Конфигурация возмущенная

Жесткости матрица 300, 301, 304, 305 Конфигурация возмущенная 97 [c.533]

Как известно, переход ламинарного течения в турбулентное для круглых цилиндрических труб определяется критическим значением числа Рейнольдса. При этом под Re p понимают такое значение этого числа, для которого поток данного класса с числом Рейнольдса меньше Re p, является заведомо ламинарным устойчивым, т. е. в нем затухают любые внешние малые возмущения. Таким образом, критическое число Рейнольдса определяет границу устойчивости ламинарных потоков, но не предопределяет фактического перехода к турбулентности, который может происходить при Ren > Re p. Поэтому на величину Re p не должны влиять случайные возмущения, вносимые, например, шероховатостью стенок, если только последняя не приводит к изменению общей конфигурации потока. Опыт подтверждает независимость Re p от шероховатости стенок трубы. Но изменение общей конфигурации потока (например, его сужение, расширение или изгиб оси) существенно влияет на устойчивость течения, т. е. на значение Re p, поскольку при этом изменяются общие условия устойчивости. Так, опытами многих исследователей 12 359 [c.359]

Сверхзвуковые потоки тормозятся, как известно, в сужающихся каналах. Поэтому для непрерывного торможения сверхзвукового потока может быть использован канал той же конфигурации, что и сопло Лаваля, называемый в этом случае сверхзвуковым диффузором. Действительно, в сужающемся канале скорость сверхзвукового потока уменьшается, и если горло надлежащим образом рассчитано, то в нем устанавливается критическая скорость. Тогда в расширяющейся части происходит дальнейшее торможение дозвукового потока. Такой диффузор называется идеальным, однако он представляет собой только принципиальную теоретическую схему, реализовать которую на практике не удается. Трудность состоит в том, что сверхзвуковой поток в сужающемся канале является неустойчивым и под влиянием даже малых возмущений насыщается скачками уплотнений. В зависимости от формы сужающейся части система прямых и косых скачков может быть более или менее сложной, но во всех случаях является источником особых, так называемых волновых потерь энергии. Поэтому возникает задача управления системой скачков с целью сведения потерь к минимуму. Этого удается добиться приданием стенкам сужения особой формы, при которой в горле устанавливается скорость, близкая к критической. Таким образом, суммарные потери в сверхзвуковом диффузоре включают в себя помимо потерь вязкостного происхождения также волновые потери, связанные с образованием скачков уплотнения. Достаточно подробное изложение современных результатов исследования газовых диффузоров можно найти в [8]. [c.431]

Учитывая сложную конфигурацию области возмущений разгрузки, разобьем ее на составляющие сферические области I и область II, форма которой зависит от вида загруженной поверхности тела. Тензор А (Т) следует строить для указанных областей отдельно, выполняя [c.68]

Учитывая сложную конфигурацию области возмущений отраженной волны, разобьем ее на составляющие и построим тензор Ах (Г) [c.72]

При внедрении в преграде можно выделить три области область внедрения, область возмущенного состояния и область покоя (рис. 49), размеры и конфигурация которых зависят от скорости внедрения, массы и геометрической формы внедряющегося тела, свойств преграды и других факторов. Большая часть кинетической энергии внедряющегося тела переходит в тепловую, при этом в области внедрения развиваются высокие температура и давление, материал преграды сильно разогревается и при наличии большого давления находится в жидком или газообразном состоянии в условиях ударного сжатия. Ударное сжатие характеризуется ударной адиабатой р = р (р), которая предполагается известной. Покажем, каким образом по известной ударной адиабате материала среды можно определить ру (У), Г и Г, знание которых важно при изучении процесса внедрения тела в преграду. При ударном сжатии состоянию среды соответствуют давление р и объем V, его начальному состоянию — давление Ро и объем Уд причем для сильных ударных волн (что имеет место при внедрении) давлением Ро Р можно пренебречь. Единице массы среды сообщается работа р (Уд — У), половина которой превращается в кинетическую энергию (1/2) р (Уд — У) = где V — скорость частиц на фронте ударной волны. Остальная работа идет на повышение удельной внутренней энергии (1/2) р (Уд — V) = Е—Ед. Приращение внутренней энергии Е — Ед складывается из тепловой составляющей (/1, характеризующей энергию колебания частиц около их положения равновесия, и упругой составляющей Цд, которая ха- [c.158]

Первичной является волна нагрузки, распространяющаяся со скоростью а вдоль тела и по его толщине. При этом в начальный период (О, (/"з — r-j)Ja) образуется область возмущений нагрузки с передним фронтом сложной конфигурации (рис. 104, а), однако с течением времени поверхность фронта волны выравнивается и распространяется в дальнейшем вдоль тела в направлении заднего торцового сечения (рис. 104, б). Область возмущений нагрузки ограничена поверхностью конуса и поверхностью переднего фронта волны нагрузки. Ей соот- [c.349]

Используя полученные зависимости, можно найти возмущенную скорость, индуцированную в контрольной точке ячейки плоской конфигурации с координатами, С ( (с учетом четности функций по С для [c.224]

В 2.10 была рассмотрена задача о распространении продольной волны в стержне. Скорость ее, согласно элементарной теории, давалась выражением Со = У /р. Эта скорость отлична как от l, так и от Сг. В действительности волны вида (13.4.2) в стержне, представляющем собою ограниченное тело, распространяться не могут, возмущение, переносимое вдоль оси стержня, меняет свою конфигурацию. [c.440]

Форма границы каверны зависит от ряда факторов конфигурации и размеров тела, вида каверны (частичная или развитая), скорости набегающего потока, влияния гравитации, степени турбулентности потока и внешних возмущений. [c.54]

В баллистических экспериментах, выполненных в 50-е. гг., было обнаружено, что при движении моделей во фреонах в определенных условиях фронт головной ударной волны перестает быть гладким. На фронте головной ударной волны возникают многочисленные тройные конфигурации (пересечения в одной точке трех ударных волн). Картина течения становится такой же, как и за плоской ударной волной при наличии поперечных возмущений. В ряде случаев фронт волны остается гладким, а за ним возникает турбулентное течение. Сопротивление моделей существенно меняется. В дальнейшем были выполнены опыты в ударной трубе с инертными газами (аргон, криптон, ксенон) и с молекулярными (углекислый газ). Выяснилось, что распространение сильных ударных волн (при скорости несколько километров в секунду) имеет ряд особенностей. Фронт волны перестает быть плоским, в ряде случаев фронт разрушается, распределение плотности и концентрации электронов в релаксационной зоне имеет немонотонный характер (рис. 4.1, 4.2). Все эти особенности обнаруживают пороговый характер по скорости волны и начальному давлению. Малые примеси водорода (порядка 1%) оказывают стабилизирующее воздействие на течение. Описанное явление получило название релаксационной неустойчивости ударных волн. Существенную роль при этом, по-видимому, играет интенсивный переход энергии возбуждения в кинетическую. [c.81]

Из теоретических соображений следует, что должны существовать электростатические и спин-орбитальные взаимодействия между различными конфигурациями электронной оболочки атома, которые могут быть учтены с помощью теории возмущений. [c.219]

Вместо. возмущения конфигураций часто говорят о. наложении конфигураций. [c.219]

Возмущения также могут привести к изменению относительного расположения одиночных и триплетных уровней. Как правило, одиночный уровень, принадлежащий к той же электронной конфигурации, что и триплетные уровни, лежит выше триплетных. Например, в случае Са I триплетные [c.220]

Резюмируя содержание настоящего параграфа, можно сказать, что далеко не для всех термов удается по расщеплению вычислить магнитный момент ядра. Следует выбирать термы, которые свободны от возмущений, не входят в состав слишком узких мультиплетов и соответствуют возможно более простым электронным конфигурациям. Поэтому для атомов, начиная со второго и в последующих столбцах таблицы Менделеева, лучше пользоваться термами их ионов, сходных с щелочными металлами. Тем не менее даже в наиболее благоприятных случаях значения магнитного момента ядра данного атома, вычисленные по расщеплению различных термов, различаются друг от друга на несколько (а иногда и на десяток) процентов. В случае атомов со сложной электронной оболочкой определить со значительной точностью по данным оптической спектроскопии магнитный момент ядра, вообще говоря, не представляется возможным. Значительно точнее можно определить отношение магнитных моментов двух изотопов, сравнивая расщепления аналогичных термов. [c.550]

Представляют значительный интерес теоретические разработки по стабилизации конфигурации мениска путем коррекции значений индукции в зонах локальных возмущений его поверхности с помощью быстродействующей автоматики [27]. О практической реализации этого метода пока не известно. [c.35]

Равновесие называют устойчивым, если движение, получающееся в результате небольшого возмущения, не выходит из небольшой окрестности первоначальной конфигурации системы. Если же при бесконечно малом возмущении система начинает неограниченно удаляться от первоначальной конфигурации, то равновесие называют неустойчивым. Покоящийся маятник может служить примером системы, находящейся в устойчивом равновесии, а яйцо, поставленное на один из своих концов, — примером системы, находящейся в неустойчивом равновесии. Легко видеть, что если экстремум функции V будет минимумом, то равновесие будет устойчивым. Для доказательства предположим, что система отклоняется от положения равновесия и энергия ее увеличивается при этом на dE. Но так как в положении равновесия V имеет минимум, то любое отклонение от этого положения вызывает увеличение V. Поэтому на основании закона о сохранении энергии можно сделать вывод, что если бы эта система продолжала отклоняться от равновесия, то скорости ее уменьшались бы и в конце концов обратились бы в нуль. Это указывает на ограниченность движения такой системы. [c.348]

Другим важным фактором, обусловливающим наличие местной напряженности труб, являются сварные соединения. По мере приближения к шву уровни напряженности труб получаются существенно зависящими от конфигурации сварного соединения. Местное возмущение напряженного состояния в сварном соединении трубы обусловлено концентрацией напряжений из-за наличия усиления шва и изгиба, вызванного смещением кромок в шве, угловатостью в области продольного сварного шва. [c.169]

Для выяснения характера равновесия мы можем изменить координаты путем добавления постоянных таким образом, чтобы новые координаты при рассматриваемой конфигурации были равны нулю. Следовательно, при рассмотрении вли ния малых возмущений мы можем считать величины 6, (р, а также и 6, tp малыми. [c.293]

Если V имеет минимум для рассматриваемой конфигурации, то равновесие будет устойчивым. Так как при движении под действием незначительного возмущения полная энергия ТV постоянна и так как Т представляет существенно положительную величину, то V никогда не может превосходить своего значения для состояния равновесия более, чем на незначительную величину, зависящую от энергии возмущения. При этом подразумевается, что существует верхний предел отклонения каждой координаты от ее значения в положении равновесия кроме того, этот предел неограниченно убывает вместе с энергией первоначального возмущения ). [c.215]

Обобщая обычным образом данное в гл. II, п. 35 определение устойчивости, мы будем называть конфигурацию равновесия С устойчивой, если при достаточно малом возмущении равновесия (т. е. при начальной конфигурации, достаточно близкой к С , и достаточно малой живой силе Г") будет иметь место движение, при котором система остается сколь угодно близкой к С , и в то же время сохраняет сколь угодно малую живую силу, т. е. одновременные скорости всех отдельных точек системы остаются как угодно малыми. [c.355]

Таким образом, мы можем точно вычислить возмущенные переменные по правилам невозмущенного движения (44), если мы, не меняя времени t или начальных значений е, этих переменных, которые определяют начальную конфигурацию, изменим (в общем) начальные скорости и направления путем прибавления к элементам р, следующих возмущающих членов [c.243]

Согласно первому процессу, я варьировал не начальные координаты системы, а лишь начальные компоненты ее скоростей, чтобы вычислить окончательную или возмущенную конфигурацию при помощи правил невозмущенного движения согласно второму процессу, я варьировал одновременно начальные положения и скорости, чтобы вычислить сразу же конечные или возмущенные координаты и скорости нескольких точек системы. Формула обоих процессов представляется мне такой простой, какой можно было ожидать, но при применении второго процесса к солнечной или другим аналогичным системам я принужден мысленно представить орбиту планеты совсем отличной от принятой в теории, хотя немного отличающейся в действительности от той, которую так прекрасно представил Лагранж. Моя орбита является менее простой с геометрической точки зрения, но зато взамен этого она имеет, возможно, некоторые важные преимущества для вычисления. [c.768]

Обычно электронные матричные элементы операторов Са малы по сравнению с колебательными матричными элементами Рг, поэтому оператор fv является основной причиной нарушения приближения Борна —Оппенгеймера. Однако для случая нелинейных молекул типа NH2, переходящих при колебании через линейную конфигурацию, возмущение fev может быть очень важным. В этом случае он описывает взаимодействие между колебательными уровнями двух электронных состояний, которые в линейной конфигурации ядер становятся вырожденными. Важность этого взаимодействия в таких случаях связана с тем, что взаимодействующие электронные состояния могут иметь заметный электронный угловой момент относительно оси симметрии (2) линейной конфигурации молекулы, а энергии взаимодействующих колебательных уровней могут быть очень близкими (вследствие электронного вырождения в линейной конфигурации молекулы). Такое возмущение получило название эффекта Ренера [99, 67]. [c.328]

Если в заданной конфигурации жидкости и твердых стенок ностеиенно увеличивать число Рэлея, то наступит момент, когда состояние покоя жидкости становится неустойчивым по отношению к сколь угодно малым возмущениям ). В результате возникает конвекция, причем переход от режима чистой теплопроводности в неподвижной жидкости к конвективному режиму совершается непрерывным образом. Поэтому зависимость числа Нуссельта от при этом переходе не испытывает скачка, а лишь излом. [c.311]

Из дальнейшего рассмотрения имеет смысл исключить сильно связанные электроны внутренних атомных оболочек, которые заполняют низколежащие энергетичеекие зоны. Так, например, в кристалле натрия имеется 11 электронов на атом. В изолированном атоме натрия эти электроны образуют конфигурацию [15 2з 2р ] Зз. Десять внутренних электронов образуют в атоме натрия замкнутые оболочки, и можно ожидать, что в твердом теле они образуют узкие зоны (возмущение мало при образовании кристалла из изолированных атомов), заполняя первые пять зон в к-пространстве. Единственный внещний электрон, приходящийся на атом, обеспечит половинное заполнение следующей зоны Бриллюэна. Следовательно, кристалл натрия должен быть металлом. [c.82]

Как известно, переход ламинарного течения в турбулентное для круглых цилиндрических труб определяется критическим значением числа Рейнольдса. Подчеркнем, что под Ре,ф здесь понимают такое значение этого числа, для которого поток данного класса с числом Рейнольдса, меньшим Ке, р, является заведомо ламинарным устойчивым, т. е. в нем затухают любые внешние малые возмущения. Таким образом, критическое число Рейнольдса определяет границу устойчивости ламинарных потоков, но не предопределяет фактического перехода к турбулентности, который, как известно из гл. 6, может происходить при РСр > Рвкр. Поэтому на величину Ке,(р не должны влиять случайные возмущения, вносимые, например, шероховатостью стенок, если только последняя не приведет к изменению общей конфигурации потока. Опыт подтверждает независимость Ре,,р от встречающейся 394 [c.394]

Пусть в сопло указанной конфигурации (рис. 206, а) поступает дозвуковой поток газа. Согласно уравнению Гюгонио в сужающейся (конфузорной) части скорость газа будет возрастать, а давление и плотность падать. Если в минимальном сечении (горле) скорость не достигнет критической, то в расширяющейся (диффузорной) части дозвуковой поток газа будет тормозиться, давление и плотность — возрастать и на выходе установится значение М < 1. Такой режим течения установится, если давление на выходе из сопла (противодавление) больше, чем некоторое граничное Рхгр, при котором в горле сопла устанавливаются критические параметры течения. Если теперь противодавление будет уменьшаться, то так как весь поток дозвуковой, возмущения в виде малых понижений давления будут распространяться вверх по течению, скорость потока во всех сечениях будет возрастать и при значении противодавления в горле будет достигнута звуковая (критическая) скорость и соответствующие ей значения р,,, Т . При этом режиме в диффузорной части происходит торможение потока от значения М = 1 в горле до некоторого Мх <1 — на срезе сопла. Если же противодавление далее уменьшится до значения р < р гр. то уменьшится давление и во всей диффузорной части. Но в горле давление не может сделаться меньшим, чем р, по причинам, которые мы выяснили, изучая истечение через сужающееся сопло. Поэтому на некотором участке диффузорной части, начиная от горла, поток получит возможность расширения и там установится сверхзвуковое течение. Однако, если давление Р1 на срезе недостаточно мало, то вблизи выхода поток будет все еще дозвуковым. Сопряжение сверхзвукового потока за горлом с дозвуковым вблизи выхода происходит в виде скачка уплотнения, который мы будем приближенно считать прямым. При дальнейшем понижении противодавления скачок уплотнения будет перемещаться внутри сопла к его выходному сечению и при некотором расчетном давлении Рхра ч расположится за срезом сопла. При этом значении противодавления на срезе устанавливается скорость, соответствующая расчетному значению числа Мхрасч > 1. При дальнейшем понижении противодавления поток будет на некотором участке вне сопла продолжать расширяться, а переход к дозвуковому режиму и полному торможению будет осуществляться через сложную систему косых скачков уплотнения. [c.453]

В отличие от тонкой конфигурации, для которой нагрузка, индуцируемая оперением, распространяется на участок корпуса, расположенный непосредственно под оперением, в случае нетонкого тела волны возмущения, идущие от оперения, распространяются на некоторую область корпуса за этим оперением. Для каждой консоли эта область расположена между винтовыми- линиями 1 —1 и 2—2, выходящими из начала, и конца бортовой хорды и пересекающими образующие корпуса под углом Маха [c.163]

Изменение давления на стенки сопла в области взаимодействия струи и потока приводит к образованию бокового управляющего усилия Ру я прироста тягиДРж- Их определение связано с нахождением конфигурации и размеров возмущенных зон и соответствующих давлений. [c.340]

Исследуемые здесь стационарные решения со скачком или без скачка есть предельные решения, к которым стремятся нестационарные возмущения со скачком при сохранении стационарных условий перед (о) и за ( г) волной. Например, при движении поршня с постоянной KOf остью Vo в покоящуюся среду в начальный момент около поршн возникает скачок, причем его начальная амплитуда и начальная скорость распространения практически не зависят от присутствия пузырьков и определяются только свойствами жидкости. В частности, скорость распространения скачка будет практич( Ски равна скорости звука i в чистой жидкости. Далее начнут сказываться дифракция переднего скачка па пузырьках п его разгрузка пз-за сжимаемости пузырьков. Интенсивность скачка, вляющегося передним фронтом возмущения, будет уменьшаться. При этом основное возмущение должно отставать от скачка. При сохранении скорости поршня Fo асимптотически при t оо установится стационарная волновая конфигурация. Если Уо = 1 Uo — иИ > то передний скачок имеет предельную ненулевув) амплитуду, что соответствует стационарному режиму Da> j] если Fo = y — uj < то интенсивность скачка затухает д> нуля, что соответствует стационарному режиму Се< Dq< f. Аналогичные режимы будут иметь место при мгновенном повышении давления с ро до р, и сохранении его постоянным в каюм-либо месте. И если р < р , то предельная волна будет иметь непрерывную структуру. [c.71]

Чтобы исследовать устойчивость равновесия, мы можем вообразить импульсные возмущения, за которыми следуют действительные вариации равновесных перемещений. Поскольку диссипации энергии нет, сумма потенциальной и кинетической энергий остается постоянной. Если при отклонении от равновесной конфигурации потенциальная энергия должна увеличиваться, то кинетическая энергия должна уменьшаться. Однако если потенциальная энергия должна уменьшаться, то кинетичеткая энергия будет возрастать. Эти два случая описываются соответственно как устойчивый и неустойчивый по отношению к малым возмз/-щениям. Устойчивость, очевидно, требует, чтобы потенциальная энергия в положении равновесия достигала минимума, а неустойчивость—чтобы она была максимальной. При таком использовании потенциальной энергии подразумевается, что в движении, следующем за возмущением 1) объемные и поверхностные силы двигаются вместе с элементами материала, на которые они действуют в равновесной конфигурации, и 2) эти силы не меняют ни величины, ни направления. [c.262]

Отступления от [L, 5]-связи имеются даже для глубоких термов Thlll, что подтверждается наблюденными типами зеемановского расщепления линий (см. 64). Расчет энергий уровней, выполненный полуэмпирическим методом для промежуточного типа связи с учетом взаимного возмущения конфигураций одной четности, дает хорошие результаты Для ряда термов тип связи [c.306]

Ферми и Сегре показали, что такая аномалия происходит из-за взаимных возмущений различных электронных конфигураций. Из теории возмущений следует, что взаимодействуют только те термы, которые характеризуются одинаковыми результирующими моментами и являются оба либо четными, либо нечетными. [c.549]

Так как возмущение бывает как одного, так и другого знака, то оно может вести не только к увеличению, но и к уменьшению и даже к обращению знака расщепления данного терма. Характерный случай резкого уменьшения расщепления терма был отмечен у таллия. По-видимому, указанный терм T1I, 6s2 6p2Ps/j, дающий аномально узкое расщепление, испытывает возмущение со стороны конфигурации 6s 7р 7s. [c.549]

Если считать, что Зр ДЖ, то при объемном эффекте более легкому изотопу должен соответствовать более глубокий терм. В сложных электронных конфигурациях, как отмечено, большую роль могут играть возмущения, в результате которых возможно обращение порядка термов. Даже в спектре одного элемента ряд термов может быть сдвинут в одну сторону, а ряд — в обратную. Так, в спектре РЬII терм 6s2 7s дает сдвиг в соответствии с формулой (8), а терм 6s 6р2 обнаруживает обратное и при этом очень большое смещение. Вообще из опытных данных, как мы уже видели это на примере ртути, следует, что не все термы одинаково чувствительны" к изотопическому сдвигу. Аналогично у меди на резонансных линиях изотопическое смещение очень мало, в то время как термы, относящиеся к электронной конфигурации s , обнаруживают заметный сдвиг. Эта же конфигурация обнаруживает изотопический сдвиг в спектрах d II и Zn II. [c.565]

Рассмотрим естественное движение консервативной системы в пределах между двумя конфигурациями О и О, которые система принимает соответственно в моменты времени / и и пусть t — / = т. Пусть в момент прохождения системы через положение О к ней приложен небольшой импульс причем соответствующее изменение координаты по истечении промежутка времени т пусть будет bq. Наряду с этим рассмотрим обращенное движение системы, при котором система, при отсутствии возмущения переходила бы из О в О за этот же промежуток времени х. Пусть в момент прохождения через положение О к системе приложен небольшой импульс Ьр и пусть последующее изменение координаты q п истечении времени т будет 8 ,. Первая тзорема Гельмгольца утверждает, что [c.279]

Дахее, применяя теорему к случаю малых периодических возмущений, приложенных к конфигурации, соответствующей равновесию, мы придем к теореме взаимности, о которой сказано в 96. [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...