространения волны фазовой, определяющей скорость смещения фазы, и групповой, определяющей перенос вещества (энергии). [c.212]

Фазовой скоростью волны называется скорость, с которой движутся точки волны с постоянной фазой. Если ось А" направлена по вектору р, то условие постоянства фазы Et — [c.57]

Из (10.1.11) видно, что Уф определяет скорость распространения фазы, поэтому Уф называют фазовой скоростью, а величину к — со/Уф — фазовой постоянной или волновым числом. Эта постоянная характеризует пространственную периодичность волнового процесса и связана с длиной волны соотношением [c.322]

Здесь С (к)—так называемая фазовая скорость или скорость перемещения фазы колебания, L(/ )—длина волны, (f ) — де- [c.305]

При малых скоростях легкой фазы, составляющих, например, для системы вода — воздух при комнатной температуре п атмосферном давлении менее 1 м/с, основная доля транспортируемых капель генерируется за счет разрыва оболочек. Относительно крупные капли, генерируемые за счет дробления жидкости струями пара, кольцевых волн и выбрасываемых ими столбиков жидкости и другими процессами того же типа, подскакивают относительно невысоко. Вместе с тем небольшая кинетическая энергия пара приводит к малой вероятности генерирования за ее счет мелких капель, скорость витания которых была бы близка к невысоким скоростям газового, потока. Поэтому можно считать, что в этой зоне скоростей основное количество транспортируемых капель действительно генерируется за счет разрыва оболочек. [c.286]

Переходя к случаю твердого слоя, следует отметить, что хотя сущность образования стоячих волн по толщине пластины в результате многократного отражения объемных волн сохранится, условия возбуждения нормальных волн очень усложняются ввиду наличия в пластине продольных и поперечных волн. При отражении эти волны частично трансформируются друг в друга фаза волны при отражении может меняться на число, не кратное п (см. подразд. 1.2). На рис. 1.4, б показаны дисперсионные кривые для фазовой скорости волн в пластинах из твердых материалов с разными значениями коэффициента Пуассона v. Сплошными кривыми изображены антисимметричные, штриховыми — симметричные волны (моды). Для симметричных мод характерны колебания частиц, симметричные относительно центральной плоскости. [c.16]

Анизотропия свойств проката не только влияет на скорость волн в разных направлениях, но и резко ослабляет амплитуду сигналов вследствие интерференции и рассеяния. На рис. 6.27 приведены кривые изменения амплитуды сигналов, отраженных от пересечения просверленного отверстия с внутренней поверхностью трубы, в зависимости от направления прозвучивания и углов ввода, полученные при использовании совмещенного преобразователя. Отметим, что в отличие от изотропного материала амплитуда сигнала в этом случае сильно зависит от направления прозвучивания. При а 70 для ф =-90° амплитуда сигнала значительно выше, чем при ф -= 0°. Это объясняется текстурой проката. При любом ф =/= 0 90 волна, вводимая в металл, разлагается на две компоненты, поляризованные во взаимно перпендикулярных плоскостях и распространяющиеся с разными скоростями (см. рис. 6.27). При изменении (р сдвиг фаз этих компонент [c.327]

Рассмотрим применение некоторых методов измерения напряжений в твердых телах по относительному изменению скорости волн. Через тело, к которому приложена нагрузка (рис. 9.6), распространяется поперечная линейно поляризованная волна. Плоскость поляризации образует угол 45° с направлением приложения нагрузки. Распространяюш,уюся волну можно разложить на две поляризованную в плоскости действия нагрузки и в перпендикулярной плоскости. Если скорости этих волн равны, то, суммируясь, они опять образуют линейно поляризованную волну. Под действием нагрузки скорости этих волн принимают разные значения. Разность фаз Дф двух волн, прошедших изделие толщиной h за время t со скоростями и с , [c.417]

Мы должны теперь доказать существование важной связи между скоростью движущегося тела и скоростью фазовой волны. Если волны с близкими частотами распространяются в одном и том же направлении Ох со скоростями V, которые мы назовем скоростями распространения фазы, то их суперпозиция приведет к появлению биений в том случае, когда скорость [c.648]

Величина касательного напряжения на границе фаз Та определяется силами трения и воздействием поперечного потока массы конденсирующегося пара. Силы трения зависят от характера поверхности пленки (профиля и скорости волн), а также от профиля скоростей пара, изменяющегося под действием поперечного потока (аналогично отсосу из пограничного слоя). [c.151]

Касательные напряжения на поверхности раздела рассчитываются по относительной скорости Uqj, которая может быть принята равной uoi в случае гладкой поверхности или когда высота волн мала и не оказывает влияния на величину силы трения на поверхности раздела фаз. Для стекающих пленок отношение фазовой скорости волн к средней по толщине пленки 2 = Уф.в/у составляет [c.162]

Рис. 10. Зависимость относительной амплитуды колебания скорости и фазы колебаний ф от безразмерной координаты г//бк для вязкой волны в пограничном слое

В том случае, когда степень неоднородности двухфазной смеси (размер частиц дисперсной фазы и расстояние между частицами) меньше длины волны возмущения, по отношению к волне среда ведет себя как непрерывная. При этом для определения скорости звука можно воспользоваться уравнением Лапласа = (Эр/0p)j. При распространении акустических волн в однофазной среде имеет место явление дисперсии, проявляющееся в зависимости скорости звука от частоты звуковой волны. Зависимость эта молекулярной природы. Говоря о дисперсии скорости звука в двухфазной среде, можно отметить, по крайней мере, две формы ее проявления. Первая характерна для двухфазной среды в целом и связана с тремя происходящими в ней релаксационными явлениями с процессом массообмена между фазами - фазовым переходом, процессом теплообмена - выравниванием температур между фазами и процессом обмена количеством движения — выравниванием скоростей между фазами. Даже в случае равновесной двухфазной среды при распространении в ней звуковой волны равновесие между фазами нарушается и в ней протекают релаксационные процессы. Вторая форма возникает из-за дисперсии звука в среде-носителе и природа ее та же, что дисперсии в однофазной жидкости. Для нее характерна область высоких частот, когда длительность существования молекулярных ансамблей в жидкости или в газе соизмерима с периодом звуковой волны. [c.32]

Принцип действия ЛБВ. Необходимым условием длительного взаимодействия электронов с эл.-магн. волной является примерное равенство продольной скорости электронов Ve и фазовой скорости волны (синхронизм), что обеспечивается применением замедляющей системы, уменьшающей скорость эл.-магн. волны от с до Уф ж Pg. В этих условиях каждый электрон лишь медленно перемещается относительно поля бегу-щей волны, оставаясь преимущественно в тормозящей либо ускоряющей фазе её электрич. поля на большой [c.568]

Рассмотрим причины, обусловливающие то или иное значение этого важного параметра. Обычно желательно иметь ускоритель наименьшей длины, потому что уменьшение габаритов ускорителя и помещения снижает стоимость работ, связанных с созданием машины и лаборатории. Отсюда следует, что параметр аД надо брать небольшим, так как уменьшение отверстия в диафрагме увеличивает напряженность ускоряющего поля, а следовательно, и прирост энергии на единицу длины. Однако одновременно возникают отрицательные явления увеличивается затухание в волноводе, снижается электронный к. п. д., уменьшается полоса пропускания волновода и, самое главное, резко возрастает дисперсность волновода. В результате небольшие колебания частоты источника питания вызьтают значительное изменение фазовой скорости, что влечет за собой скольжение сгустка частиц по фазе относительно волны и приводит к уменьшению энергии электронов на выходе ускорителя. Для оценки этого явления воспользуемся формулой, полученной ранее в предположении, что амплитуда напряженности ускоряющей волны постоянна, сгусток в начале ускорителя расположен на вершине волны, а также, что при изменении скорости волны фаза сгустка частиц изменяется линейно с расстоянием. Тогда относительное изменение энергии частиц в зависимости от величины изменения фазы за время ускорения оценивается по формуле (2.60) [c.108]

За интервал времени I, протекший с момента начала колебательного движения ( = 0) некоторой начальной точки х = 0), волновое движение распространится на расстояние л = с/, где с — скорость волны фаза волны в точке X будет равна (2Т.//7 — 2тгл Д). [c.36]

Длина волны. Скорость рас-аространевия волны. Скорость распространения колебаний о в пространстве называется скоростью волны. Расстояние между ближайшими друг к другу точками, колеблюпхимися в одинаковых фазах (рис. 221), называется длиной волны. Свяаь между длиной волны X, скоростью волны [c.222]

Для экспериментального осуществления интерференции двух волн, фазы которых скоррелированы, используем установку (см. 5.6), представляющую собой интерферометр Майкельсона, одно из зеркал которого может передвигаться с помощью специального приспособления со скоростью v по отрезку длиной Д/l. Пусть интерферометр освещается светом фиксированной частоты fflj, перед фотоумножителем устанавливается круглая или щелевая диафрагма и электрический сигнал регистрируется с помощью осциллографа. В данном случае Aro/oi = 2 v/ , так как относительная скорость источника и приемника света при отражении его от зеркала, движущегося со скоростью v, будет 2и. [c.395]

Здесь г — радиус-вектор, со -, Vj — частоты и скорости волн (/ = = i, г, d), Ej — амплитуды волн, rtj — показатели преломления граничащих сред, Sj — единичные векторы. Поскольку условие SjK = onst определяет плоскость, перпендикулярную к Sj, то выражения (135.2) описывают плоские волны, распространяющиеся вдоль векторов Sj— Si, s , s . Согласно сказанному в 4 о комплексной записи колебаний, физическое содержание связано с вещественной частью этих выражений. Аргументы декартовых слагающих комплексных векторов Ег, Еа суть начальные фазы соответствующих колебаний. Как разъяснено в ПО, разность начальных фаз составляющих вектора , влияет на состояние поляризации волны. [c.472]

Таким образом, монохроматическая волна характеризуется фазовой скоростью v = ыjk, означающей скорость перемещения фазы, а импульс характеризуется групповой скоростью и = (1(л1йк, означающей скорость перемещения амплитуды (энергии). [c.88]

Результаты измерений скоростей волн и их затуханий могут быть использованы (если физические свойства фаз известны) для оценки размера капель (А. И. Ивандаев, Б. И. Нигматулип, [c.329]

Таким образом, искомое безразмерное решение, описывающее плоские стационарные волны в ишдкости с пузырьками, определяется скоростью волны относительно невозмуш енпой среды Do = —V(,, начальным объемныи содержанием пузырьков го и параметрами "fa, рго, Сю, Ц , 2q, характеризующими свойства фаз и размер пузырьков. [c.68]

В результате волноводного эффекта в пластинах и стержнях возникают нормальные волны (волны Лэмба) [4] и стержневые (волны Порхгаммера). Скорость их распространения зависит от частоты колебаний / и толщины пластины h или диаметра стержня d (рис. 3, 4). В результате дисперсии скорости возникают фазовая скорость Ср — скорость распространения фазы волны и групповая скорость g — скорость распространения импульса, связанные зависимостью [c.191]

В первом варианте преобразователь содержит расположенные в общем корпусе излучающий и приемный вибраторы с фиксированным расстоянием I между осями (рис. 102, а). От излучателя во все стороны распространяется непрерывно излучаемая антисимметричная упругая волна нулевого порядка Oq. с увеличением толщины изделия фазовая скорость с ее распространения возрастает, стремясь к -скорости r рэлеевской волны (/ = onst). При отсутствии дефектов скорость i определяется толщиной /ij изделия. При расположении преобразователя над, расслоением скорость Са волны соответствует толщине /I2 разделенного дефектом слоя, причем < j. С уменьшением скорости меняется фаза бегущей вол1Пэ1 в точке приема, что служит основным признаком дефекта. Дополнительным его признаком является [c.300]

Это явление объясняется тем, что на верхней и нижней поверхностях достаточно толстой пластины возникают моды и Sfl скорости которых близки к скорости волны Релея. На верхней поверхности фазы мод совпадают и они взаимно усиливаются, на нижней поверхности фазы противоположны и моды взаимо погашаются. Но скорости мод Uq и Sft немного отличаются, и на пути L мода До отстает otSq на длину волны. Это приводит к тому, что моды взаимопогашаются уже на верхней поверхности и усиливаются на нижней. [c.19]

Измерения скорости жидкой фазы в конце камеры с.мсшсния и диффузоре [761 показывают, что скорость потока в двухфазной зоне (равная скорости жидкости из-за малого скольжения) на всех режимах больше равновесной (термодинамической) скорости звука йи но существенно меньше замороженной скорости звука af. Следовательно, по отношению к й поток является сверхзвуковым, и поэтому должны проявляться эффекты, характерные для сверхзвукового режима течения. В этих условиях при повышении давления Рд в диффузоре появляется полностью размытая ударная волна, перемещающаяся по мере увеличения Рд к горлу диффузора. Ее интенсивность при этом увеличивается и возрастает число Маха Mi, рассчитанное по значению равновесной скорости звука ai. Вдоль камеры смешения, начиная с сечения структурного перехода, Mi немонотонно возрастает, так что в горле диффузора имеется максимум Mi, связанный с устойчивостью положения скачка в горле диффузора 18]. Из опытов также следует, что при повышении значений Рд давление в камере смешения не изменяется, т. е. течение в конце камеры смешения и диффузоре остается сверхзвуковым и по отношению к возмущениям, возникающим в диффузоре конденсирующего инжектора. [c.129]

Нелинейные явления в ЛБВ типа О. Увеличение амплитуды усиливаемой волны при её распространении вдоль замедляющей системы приводит к значит, возмущениям в движении электронов, сильной модулжщи электронного пучка, в результате чего возникает ряд нелинейных явлений у.меньшение ср. скорости электронов обгон одних электронов другими, деформация сгустков и движение относительно поля синхронной волны появление высших гармоник конвекционного тока и поля пространственного заряда на частотах 2 м, 3(0,. . возбуждение поля замедленной эл.-магн. волны на этих гармониках расслоение электронного пучка в результате неравномерной модуляции пучка по сечению, вызванной неравномерным распределением напряжённости ноля замедленной волны и поля пространственного заряда по сечению остановка и поворот электронов поперечные движения электронов под действием СВЧ-нолей замедляющей системы и поля пространственного заряда. Наиб, важны первые три явления, принципиально связанные с механизмом группировки и существенные уже при умеренных мощностях и небольших кпд. При усилении на нач. участке ламны электроны сгущаются в тормозящей фазе поля (рис. 2). Дальнейшая эволюция пучка определяется отставанием сгустка от волны и нелинейностью модуляции, приводящей к распаду сгустка. Если различие нач. скорости электронов Vf и фазовой скорости волны Уф невелико и соответствует центру зоны усиления (рис. 3), то образуется сгусток из электронов с примерно одныако- [c.569]

Характеристики ЛБВ типа О. Наибольшие полосы усиливаемых частот до 2,5 октав — достигаются в ЛБВ с замедляющей системой в виде металлпч. спирали, закрепленной диэлектрич. оиорами, к-рые, однако, ухудшают теплоотвод от спирали, ограничивая выходную мощность сотнями Вт в непрерывном режиме работы. В ЛБВ с замедляющими системами типа цепочек связанных резонаторов полосы усиливаемых частот меньше ( 10%), но зато выходные мопщости достигают десятков кВт в непрерывном и единиц МВт в импульсном режимах работы. Типичные значения кпд 20 30%, для его увеличения снижают потенциал коллектора с целью торможения электронов и возврата части их энергии источнику (рекуиерация) используют также уменьшение фазовой скорости волны к концу замедляющей системы для обеспечения синхронизма с тормозящимися электронами, скачки фазы поля вдоль системы и др. приёмы. Коэф. усиления составляет G = =20 1й( выхМвх)=30—60 дБ(Лв х, вX— амплитуда сигнала на выходе и входе), причём для предотвращения самовозбуждения ЛБВ из-за отражений от концов замедляющей системы на одном или двух участках системы помещают поглотитель энергии СВЧ-колебаний. Маломощные ЛЕВ с выходной мощностью менее 2 Вт используют в качестве малошумящих входных усилителей с коэф. шума 4—20 дБ. [c.570]

Фазовая скорость волн, распространяющихся под острым углом к направленпю движения среды ( os >0), т. е. вниз по течению среды, всегда больше скорости света в покоящейся среде г фаз(Й) [c.423]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...