Сжатия период

Работу пара или сжатого воздуха в цилиндре изображают индикаторными диаграммами, на которых по горизонтали откладывают перемещения поршня, а по вертикали — давления в цилиндре. На индикаторных диаграммах изображают величины участков хода рабочего поршня, соответствующие периодам впуска пара (воздуха) в цилиндр, выпуска, расширения или сжатия. Периоды впуска или выпуска контролируют особыми элементами в системе распределительного устройства, а именно клапанами — в случае клапанного устройства и рабочими кромками полок золотника — в случае золотникового устройства. Если клапаны или кромки полок золотника находятся в положении, обеспечивающем сообщение цилиндра с впускным или выхлопным трубопроводом, то в полости цилиндра происходит соответственно впуск или выпуск пара (воздуха). [c.22]

На рис. 3.31 даны графики синусоид обыкновенной, со сдвигом периода, с увеличенной амплитудой, с измененным периодом полного колебания (сжатие к оси у) и т. д. Их построение ясно из чертежа. Применяют их при исследовании колебательных процессов, в очертаниях кулачков и т. п. [c.61]

Интересно отметить, что когда после окончания экспериментов давление в этом отрезке понижалось до атмосферного, то объем пузырька был мал по сравнению с исходным - воздух растворился под давлением в деаэрированной воде. Этот малозначительный на первый взгляд факт приобретает особое значение в связи с условиями правильной организации эксперимента. Если измерительный стенд содержит упругий объем (например, неисчезающий газовый пузырек), то его сжатие и расширение могут вызвать колебательное изменение расхода охладителя через образец и, как следствие - незатухающие колебания в системе. Так и было в первоначальных экспериментах, когда не удавалось добиться стабильной работы и наблюдались периодические пульсации давления перед образцом и температур во всех его точках с периодом 140-200 с (см. рис. 6.18). Такой режим является проявлением колебательной неустойчивости объединенной системы образец - гидравлический стенд, при котором происходит периодическое быстрое перемещение зоны испарения то на внешнюю (прорыв жидкости, резкое снижение кривых изображено на рис. 6.18), то на внутреннюю поверхность стенки (закипание до входа в нее, пик кривых). [c.151]

Кроме того, в этот период были обнаружены и другие явления, которые также не могли быть объяснены на основе ранних теорий, например уменьшение сопротивления под влиянием давления, свойственное большинству металлов. Действительно, в простои модели рассеяния электронов совокупностью атомов— биллиардных шаров следует ожидать, что сжатие должно приводить к увеличению частоты столкновений и вследствие этого к увеличению сопротивления. [c.156]

При распространении упругой волны распространяются волна скоростей, несущая с собой кинетическую энергию, и волна деформаций, несущая с собой потенциальную энергию. Происходит перенос энергии так же, как при распространении отдельного импульса. Течение энергии в определенном направлении происходит так же, как и в случае одного импульса. Деформированные элементы стержня движутся и при этом передают свою потенциальную и кинетическую энергию следующим элементам стержня. Энергия течет по стержню с той же скоростью, с какой распространяется волна. Но, как мы видели при движении сжатого упругого тела, энергия течет в направлении движения тела наоборот, при движении растянутого тела энергия течет в направлении, противоположном движению тела. Поэтому, хотя направление движения слоев стержня дважды изменяется за период, но вместе с тем меняется и знак деформации, так что энергия все время течет в направлении +х, т. е. в направлении распространения бегущей волны. [c.680]

Вредная роль непосредственного выравнивания давления между сжатиями и разрежениями, возникающими около колеблющегося тела, сказывается во всех случаях излучения звука. Оно не происходило бы, если бы за время, малое по сравнению с периодом колебаний, импульс сжатия, выравнивающий давление, не успевал обежать вокруг колеблющегося тела. Но за период Т импульс пробегает путь сТ = X, т. е. как раз путь, равный длине звуковой волны, возбуждаемой телом. Поэтому колеблющееся тело будет хорошо излучать только в том случае, когда размеры его по крайней мере сравнимы с длиной излучаемой волны. [c.739]

Во время четвертого хода поршня производится сжатие воздуха или горючей смеси (рис. 12.1, г), и затем все процессы повторяются. Таким образом, рабочий процесс периодичен и каждый период складывается из четырех ходов поршня, производимых за два полных оборота коленчатого вала двигателя. Двигатели, работающие таким образом, называют четырехтактными. Двигатели, у которых процесс совершается за два хода поршня (один оборот коленчатого вала), называются двухтактными. У них ход выталкивания и всасывания заменяется продувкой цилиндра, при которой производится удаление продуктов сгорания и заполнение цилиндра воздухом или горючей смесью. [c.152]

Рабочее тело за один период двигателя проходит замкнутый круговой процесс (цикл), состоящий из изотермического расширения на участке I—2 (рис. 2.11), адиабатического расширения на участке 2—3, изотермического сжатия на участке 3—4 и адиабатического сжатия на участке 4—/ этот цикл называется циклом Карно. На участке 1—2 рабочее тело находится в тепловом контакте с источником теплоты высшей температуры Г . Следовательно, участок /—2 цикла представляет собой отрезок обрати.мой изотермы с температурой Тр, при этом рабочее тело получает от источника теплоту На участке 3—4 рабочее тело приводится в контакт с источником [c.48]

Период расширения (кривая 3—4). Сжатые газы расширяются и, передвигая поршень из ВМТ в НМТ, совершают механическую работу (поршень делает рабочий ход). Вследствие быстроты протекания этот процесс также принимается идущим по адиабате (А = 0). Давление н температура отработавшей смеси понижаются, а объем увеличивается. [c.71]

Период сжатия (кривая 1—2). При движении поршня из НМТ в ВМТ (клапаны 3 и 5 закрыты) происходит уменьшение объема смеси от Uj до 2, вследствие чего ее давление и темпера- [c.172]

Как указывалось в п. 3, если излучение звезды не компенсируется каким-либо источником энергии негравитационного происхождения, то звезда должна подвергаться гравитационному сжатию. В начальный период эволюции звезды стадия гравитационного сжатия прекращается ядерными реакциями, протекающими в ее недрах. Будет ли находиться звезда в равновесии после исчерпания запасов ядерной энергии, зависит от того, могут ли развиваться в веществе при температуре абсолютного нуля силы давления, способные противостоять силам гравитационного притяжения. [c.609]

Рассмотрим, как гипотеза о вращающейся нейтронной звезде объясняет основные особенности пульсаров. Предварительно заметим, чтс образовавшаяся нейтронная звезда должна быть сильно намагниченной (Н 10 Э) и быстро вращаться (период Г =0,1—0,01 с). Появление сильного магнитного поля и быстрое вращение нейтронной звезды объясняются высокой проводимостью ее плазменного вещества и сохранением вращательного момента. Действительно, большая проводимость плазмы означает, что в процессе сжатия магнитный поток не меняется и, следовательно, H-R — [c.613]

После закрытия запорного устройства фронт волны давления распространяется вдоль трубы навстречу течению жидкости. Если длина трубы равна I, то к концу периода времени — вся жидкость в трубе оказывается заторможенной. Одновременно из резервуара при упругом сжатии объема жидкости в трубу поступило дополнительное некоторое количество жидкости = = WAp K (где К—модуль упругости жидкости). [c.365]

Теперь давление жидкости в трубе ро+Ар выше давления в резервуаре и жидкость начинает двигаться обратно в резервуар. Происходит упругое расширение массы жидкости в трубе. В течение времени о расширение сопровождается восстановлением в трубе начального давления ро- При этом фронт волны давления отступает в направлении запорного устройства, а скорость течения всей массы в трубе становится опять равной По, но теперь уже она направлена в сторону резервуара. Накопленная при торможении потока жидкости энергия упругого сжатия преобразуется опять в такой же запас кинетической энергии. Давление в жидкости становится равным начальному. Это значит, что масса жидкости в трубе обладает запасом внутренней энергии упругого сжатия (работа упругого сжатия от нуля до ра). Упругое расширение жидкости приводит к торможению потока, движущегося со скоростью По (равной начальной скорости течения в трубе) в сторону резервуара. Кинетическая энергия этого потока равна p Wvi 2. Из трубы обратно в резервуар может поступить только то же количество жидкости Аи , которое ранее поступило из резервуара в трубу. Работа упругих сил при торможении массы жидкости та же, что и при ее сжатии. Следовательно, в течение времени 1 = — [ с вся жидкость в трубе остановится и давление в ней станет ро—Давление в резервуаре теперь выше давления в трубе. Начнется поступление жидкости обратно в трубу со скоростью По с одновременным восстановлением давления ро. Когда фронт волны восстановления давления ро достигнет закрытого конца трубы, произойдет опять гидравлический удар. При измерении давления в жидкости непосредственно у закрытого конца трубы давление будет изменяться от Ро+Ар до ро—Ар. Период времени, [c.366]

Рабочее тело за один период двигателя проходит замкнутый круговой процесс (цикл), состоящий из изотермического расширения на участке 1—2, адиабатического расширения на участке 2—3, изотермического сжатия на участке 3—4 и адиабатического сжатия на участке [c.61]

Смещение по фазе обеспечивает наиболее интенсивное перемещение какого-либо поршня при малоподвижном дру-том. В эти периоды движения осуществляются процессы сжатия в теплом [c.329]

В авиационном дизеле Юнкере благодаря интенсивно развитым воздушным вихрям в период продувки и повышенной степени сжатия период запаздывания удалось резко сократить. За индукционный период топливный насос подаёт лишь 14% топлива, что обеспечивает малые = 2,0-1-2,5 Kzj M на 1° угла поворота кривошипа. [c.247]

Итак, в зоне С давление продуктов реакции повышается, детонация в районе С оказывается пересжатой, условие Жуге здесь нарушается. Вперед от зоны С к ударному фронту СС идет волна сжатия, период индукции в этой области уменьшается, газ воспламеняется быстрее и точка С приближается к фронту СС. В зонах РР давление вследствие расширения падает, газ охлаждается, период индукции увеличивается, точки РР отходят еще дальше от ударного фронта СС. В итоге возмущение возникнув, усиливается. В этом и заключается неустойчивость плоского комплекса, состоящего из ударной волны и следующей за ней плоской зоны воспламенения. [c.385]

К первой стадии относятся процессы, протекающие в камере сгорания от момента начала впрыска (точка 1) до образования очага пламени. С момента образования очага пламени начинается резкое повышение давления, и этот момент характеризуется на индикаторной диаграмме точкой отрыва линии работающего двигателя (точка 2) от линии сжатия. Период времени от начала впрыска до начала горения называется периодом воспламенения (самовоспламенения). В этот период времени происходит распьшивание, смешение и испарение топлива, а также его предпламенные превращения, заканчивающиеся в некоторых частях образованием первичных очагов горения. К началу воспламенения достаточно глубокие химические процессы окисления успевают пройти только в небольшой части топливного заряда. В дальнейшем эти процессы развиваются в условиях высоких температур и давлений, обусловленных сгоранием последующих порций топлива. [c.142]

Опыты Таусса и Шульте, уже упоминавшиеся нами, доказывают уменьшение температуры самовоспламенения топлива ири увеличении давления среды, в которую происходит впрыск. Следовательно, с увеличением давления на всасывании и соответственно в конце сжатия, период запаздывания воспламенения [c.47]

Стремление упростить и улучшить работу таких двигателей привело к созданию бескомпрессорных двигателей, в которых производится механическое распыление топлива при давлениях 500— 700 бар. Проект бескомпрессорного двигателя высокого сжатия со смешанным подводом теплоты разработал русский инженер Г. В. Тринклер. Этот двигатель лишен недостатков обоих разобранных типов двигателей. Жидкое топливо топлив1[ым насосом подается через топливную форсунку в головку цилиндра в виде мельчайших капелек. Попадая в раскаленный воздух, топливо самовоспламеняется и горит в течение всего периода, пока открыта форсунка вначале при постоянном объеме, а затем при постоянном давлении. [c.268]

По-нному ведет себя материал в условиях сжатия. После периода уизругих деформаций он непрерывно упрочняется, как вследствие наклепа, так и вследствие увеличения поперечных размеров образца (бочкообразное расплющивание). Пластичный материал ни при каких условиях пе удается довести до разрушения. [c.127]

Решение, В этом случае очевидно, что статические даинения (сжатия) обеих пружин одинаковы. При этом сила Р уравновешивается силами упругости и Са ст пружин, т. е. Я= ( i-f aj T-Отсюда Сэкв=С1+С21 я период колебаний [c.237]

Для ослабления зависимости периода колебаний мак -матического маятника от его амплитуды при больших ее зпаче-1И1ях может быть использовано пружинное устройство, показанное на рисунке. Когда маятник находится в иигкнем вертикальном положении, црулшпа сжата и ее деформация равна Яи. [c.270]

Однако наибольший вклад в научную основу проектирования металлических конструкций, подвергаемых повторным напряжениям, внес немецкий инженер Август Вёлер своими классическими опытами с железом и сталью в условиях повторного растяжения-сжатия и изгиба, результаты которых были опубликованы в период 1858 - 1870 гг. Л. Шпангенберг (1874 г.) впервые [c.5]

С помощью распределительных клапанных устройств [V , V , п на фнг. 92) через одну колонну идет прямой поток газа (снизу вверх), а через другую — обратный (сверху вниз). Через промежуток времени переключением клапанов Fj — потоки газов по колоннам меняются между собой. Клапаны и Vработающие при низких температурах, переключаются автоматически, от изменения давления в трубопроводах, вызванного переключением клапанов V- и V2. Потоки газов в низкотемпературных регенераторах переключаются периодически, в среднем через каждые 2—3 мин. В регенераторах, показанных на фиг. 92, в прямом и обратном направлениях пропускаются разные газы, в частности, в регенераторах воздухо-разделитель-ных установок прямой поток — это сжатый воздух, обратный — азот или кислород. Холодный газ, проходя через колонну, охлаждает металлическую насадку. В течение следующего периода через ту же колонну иронускается теплый газ. При этом газ охлаждается, а насадка отогревается. Таким образом, регенератор выполняет те же функции, что и противоточный тепло- [c.113]

Период горения рабочей смеси (линия 2—3). В конце такта сжатия происходит воспламенение смеси от искры свечи зажигания 4. В цилиндре топливо i opaeT настолько быстро, что поршень практически не успевает переместиться и кривая 2—3 приближается к изохоре (и — onst). К рабочему телу подводится теплота 1, вызывающая возрастание его температуры и давления. [c.71]

В случае осцилляций, монотонного сжатия пли расширения газового пузырька без фазовых переходов (S, = О п qzi = — при конечных, по пе очень больших изменениях его радиуса, распределение температур около стенки пузырька (г = а) качественно показано на рис. 1.6.1, а. Сплошная кривая соответствует сжатию, а штриховая — расширению при осцилляциях кривая распределения температур колеблется от сплошной к штриховой с периодом осцилляций пузырька. При этом температура центральной части нузырька изменяется по закону, близкому к адиабатическому, в соответствип с изменением объема пузырька, [c.114]

Крайним проявлением потери сферической формы пузырьков является их дробление. Реализация дробления ] ардинально влияет на структуру волны в пузырьковой среде. В частности, интенсивное дробление исходных пузырьков па мелкие, происходящее в достаточно сильных волпгх, как правило, уже при первом сжатии пузырьков на переднем фронте волны приводит к тому, что в релаксационной зон волны находятся мелкие пузырьки, имеющие много меньшие, чем у исходных пузырьков, период пульсаций и время охлаждения. Это во много раз сокращает толщину релаксационной зсны волны. В результате может стать достаточной равновесная схема смеси, сводящаяся к модели идеальной баротронно сжимаемой жидкости с заранее определяемым (см. (1.5.26)) уравнением состояния р(р). [c.107]

Мы видим, что продолжительность соударения пропорциональна радиусу шаров и обратно пропорциональна. Этот результат был проверен несколькими экспериментаторами ). В случае длинных стержней со сферическими концами период основного тона колебаний может быть того же поряд]са, что и продол кительнссть соударения и при исследовании местного сжатия в точке контакта эти колебания-) нужно учитывать. [c.423]

Этим трем основным стадиям должна предшествовать труд-нонаблюдаемая ) стадия образования звезд. Считается, что звезды рождаются группами в протяженных газово-пылевых облаках вследствие гравитационной неустойчивости однородного распределения материи места случайного увеличения плотности облака становятся (из-за нарушения гравитационного равновесия) центрами, к которым вещество стекается, — центрами гравитационной конденсации вещества. Они и являются зародышами будущих звезд. Стадия образования звезды — стадия гравитационного сжатия — является сложным и пока еще не до конца понятым периодом ее эволюции. Мы остановимся здесь только на конечных результатах процесса гравитационного сжатия. В процессе сжатия температура звезды, точнее протозвезды, должна постепенно увеличиваться. Количественную оценку степени разогревания звезды можно получить из теоремы вириала. Согласно этой теореме у звезды, находящейся в механическом равновесии, средние по времени энергия епл теплового движения и гравитационная энергия Vg связаны соотношением [c.601]

Теплота сжатия отводится из цикла в холодильнике 4 либо водой, либо воздухом. Полезная холодопроизводи-тельность снимается в элементах 7 а 8 теплообменника, соединенных с головкой машины. При охлаждении этих аппаратов атмосферный воздух подсасывается к ним. Воздух охлаждается, на металлической сетке 8 вымерзает влага и частично углекислота, а затем начинается конденсация на самой холодной поверхности теплообменника. Воздух ожижается и стекает в сборник. Пусковой период этих установок очень мал. Практически через 3 — 5 мин начинается ожижение. [c.330]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...