Волна разрежения плоская стационарная

Волна разрежения плоская стационарная 24 Волновое сопротивление 50, 73 Волновые потери в решетке 108 Вращение диска в жидкости, момент сопротивления 126 [c.890]

Изложенные свойства рассматриваемого движения в математическом отношении полностью аналогичны свойствам одномерных простых волн, у которых одно из семейств характеристик представляет собой семейство прямых линий в плоскости х, t (см. 101, 103, 104). Поэтому рассматриваемый класс течений играет в теории стационарного плоского (сверхзвукового) движения такую же роль, какую играют простые волны в теории нестационарного одномерного движения. Ввиду этой аналогии эти течения тоже называют простыми волнами. В частности, волну разрежения, соответствующую случаю = О, называют центрированной простой волной. [c.603]

Возникает область вакуума P = R = 0. Таким образом, уравнение (2.90) имеет единственный корень, если выполнено условие и,—И2 /вак=—2 ui + a2) ( —1). Задача о распаде произвольного разрыва послужила основой для создания оригинального численного метода решения нестационарных задач газовой динамики. Аналогичная задача о взаимодействии двух стационарных сверхзвуковых потоков послужила основой для создания численного метода расчета стационарных плоских осесимметричных и пространственных сверхзвуковых течений. Конфигурации, возникающие при взаимодействии сверхзвуковых потоков, аналогичны соответствующим конфигурациям в нестационарном течении и изображены на рис. 2.11, а—5. Отличие состоит в том, что при расчете задачи о взаимодействии двух сверхзвуковых потоков параметры в волне разрежения связаны соотношениями Прандтля — Майера (2.74), а не инвариантами Римана. Ограничимся этими краткими замечаниями. В дальнейшем при изложении методов сквозного счета будут приведены расчетные формулы. [c.66]

При обтекании плоским установившимся равномерным сверхзвуковым потоком угловой точки А, давление в которой снижается на конечную величину (p2[c.24]

Примером такого автомодельного решения является только что полученное решение задачи о центрированных волнах разрежения, где в качестве сложного аргумента фигурировало сочетание (х — x)/ t — t). В полной аналогии с этой одномерной нестационарной задачей в дальнейшем (гл. VI) будет разобрана плоская стационарная задача о центрированных волнах разрежения в сверхзвуковом газовом потоке вокруг внешности тупого угла. Большое число автомодельных задач будет рассмотрено также в последующих главах, посвященных теории движения вязкой жидкости в пограничном слое ). [c.153]

Рассмотрим в качестве примера обтекание заостренной пластинки (рис. 4-27). На переднем остром (8<С ) носике пластинки возникает плоский косой скачок АВ. При обтекании точки D образуется стационарная волна разрежения, причем характеристика, на которой начинается отклонение потока, расположена под углом [c.179]

Величина П постоянна вдоль линий Маха первого семейства d //dA = tg (0 + а), а П+—вдоль линий Маха второго семейства dy/ dx = tg (0—а). Из (2.74) следуют те же свойства простой волны, что и для нестационарного одномерного течения. В стационарном плоском течении простую волну называют течением Прандтля — Майера. В простой волне может реализовываться как течение разрежения, так и течение сжатия. [c.58]

Заключение. Обтекание разреженным газом решетки из поперечных потоку плоских пластин исследовано при фиксированном числе Маха М = 2.5 и разных размерах пластины L и зазора между пластинами /. Проведенные расчеты выявили существование двух основных режимов сверхзвукового обтекания решетки из плоских поперечных пластин стационарного с полностью проницаемой решеткой и отошедшей ударной волной и нестационарного, при котором часть газа задерживается решеткой, что вызывает движение образовавшейся ударной волны вверх по потоку. При фиксированной длине пластины L смена режима происходит при некотором критическом значении параметра S, определяемом численно. [c.168]

Изложены результаты численных расчетов сверхзвукового течения разреженного газа сквозь бесконечную периодическую решетку, состоящую из плоских пластин, расположенных поперек потока. Вблизи решетки описание течения ведется на основе кинетического уравнения Больцмана. Числа Кнудсена, определяемые по размаху пластин, расстоянию между ними, а также по общим размерам рассматриваемых течений, изменяются в пределах 0.2-0.003. Исследуются стационарные режимы с присоединенной к решетке ударной волной и нестационарные, с движущейся вверх по потоку ударной волной. [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...