Неустойчивость взрывная

Углеродные ядра с массой (12.61) удерживаются в равновесии давлением вырожденного электронного газа. Например, при температуре Г 3-10 К и плотности вещества р = 2 10 г/см , при которых начинается горение углерода, вклад атомных ядер углерода в общее давление не достигает 5%. Отсюда следует, что давление в таком углеродном ядре — иногда его называют просто вырожденным ядром — практически не зависит от температуры в довольно широких пределах ее изменения. Причина взрывной неустойчивости углеродного ядра звезды с массой (12.61) такова. При горении углерода ядро звезды, естественно, будет разогреваться. На стадии главной последовательности звезда отреагировала бы на это разогревание расширением, что привело бы к ее охлаждению. Однако вырожденное ядро звезды при повышении температуры расширяться не будет, так как давление в нем не зависит от температуры. Поэтому в процессе горения углерода должен возникнуть сильный перегрев ядра звезды, за которым может последовать термоядерный взрыв. [c.619]

Нелинейность может и ускорять поступление энергии кВ, тогда рост её амплитуды становится всё более быстрым (взрывная неустойчивость) ограничение та-кого роста обусловливается к,-л, иными нелинейными механизмами. [c.327]

Из табл. 7.1.1 видно, что спектральные радиусы R , Rp, R матриц Е, F, G соизмеримы с длиной промежутка интегрирования, тогда как спектральные радиусы Лр, Лд матриц С, D на два порядка превышают ее. Из этих данных с/тедует, что краевая задача для классической системы дифференциальных уравнений (и близких к ней систем с матрицами коэффициентов F, G) может быть эффективно решена, например, методом С.К. Годунова [97] — проявления неустойчивости вычислительного процесса, наблюдаемые при пошаговом интегрировании возникающих в этом методе задач Коши, лишь умеренны и успешно подавляются дискретными ортогонализациями. Иначе обстоит дело при интегрировании дифференциальных уравнений (7.1.1), (7.1.2) — с появлением новых быстропеременных решений экспоненциального типа, проявления неустойчивости приобретают взрывной характер, приводя к стремительному росту погрешности вычислений и исключая всякую возможность успешного завершения процесса численного решения задач [c.197]

В противоположном случае, когда Nub U распад капли является следствием неустойчивости фронтов испарения жидкости мел ду растущими пузырями, а также пузырями и поверхностью. При NuB l естественно связывать число и размеры пузырей с числом и размерами вторичных капель, образованных при взрывном распаде. Если считать, что средний размер осколка капли йк совпадает со средним размером пузыря Гпв в момент взрыва, то число вторичных частиц Мк будет связано с числом пузырей соотношением [c.113]

В некоторых случаях взрывная кристаллизация может быть вызвана локальным тепловым воздействием (например, лазерным или электронным импульсом). Такой случай реализуется благодаря неустойчивости движения межфазной границы, которая возникает, когда тепло, выделяющееся под воздействием излучения, не успевает отводиться в подложку [186, 187]. Указанная неустойчивость обеспечивается нелинейной зависимостью скорости роста кристалла от температуры. Более того, возможна колебательная неустойчивость, проявляющаяся в волнистом рельефе поверхности кристаллизации, который обнаруживается при неполном течении процесса [186, 187]. [c.206]

Совершенно другая картина наблюдается в аморфной среде, где большими значениями обладают как скорость роста кристалла и, так и частота зародышеобразования J. Действительно, при низких температурах величины J, и возрастают с нагревом пленки, так что вьщеление тепла кристаллизации способствует ее течению. Поэтому с ростом пленки может наступить такая ситуация, когда тепло кристаллизации не успевает отводиться в окружающую среду, и возникает тепловая неустойчивость, обеспечивающая спонтанный переход в режим взрывной кристаллизации [188]. Примеры такого перехода дают процессы кристаллизации в слоях аморфного льда и некоторых органических веществ [182, 184], а также в аморфных ультрадисперсных порошках германия с вкраплениями кристаллической фазы [184, 185]. Исследованию механизма взрывной [c.206]

Экспериментальные данные показывают, что в зависимости от внешних условий и наличия зародышей возможны два механизма кристаллизации аморфных пленок медленный рост холодного кристалла и взрывная кристаллизация, обусловленная тепловой неустойчивостью. Скачкообразный переход между этими режимами протекает по механизму фазового перехода первого рода [185]. Покажем, что такой переход является [c.209]

Пример 12 [18]. Взрывная неустойчивость в логистических уравнениях. [c.107]

В соответствии с теоремой 7 это означает, что система (47) имеет положительное региение N (1) О при I —ос. Поскольку уравнения (47) инвариантны относительно сдвигов по времени I I — Т, существование положительного региения системы (49) влечет за собой неустойчивость тривиального положения равновесия системы (47). Эта неустойчивость имеет взрывной характер. Региения прекращают свое существования или уходят в бесконечность за конечное время. Это означает, что существует режим в рассматриваемой экосистеме такой, что все популяции, весьма малые по численности в начальный момент времени, начинают одновременно очень быстро расти. [c.108]

СТИ внутренних волн — в их ложбинах и гребнях, когда локальные значения оказываются там ниже 74 (а также в сдвиговых течениях с профилем скорости [/(г) у критических уровней гс, где [/(гс) =с, и вследствие взрывной неустойчивости). [c.422]

Если вместо измерения интенсивностей только на двух частотах сопоставить их с кривой Планка в большом интервале частот, можно установить, насколько наблюдаемые интенсивности соответствуют закону Планка. Отклонения от этого соответствия могут быть вызваны одной из следующих двух причин 1) излучение источника не является излучением абсолютно черного тела, т. е. не выполняются постулированные нами допущения, и 2) имеет место селективное поглощение. Если селективное поглощение обусловлено нормальной атмосферой, то можно ввести соответствующие поправки. Другой причиной селективного поглощения может быть наличие вблизи источника излучения поглощающей среды с неизвестными свойствами. Такое положение наблюдается при взрывах, когда взрывные газы, содержащие большое количество неустойчивых продуктов, могут обусловить значительное селективное поглощение. [c.299]

При возведении насыпей выше 12 м и выемок глубже 12 м земляное полотно строят по специальным поперечным профилям. По таким профилям возводят также и насыпи высотой менее 12 м, если они расположены на крутых неустойчивых косогорах и на основаниях из слабых грунтов, на болотах, а также насыпи, сооружаемые отсыпкой грунта в воду, подтапливаемые или подверженные размыву, сооружаемые с помощью гидромеханизации, массовых взрывных работ и во всех случаях, когда земляное полотно возводится в неблагоприятных инженерно-геологических условиях и в районах вечной мерзлоты. Поперечные профили для таких мест устанавливают в каждом отдельном случае на осно ве инженерно-геологических обследований. [c.53]

Уравнения (5.16) допускают решение, обращающее амплитуды всех волн в бесконечность за конечное время. Это явление получило название взрывной неустойчивости [18]. Впервые такой процесс был изучен на при- мере взаимодействия волн со случайными фазами [19]. [c.20]

Взрывная неустойчивость при выполнении условий [c.143]

Теории образования К. с. В. основываются па привлечении к.-н, механизма усиления псрвичиых (космологических) неоднородностей плотности вещества Вселенной (см. Адиабатические флуктуации), наиб, вероятным из к-рых является гравитационная неустойчивость. Среди др. механизмов рассматривается также взрывной процесс — воздействие на вещество Вселенной взрывов большого числа сверхяовых зт зд первого-поколения. [c.530]

Если Н. п. дополнительно дестабилизируются нелинейными эффектами, то скорость нарастания таких Н. п, увеличивается с ростом амплитуды возмущения (до нек-рого предела) — это т. н. взрывные неустойчивости. В неравновесной плазме могут существовать волны с отрицательной энергией (напр., при наличии пучков частиц), когда энергия плазмы при наличии в ней волны ниже, чем в её отсутствие. В таком случае увеличение амплитуд группы взаимодействующих волн с разными знаками энергии может быть энергетически выгодным, т. к. ведёт к уменьшению энергии плазмы. Усиление взаимодействия с увеличением амплитуд волн является причиной их взрывного роста. [c.347]

ЭЛЕКТРбДЫ ПЛАЗМЕННЫЕ—плазменные поверхности, образующиеся непосредственно у поверхности электродов катодов и анодов) и обладающие повышенной электронной эмиссией. Очень часто Э. п, образуются при взрывной электронной эмиссии и в случае приповерхностных электрич. разрядов (искровых, скользящих, коронных и т. д.), Э. п,, возникающие в случае скользящего по поверхности диэлектрика разряда, широко используются для организации объёмных однородных сильноточных разрядов в газовых средах повышенного давления. Такой способ организации объёмных разрядов относительно прост, т. к, при скользящем разряде возникает плазменное образование большой площади 60х200см ) при относительно низких напряжениях ( 100 кВ). Объёмные газовые разряды с Э, п, характеризуются повышенной устойчивостью при давлениях >1 атм. Это объясняется тем, что повышенная концентрация электронов создаётся непосредственно вблизи электродов, что предупреждает возникновение в приэлектродных областях к,-л. неустойчивостей (тепловых, ионизационных и др.). Повышенная излучат, способность скользящего разряда в области вакуумного ультрафиолета приводит к интенсивной фотоионизации в газовом объёме, что повышает уровень нач. концентрации электронов. Кроме того, плазма скользящего разряда, через к-рую замыкается ток объёмного разряда, играет стабилизирующую роль за счёт собственного активного сопротивления. [c.533]

Диаграмма состоит из четырех областей. Область / отвечает интервалу скоростей, при которых реализуются пластические свойства материала (дислокационная пластичность), область текучести II связана с преобладанием ротационной моды деформации, область III отвечает взрывному испарению, область IV — плазмообразованию. На этой диаграмме выделены две критические скорости "Ujk и г>з. Скорость г) связана со спонтанным уменьшением размеров блоков при переходе от кристаллического состояния к жидкому (плавление), а точка г>з — к локализации энергии с разрывом одновременно всех связей (испарение). По своему физическому смыслу они являются предыдущей ( ) ) и последующей (г>з) точками, при достижении которых система становится неустойчивой, причем при г> = 1)3 количество межатомных связей, одновременно участвующих в диссипации энергии, меньше, чем при 1) = "U - Поэтому при г) = инерционная составляющая энергии выше, чем при г> . [c.151]

Взрывной механизм испарения капли связан с ростом флук-туационных зародышей паровой фазы в перегретой метастабиль-ной жидкости при достижении в ней температуры, близкой к температуре абсолютной неустойчивости вещества [54]. Появление новых центров кипения, а также рост уже образовавшихся паровых пузырей приводят к разрушению частицы. При построении обсуждаемой модели взрыва главным принципом являлось выделение основных признаков процесса, по которым возможно провести сравнение теоретических расчетов с экспериментом, с целью дополнения теоретических результатов экспериментальными данными. [c.112]

Параграф 8 основывается на результатах экспериментального исследования взрывной кристаллизации ультрадисперсных аморфных пленок германия. Показано, что при малых толщинах пленки кристаллизация инициируется локальным тепловым воздействием, а при больших протекает спонтанным образом. Обнаружен фрактальный узор закристаллизовавшейся фазы, присущий картине формирования агрегатов, ограниченных диффузией. Показано, что в отличие от обычного режима кристаллизации взрывная обусловлена неустойчивостью теплового характера, которая представлена схемой Лоренца. В результате взрывная кристаллизация сводится к явлению самоорганизуемой критичности, при котором распространение фронта представляется диффузией в ультраметрическом пространстве иерархически соподчиненных лавин. Получены выражения для стационарных распределений теплоты кристаллизации и теплового потока. Для различных значений температуропроводности определены теплота, необходимая для инициирования взрывной кристаллизации, И временная зависимость вероятности спонтанной кристаллизации тонкой пленки. [c.115]

Выше представлена простейшая ситуация монотонной зависимости - (р). Проявление взрывного характера мартенситного превращения указывает на наличие неустойчивых участков, где -дд др < 0. Как видно из рис. 52, в этом случае понижение температуры до значения Т, приводит к скачко- [c.185]

Пункт 8.3 посвящен исследованию процесса взрывной кристаллизации, представляющего результат самоорганизуемой критичности в стохастическом распространении тепла по узлам иерархического дерева. Исследование эффективного уравнения движения показывает, что в согласии с предьщущим пунктом неустойчивость развивается только в том случае, когда тепловой эффект кристаллизации (или энергия, вводимая извне) превышают критическое значение, величина которого определяется температуропроводностью. Стационарная функция распределения тепла кристаллизации определяется уравнением Фоккера—Планка, решение которого приводит к выражениям для потока тепла, вьщеляющегося в результате кристаллизации, и вероятности спонтанной кристаллизации в пленке докритической толщины (см. п. 8.4). Оказывается, что эта веро- [c.207]

В карбюраторном двигателе весьма неприятным явлением в процессе сгорания топлива является детонация. Возникновение детонационного сгорания объясняется сочетанием ряда физических и химических явлений, происходящих в рабочей смеси. В период сжатия молекулы топлива под действием высокой температуры подвергаются окислению с образованием неустойчивых перекисей. После воспламенения смеси от свечи вместе с пламенем по цилиндру распространяются волны давления, опережающие фронт пламени и поджимающие несгоревшую смесь. Это усиливает образование перекисей, особенно вблизи металлических поверхностей, по-видимому, оказывающих каталитическое влияние. Дальнейшее сжатие несгоревшей смеои влечет за собой распад неустойчивых перекисей и почти взрывное самовоспламенение в этой области рабочей смеси, сопровождающееся местным резким повышением давления. Возникающие волны давления в цилиндре, ударяясь о стенки, вызывают металлический звук и стуки. Местное резкое повышение температуры влечет за собой распад продуктов сгорания с выделением углерода (сажи) и усиленную местную теплоотдачу стенкам. При этом наблюдаются дымный выхлоп, падение мощности, повышенные износы и даже поломка деталей двигателя. Основной причиной, вызывающей детонацию, является несоответствие между применяемым топливом и степенью сжатия двигателя. При слишком высоких е повышение температуры конца сжатия усиливает образование неустойчивых перекисей. [c.200]

Большее значение для устойчивости насыпей на болотах имеет уклон минерального дна болота. Если поперечный уклон дна болота с устойчивой консистенцией торфа более 7ю, а при неустойчивой кон-сйстенции торфа более то предварительно уполаживают дно или насыпь заменяют эстакадой (при невозможности перейти на другое место) для болота с плавающей коркой допустимый поперечный уклон даа не более /20. Уполаживают дно обычно взрывным способом. [c.76]

В случае, когда волна с максимальной частото является волной с отрицательной энергией, резонансное нелинейное взаимодействие приводит к одновремен-Н0Л1У нарастанию амплитуд всех трех волн. В простейших моделях [23, 24], описываю1цих та1 ое взаимодействие, наблюдается так называемая взрывная неустойчивость (рост амплитуд всех взаимодепствуюсцих волн до бесконечности за конечное время и на конечной длине). [c.139]

Естественно, что в зависимости от конкретной фи-зическо ситуации модели должны быть дополнены факторами, обусловливающими ограничение бесконечного роста амплитуд волн. Если амплитуды волн в результате взаимодействия достигают больших значенш , то чрезвычайно важным становится учет нелинейностей более высокого порядка. В ряде работ показано, что стабилизация взрывной неустойчивости может быть связана с расстройкой резонансного взаимоде Ствия волн, возникающей из-за нелинейных сдвигов частот [25]. К ограничению роста амплитуд приводит также обратное влияние возбуждаемых волн на орбиты ча- [c.139]

Взрывная неустойчивость чрезвычайно чувствительна к расстройкам фазового синхронизма волн. Так, в работе [28] показано, что при не слишком больших начальных интенсивностях волн даже малая постоянная расстройка стабилизирует взрывную неустойчивость и устанавливает периодический режим. Стационарная картина нелинейного взаимодействия волн в неравновесных неоднородных средах изучалась Т. А. Давыдовой и В. П. Ораевским [29]. Они показали, что неоднородность среды, приводящая к расстройкам фазового синхронизма, может стабилизировать развитие пространственного взрыва . [c.140]

Если sign Xmax = —1, TO взрывная неустойчивость в области фазового синхронизма не развивается. В случае, когда signxmax = l, условием стабилизации взрывной неустойчивости является следующее [c.144]

Смотреть страницы где упоминается термин Неустойчивость взрывная : [c.142] [c.12] [c.264] [c.265] [c.269] [c.561] [c.316] [c.537] [c.16] [c.110] [c.297] [c.210] [c.190] [c.407] [c.140] [c.142] [c.367] [c.139] [c.129] [c.173] [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...