Скачки амплитуд

Для оценки результатов требуется наличие базы данных по акустической эмиссии, наблюдающейся при стабильном росте трещин в материале, аналогичном примененному при изготовлении контролируемой конструкции. Расчет условий роста трещин выполняют в терминах механики разрушений. Во внимание принимают источники акустической эмиссии при условии, что их не менее 5 (для газовых баллонов) и 10 (для сосудов) в области радиуса, составляющего 10% от расстояния между датчиками. Для сталей класса прочности 275-355 МПа (по пределу текучести) в учитываемые источники включают те, амплитуда сигнала от которых превышает 50 бВ. Испытания приостанавливают, если наблюдаются скачки амплитуды на 20 бВ выше среднего уровня. Соответствующие источники тщательно исследуют. [c.181]

Если же рассматривать поведение амплитуды вынужденного движения, начиная с больших значений р, то мы будем двигаться по ветви резонансной кривой в области В в сторону уменьшения р и роста а до той точки, где касательная к резонансной кривой станет вертикальной. Дальнейшее уменьшение р может сопровождаться лишь скачком амплитуды вынужденного колебания а на ветвь кривой в области А и дальнейшим изменением а в соответствии с формой этой части резонансной кривой. Таким образом, мы не обнаружили естественного хода процесса, при котором система оказалась бы на ветви резонансной кривой в области С. Это согласуется с тем, что строгий анализ особенностей всех трех типов решений показывает неустойчивость движений, соответствующих области С, в отношении любых сколь угодно малых вариаций параметров. [c.101]

При значениях Р, больших определенного критического значения Ркр. в резонансных кривых появляются участки с вертикальной касательной, и для определенной области значений р возникает неоднозначная зависимость амплитуды вынужденных колебаний от частоты воздействия (тип 2). На рис. 3.25 заштрихована область, где резонансные кривые имеют обратный наклон, а ее границы соответствуют вертикальным касательным к резонансным кривым. Амплитуды резонансных кривых, лежащие в заштрихованной области, неустойчивы, и при непрерывном изменении частоты воздействия р для достаточно больших амплитуд внешней силы появляются скачки амплитуды при [c.117]

Зависимость амплитуд колебании и Лг от парциальной частоты VI приведена на рис. 7.15. Соотношение амплитуд на границе области затягивания v = Vll можно найти из (7.5.7) и (7.5.8). Устанавливающаяся после скачка амплитуда А в У 2 раз больше амплитуды A , существовавшей в системе до скачка. Соответственно при Vl = Vl. получим Л = /2 4 . [c.277]

Опытное определение частот свободных колебаний полосы основано на явлении резонанса, отмечаемого резким возрастанием амплитуды. С этой целью к полосе прикладывают периодическую возмущающую силу, постепенно увеличивают частоту ее колебаний и наблюдают за изменением амплитуды колебаний полосы. Частота колебаний возмущающей силы в момент первого резкого увеличения амплитуды (состояние резонанса) совпадает с основной (первой) частотой свободных колебаний полосы. Продолжающееся увеличение частоты возмущающей силы вызывает сначала уменьшение амплитуды, а затем ее вторичное резкое увеличение. В этот момент частота силы совпадает со второй главной частотой полосы. Дальнейшее увеличение частоты возмущающей, силы дает при каждом скачке амплитуды последовательные значения главных частот. [c.114]

Устойчивым амплитудам будут соответствовать участки резонансной кривой МАВ и D N Точки В к D — точки срыва и скачка амплитуды [c.82]

На диаграмме, приведенной на рис. 9.53, изображены области существования различных режимов модуляции амплитуды. Линия / соответствует скачку амплитуды модуляции от малой (слева) к большой. Заштрихованные области соответствуют регулярной модуляции. В областях J, 2, 3, a частота модуляции соответственно равна V, v/2, v/3, v/4. (Области синхронизмов более высокого порядка, чем 1/4, на диаграмме не изображены.) Б не-заштрихованных областях модуляция является нерегулярной. Выход из областей регулярной модуляции при исследованных значениях параметров происходил путем бесконечной последова- [c.314]

Переход от статического трения (коэффициент трения покоя) к трению кинетическому происходит обычно скачкообразно. Вследствие упругости контакта двух тел, скользяш,их одно относительно другого, возникают резкие изменения (скачки) силы трения, объясняемые периодически повторяющимися процессами возникновения и последующего исчезновения упругих напряжений (релаксационные колебания). Эти скачки возникают только в том случае, если сила трения покоя превышает силу трения при установившемся движении. Величина скачков (амплитуда релаксационных колебаний) определяется интенсивностью роста силы трения покоя при увеличении времени неподвижного контакта при совместном движении соприкасающихся тел, а также интенсивностью увеличения силы трения скольжения с увеличением скорости относительного движения. В ряде случаев эти колебания отрицательно влияют на процесс торможения, нарушая нормальную работу всей машины. [c.337]

НОЙ частоте при = 2 скачком произойдет изменение частоты до значения (при этом имеет место и скачок амплитуды), и при дальнейшем росте расстройки колебания будут на меньшей нормальной частоте. При обратном ходе по наблюдается гистерезис (рис. 16.136). Это явление называется затягиванием оно хорошо известно экспериментаторам. Во многих случаях оно является вредным, так как в процессе настройки генератора при изменении какого-нибудь параметра может происходить изменение частоты. Детальное исследование зависимости ширины интервала затягивания от параметров системы мы проводить не будем из-за громоздкости вычислений. Отметим только, что для того, чтобы избежать затягивания, надо использовать слабую обратную связь в генераторе или уменьшать добротность второго контура. [c.345]

В случае пружины с возрастающей жесткостью значительное увеличение частоты возмущающей силы (начиная с ее нулевого значения со = 0) приведет к тому, что амплитуды установившегося состояния, которым соответствует левая ветвь кривой на рис. 2.12, б, достигнут некоторой точки типа Р. Из-за наличия внешних возмущений система будет иметь скачок амплитуды из точки Р в точку Я на кривой при этом фазовый угол изменяется скачком с О на 180 . Дальнейшее увеличение частоты возмущающей силы обусловливает поведение системы, которому соответствует монотонно убывающая часть правой ветви частотной характеристики. С другой стороны, [c.160]

К приближенному описанию движения нелинейных систем можно приступить, располагая уже применявшимися ранее способами, которые мы напомним лишь вкратце, хотя и приведем пример использования приближенных методов в задаче, имеющей точное решение. В дальнейших примерах мы дадим более общий обзор возможных в нелинейных системах явлений, так как оказывается, что наряду с уже известными по линейным системам явлениями в нелинейных системах могут проявляться многочисленные новые нелинейные эффекты, важные с технической точки зрения. Среди многого другого сюда относятся возникновение неустойчивости форм движения, скачки амплитуды и фазы, высокочастотные колебания, субгармоническое возмущение, комбинационные частоты, выпрямленные воздействия, явления затягивания. Здесь приводится лишь поверхностное описание этих явлений, подробные же сведения о них можно найти в специальной литературе (см., например, [10, 16, 19]). [c.229]

Напомним, что интеграл поглощения, интерпретируемый в окрестности главного многообразия Ландау Ьо стягивания ко (гипотеза С для стягивания ио) как скачок амплитуды рассеяния [c.83]

Отдельные интересные особенности решения выходят за рамки данного раздела. Тем не менее достаточно указать на тот факт, что характерные нелинейные явления при галопировании, встречающиеся в эксперименте, хорошо прогнозируются на основе теоретических результатов, получаемых для квазистационарной модели. Например, могут быть непосредственно предсказаны известные нелинейные явления скачка амплитуды (когда они имеют место). [c.170]

Рис. 11.4. Кривые контактного резонанса для катящихся дисков, поверхность одного из которых имеет периодические нерегулярности. Отношение амплитуды нерегулярностей к статическому сжатию равно 0.3 (кружки), 0.55 (крестики). Пунктирная линия отвечает скачку амплитуды вибрации при потере

Скачок амплитуды (вынужденных колебаний) 275 [c.391]

Скачок долговечности на участке g—d объясняется аналогично скачку на участке с — d. В этом случае при переходе с большей амплитуды нагружения на меньшую резко сокращается If и соответственно уменьшается долговечность Ni/Nfi. [c.145]

При R = Rkp возмущение скачком возрастает до конечной амплитуды (которая, конечно, предполагается все же настолько малой, что используемое разложение по степеням А применимо) ). В интервале R p < R < Rkp основное движение мета-стабильно — устойчиво по отношению к бесконечно малым, но неустойчиво по отношению к возмущениям конечной амплитуды (сплошная линия пунктирная кривая ветвь неустойчива). [c.141]

С ростом р, начинающимся от малых значений, амплитуда а растет монотонно. При уменьшении р от больших значений в сторону (U0, сначала а растет монотонно, затем в точке р совершает скачок и далее уменьшается, а при увеличении р амплитуда монотонно растет. [c.102]

Основной вклад в энергетический спектр вносят НЧ колебания, монотонный рост которых с увеличением ц до 0,9—0,95 сопровождается в дальнейшем скачкообразным увеличением их амплитуды на порядок с максимальным ее значением при ц = 1. Скачок амплитуды колебаний приводит к резкому возрастанию гидродинамического сопротивления трубы на 8-10%. Высокоча- [c.119]

Величина скачков (амплитуда релаксационных колебаний) определяется интенсивностью роста силы трения покоя при увеличении времени неподвижного контакта, при совместном движении соприкасающихся тел, а также интенсивностью уменьщения силы трения скольжения с увеличением скорости относительного движения. В ряде случаев эти колебания оказывают отрицательное влияние на процесс торможения, нарушая нормальную работу всей машины. Примером таких отрицательных влияний может служить эффект дергания в автомобиле, выражающийся в виде резких рывков или вибраций, появляющихся в момент включения фрикционного сцепления при трогании автомобиля с места. Эти же колебания приводят к появлению так называемого писка тормозов в процессе торможения. Релаксационные колебания изучались многими отечественными [c.559]

Рассмотрим одномерные колебания в трубе при малых скоростях и почти однородных прочих параметрах. Однородным параметрам припишем нулевой индекс. Для скорости газа и и скорости звука а примем, что и = аоеи и а = ао(1 + ва ), где е характеризует отклонения г и а от г o = О и от ао и выбрано так, что max( г , а ) = 1. Параметр е необязательно совпадает с амплитудами внешних воздействий, которые могут быть заданы на левом (х = 0) или на правом (х = X) концах трубы. В трубе могут возникать скачки, амплитуда которых не превышает 2г, а приращение энтропии в каждом скачке — 0 е ). Принимая во внимание сказанное выше, будем пренебрегать этим ростом, считая энтропию газа не отличающейся от ее среднего значения. Тогда течение в каждой точке полностью определится значениями и и а или их функциями — инвариантами Римана J . Для совершенного газа = и 2а/(>с — 1), где >с — показатель адиабаты. [c.286]

Все это наводит на мысль, что эффект полного отражения обусловлен возбуждением в слое с решеткой некоторых колебаний, близких к собственным. Подтверждением этому служит и резкий рост приповерхностного поля и поля внутри слоя в момент резонанса, наибольший скачок амплитуды имеет та гармоника (плюс или минус первая), для которой выполняются соответствующие фазовые условия. Пример распределения амплитуды -компоненты поля в точке первого по h резонанса на рис. 23, б приведен в виде фрагмента при Re е =2,07, Im е = Ю . При этом Wq т 0,05 и максимальное значение электрического поля внутри слоя равно 12 при единичной амплитуде падао.цей волны. При отсутствии потерь в том же случае 0,02 и = 15. [c.62]

Вынужденные колебания нелинейной системы, описываемой уравнением Дуффинга, исследовать столь просто не удается. И поныне это уравнение исследовано не полностью. Без особого труда удастся исследовать только случай малых затуханий б и а > 0. Резонансные кривые имеют при этом вид, показанный на рис. 1.11, и отличаются от резонансных кривых линейного осциллятора (рис. 1.10) наклоном ника и появлением неодноднознач-ности. Наклон происходит влево или вправо в зависимости от знака величины Ь в уравнении Дуффинга (1.18). Этим наклоном и неоднозначностью вызывается известное явление гистерезиса амплитуды вынужденных колебаний при медленном изменении частоты V внешней силы. Опо состоит в скачках амплитуды и том, что эти скачки происходят [c.16]

Если в поле ио(х ) имеются резкие скачки амплитуды, как в нашем примере со светящейся щелью, то они будут переданы с искажением, сглажены, появятся слабые осцилляции поля около изображения края экрана. Область сильного градиента в дифракционном изображении имеет тот же масштаб L4la [c.255]

С энергиями связанных состояний Е в и с производными функции Иоста / к) при к = 0. Эти производные в принципе выражаются через Е св, энергии виртуальных уровней Е в, энергии Ер и ширины Гр резонансов, а также через скачок амплитуды рассеяния на левом разрезе [1]. Получить явные выражения такого рода в общем случае затруднительно. Однако для потенциалов, чаще всего используемых в ядерной физике низких энергий (прямоугольная яма, гауссов, юкавский и сепарабельный потенциалы), можно прийти к сравнительно простым соотношениям, которые и дискутируются в этой заметке. [c.282]

Иначе ведет себя в турбулентном потоке косой скачок. Амплитуда и частота его колебаний целиком определяются свойствами турбулентности в набегающем потоке. В отсутствие турбулизатора скачок практически неподвижен, а при установке перед соплом турбулизи-эующей решетки амплитуда его колебаний, измеренная в 50 мм от кромки пластины, составляла 2-3 мм при частотах колебаний до 10- [c.428]

Нелинейность деформационных свойств резин проявляется и в области резонансных частот гармонического нагружения, близких к собственной частоте колебаний системы. Нелинейность выражается в аномальной (со скачком) зависимости амплитуды перемещения вынужденных колебаний от частоты со (рис. 3.3.8), наблюдаемой вместо симметричных относительно максимума кривых для линейных систем (см. рис. 1.3.5). Обычно нелинейные соотношения сг — 8 выражены кривыми, вогнутыми к оси напряжений а. При увеличении частоты со амплитуда постепенно возрастает по АВ (см. рис. 3.3.8), достигая максимума <7 при соДалее наб.тю-дается скачок амплитуды, и при увеличении со экспериментальные данные попадают на кривую EF. При уменьшении частоты со ход кривой не совпадает с полученным при увеличении со, а именно кривая проходит по FED до точки D при Wj, а с дальнейшим умень-гаепие>[ со происходит скачок амплитуды из D в 5 и последующее [c.162]

Далее, условие унитарности S-матрицы позволяет установить, где Im F заведомо отлична от нуля. В каждом канале (а) инвариантная амплитуда ЛГ(а) как ф-ция s имеет полюсы, соответствующие возможным одночастичным состояниям, и ( физический ) разрез, соответствующий многочастнчным состояниям в этом канале. Характеристики этих особенностей — вычеты в полюсах и скачки на физич. разрезах — могут быть определены через матричные элементы S-матрицы с помощью той же унитарности. Напр., т. н. абсорбционная часть амплитуды (т. е. скачок амплитуды на физич. разрезе) равна [c.8]

Здесь — ф-ция Лежандра 2-го рода, z = 1 - - 8ц V(i—411 ) Ai (s, t) — скачок амплитуды (абсорбционная часть ампх туды) при S > [c.390]

О которых идет речь в гипотезе С), считая известными (на основании гипотез А, В, С) аналитические свойства подинтегрального выражения. Мы докажем при этом три теоремы А, В, С, поразительное сходство которых с гипотезами А, В, С ставит интересные проблемы согласованности. В частности, сравнение гипотезы С и теоремы С, дающее равенство между скачками амплитуды рассеяния и абсорбтивной части, приведет нас к факту отсутствия особенностей у амплитуды рассеяния, аналитически продолженной вдоль некоторой петли (п. И.3.2). Чисто топологическое рассуждение (вычисление некоторой гомотопической группы) покажет нам (п. II. 3.3), что эта голоморфность аналитического продолжения эквивалентна голоморфности самой амплитуды в точках Ландау , в которых не все а положительны. Таким образом, мы получим связь между гипотезой С и постулатом о положительности параметров а,-, включенном в гипотезу А. [c.25]

Важно отметить, что скачки амплитуды можно наблюдать, поддержив постоянным параметр но изменяя параметр (т.е. изменяя амплитуд [c.276]

В заключение еще раз перечислим особенности вьшужденных колеба ний в диссипативной системе, обусловленные нелинейностью. Эти особен ности таковы 1) существование участков многозначности резонансно кривой и соответственно возможность двух амплитуд вьшужденных гармо нических колебаний при одной и той же частоте внешней силы 2) явле ние скачка амплитуды вьшужденных колебаний при непрерывном изме нении частоты внешней силы 3) то же явление при непрерывном из менении амплитуды внешней силы 4) возникновение суб-, ультра-ультрасубгармонических колебаний 5) ограниченная амплитуда вьшуж денньк колебаний в консервативной системе даже при точном резонансе когда = О (Шр = О) 6) наличие комбинационных частот (тонов) пр действии нескольких синусоидальных внешних сил. [c.287]

Анализ процесса ВЧ неустойчивости показал, что при АР< 110 кПа 50 кПа и находится на уровне турбулентного шума. При повышении АР происходит скачкообразное увеличение в 40 раз с частотой= 17,45 кГц и/, 2 2,35 кГц. Увеличение АР П.О 140 кПа приводит ко второму скачку (в 4 раза) роста амплитуды колебаний. При этом имеется только одна составляющая с 12,65 кГц (рис. 3.16) [94]. Введение спрямляюшей крестовины значительно усложняет спектр пульсаций и на режиме 1 = 1 появляется много субгармоник. [c.121]

Выполнение этого условия требует наложения определенных ограничений (например, требование положительности температуры или других ограничений). Анализ соотношения (1.11) позволяет выявить различие в поведении линейных и нелинейных систем. В нелинейных системах небольшое увеличение Л может привести к сильным эффектам, несоизмеримым по амплитуде с исходным воздействием. Это приводит к скачкам параметров системы при изменении к вблизи критических значений. В случае линейного поведения системы сохраняется принцип суперпозиции, т.е. результатом совместного действия, например, двух различных факторов, являе1 ся простая суперпозиция. Это различие в линейно.м и нелинейном поведении системы иллюстрирует рисунок 1.4. [c.16]

Отметим, что при л == О и л = 1 скорость звука испытывает скачок при переходе от однофазной системы к двухфазной. Это обстоятельство приводит к тому, что при очень близких к нулю или единице значениях х обычная линейная теория звука вообще становится неприменимой уже при малых амплитудах звуковой волны производимые волной сжатия и ра.чрежения в данных условиях сопровождаются переходом дву.хфазной системы в однофазную (и обратно), в результате чего совершенно нарушается существенное для теории предположение о постоянстве скорости звука. [c.356]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...