Волны в атмосфере

КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ В АТМОСФЕРАХ С о л н- [c.403]

К настоящему времени опубликовано большое количество работ, посвященных разработке и исследованию методов и систем адаптивной оптики, а также оценке их эффективности для компенсации тепловых и турбулентных искажений оптических волн в атмосфере. Результаты проведенных исследований систематизированы в обзорах [7, 8, 32] и монографиях [17, 37]. [c.96]

Колебания упругих тел и распространение звуковых волн в атмосфере подчиняются надежно установленным законам механики, и выводимые из них следствия можно проверять опытами, имеющими в большей илн меньшей степени решающее значение. Когда, однако, мы обращаемся к области, связанной с человеческим механизмом мы встречаемся с характерными особенностями, присущими наблюдению и изучению субъективных феноменов. В частности, когда мы стараемся проанализировать привычное сложное ощущение, разлагая его на элементы, то мы пытаемся выполнить задание, к которому повседневный опыт сделал нас малоспособными. Так, у нас могло войти в привычку интерпретировать данное ощущение как указание на присутствие того или иного объекта или на совершение того или иного события в данном месте. Элементы, из которых данное ощущение составлено, дают каждый в отдельности мало информации или совсем не дают ее существенна именно комбинация этих элементов, а внимание к деталям только отвлекало бы лас от того, что представляет непосредственный практический интерес. Грубой и, по правде говоря, совершенно неадекватной иллюстрацией здесь было бы требование называть в отдельности все буквы каждого прочитываемого слова. [c.354]

Вертикальное распространение волн в атмосфере в79 Подставляя значение р — из (5) в (2), получим [c.678]

Вертикальное распространение волн в атмосфере в81 Скорость волн оказывается при этом равной [c.680]

Вертикальное распространение волн в атмосфере 985 [c.684]

Отрыв потока с передней кромки может оказать влияние на весь режим обтекания поверхности. Как и в других случаях отрыва потока, вязкий поток отрывается на передней кромке под действием положительного градиента давления. При достаточно больших углах атаки крылового профиля положительный градиент давления на передней кромке с малым радиусом закругления оказывается достаточно большим, чтобы вызвать отрыв. При больших числах Маха отрыв потока с передней кромки зависит от интенсивности скачка уплотнения, образующегося около передней кромки. Даже при малых углах атаки тонкого крыла с большой стреловидностью и с заостренной передней кромкой поток отрывается от передней кромки с образованием вихрей над верхней поверхностью крыла, оказывая влияние на аэродинамические характеристики, в особенности в условиях взлета и посадки, а также под действием порывов ветра и взрывных волн в атмосфере. Другим интересным явлением считается отрыв потока с острия иглы, установленной перед тупой носовой частью тела при сверхзвуковых скоростях. Такая игла может способствовать уменьшению сопротивления и теплопередачи к летательным аппаратам, развивающим большие скорости ). Она может быть также использована как эффективное средство управления. [c.200]

Теперь найдем выражение для усредненной по большому промежутку времени ОПФ, аналогичное выражению (8.5.41), но пригодное в случае, когда интенсивность турбулентности медленно изменяется вдоль пути распространения. Такие изменения часто встречаются при распространении световой волны в атмосфере и особенно заметны при вертикальном наблюдении через атмосферу. Мы проведем приближенный анализ, но он дает те же конечные результаты, что и более точное исследование. После того как будет получен основной результат, мы укажем на главный недостаток этого анализа и затем объясним, почему этот недостаток несуществен при вычислении рассматриваемой здесь ОПФ. Для более полного изучения данной задачи отсылаем читателя к,литературе [8.12, гл. 8]. [c.401]

Заметим, что V2 л — 0 = совпадает с предельным углом для ударных волн небольшой амплитуды. Вычисленные по этой формуле давления удовлетворительно согласуются с экспериментальными измерениями давления при маховском отражении ударных волн небольшой амплитуды. Приведем пример, в котором можно применить полученные результаты. При распространении ударных волн в атмосфере угол между направлением движения волны и поверхностью Земли может изменяться в результате изменения скорости звука (г) и скорости ветра и (г) с высотой г. [c.309]

Уравнение (3.48) применимо, например, для описания распространения звуковых волн в атмосфере. Градиент скорости ветра может приводить к фокусировке или отклонению звуковых волн, распространяющихся на значительные расстояния. [c.70]

Рассматривая в предыдущих главах вопросы распространения звуковых волн в атмосфере и море, мы видели, что в ряде случаев в этих средах возникают своеобразные волноводные каналы, по которым звук распространяется на значительные расстояния. Подобное же положение вещей, несомненно, должно иметь место и при распространении упругих волн в земной коре, для которой характерно наличие слоёв различной жёсткости и различной толщины. Не исключено при этом, что даже в слое одной и той же породы скорость распространения упругих волн может меняться с глубиной таким образом, что возможно появление звукового канала, на оси которого скорость минимальна. [c.439]

Рис. 7. Естественные волноводные каналы дальнего распространения электромагнитных и звуковых возмущений вокруг Земли. Каналы радиоволн — в слое между поверхностью Земли и ионосферой, радиоканалы — в ионосфере и тропосфере, каналы звуковых волн — в атмосфере и океане, и каналы сейсмич. волн —в Земле. Пунктиром показан ход лучей в каналах. Дальнее распространение в каналах обеспечивается неск. типами Н. в., бегущих вдоль слоев среды.

На распространение звуковых волн в атмосфере большое влияние оказывают температура, влажность, а также направление и сила ветра. [c.195]

Флуктуации показателя преломления, вызываемые турбулентным перемешиванием атмосферного воздуха, оказывают существенное влияние на амплитуду и фазу распространяющихся в атмосфере световых волн. По теории распространения волн в атмосфере и других случайно-неоднородных средах имеется обширная [c.17]

Флуктуации 81 для световых волн в атмосфере имеют порядок < 1811 > = 10 . . 10 . Так что с хорошей точностью их можно считать малыми по сравнению со средним значением <8> = 1 [c.19]

Рассеяние оптических волн в атмосфере существенно зависит от пространственных и временных вариаций макроскопических частиц вещества, взвешенных в воздухе. [c.30]

Волны в атмосфере могут быть стоячими или бегущими. Если стоячие волиы (колебания) являются еди.- [c.403]

Временная изменчивость рассеивателей ириводит к расширению частотного спектра рассеянного поля, Tипuчны ( примером может служить Р, з. на взволнованной морской поверхности и внутр. волнах в атмосфере и океане. Ряд особенностей имеет Р. з. на дне океана. В мелководных районах Р, з, обусловлено гл, обр, флуктуациями показателя преломления и плотности в толще подводных осадков, В широком диапазоне частот (1—100 кГц] а, для рассеяния в обратном направлении не зависит от частоты звука, его угл. зависимость близка к закону Лом.меля — Зеелигера соз0. В глубоком океане осн. вклад в Р. з. дают неровности донного рельефа. [c.270]

SSFM-метод применялся для решения многих разнообразных задач оптики, таких, как распространение волн в атмосфере [42, 43], в световодах с градиентным профилем показателя преломления [44, 45], в полупроводниковых лазерах [46-48], в неустойчивых резонаторах [49, 50] и в волноводных ответвителях [51, 52]. Этот метод часто называют методом распространения пучка [44-52], если его применяют для описания стационарного распространения, когда дисперсия заменяется дифракцией. В частном случае опирания распространения импульсов в волоконных световодах он впервые применялся в 1973 г. [28]. В настоящее время SSFM-метод широко распространен [53-64] ввиду его большей скорости по сравнению с разностными методами [39]. Он относительно прост в применении, но требует осторожности в выборе размеров шагов по z и Г, чтобы сохранить нужную точность. В частности, нужно проверять точность, вычисляя сохраняюшиеся величины, такие, как энергия импульса (в отсутствие поглощения), вдоль длины волокна. Оптимальный выбор размера шага зависит от степени сложности задачи. Существует несколько рекомендаций в выборе шага иногда необходимо повторять вычисления, уменьшив шаг, чтобы быть уверенным в точности численного моделирования. [c.52]

Монография является очередным томом в серии книг по современным проблемам оптики атмосферы. В ней с единых методических позиций изложены физические основы процессов самовоздей-ствия интенсивных оптических волн в атмосфере Земли как многокомпонентной, рассеивающей, стохастически неоднородной нелинейной среды. [c.5]

Одномерные эффекты. Волны в атмосфере. Начнем с одномерных задач. Пусть свойства среды изменяются лишь в одном направлении х (стратифицирования среда) и плоская акустическая волш распространяется именно в этом направлении. Сюда могут быть отнесены и задачи о распространении волн в трубках переменного сечения. В этом случае мы избавлены от необходимости строить лучи и можно непосредственно пользоваться формулами (2.2)-(2.4), полагая 1=х. При этом сразу отметим следующий существенный момент. Если при х приведенная переменная X - °о, а величин II остается конечной вместе с и, то, как и в однородной среде, всегда образуется разрыв и волна полностью диссипирует. Однако для неоднородной среды возможно, что подынтегральное выражение в Х [c.87]

Различают дальние и удаленные зойы озвучения. Под удаленными обычно подразумевают такие, для которых еще непосредственно действует прямой звук. Это зоны, удаленные от источника звука примерно на расстояния 200 м. .. 0,5 км. Более удаленные зоны называют дальними. Их характеризуют наличием мертвых зон (акустической тени), создаваемых искривлением хода звуковых волн в атмосфере. Дальние зоны считаются от I км и далее. Промежуток между дальними и удаленными зонами (0,5... 1 км) называют переходным. [c.203]

Вертикальное распространение волн в атмосфере 683 и на основании формулы Мелера [ 194 (7)] получим [c.682]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...