Флуктуации амплитуды и фазы плоской волны

Выражения (2.4.17) и (2.4.18) являются исходными для дальнейшего анализа флуктуаций амплитуды и фазы плоской волны. [c.102]

Флуктуации амплитуды и, фазы плоской волны [c.290]

I 46] ФЛУКТУАЦИИ АМПЛИТУДЫ И ФАЗЫ ПЛОСКОЙ ВОЛНЫ 293 Учитывая соотношение [c.293]

ФЛУКТУАЦИИ АМПЛИТУДЫ И ФАЗЫ ПЛОСКОЙ волны [c.295]

J 46] ФЛУКТУАЦИИ АМПЛИТУДЫ И ФАЗЫ ПЛОСКОЙ ВОЛНЫ 297 [c.297]

Сильные флуктуации амплитуды и фазы плоской монохроматической волны [178] [c.333]

В первом приближении метода плавных возмущений для плоской волны существует следующая функциональная связь между корреляционными функциями амплитуды и фазы Вз и спектром флуктуаций диэлектрической проницаемости Фе(х) [57, 61] [c.219]

При X о фигурная скобка в (25) стремится к нулю как х . Поэтому интеграл (25) сходится и в том случае, если при х О Фе (х) имеет особенность (например, Фе (х) -х ). Физически это означает, что на флуктуации амплитуды крупномасштабная часть спектра турбулентности не оказывает существенного влияния (как и для плоской волны). Это обстоятельство позволяет распространить формулу (25) и на случай локально изотропной турбулентности, хотя при ее выводе делалось предположение о ее однородности. Выражение для среднего квадрата флуктуаций фазы сферической волны отличается от (25) лишь знаком перед вторым членом в фигурной скобке. Однако в результате этого выражение для <5 > в случае локально изотропной турбулентности оказывается бесконечным (как и в случае плоской волны). [c.323]

Исходным для анализа является выражение (8.4.55), которое связывает логарифмическую амплитуду х и фазу 5 в плоскости апертуры коллектора с флуктуациями показателя преломления п неоднородной среды. В случае плоской волны единичной интенсивности, падающей на плоскость г = О, невозмущенное рещение внутри среды имеет вид [c.391]

Рис. 9.7. Безразмерные спектры флуктуаций логарифма разности фаз (а) и амплитуды (б) плоской волны.

Вещественная часть )ь обозначенная через %, представляет собой так называемые флуктуации уровня. Мнимая часть, обозначенная через 5], описывает флуктуации фазы. В данной главе мы исследуем статистические характеристики х и 1 для плоской волны. Следует отметить, что % отличается от флуктуаций амплитуды (А — (А )1(Ау, где <Л> — средняя амплитуда. Величина X отличается и от флуктуаций логарифма амплитуды 1пЛ 1пЛ — <1пЛ>. Однако при х1 1 величина х приближенно равна [А—Ао)1Ао. [c.103]

Следует отметить, что между формулами (13) и (38), связывающими флуктуации фазы и амплитуды сферической и плоской волн, имеется существенное различие. Если мы рассмотрим две плоские волны, расходящиеся под углом и произведем для них расчет флуктуаций разности фаз, то результат будет совпадать с формулой (13). В то же время для амплитудных флуктуаций в этом случае будет получен результат, отличный от (38) (см. гл. 4). [c.260]

Применим метод плавных возмущений к расчету флуктуаций фазы и амплитуды плоской волны, распространяющейся в турбулентной атмосфере. При выполнении конкретных расчетов удобнее исходить из уравнения (32.45) [c.290]

Если плоско поляризованная волна распространяется в анизотропной среде, то в месте приема будут складываться два круговых луча примерно одинаковой амплитуды с обратным направлением вращения, фазы которых флуктуируют независимо. Результирующее поле в этом случае будет плоско поляризованным, но плоскость поляризации также будет непрерывно изменять свою ориентировку. В общем случае результирующая поляризация может приобрести эллиптический характер и флуктуации поляризации будут проявляться в непрерывных и случайного характера изменениях длины и ориентировки осей эллипса. Аналитические выражения для закона распределения положения большой оси эллипса поляризации и других его параметров можно найти в [17] применительно к рассеянию радиоволн. [c.222]

Мы проанализируем здесь возможность определения величины С (г) по измерениям дисперсии пульсаций логарифма интенсивности излучения распространяющейся монохроматической оптической волны при дистанционном зондировании турбулентной атмосферы светом от звезды с борта космического аппарата, основываясь на фундаментальных принципах теории распространения электромагнитных волн в турбулизованной атмосфере (Обухов, 1953 Татарский, 1967 Гурвич, 1968 Рытое и др., 1978). Мы будем опираться на эти работы при использовании результатов расчета флуктуаций амплитуды (и фазы) плоской монохроматической волны на основе решения волнового уравнения методом малых и плавных возмущений (МПВ). [c.294]

Мы не можем здесь детально рассматривать эту теорию. Укажем лишь, что на ранних стадиях процесса возникают плоские волны флуктуаций состава. Амплитуда этих волн со временем увеличивается, и окончательное расстояние между частицами определяется длиной наиболее быстро растущих волн. Эти эффекты подтверждаются данными рентгеновского исследования как показали, например, Даниель и Липсон [25, 26], на рентгенограммах этих систем в дополнение к главным дифракционным максимумам появляются побочные эффекты. Как уже подчеркивалось, подобного рода распад твердого раствора связан с небольшими по величине флуктуациями состава, охватывающими весь объем нестабильной фазы, причем величина происходящих изменений постепенно возрастает. В противоположность этому при обычном процессе зарождения наблюдаются сильные изменения состава или структуры (или того и другого вместе), которые первоначально ограничиваются небольшими областями. В этом смысле можно [c.253]

ДОМ теле — при темп-ре, отличной от абсолютного нуля, имеются флуктуации плотности, обусловленные тепловыми колебаниями атомов и молекул. Их можно представить в виде набора упругих плоских волн со случайными фазами и амплитудами (т. н. дебаев-ских волн), распространяющихся во всех направлениях внутри образца. При падении световой волны от внешнего источника на вещество происходит взаимодействие света с такими упругими волнами. Каждая из этих волн создаёт периодич. решётку, на к-рой и происходит дифракция света (рис. 1), это явление аналогично дифракции света па ультразвуке. Вследст- [c.206]

Адиабатич. флуктуации плотности можно представить как результат интерференции распространяющихся в среде по всевозможным направлениям упругих волн разл, частоты со случайными фазами и амплитудами (т. и. дебаевских волн, к-рые рассматриваются в Дебая законе теплоёмкости). Плоская световая волна, распространяющаяся в такой среде, дифрагирует (рассеивается) во всех направлениях на этих упругих волнах, модулирующих дизлектрич. проницаемость среды. Каждая из упругих волн создаёт пери-одич, решётку, на к-рой и происходит дифракция света аналогично дифракции света на ультразвуке. Максимум интенсивности света, рассеянного на упругой волне с длиной волны Л, наблюдается в направлении 0 (рис.), отве- [c.45]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...