Эффективная сжимаемость

В самом деле, указанное соотношение имеет простой физический смысл, поскольку Pi — сжимаемость материала твердой частицы К — эффективная сжимаемость всего конгломерата твердых частиц (скелета среды) в целом. [c.45]

Г. Далее попытаемся определить коэффициент эффективной сжимаемости пор и жидкости р. Коэффициент пьезопроводности и, согласно формуле (30.27), можно представить в виде [c.286]

При низких давлениях даже маленькие пузырьки воздуха сильно увеличивают сжимаемость масла. По мере увеличения давления будет растворяться все большее количество воздуха. При этом, согласно уравнению (2.5), сжимаемость газа изменяется обратно пропорционально изменению давления и влияние пузырьков при более высоких давлениях уменьшается. Так как влияние пузырьков воздуха и деформации стенок сосуда есть нечто неопределенное, то на практике считают, что эффективная сжимаемость равна 70Х Ю" см кГ. Логическая основа этого практического упрощения не ясна, ио, по-видимому, она оправдывает себя. [c.30]

Если реакция стенок трубы не чисто упругая, как в разобранном выше случае, то изменение сечения трубы зависит не только от величины давления, но и от формы волны. Тогда понятие постоянной эффективной сжимаемости для любой волны ввести нельзя и оно будет годиться только для гармонических процессов. Эффективная сжимаемость будет зависеть от частоты, сможет менять знак, и появится дисперсия скорости звука без изменения формы в такой трубе смогут распространяться только синусоидальные волны. [c.227]

Суммарное упругое давление равно р=75/р эффективная сжимаемость принимает адиабатическое значение и, значит, скорость звука лапласова. Так как она соответствует предельно высоким частотам, будем обозначать эту скорость буквой с . Коэффициент затухания найдем по формуле (119.3), подставляя в нее динамическое значение амплитуды упругого давления [c.401]

Далее, поскольку распределение по степеням свободы энергии сжатия, сообщаемой среде звуковой волной, отличается от термодинамически равновесного распределения, то при повышении частоты наблюдается уменьшение эффективной сжимаемости (см., например, фиг. 360) и, следовательно, увеличение скорости звука (дисперсия звука). Наконец, на еще более высоких частотах приток энергии во внутренние степени свободы прекращается, скорость звука снова перестает зависеть от частоты, и молекулярное поглощение, рассчитанное на длину волны, стремится к нулю. Хорошее совпадение экспериментально полученных значений а/р для одноатомных жидкостей, как например для ртути или для сжиженных газов (аргон, кислород, азот или гелий), со значениями, рассчитанными по классической теории, а также их независимость от частоты подтверждают справедливость этих рассуждений. Наряду с этой чисто термической релаксацией в жидкости может иметь место и структурная релаксация вследствие сравнительно медленного установления равновесия между упорядоченными и неупорядоченными областями, приводящая к аномалии поглощения звука. [c.301]

Здесь С Р) и С (О) соответственно емкости конденсатора с газом и без него, К — эффективная линейная сжимаемость для данной конструкции конденсатора. Поскольку изменения емкости невелики, выражение (3.93) удобнее представить в виде [c.130]

Результаты расчета для различных соотношений начальных параметров газов и размеров эжектора позволяют, в первую очередь, сделать вывод о слабом влиянии сжимаемости газа на эффективность эжекторного увеличителя тяги. Изменение отношения полных давлений газов от весьма малых значений, при которых сжимаемостью газа можно пренебречь, до значений Pi/Ph = 3 — 3,5, когда режим истечения эжектирующей струи сверхкритический, практически не влияет на выигрыш в тяге при фиксированных значениях а и /. [c.562]

При скоростях, сопоставимых со скоростью звука в газе и, тем более, превышающих ее, сжимаемость существенно влияет на характер гидродинамических явлений и учитывать ее часто бывает более важно, чем даже учитывать вязкость. Движение газов с учетом их сжимаемости составляет объект изучения в газовой динамике, где основную роль играют две модели среды идеальный (т. е. невязкий) газ и вязкий газ. В последние десятилетия получили широкое развитие разделы газовой динамики, в которых существенными являются электропроводимость, диссоциация молекул, степень разрежения и другие специфические особенности среды. Разработаны соответствующие модели этих сред и эффективные методы их исследования. [c.23]

В отнощении специальных вопросов и устных задач приведем несколько примеров таких вопросов 1. Можно ли нагрузить брус квадратного поперечного сечения так, чтобы он работал на плоский косой изгиб 2 При каком условии сжатый стержень надо рассчитывать на устойчивость по максимальному моменту инерции 3. В каком случае коэффициенты запаса устойчивости стержней из углеродистой и легированной стали, имеющих одинаковые размеры и сжимаемых одинаковыми силами, одинаковы и в каких различны 4. Одинаковы ли теоретические, а также эффективные коэффициенты концентрации напряжений для двух одинаковых деталей, одна из которых изготовлена из среднеуглеродистой стали, а другая из легированной [c.36]

При сверхзвуковой скорости для расчета эффективности следует воспользоваться формулой (3.3.15). Коэффициенты интерференции в ней fep и р определим по отношению = /-/ 2 = 0,5/2 = 0,25. Из табл. 3.1.1 находим и = ( р)теор 0,94 и f j, = ( т.р)теор 0.268. Используя данные примера 3.1.1, вносим поправки на влияние пограничного слоя, сжимаемости и расположения рулей [c.272]

Для многоступенчатых компрессоров относительный внутренний адиабатный к. п. д. принимают, пользуясь практическими данными для всего компрессора в целом, т. е. в пределах от начального давления сжимаемого тела перед компрессором до конечного давления. На основе этого к. п. д., пользуясь методикой, указанной выше для одноступенчатого компрессора, и учитывая секундную массу тела, определяют общую внутреннюю мощность, необходимую для сжатия рабочего тела, а затем, задаваясь механическим к. п. д., — эффективную мощность, отнесенную к валу компрессора. [c.403]

Таким образом эффективную мощность, которую следует подвести к компрессору, определяют по формуле при массе сжимаемого тела m кг сек [c.403]

Эффективная мощность его при секундной массе сжимаемого тела т кг равна [c.408]

Шероховатость поверхности. Герметичность фланцевого соединения достигается затеканием прокладочного материала во все неровности уплотнительных металлических поверхностей и созданием благодаря этому непроницаемой преграды для уплотняемых веществ. Поэтому для эффективного уплотнения необходима текучесть и сжимаемость прокладочного материала. [c.214]

Требуемое уплотняющее усилие в промежутке между болтовыми отверстиями можно обеспечить различными мерами. Например, увеличить усилие затяжки или повысить жесткость фланца. Часто бывает необходимым увеличение количества болтов. Изменение ширины или толщины прокладки также скажется на эффективности уплотнения. Если требуется изменить прокладочный материал, предпочтение отдается тому из них, который обладает более высокой сжимаемостью и требует небольших уплотняющих усилий. Конечно, уменьшить изгиб фланца можно, применив менее сжимаемую или более жесткую прокладку, но тогда возрастет минимальное уплотняющее усилие сжатия. Жесткие прокладочные материалы требуют почти идеально ровных поверхностей фланцев. [c.215]

Степень деформирования прокладки, необходимая для достижения эффективного уплотнения, зависит от обработки уплотнительных поверхностей и типа прокладочного материала. Вообще для низких рабочих давлений применяются материалы с большим процентом сжимаемости при заданных усилиях затяжки. В табл. 1 приведены свойства и условия применения различных материалов. [c.221]

Уравнение (3.95) описывает изотерму, наклон которой определяется величиной Л]. Чтобы определить температуру, необходимо знать значения Р, а и К. Полагая величину Р известной, величины а и Р можно определить по двум калибровочным точкам. Эффективная сжимаемость К может быть измерена и другими способами, однако с нужной точностью это сделать трудно. Другой подход требует достаточно точных значений поляризуемости термометрического газа а. Гловер и. Вейнхольд [29] вычислили возможную верхнюю и нижнюю границы поляризуемости Не. На основании известных теоретических работ они предложили значение а, равное 517,031-10 см -моль . Очень близкое к этому значение а, равное 517,033-10 см -МОЛЬ , получили Букингем и Хиббард [8]. Экспериментальное значение, найденное Гьюгеном и Миче-лом [30], составляет (517,257 0,025) 10 см -моль . Это значение основано на температурной шкале НФЛ-75, а указанная" погрешность соответствует погрешности 1 мК НФЛ-75 при погрешности 3 % в измеренной величине сжимаемости К- Разница между экспериментальными и теоретическими значениями а еще не нашла своего объяснения. [c.131]

В работах Гассманна [288, 289], см. также [99], предлагалось при рассмотрении деформаций насыщенных пористых сред вводить два предельных состояния среды. В первом из них пористая среда является открытой системой , гидростатическое давление в порах всегда неизменно. Во втором состоянии среда ведет себя как закрытая система, относительное движение жидкости исключается. Гассманн вычисляет эффективную сжимаемость закрытой системы через обычную сжимаемость материала твердой фазы, модуль сжимаемости жидкости и коэффициент Ламэ открытой системы. [c.55]

Сопоставление с полученными выше результатами анализа дисперсионного уравнения (8.1) для продольных волн позволяет сделать вывод, что величина определенная Ю. В. Ризниченко, совпадает со скоростью Ур низкочастотных наблюдаемых волн (т. е. волн давления) в мягких средах (в сцементированных средах анализ работы [190] неприменим — там справедлива формула Я. И. Френкеля (7.10), учптываюш,ая изменения эффективных сжимаемостей компонент из-за возросшей жесткости межзерновых связей). Кроме того, надо заметить, что формулу для Ур Ю. В. Ризниченко использует для объяснения малых скоростей звука в сухих пористых средах. Так, для сухого кварцевого песка (см. данные на стр. 74) в работе [190] получено значение Ур = 16 м/сек, тогда как по данным той же работы [190] величины, измеренные Е. В. Карусом, имели порядок 60 м/сек (при длине волны 0,5 м). [c.103]

Практически эта формула применима и при конечной сжимаемости, при достаточно малом коэффициенте упругости стенок. В самом деле, если выполнено соотношение и С 2/ар о, то под корнем в знаменателе (68.3) можно пренебречь первым членом по сравнению со вторым, т. е. пренебречь сжимаемостью среды, что и приведет снова к (68.5). В этом случае эффективная сжимаемость практически целиком создается податливостью стенок трубы. С этим случаем встречаемся при распространении зрука в воде, заполняющей резиновую трубку, а также при распространении пульсовой волны в артерии (случай, в связи с которым и была впервые рассмотрена задача о влиянии податливости стенок трубы на скорость волны в трубе). [c.226]

Этой формулой можно пользоваться, пока величина и/и о мала по сравнению с единицей. Ошибка в расчете не превысит примерно 10%, если и/ид < д. При повышении частоты и приближении ее к резонансной, а также при дальнейшем увеличении частоты формулой (112.2) пользоваться уже нельзя хотя газ в пузырьке по-прежнему будет сжиматься и расширяться квазистатически, сжимаемость пузырька не будет равна сжимаемости содержащегося в нем газа, так как пузырек в целом как осциллятор уже не будет находиться в статическом режиме. Даже по фазе сжатие пузырька перестанет совпадать с давлением в падающей волне. Можно было бы все же воспользоваться той же формулой (112.1) для расчета рассеяния, найдя ття лъно эффективную сжимаемость пузырька на любой частоте (это была бы вообще комплексная величина). Но проще решить общую задачу о рассеянии с самого начала, задаваясь первичной волной и отыскивая объемную скорость пузырька из граничных условий на его поверхности все в том же предположении о малости радиуса пузырька по сравнению с длиной волны в газе, заполняющем пузырек. Перейдем к такому расчету. [c.364]

При распространении звука в заполненных жидкостью трубах сказывается искажаюш,ее влияние радиальных колебаний стенок. В области слышимого звука заметное уменьшение скорости распространения звука в заполненных водой трубах по сравнению со скоростью в свободной воде было обнаружено уже давно. Еш,е Гельмгольц показал, что этот эффект вызван радиальными колебаниями жидкости и стенок, увеличивающими эффективную сжимаемость жидкости и, следовательно, уменьшающими скорость звука. [c.393]

Поэтому наибольп1ая эффективность реального цикла, в отличие от идеального, достигается при определенной (оптимальной) степени повышения давления, причем каждому значению соответствует свое Яопт (рис. 20,11). КПД простейших ГТУ не превышает 14—18%, и с целью его повышения ГТУ выполняют с несколькими ступенями подвода теплоты и промежуточным охлаждением сжимаемого воздуха, а также с регенеративным подогревом сжатого воздуха отработавшими газами после турбины, приближая тем самым реальный цикл к циклу Карно, [c.175]

Эффективный метод исследования дозвуковых потоков с большими возмущениями был предложен акад. С. А. Ч а п л ы г и н ы м г работе О газовых струях , где приведены уравнения, составляющие математическую основу теории потенциальных дозвуковых течений. Уравнения Чаплыгина являются основой многих методов аэродинамики сжимаемых течений. Акад. С. А. Христианович на их основе разработал метод, позволяющий учитывать влияние сжимаемости на дозвуковое обтекание профилей различной формы. По этому методу сначала решается задача об обтекании некоторого фиктивного профиля фиктивным несжимаемым потоком, а затем полученные результаты пересчитываются для условий обтекания реальным сжимаемым потоком заданного профиля. Этот пересчет основан на использовании функциональной зависимости между истинной относительной скоростью /. = Via сжимаемого потока и значением фиктивной безразмерной скорости А в соответствующих точках заданного и фиктивного профилей. [c.172]

Гл. II посвящена изучению методов расчета аэродинамических сил и моментов, создаваемых несущими поверхностями (крыльями) и стабилизирующими устройствами (оперением), воздействие которых обеспечивает устойчивость и управляемость летательного аппарата. При этом рассматриваются различные конфигурации летательных аппаратов (типа корпус — оперение , корпус — оперение — крылья ) с плоским или полюсобразным расположением несущих (стабилизирующих) поверхностей. Влияние интерференции несущих поверхностей с корпусом на величину нормальной (боковой) силы и соответствующих моментов, оказывающих воздействие на управляемость и статическую устойчивость (продольную или боковую), определяется в рамках линеаризованной теории как для тонких, так и для нетонких комбинаций с учетом сжимаемости, пограничного слоя, торможения потока, а также характера обтекания (стационарного или нестационарного). Эффективность оперения исследуется с учетом интерференции с корпусом и крыльями, а также в зависимости от углов атаки комбинации и возникающих скачков уплотнения. [c.6]

Увеличение объема мертвого пространства ухудшает эффективность процесса, происходящего в компрессоре. Для повышения эффективности работы у компрессора СПДК изготавливают с буферными полостями или цилиндрами с поршнями. Воздух, сжимаемый в этих полостях или цилиндрах, используется для возвращения основных поршней в в. м. т. [c.393]

В то же время, учет сжимаемости рабочей жидкости в напорной полости снижает эффективность коррекции по е , скорректированный процесс может стать колебательным при значительной разнице между заданным и нескорректированным процессами. Иссле- [c.307]

Из широкого класса струйных аппаратов наиболее эффективное использование полученных выше результатов может быть достигнуто в тех из них, которые получили название пароводяных инжекторов и струйных водоподогревателей смесительного типа [47]. Неслучайно теория, описывающая механизм работы последних, отсутствует, а их проектирование полностью строится нч экспериментальных данных. Общим недостатком всех существующих струйных аппаратов является их низкий КПД, что обусловлено прежде всего наличием диссипативных потерь, поскольку в основе механизма обмена количествйм движения лежит механизм вязкого трения между инжектируемой и рабочей средами. Целью выполненного и описанного в 5.1 исследования являлось повышение эффективности механизма создания напора сжимаемых сред и, как следствие этого, повышение КПД струйных аппаратов. [c.105]

В рассмотренных примерах в качестве сжимаемого рабочего тела использовался газ или пар. Между тем в определенных случаях эффективным может оказаться использование в качестве рабочего тела высоковлажной двухфазной смеси, полученной в результате адиабатного вскипания насыщенней или недогретой до насыщения жидкости. В следующей главе будут рассмотрены примеры использования таких устройств применительно к задачам централизованного теплоснабжения. Основная трудность теайшческой реализации таких устройств состоит в определении профиля сопел, работающих на вскипающих потоках. Особый интерес представляет реализация возмом ности использования насосов, работающих на скачке давления, в системе регенеративного подогрева питательной воды на тепловых и атомных злектростанщях. На рис. 5.7 изображена принципиальная тепловая схема турбоустановки К-220-44, система регенерации которой содержит пять подогревателей низкого [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...