Сопротивление волновое решетки

Постановка задач, которые будут рассмотрены в этой и последующих главах, в общем традиционная и используется в большом числе работ по дифракции звуковых волн [2, 103, 115, 117, 123, 124, 175, 209 идр. . Имеется погруженная в идеальную сжимаемую жидкость с волновым сопротивлением рс решетка, на которую падает гармоническая звуковая волна. Искомыми величинами являются характеристики рассеянного звукового поля, зависимость этих характеристик от частоты и характера колебательных движений стенок упругих оболочечных элементов. [c.142]

Задача существенно упрощается при наличии малых возмущений, например при обтекании решеток слабо изогнутых профилей под малыми углами атаки. В этом случае удается показать ), что интерференция пластин в решетке всегда приводит к уменьшению коэффициента подъемной силы по сравнению с изолированной пластиной. Аналогичный вывод может быть сделан и для коэффициента волнового сопротивления, так как качество пластины, как уже указывалось выше (без учета поверхностных сил трения), определяется только углом атаки [c.76]

Продолжая процесс построения этих профилей, получим бесконечную прямолинейную решетку треугольников ). Эта решетка обладает волновым сопротивлением, определяемым по известным формулам для потерь полного давления в системе из двух косых скачков. Заметим, что аналогичным путем можно получить решетку, состоящую из трапеций (рис. 10.61,6), которая имеет большую густоту, чем соответствующая решетка из треугольников. [c.82]

При изменении числа Рейнольдса меняются структура и характеристики пограничного слоя, сопротивление капель, интенсивность волнового движения на поверхности пленки и процессов дробления, срыва и уноса частиц, а также количество влаги, выпадающей на стенки канала. Увеличение р приводит к возрастанию скоростей капель и уменьшению углов контакта с пленкой и поверхностями канала. В результате интенсифицируются срывы и расход жидкости в пленке снижается (рис. 3.20) происходит перераспределение дисперсности по шагу решетки, и средний размер частиц за решеткой уменьшается. [c.104]

Волна разрежения плоская стационарная 24 Волновое сопротивление 50, 73 Волновые потери в решетке 108 Вращение диска в жидкости, момент сопротивления 126 [c.890]

Возникновение системы головных волн приводит к возрастанию сопротивления решетки (появляются волновые потери). Но, как показывают расчеты, если значения числа М перед скачком не превышают 1,35—1,4, то потерн в прямом скачке оказываются небольшими и КПД процесса сжатия воздуха в скачке (который может быть подсчитан по формуле, аналогичной формуле (2.29) для КПД. колеса) превышает 90 / . Поэтому при <1,3. .. 1,4 потери в системе головных воли могут быть сравнительно невелики и, следовательно, КПД такого колеса может иметь достаточно высокие значения. [c.96]

При выводе формул для электрического сопротивления и электронного теплового сопротивления не учитывалось электрон-электронное рассеяние. При взаимодействии между электронами имеется 4 возможных электронных состояния (два начальных и два конечных). Как и в случае фононов, Ы-процессы, пр-види-мому, не должны давать вклада в сопротивление, которое обусловливается и-процессами, сопровождающимися изменением волнового вектора электрона на величину вектора обратной решетки. Имеются, однако, две причины, в силу которых вероятность таких процессов мала. [c.205]

В случае Я-поляризации амплитуда колебаний сначала почти постоянна, а затем несколько возрастает с приближением к точке возникновения первых высших пространственных гармоник. Это постоянство имеет достаточно элементарное объяснение. При х 1 свободное пространство и волноводные щели (и там, и там распространяются волны типа ТЕМ) могут рассматриваться как две длинные линии коэффициент отражения от их стыка определяется скачком волновых сопротивлений, которые в свою очередь связаны с шириной волноводных каналов, пропорциональных вне решетки и в щелях соответственно os ф и 0. Эти волновые сопротивления при х <с 1 не зависят от частоты, вследствие чего в длинноволновой области (вплоть до х 0,5) глубина минимумов В практически постоянна. Более детально это явление обсуждается в 8.2. [c.94]

Однако, как показали проведенные расчеты, такое приближение дает линию максимума г, практически совпадающую с линией (5.5), т. е. неточность определения поляризационных характеристик в основном предопределяется ошибкой в задании фазовых соотношений. К выражению (5.7) также можно прийти, использовав теорию длинных линий, если рассчитывать соответствующие энергетические коэффициенты по скачкам волновых сопротивлений на границах раздела между решеткой и свободным пространством. Это совпадение объясняется тем, что из строгого решения задачи дифракции на решетке из полуплоскостей в одномодовом районе следует совпадение выражений модулей коэффициентов преобразования с соответствующими формулами теории длинных линий [38]. [c.203]

Для различных металлов р в основном определяется значением /, которое в свою очередь зависит от структуры проводника. Чистые металлы с наиболее правильной кристаллической решеткой характеризуются наименьшими значениями удельного сопротивления примеси, искажая решетку, приводят к увеличению р. Такой же вывод можно сделать, исходя из волновой природы электронов. Рассеяние электронных волн происходит на дефектах кристаллической решетки, которые соизмеримы с расстоянием порядка четверти длины волны электрона нарушения меньших размеров не вызывают заметного рассеяния волн. В металлическом проводнике, где длина волны электрона порядка 5 А, микродефекты создают значительное рассеяние, уменьшающее подвижность электронов и, следовательно, приводят к росту р. [c.15]

Очевидно, что можно было бы не выписывать (4.39), а найти непосредственно из эквивалентной схемы Z = го Ь/(1 — ш ЬСх) и = шС, что с учетом (4.38) сразу даст (4.40). Однако мы хотели лишний раз продемонстрировать, как появляется дисперсия из-за нелокальной связи переменных (см. материальное уравнение Ф = Ф(/) в (4.39)). Интересно, что дисперсия в данной среде-модели такая же, как и в случае длинной линии с индуктивной связью между ячейками (см. рис. 4.13). Дисперсионная кривая, представленная на рис. 4.18, определялась в обычном для таких целей эксперименте [7], когда один конец линии нагружен на сопротивление, не равное характеристическому сопротивлению Zo линии Zo = л/Ь/С/ 1 - /и>о) (Ь/Су/ 1 Ом). Из-за отражений в линии устанавливается картина стоячих волн. Длину волны находят с помощью зонда и лампового вольтметра, измеряя расстояние между минимумами стоячих волн. Самой высокой частоте соответствует длина волны приблизительно 2Дж. Как показано в работе [7], данная среда-модель количественно описывает распространение ионных акустических волн (ионный звук) в плазме. Эта линия моделирует также распространение звука в твердом теле (звуковая волна распространяется без дисперсии, пока ее волновое число к много меньше обратного вектора решетки д = 2тт/а а — расстояние между ионами решетки), в противном случае становится уже существенной пространственная дисперсия, связанная с дискретностью среды ), спиновые волны в ферромагнетике и т. д. [c.79]

В этот матричный элемент дают вклад как продольные, так н поперечные моды даже в том случае, когда они разделяются на чисто продольные и чисто поперечные. В процессе рассеяния такого типа изменение волнового вектора электрона равно сумме волнового вектора фонона О и вектора обратной решетки. Таким образом, даже длинноволновые фононы могут рассеивать электрон на очень большие углы. По этой причине процессы переброса часто дают основной вклад в удельное сопротивление. [c.444]

Все расчеты проводились для случая, когда решетка была погружена в воду с волновым сопротивлением рс = 1,5 10 кг/м с, а пластины выполнены из титанового сплава [69, П2 с плотностью Р1 = = 4,5 10 кг/м , модулем Юнга = 1,16 10 Паи коэффициентом Пуассона V = 0,3 /Иоп = 0,1/Ипл- [c.154]

Первые две указанные выше закономерности обусловлены простой физической причиной — с уменьшением волнового сопротивления материала пластин и их волновой длины (при фиксированной частоте fi) увеличивается податливость пластин и бруса и как следствие улучшаются звукоизолирующие свойства решетки. Третья закономерность более сложна и менее очевидна. Однако можно предположить, что при относительно больших значениях 2Ы1, когда взаимодействие соседних брусьев еще не очень велико, уменьшение 2Ы1 приводит к увеличению количества упругих элементов на единицу поверхности решетки и, следовательно, к возрастанию податливости единицы поверхности решетки, а соответственно и звукоизоляции. Когда же величина 2Ы1 становится достаточно малой, взаимодействие брусьев начинает играть решающую роль, в результате чего дальнейшее увеличение величины А в значительной мере замедляется. [c.176]

На рис. 96 представлены обобщенные данные, характеризующие зависимость изменения полосы эффективной звукоизоляции решетки от относительной величины волнового сопротивления среды внутри бруса и от объема его внутренней полости. Такие данные могут оказаться полезными при создании решеток, предназначенных для работы при больших давлениях в среде, когда с целью обеспечения их стати- [c.181]

Достоинствами петлевого вибратора являются более высокое входное сопротивление и возможность его регулировки путем соответствующего подбора радиусов проводов. В ряде случаев, например, при использовании вибратора в качестве элемента антенной решетки или антенны ВГД-2У (см. 10.11) геометрические размеры вибраторов ограничены в связи с необходимостью достаточного близкого их расположения. При /Д 0,25 входное сопротивление обычного симметричного вибратора составляет приблизительно 75 Ом. Реализация фидера с таким волновым сопротивлением связана с определенными конструктивными трудностя-ми, тогда как при использовании петлевого вибратора при тех же era размерах питание может осуществляться типовым фидером с волновым сопротивлением 300 Ом. [c.183]

Изменение волнового сопротивления последовательного трансформатора можно осуществить путем поднесения к проводам фидера металлической поверхности или решетки из продольных проводов, соединенных между собой. Приближение металлической поверхности к проводам фидера снижает его волновое сопротивление. Передвижение этой поверхности вдоль проводов фидера изменяет точку подключения трансформирующего участка. [c.490]

Проанализируем полученные на основе численного решения системы (5.9) количественные данные, характеризующие свойства рассмат риваемой решетки Отнонюние волновых сопротивлений материала решетки и акустической среды равно 15. Это соответствует практически повсеместно используемому в работе значению для пары титан — вода, //Х = 0,1 2а// = 1 21,/1 = Ыа = 1,05. [c.185]

Зонная структура твердого тела является результатом взаимодействия волновой функции электрона с рещеткой. Зонная структура позволяет найти частоты и направления, для которых волновая функция электрона может или не может проходить через решетку. Отражение электронной волны под углами Брэгга от кристаллографических плоскостей является идеально упругим и не вносит вклада в электрическое сопротивление. Для каждого кристалла и каждой электронной конфигурации условия Брэгга налагают определенные ограничения на направление волнового вектора и значения энергий, которые может принимать электронная волна. Эти ограничения в направлениях и значениях энергий приводят к появлению щелей в почти непрерывном спектре энергий и направлений. Именно эти щели (порядка 1 эВ для полупроводников и 5 эВ или больше для хороших диэлектриков) обусловливают сильнейшие различия между металлами, полупроводниками и диэлектриками (рис. 5.2). Для металлов характерно, что уровень Ферми оказывается внутри зоны, имеющей вакантные энергетические уровни. Полупроводники имеют полностью заполненную разрешенную зону. Ширина запрещенной зоны у них невелика, н поэтому ие большое число электронов при тепловом возбуждении может перейти в расположенную выше разрешенную зону. Диэлектрик отличается от полупроводника тем, что его запрещенная зона очень велика, и практически ни один возбужденный электрон не может ее преодолеть. [c.190]

При отсутствии косого скачка на входе и использовании только изоэнтропических течений сжатия и расширения Пранд-тля — Майера получаем сверхзвуковую изоэнтроппческую решетку без волнового сопротивления (рис. 10.57, г). [c.79]

Поэтому значение удельной проводимости у (или удельного сопротивления р) в основном зависит от средней длины свободного пробега электронов в данном проводнике X, которая, в свою очередь, олределяется структурой проводникового материала. Все чистые металлы с наиболее правильной кристаллической решеткой харак-т( ризуются наименьшими значениями удельного сопротивления поимеси, искажая решетку, приводят к увеличению р. К такому же выводу можно прийти, исходя из волновой природы электронов. Рассеяние электронных волн происходит на дефектах кристалличе-С1 ой решетки, которые соизмеримы с расстоянием около четверти [c.191]

С электродинамической точки зрения эффект Малюжинца можно объяснить со следуюш,их позиций. В длинноволновой области частот при х 1 соединение щелей решетки и свободного пространства можно рассматривать как стык двух длинных линий действительно, в них распространяются только волны типа ТЕМ, а поперечные размеры этих линий существенно меньше А.. Рассматривая поток энергии через некоторый замкнутый объем, охватывающий один период, нетрудно получить, что волновое сопротивление нулевого канала Флоке равно созф( ао/8о)>/2, а щелевых плоских волноводов— 9( а/е) /2, где Цо> и )а, е — материальные параметры свободного [c.103]

Область Т Qd- в этой области температур возбуждены не все возможные колебания решетки, а лишь низкочастотные, волновой вектор которых близок к нулю. Если мы обратимся к фиг. 17, то увидим, что при малых q возможный угол рассеяния электронов ф мал, и потому эффективность фононного механизма рассеяния сильно уменьшается. Количественные оценки показывают, что в этой области удельное сопротивление р Т . Интервал температур, в котором сопротивление изменяется по этому закону, обычно бывает довольно небольшим при этом экспериментальное значение показателя степени леяшт между 4 и 5. Такая температурная зависимость быстро исчезает при температуре порядка 4° К, когда рассеяние на фононах становится несущественным (за исключением металлов с очень малым значением 0 ,) и основную роль играет рассеяние на примесях и дефектах. [c.108]

Частотная зависимость активной составляющей R входного импеданса Zbx сходна с частотной зависимостью величины knp. Таким образом, в районе резонанса системы брусья — вода входной импеданс решетки имеет сущестпенно меньшее значение, чем волновое сопротивление воды, что и обусловливает ее высокие звукоизолирующие свойства. [c.156]

Во всех рассмотренных выше решетках внутри упругих брусьев предполагался вакуум. Естественно, что такое допущение является идеализацией, и с точки зрения практики важно знать, как изменяются акустические свойства решеток при наличии среды с определенными акустическими свойствами. Для того чтобы ответить на этот вопрос, рассмотрим одну из исследованных выше решеток, например решетку, изображенную на рис. 87, полагая, что брусья заполнены газом с волновым сопротивлением РоСц. Особенно просто выглядит такая задача, если ограничиться случаем нормального падения звуковой волны на решетку. Тогда в силу свойства симметрии решетки достаточно рассмотреть один ее период ( у 6) и выделить четыре частичных области, где существует звуковое поле область л < О, г/ <6 область I 11/1 область О л у а область О л а + + /1 г/ Полагая, как и выше, что пластины закреплены по краям шарнирно, а опоры недеформируемые, запишем граничные условия внутри полых брусьев [c.178]

Хорошо видно, что сростом отношенияроср/рс звукоизолирующие свойства решетки ухудшаются. Этому факту можно дать простое физическое объяснение, справедливое для малых волновых размеров внутренней полости бруса. Объем газа внутри бруса обладает некоторой упругостью, которая, складываясь с упругостью пластин, снижает податливость бруса в целом, что и приводит к ухудшению звукоизолирующих свойств решетки. Вместе с этим важно отметить, что при P(fJp = 2,8 10 которое соответствует отношению волнового сопротивления воздуха при нормальном атмосферном давлении к волновому сопротивлению воды, звукоизолирующие свойства решетки такие же, как и в случае, когда внутри брусьев вакуум (росц/рс = = 0). Последний факт имеет большое практическое значение, поскольку является, по сути, обоснованием допустимости оценки звукоизолирующих свойств решетки без учета влияния воздуха внутри брусьев (по крайней мере до значений роСо/рс 10 ). [c.180]

При очень низких температурах сопротивление чистого в обычном смысле слова металла обусловлено в ооновном рассеянием на пр имесях ли на структурных дефектах, которые нарушают периодичность -решетки, в течение нескольких. первых градусов выше абсолютного нуля сопротивление данного образца нормального металла остается почти постоянным. С увеличением температуры начинает чувствоваться влияние колебаний решетки, но вначале это влияние очень незначительно, потому что взаимодействие между электронам и колебаниями решетки возможно только в том случае, если переносятся несколько квантов энергии и при взаимодействии сохраняется волновое число к электрона и фонона . При этих очень низких температурах взаимодействие электронов с фононами вызывает появление компоненты сопротивления, пропорциональной Т , и этот закон выполняется в,плоть до температур порядка одной десятой от дебаевской характеристической температуры При более высоких температурах ограничения, налагаемые квантовой ме аникой, играют меньшую роль. и при температурах выше 6о/2 вероятность рассеяния электрона пропорциональна квадрату смещения атома з положения равновесия. Средний квадрат смещения пропорционален абсолютной температуре, и сопротивление тоже должно быть пропорционально абсолютной температуре в полном согласии с фактами константы пропорциональности могут сильно различаться для разных металлов. Наконец, некоторые металлы характеризуются аномально большим увеличением сопротивления при температуре на несколько градусов ниже точки плавления. Это происходит отчасти вследствие значительного увеличения количества вакансий и отчасти из-за того, что атомные колебания становятся ангармоническими. [c.123]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...