Мера влияния сжимаемости

ЧИСЛО (Лошмидта — число молекул в одном кубическом сантиметре идеального газа при нормальных условиях, 2,687 10 см Маха — мера влияния сжимаемости жидкости на ее движение, определяемая отношением скоростей жидкости и звука степеней свободы [молекулы (двухатомной равно пяти одноатомной равно трем трехатомное и более равно шести) системы—число ее независимых возможных перемещений (О...6) тела — число координат (наименьшее), [c.296]

Мерой влияния сжимаемости на характеристики несущего винта служит число Маха на конце наступающей лопасти [c.304]

Влияние сжимаемости. Изложенные выше соображения о подобии относились к несжимаемой жидкости. В этом случае безразмерные коэффициенты зависят только от безразмерной величины, называемой числом Рейнольдса. В случае сжимаемой среды имеет место зависимость еще от одной безразмерной величины, а именно от числа Маха Ма = W , которое, согласно сказанному в 3 настоящей главы, можно рассматривать как меру сжимаемости текущей среды. Для таких течений, при которых сжимаемость играет существенную роль, безразмерные коэффициенты подъемной силы и лобового сопротивления зависят от обеих величин Re и Ма и вместо зависимостей (1.15) имеют место следующие [c.32]

Наряду с достоинствами эти системы имеют и свои недостатки невозможность точно координировать движения исполнительных органов вследствие утечек рабочих тел через уплотнения, изменения вязкости рабочих тел при колебании температур, наличия потерь на трение по длине трубопроводов и местных потерь высокая точность изготовления отдельных сопряженных деталей систем и хорошее уплотнение в местах стыков соединяемых деталей наличие неравномерного движения исполнительных органов при переменной внешней нагрузке у пневматических систем вследствие сжимаемости воздуха уменьшение к. п. д. из-за утечек рабочего тела изменение температуры воздуха при его расширении и сжатии, что может привести к выделению влаги (и даже к образованию льда) или к вспышке смазки. Кроме того, рабочие жидкости гидравлических систем производственно-технологических машин могут оказывать вредное влияние на качество изготовляемой продукции вследствие случайного попадания их на изготовляемые изделия. Указанные недостатки гидравлических и пневматических систем могут быть значительно уменьшены, если при их проектировании и конструировании будут приняты соответствующие меры. Более совершенными являются комбинированные пневмогидравлические системы механизации и автоматизации. [c.26]

На характер изменения и в зависимости от hso влияет число Рейнольдса. Действительно, по мере увеличения Rei пограничный слой утоняется, интенсивность гидромеханической турбулентности возрастает и влияние конденсационного флуктуационного процесса ослабевает. Влияние числа Маха (сжимаемости) оказывается противоположным. С увеличением Mi продольные градиенты давления возрастают и газодинамическая конфузорность сопла увеличивается, что приводит к частичному вырождению турбулентности и более интенсивному проявлению неравновесности и конденсационной нестационарности. [c.222]

При / = 0 любой реальный газ приобретает свойства идеального газа, поэтому изотерма его начинается в той же точке Л, что и соответствующая изотерма идеального газа. При низких давлениях, когда объем газа настолько велик, что можно пренебречь влиянием объема самих молекул, действуют только силы взаимного притяжения между молекулами, сжимаемость реального газа по сравнению с идеальным газом увеличивается и изотерма реального газа AN отклоняется вниз. По мере повышения давления второй фактор становится все более существенным, сжимаемость реального газа начинает уменьшаться и изотерма AN отклоняется вверх. Следовательно, изотермы реального газа в pv—р диаграмме имеют минимум. [c.85]

Экспериментальные исследования решеток обычно проводятся при независимом изменении чисел М, Re и влажности. При этом можно проследить влияние начальных параметров (перегрева вблизи верхней пограничной кривой и начальной влажности) на эффекты сжимаемости и вязкости. Действительно, представленные на рис. 11-3 графики распределения давлений отчетливо показывают, что расслоение кривых существенно зависит от уо (или А о). С уменьшением начального перегрева и при переходе в зону влажного пара сжимаемость сказывается более значительно в том же диапазоне изменений чисел Маха. Аналогичный вывод можно сделать, оценивая влияние Re. По мере снижения перегрева и увеличения влажности влияние этого параметра проявляется интенсивнее и область неавтомодельного течения по Re расширяется (Rea возрастает). [c.294]

Влияние на производительность насоса сжимаемости рабочей среды и упругой деформации деталей насоса. Величина условных утечек жидкости,, а следовательно, и производительность насоса и объемный его к. п. д. в значительной мере зависят (особенно при высоких давлениях) от упругости рабочей среды (жидкости), жесткости и конструктивных особенностей насоса, в частности от величины вредного его пространства. [c.124]

Конечно, взаимное влияние динамического и температурного пограничных слоев значительно усложняет явления, происходящие при обтекании тел. При сжимаемом течении исследование пограничного слоя требует, по сравнению со случаем несжимаемого течения, введения по крайней мере следующих четырех дополнительных параметров [c.311]

Показатель политропы П, характеризующий процесс сжатия, меняет свое значение в сторону уменьшения по мере перемещения поршня от н.м.т. к в.м.т. На величину коэффициента tii оказывает влияние ряд факторов. Так, с увеличением е процесс сжатия завершается при более высоких температурах, т. е. увеличивается относительный период сжатия, сопровождаемый отдачей теплоты. Поэтому с ростом е показатель Til уменьшается. Однако у карбюраторных двигателей он ниже, чем у дизелей, хотя у последних е выше. Объясняется это тем, что в карбюраторных двигателях в цилиндры поступает смесь, содержащая жидкие частицы топлива, на испарение которых расходуется часть теплоты сжимаемой смеси. [c.197]

Если рассматривается движение сжимаемого газа, то вычисление располагаемой работы значительно усложняется. В этом случае плотность не остается постоянной, а меняется по мере изменения давления и температуры газа. При этом как давление, так и температура меняются одновременно под влиянием самых различных причин изменения скорости, технической работы, внешнего теплообмена и трения. [c.138]

При низких давлениях даже маленькие пузырьки воздуха сильно увеличивают сжимаемость масла. По мере увеличения давления будет растворяться все большее количество воздуха. При этом, согласно уравнению (2.5), сжимаемость газа изменяется обратно пропорционально изменению давления и влияние пузырьков при более высоких давлениях уменьшается. Так как влияние пузырьков воздуха и деформации стенок сосуда есть нечто неопределенное, то на практике считают, что эффективная сжимаемость равна 70Х Ю" см кГ. Логическая основа этого практического упрощения не ясна, ио, по-видимому, она оправдывает себя. [c.30]

Напомним, что результаты гл. 7, в которой рассматривалось влияние диссоциации на сжимаемый турбулентный пограничный слой, указывают, что при условии, что стенка является каталитической для процесса рекомбинации, теплопередача к стенке остается сравнительно нечувствительной к тому, происходит ли рекомбинация внутри пограничного слоя (химическое равновесие в пограничном слое в этом отношении является экстремальным) или на поверхности (замороженный пограничный слой с равновесной диссоциацией на стенке— второй предельный случай для скоростей химических реакций газов). Аналогичный результат был получен для случая ламинарного пограничного слоя, рассмотренного в гл, 4. Эти результаты означают, что по крайней мере для одной химической реакции в газовой фазе, — процесса диссоциации, — теплопередача к стенке [c.295]

Вдув или отсос через стенку оказывает большое влияние на параметры пограничного слоя и переход от ламинарного режима течения к турбулентному. На сильно охлажденной стенке влияние градиентов давления уменьшается, так как плотность газа вблизи стенки намного больше плотности газа на внешней границе пограничного слоя, и поэтому влияние одного и того же градиента давления на плотный будет меньше. Вторичное течение, как было показано выше, по мере охлаждения стенки уменьшается. Влияние слабого вдува на компоненты трения и толщину пограничного слоя в сжимаемом газе в общем аналогично влиянию вдува в несжимаемой жидкости. Влияние вдува на коэффициент теплопередачи и профили энтальпии или температуры является более существенным. С увеличением вдува вблизи стенки появляется область, в которой энтальпия или температура близка к энтальпии или температуре стенки. Коэффициент теплопередачи сильно убывает с величиной вдува. Изменение числа Nu/1/Re в о раз быстрее, чем компоненты касательного трения на стенке if]/Re. [c.272]

Анализ гидродинамики парового потока в тепловых трубах по ряду причин связан со значительными трудностями. Вследствие испарения и конденсации теплоносителя приходится рассматривать поток переменной массы, возникает необходимость учитывать наличие как осевой, так и радиальной составляющей скорости. Вдув при испарении и отсос при конденсации приводят к изменению коэффициента трения на стенке тепловой трубы, число Рейнольдса осевого потока переменно. Изменение давления по ходу потока пара обусловлено не только влиянием трения, но и в значительной мере инерционными эффектами. Разгон пара в зоне испарения создает дополнительный отрицательный градиент давления, а торможение пара в зоне конденсации — положительный градиент давления. При рассмотрении работы трубы в области низких давлений пара, когда мощность трубы близка к звуковому пределу и, соответственно, скорость пара близка к звуковой, необходимо учитывать сжимаемость пара. Если в зоне конденсации достигаются сверхзвуковые скорости, то возможно возникновение скачка уплотнения в этой зоне. Течение пара по длине трубы из-за переменности расхода может иметь зоны с ламинарным, переходным и турбулентным режимами. [c.41]

Значение среднего показателя политропы сжатия зависит от качества сжимаемого газа и среднего]уровня температур, изменяющего средний показатель адиабаты k . Отклонение от k зависит от интенсивности теплообмена. С усилением теплообмена показатель Лс отклоняется от показателя в сторону уменьшения, так как преобладающим оказывается влияние теплоотдачи от газа в стенки в конечной стадии процесса сжатия, характеризуемой повышенными давлениями и температурами газа. Повышение давления и температуры газа ведет как к росту коэффициента теплоотдачи, так и к повышению температурного напора. Большое влияние на теплоотдачу оказывает частота вращения коленчатого вала двигателя. По мере ее увеличения уменьшается время контакта газа со стенками, а также уменьшаются утечки]заряда через зазоры между кольцами, и средний показатель политропы приближается к показателю адиабаты. [c.44]

М. ч. является мерой влияния сжимаемости среды, т. е, относит, и.змонения её плотности Ар/р под действием всесторонних сил давления р. Из законов термодинамика следует, что Др/р пропорционально Ар/р, а из Бернулли уравнения — Ар ри , поэтому Др/р,— [c.75]

Э. Маха (Е. Ma h)] (М-число), характеристика течения газа с большими скоростями, равная отношению скорости течения v к скорости звука а в той же точке потока M—vla. Когда тело движется в газе, М. ч. равно отношению скорости тела к скорости звука в этой среде. М. ч. служит одним из осн. подобия критериев в гидроаэромеханике и явл. мерой влияния сжимаемости газа на его движение. При М < газы можно считать несжимаемыми. В воздухе сжимаемость необходимо учитывать при скоростях >100 м/с, к-рым соответствует число Л/>0,3. При ЛГ < 1 течение наз. дозвуковым, при М=1 — звуковым, а при М > 1 — сверхзвуковым течением. В области течений с М >Ъ (т. н. гиперзвуковые течения) становятся существенными физико-хим. [c.398]

Предположение о кесжииаености жидкостей и газов, которое мы сделали при выводе обоих законов подобия—Рейнольдса а Фруда, яаао понимать не так, что жидкости и газы несжимаемы абсолютно и во всех случаях, а в той смысле, что при рассматриваемых движениях влияние сжимаемости настолько мало, что ни можно пренебречь. О той, в какой мере в этом смысле газы могут рассматриваться несжимаемыми, было сказано в главе XIII первого тома, [c.19]

По мере увеличения скорости движения влияние сжимаемости газа нарастает постепенно, поэтому не существует четкой границы, когда перестают действовать законы гидродинамики и необходимо применять законы газовой динамики. Обычно считают, что пренебрежение сжимаемостью начинает давать заметную ошибку, когда скорость движения газа превышает 7з скорости звука. Поскольку скорость звука в воздухе при 288° К (15° С) составляет около 340 м1сек, то для получения надежных результатов расчета в этих условиях следует пользоваться законами газовой динамики при скорости движения воздуха (или при скорости движения тела в воздухе) более 100 л/се/с. [c.130]

По мере увеличения скорости и высоты полета самолетов оказался актуальным учет влияния сжимаемости воздуха при вычислении истинной воздушной скорости. Метод учета влияния сжимаемости был разработан А. В. Чесаловым [10] и стал обязательным элементом обработки результатов летных испытаний. [c.315]

Если вытесняемая и вытесняющая фазы - слабосжимаемые упругие жидкости, то влиянием сжимаемости на распределение насыщенности можно пренебречь, так как время перераспределения давления за счет сжимаемости жидкостей, по крайней мере, на два порядка меньше, чем время вытеснения. Отсюда следует, что нестационарные процессы упругого перераспределения давления заканчиваются в начале процесса вытеснения. В некоторых случаях можно считать несжимаемым и газ в пластовых условиях. [c.67]

Дозвуковые течения характеризуются тем, что жидкость можно считать несжимаемой средой, а влиянием теплопроводности можно пренебречь. При движении тела по мере увеличения скорости по сравнению со скоростью звука возникают местные сверхзвуковые зоны, появляются скачки уплотнения, т. е. начинают проявлять себя эффекты сжимаемости среды. При сверхзвуковых течениях (М>1) влияние сжимаемости среды становится существенным моментом. При обтекании тел идеальным сверхзвуковым потоком возникают ударные волны, параметры течения перед ударной волной и за ней меняются скачком. Влияние теплопроводности и вязких диссипационных факторов становится более существенным, особенно вблизи поверхности движущегося тела. [c.62]

По мере нагрева плотность пара в горячей зоне возрастает и средний свободный пробег молекул становится малым по сравнению с диаметром парового канала. В горячей зоне пар течет уже как сплошная среда, в холодном же конце конденсатора наб- Т людается свободно-молекулярный режим течения. Между этими зонами существует переходная область. Существенным становится влияние сжимаемости, так как достигаются сверх- с звуковые скорости течения пара. [c.161]

На дозвуковой скорости полета угол стреловидности крыла оказывает более существенное влияние на индуктивное сопротивление Qu чем на профильное и вредное сопротивление Ро. При этом индуктивное сопротивление по мере уменьшения стреловидности крыла онижается. Вследствие этого на восходящих маневрах в дозвуковом диапазоне скоростей при максимальной стреловидности крыла скорость будет падать наиболее интенсивно. Наименьшее падение скорости будет наблюдаться при минимальной стреловидности крыла (при выполнении маневров в таком диапазоне скоростей, где не оказывается еще влияние сжимаемости воздуха). Однако волновой кризис при минимальной стреловидности крыла наступает раньше, при малых числах М. Поэтому с точки зрения более высокого уровня скоростей при выполнении вертикальных маневров целесообразно использование промежуточных углов стреловидности крыла. [c.360]

Из приближенной формулы Графа следует, что в ламинарной области фильтрации линейная критическая скорость псевдоожижения не должна зависеть, даже для сжимаемых жидкостей (газов), от давления, по крайней мере в области невысоких давлений порядка 1 —10 ата. Для этой области, как известно [Л. 98], влиянием давления на динамический коэффициент вязкости можно пренебречь. Независимость от давления (в ламинарной области) подтверждена опытами Сеченова и Альтшулера [Л. 336] по псевдоожижению алюмосиликатного катализатора азотом при давлениях от 1 до 16 ата. Для так называемой турбз лентной области фильтрации Сеченов и Альтшз лер обнаружили, что линейное Шц.у изменяется обратно пропорционально корню квадратному из плотности газа, т. е. несколько уменьшается с повышением давления. [c.60]

Хотя вертолет является самым малошумящим летательным аппаратом вертикального взлета, уровень вызываемого им шума все же достаточно высок. Это может стать существенным недостатком вертолета, если в процессе проектирования не принять специальных мер по снижению шума. Поскольку требования в отношении уровня шума летательных аппаратов становятся все более жесткими, исследование звукоизлучения несуш,его винта в процессе проектирования вертолета приобретает важное значение. Вследствие периодичности обтекания лопастей винта спектр шума заметно концентрируется вблизи частот, кратных частоте NQ прохождения лопастей (рис. 17.1). Излучение шума вызывается тем, что постоянные по величине составляюш,ие подъемной силы и силы сопротивления враш,аются вместе с лопастями, а также изменением высокочастотных составляюш,их этих сил. В области высоких частот наблюдается расширение спектральных линий, что связано со случайными изменениями параметров течения, в частности с флуктуациями нагрузок, воз-никаюш,их под влиянием свободных вихрей. Акустическое давление изменяется по времени в основном с периодом 2n/NQ, причем возникают резкие пики давления, связанные с местными аэродинамическими явлениями, например проявлениями сжимаемости и вызываемыми вихрями изменениями нагрузок. В составе излучаемого несуш,им винтом шума различают вихревой (или широкополосный) шум, шум враш еная лопастей и хлопки лопастей. Хотя различие между этими составляюш,ими не столь велико, как это поначалу кажется, такая классификация полезна для представления результатов. [c.821]

Состояние при одноосном растйЖении образцов Довольно трудна анализировать. Возникновение пор вокруг частицы сильно зависит от силы связи частицы с матрицей. Для таких включений, как сульфиды марганца в стали, силы связи пренебрежимо малы и поры могут зарождаться и расти, по крайней мере в направлении приложенных растягивающих напряжений, при очень малых пластичных деформациях. Однако даже если включения не связаны с матрицей химически, зарождение пор обычно затруднено напряжениями укладки (возникающими вследствие различной сжимаемости частицы и матрицы при охлаждении), приводящими к прочному захвату частицы матрицей [2]. Если напряжения, возникающие во включениях, являются растягивающими, то частицы могут разрушиться до разрыва по поверхностям. Другие частицы (например, окислы металла в медной матрице) могут смачивать матрицу (связываться с ней). Такие частицы, как карбиды или нитриды в сталях связаны с матрицей весьма прочно, и поры могут возникать только при высоких локальных напряжениях, обусловленных созданием большого числа вакансионных призматических петель на противоположных концах частицы. Эти петли возникают благодаря скользящим дислокационным петлям, оставляемым вокруг частицы движущимися дислокациями [3]. Для возникновения пор необходимы большие пластические деформации. При этом необходимо также, чтобы частицы были некогерентны с матрицей, так как когерентные частицы просто перерезаются линиями скольжения. Размер частиц может оказывать влияние на возникновение пор. Дислокациям, скользящим в матрице, легче обогнуть область влияния частиц, если они малы, путем поперечного скольжения, чем скапливаться вокруг них. При этом для зарождения пор необходима большая деформация матрицы. Эффект этот усиливается, если частицы при малых размерах прочно связаны с матрицей. [c.193]

Влияние газовой фазы. В ряде случаев отмечено отклонение от линейных зависимостей Kytip) и Kj-(p) при давлении р <5 МПа. Причиной этого является наличие в жидкости мелких пузырьков воздуха. Такая жидкость является двухфазной системой с повышенной сжимаемостью, расчет которой основан на следующих экспериментально подтвержденных положениях растворенные в жид-. кости газы практически не влияют на упругие свойства, по крайней мере до давления 60 МПа упругость двухфазной системы определяется сжимаемостью жидкой и газовой фаз объемное содержание газовой фазы = = V /Vq в процессе деформации жидкости меняется вследствие растворения пузырьков воздуха. В реальных гидросистемах при р = 0,1 МПа значение Кго может меняться в широких пределах (от 0,005 до 0,080), чаще — = 0,015... 0,025 [52], При повьппении давления пузырьки воздуха растворяются обычно в течение нескольких секунд. [c.26]

В предыдущем столетии теоретические исследования двин ения жидкости проводились в большей части случаев на основе предположения, что жидкость является идеальной, т. е. не обладаюш ей трением, и притом — несжимаемой. Только в настояш,ем столетии влияние трения и сжимаемости стали учитывать в большей мере. При движении жидкости без трения между отдельными ее соприкасаюш имися слоями возникают только нормальные силы (давления), касательные же силы (напряжения сдвига) отсутствуют. Это означает, что идеальная жидкость не оказывает изменению формы никакого внутреннего сопротивления. Теория движения идеальной жидкости математически очень широко разработана и во многих случаях дает вполне удовлетворительную картину действительных движений. Такими случаями являются, например, волновое движение или движение с образованием струй. В то же время теория идеальной жидкости совершенно бессильна для решения проблемы вычисления сопротивления тела, движуш егося в жидкости. В этом случае она приводит к результату, что тело, равномерно движущееся в неограниченно распространенной жидкости, не испытывает никакого сопротивления (парадокс Даламбера). [c.19]

Выше указывалось, что жесткость работы двигателя зависит в значительной мере от задержки воспламенения топлива и закона топливоподачи насоса. Большое влияние на жесткость работы двигателя оказывает задержка впрыска. С повышением числа оборотов или с увеличением скорости плунжера сжимаемость топлива, удлинение нагнетающих топливопроводов, инерция столба топлива и возвратно-поступательно движущихся масс форсунки все увеличиваются, и в результате впрыск топлива по мере увеличения числа оборотов начинается все позже. Следовательно, при малых числах оборотов двигателя впрыск начинается раньше, чем при больщих числах 378 [c.378]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...