Температура характеристическая дебаевская

Важнейшим параметром, характеризующим температурную зависимость теплоемкости твердого тела, является характеристическая температура Дебая (дебаевский параметр) 0, К, определяемая соотношением kQ=h, где k — постоянная Больцмана, Дж/К h — постоянная Планка, Дж-с v — максимальная частота колебаний атома в кристалле, Гц. [c.197]

Характеристические дебаевские температуры в для некоторых твердых веществ [c.157]

Характеристические дебаевские температуры для некоторых твердых веществ [(3 [c.163]

Область Т > 0л, где 0d — характеристическая температура Дебая (при температурах выше дебаевской возбуждены все колебания решетки). Подробный расчет для этой области приводится в книге Мотта и Джонса [29] ), а в более простом виде — в книге Киттеля [4]. В результате получается o Т , что согласуется с опытом. [c.108]

Вещества твердые, характеристическая дебаевская температура, кн. 2, табл. 2.4 [c.617]

ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКАЯ ТЕМПЕРАТУРА — см. Дебаевская температура. [c.372]

Исследование температурных свойств тугоплавких металлов необходима для понимания специфики области состояний твердого тела, характеризуемой сравнительно большими значениями отношения абсолютной температуры к характеристической дебаевской, т. е. той области состояний, которую нельзя изучить, имея дело с относительно легкоплавкими веществами. [c.51]

При рассмотрении зависимости удельного сопротивления от температуры удобно выделить три температурных диапазона, пользуясь характеристической температурой 0н, связанной с дебаевской температурой 0в. Первый диапазон, 7 >0д, высокотемпературный, в нем практически все фононы имеют максимальную возможную частоту сот и энергию й(От = й0н. Второй диапазон включает 0д и простирается до умеренно низких температур. В этом диапазоне энергия фонона может достигать значения й0д. И наконец, низкотемпературный диапазон, 7 <0д. [c.193]

Определялись полные среднеквадратичные смещения ст+дии при 300 и 163°К по измерению угловой зависимости интегральной интенсивности отражений трех групп кристаллической решетки шпинели. Методика измерения интенсивности была проверена на монокристалле кремния, для которого было получено значение дебаевской характеристической температуры 560 5 "К (555 К [3]). [c.13]

При низких темп-рах решёточная составляющая Т. тв. тела оказывается пропорц. кубу абс. темп-ры Дебая закон теплоёмкости). Критерием, позволяющим различать высокие и низкие темп-ры, явл. сравнение их с характерным для каждого данного в-ва параметром — т. н, характеристической, или дебаевской, темп-рой 0д. Эта величина определяется спектром колебания атомов в теле и тем самым существенно зависит от его крист, структуры (см. Колебания кристаллической решётки). Обычно 6д — величина порядка неск. сот К, но может достигать (напр., у алмаза) и тысяч К (см. Дебая температура). [c.747]

Фиг. 12.2. Зависимость отношения Лоренца Ь = /Т/аТ от отношения температуры к дебаевской характеристической температуре Г/9 для идеального металла и для образцов с дефектами. (По Касту и Спарксу [1041.)

U ). Кроме того, они установили, что колебания атомов на поверхности существенно анизотропны, так что t/j > t/J. Впоследствии эти данные были подтверждены теоретическими расчетами [393,413] (рис. 70, табл.4), а также экспериментами по дифракции электронов на меди [394] и никеле [395, 396]. Так, Макрае и Гермер [395, 396] при увеличении энергии медленных электронов и, следовательно, увеличении глубины их проникновения в кристалл нашли, что характеристическая дебаевская температура [c.124]

Под влиянием размеров кристаллитов претерпевают изменения и такие параметры фононного спектра, как характеристическая температура и фактор Дебая — Уоллера, отражающий атомные смещения. В табл. 3.6 приведены средние значения статических составляющих фактора Дебая—Уоллера Д в дебаевском и эйн-щтейновском приближениях и соответствующие характеристические температуры 0д и бддля образцов селена, изготовленных контролируемой кристаллизацией из аморфного состояния, т.е. с минимальными деформационными искажениями. Эти данные получены с помощью известной процедуры оценки характеристической температуры из измерений интенсивности рентгеновских рефлексов в интервале Т = 88 — 325 К. [c.62]

Как видно из табл. 3.6, с уменьщением размера кристаллитов убывает характеристическая температура и возрастает фактор Дебая-Уоллера (статическая составляющая которого является преобладающей по сравнению с температурно-зависимой динамической составляющей). Конечно, при анализе данных табл. 3.6 следует иметь в виду известный схематизм дебаевского и эйнщтей-новского приближений, тем более по отнощению к такому объекту, как селен с некубической структурой. [c.62]

Рассмотренные выше особенности динамики решетки поверхностных слоев и как следствие этого специфика ее термодинамических функций, по-видимому, могут оказать существенное влияние на физико-механ№ ческие свойства и деформационную способность приповерхностных слоев кристалла. Например, если среднеквадратичные смещения для поверхностных атомов всегда больше, чем для объемных, а характеристические температуры Дебая всегда меньше вблизи поверхности, то, поскольку указанные факторы (в и [/ ) непосредственно связаны с упругими константами решетки и формой ее потенциального рельефа, можно предполагать, что они также являются одной из причин проявления аномальных особенностей микропластического течения вблизи поверхности твердого тела. Так, в работах [428, 436—438] показано, что в ультрамалых частицах Ли [436], Sn [437], SnOj [438], а также в пленках Sn толщиной 20-500 А [428] дебаевская температура, как правило, уменьшается по сравнению с массивными образцами именно за счет ослабления упругих связей поверхностных атомов (см. рис. 73). [c.131]

В последующей работе [570J измерялась температурная зависимость вероятности эффекта Мёссбауэра для частиц железа средним диаметром 100 и 150 А, колебательное движение которых предотвращалось внедрением их в различные матрицы (парафин, резина и др.). Для всех матриц были получены совпадающие результаты, которые хорошо описывались дебаевской моделью, причем характеристическая температура малых частиц 0 = 470 30 К не отличалась от дебаевской температуры 0со = 470 К массивного железа. В этом случае, очевидно, /р 1. Более конкретно можно задать, скажем, неравенство I 1 — /р I < 0,01. Тогда согласно (368), где для Fe К = = 6,8602 А, это неравенство будет выполняться в области температур Т 300 К при условиях q 2 10 единиц СИ и Йсо к Т. [c.201]

Теплоемкость при постоянном объеме Ср характеризуется суммой теплоемкости решетки и теплоемкости электронов и равна v — 0 ,Т - -уТ. Коэффициент а, является константой, которая связана с дебаевской характеристической температурой. Коэффициент у также представляет собой константу. При низких температурах преобладает электронная составляющая теплоемкости уТ. Электронная теплоемкость пропорциональна спиновой магнитной восприимчивости и плотности состояний на поверхности Ферми. Для большей части элементов, включая сверхпроводяш ие металлы в нормальном состоянии при низких температурах, величина коэффициента у не превышает 20 10 кал моль [c.246]

Указанная величина Л/ ири садхых низ 1х температурах всего в 4 раза меньше значения Л/, отвечающего температуре, равной характеристической. Это означает, что в принципе при проведении любых нсевдонотенциальпых расчетов формфактор псевдопотенциала должен содержать поправку на дебаевский фактор в виде (8.38). Конечно, эта поправка не всегда может быть большой, однако ее роль каждый раз следует оценивать. [c.298]

Значения vd и.меют по1рядок 10 —10 Сек. и величина h iolk определяет дебаевскую характеристическую температуру Во- С довольно большой степенью точности теплоемкости металлов одинаковы при температурах, которые составляют 108 [c.108]

Коэффициент термического расширения — это мера прочности связ и в том смысле, что низкий. коэффициент расширения означает высокое сопротивление увеличению амплитуды тепловых колеба ний, которые сопровождают подъем температуры. Как указывалось на стр. 109, дебаевская характеристическая темшература связана с тепловыми колебаниями высокое значение бо обусяо1вли1ваетоя сильным притяжением меж ду атомами. Однако необходимо помнить, что высокое значение бо может обусловливаться также и низшим атомным весом. И коэф-ф ициент теплового расширения, и характеристическая температура связаны с небольшими смещениями атомов и являются свойствами, присущими только твердому состоянию. [c.110]

При очень низких температурах сопротивление чистого в обычном смысле слова металла обусловлено в ооновном рассеянием на пр имесях ли на структурных дефектах, которые нарушают периодичность -решетки, в течение нескольких. первых градусов выше абсолютного нуля сопротивление данного образца нормального металла остается почти постоянным. С увеличением температуры начинает чувствоваться влияние колебаний решетки, но вначале это влияние очень незначительно, потому что взаимодействие между электронам и колебаниями решетки возможно только в том случае, если переносятся несколько квантов энергии и при взаимодействии сохраняется волновое число к электрона и фонона . При этих очень низких температурах взаимодействие электронов с фононами вызывает появление компоненты сопротивления, пропорциональной Т , и этот закон выполняется в,плоть до температур порядка одной десятой от дебаевской характеристической температуры При более высоких температурах ограничения, налагаемые квантовой ме аникой, играют меньшую роль. и при температурах выше 6о/2 вероятность рассеяния электрона пропорциональна квадрату смещения атома з положения равновесия. Средний квадрат смещения пропорционален абсолютной температуре, и сопротивление тоже должно быть пропорционально абсолютной температуре в полном согласии с фактами константы пропорциональности могут сильно различаться для разных металлов. Наконец, некоторые металлы характеризуются аномально большим увеличением сопротивления при температуре на несколько градусов ниже точки плавления. Это происходит отчасти вследствие значительного увеличения количества вакансий и отчасти из-за того, что атомные колебания становятся ангармоническими. [c.123]

В рамках развитой в гл. 2 квазиклассической модели было показано, что частота диффузионных скачков экспоненциально зависит от температуры. При этом мы получили разумное обоснование связи частоты скачков с характеристической частотой колебаний атома и вероятностью флюктуации Энергии, в результате которой перескок за характерное время становится возможным. Упомянутый подход является корректным при высоких температурах, т, е. когда фактическая температура гораздо выше дебаевской Т >Ьв. В этом случае строгий квантовомеханический расчет вероятности образования такой переходной ионфнгурацин атомов, при которой оказывается возможным перескок диффундирующего атома в соседний вакантный узел, тоже должен приводить к аналогичной температурной зависимости частоты скачков. [c.227]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...