Переменные, характеризующие поле

При движении жидкости относительно сферы локальный коэффициент теплоотдачи зависит от местных профилей скорости и температуры, а также отрыва потока. Все переменные, характеризующие поле течения, такие, как турбулентность, разреженность, переменные свойства жидкости и излучение, оказывают влияние также и на теплообмен. Суммарный тепловой поток зависит от поля течения, а также положения и существования областей отрыва [369, 528]. [c.37]

Переменные, характеризующие поле. Процесс постепенного распространения возмущения в упругой среде называется звуковой волной область пространства, в которой происходит этот процесс, другими словами — область, в которой наблюдается возмущение, принято называть звуковым полем. [c.56]

Поляризация диэлектрика в электрическом иоле связана с определенной работой. В зависимости от характера задачи (что определяе выбор различных независимых переменных, характеризующих состояние диэлектрика в электрическом поле) эта работа разная и для ее вычисления приходится пользоваться различными выражениями (см. 51). [c.28]

Состояние термодинамической системы в общем случае определяется значениями температуры Т, энтропии S, объема V, давления Р, состава (выраженного, например, в мольных долях Xi) — xi, Xq, Xs,...,Xk или В других единицах), величиной электрического заряда, поверхности, а также внешними полями электрическим, магнитным, гравитационным и т. д. Одновременный учет влияния всех отмеченных факторов сложен, но в нем, как правило, нет необходимости. В большинстве случаев решающую роль играют только некоторые из величин, определяющих состояние системы, а все остальные величины можно считать постоянными и не учитывать их влияния. При рассмотрении многих вопросов термодинамики растворов неэлектролитов можно принять постоянными все внешние поля, величины заряда и поверхности системы. В этом случае переменными, характеризующими состояние растворов, являются температура Т, энтропия S, давление Р, объем V, числа молей — л, , или мольно-объемные концентрации веществ — j. [c.7]

Эти параметры полностью характеризуют свойства диэлектрика в переменном электрическом поле. Для практических расчетов удобнее всего пользоваться двумя вещественными параметрами в и tg б. [c.140]

Для восстановления первоначальных магнитных свойств магнитомягкие материалы подвергают отжигу, который снимает внутренние напряжения и вызывает рекристаллизацию зерен. Магнитные свойства зависят от размера зерна. Поверхностные слои зерен вследствие искажения строения кристаллов характеризуются повышенной коэрцитивной силой. При мелкозернистом строении суммарная поверхность зерен в единице объема больше, чем при крупнозернистом материале, поэтому в материале, состоящем из мелких зерен, влияние поверхностных искажений слоев сказывается сильнее и у него коэрцитивная сила больше. Внутренние напряжения нередко связаны с наличием в материале различных загрязнений, например кислорода в чистом железе, примесей или присадок кобальта, хрома, вольфрама. Используя примеси, усложняющие кристаллическую решетку, вводя технологическую операцию закалки, а иногда добиваясь ориентации структуры доменов в магнитном поле, получают магнитотвердые материалы. При перемагничивании ферромагнетиков в переменных магнитных полях всегда наблюдаются тепловые потери энергии. Они обусловлены потерями на гистерезис и динамическими потерями. Динамические потери вызываются вихревыми токами, индуцированными в массе магнитного материала, а отчасти и так называемым магнитным последействием, или магнитной вязкостью. Потери на вихревые токи зависят от электрического сопротивления ферромагнетика. Чем выше удельное сопротивление ферромагнетика, тем меньше потери на вихревые токи. Магнитное последействие особенно заметно проявляется в магнитомягких материалах в области слабых полей. [c.272]

Принцип Гамильтона применим к описанию явлений в любом поле, отличающемся от обычной задачи динамики тем, что в последней есть одна независимая переменная I и несколько зависимых переменных в то время как в случае поля д, и t являются независимыми переменными, а величины, характеризующие поле, являются зависимыми переменными. Поле и заряженные тела образуют систему, подчиняющуюся гамильтоновой динамике. [c.857]

ИЗЛУЧЕНИЕ электромагнитное [—процесс испускания электромагнитных волн, а также само переменное электромагнитное поле этих волн Вавилова — Черенкова возникает в веществе под действием гамма-излучения и проявляется Б свечении, связанном с движением свободных электронов видимое способно непосредственно вызывать зрительное ощущение в человеческом глазе при длине волн излучения от 770 до 380 нм вынужденное образуется в результате взаимодействия атомов вещества с полем при условии отдачи энергии атомов полю гамма-излучение — испускание волн возбужденных атомными ядрами при радиоактивных превращениях и ядерных реакциях, а также при распаде частиц, аннигиляции пар частица — античастица и других процессах (при длине волн в вакууме менее 0,1 нм) инфракрасное испускается нагретыми телами при длине волн в вакууме от 1 мм до 770 нм (1 нм=10 м) оптическое (свет) характеризуется длиной волны в вакууме от 10 нм до 1 мм рентгеновское возникает при взаимодействии заряженных частиц и фотонов с атомами вещества и характеризуется длинами волн в вакууме от 10—100 нм до 0,01—1 пм ультрафиолетовое является оптическим с длиной волны в вакууме от 380 до 10 нм] ИНДУКТИВНОСТЬ [характеризует магнитные свойства электрической цепи с помощью коэффициента пропорциональности между силой электрического тока, текущего в контуре, и полным магнитным потоком, пронизывающим этот контур взаимная является характеристикой магнитной связи электрических цепей, определяемой для двух контуров коэффициентом пропорциональности между силой тока в одном контуре и создаваемым этим током магнитным потоком, пронизывающим другой контур] ИНДУКЦИЯ магнитная—силовая характеристика магнитного поля, определяемая векторной величиной, модуль которой равен отношению модуля силы, действующей со стороны магнитного поля на малый элемент проводника с электрическим током, к произведению силы тока на длину проводника, расположенного перпендикулярно вектору магнитной индукции [c.240]

В квантовой теории поля ф-лы К, к. принимают специфич. форму, отражающую бесконечное число степеней свободы и непрерывный характер переменных, к-рыми характеризуется поле. В качестве обобщённых координат оказывается естественным выбрать значения ф-щш поля t) в к.-л. произ- [c.237]

Здесь Д—проекции спина ядра на ось oz, определяемая квантовым числом т ф ,,, ф —вторые производные потенциала ф электрич. кристаллич. поля по координатам X, у, Z, удовлетворяющие ур-нию Лапласа (Ф г+Ф +Ф1г = = 0). Это позволяет характеризовать поле 2 переменными градиентом вдоль ог ед = <р и параметром асимметрии Г = (ф —<р ,)/ф . Для аксиально-симметричного поля энергия уровней определяется ф-лой [c.675]

Знание зависимости е и tg 5 от частоты электрического поля необходимо для расчета радиотехнических устройств, в которых диэлектрики используются для создания нелинейных элементов, входящих в различные схемы (усилители, схемы регулирования, стабилизаторы частоты, преобразователи электрических сигналов) и др. Для подавляющего большинства диэлектриков величины е и tg 5, характеризующие диэлектрические свойства среды, в настоящее время определены. Разработаны методы диэлектрических измерений, позволяющие определять е и tg 5 в постоянных и переменных электрических полях, а также устанавливать зависимость этих величин от внешних условий (температуры, давления и т.п.). [c.148]

Приведенные Ф. с. характеризуют поведение Ф в постоянных или медленно изменяющихся магнитных полях. В переменных магнитных полях повышенной частоты кривые намагничивания или индукции (динамические) уже не будут совпадать со статическими кривыми. В этих случаях на практике обычно используются основная кривая индукции, а также зависимость полных потерь (на гистерезис и вихревые токи) от величины индукции, причем обе эти хар-ки действительны только применительно к магнитным полям данной частоты. [c.400]

В случае, когда взаимодействие и движение частиц можно описать при помощи классической механики, говорят о сопоставлении начальных и конечных координат, импульсов частиц и каких-либо переменных, характеризующих их внутреннее состояние. В квантовой механике мы должны говорить о сопоставлении начального и конечного состояний системы. Состояние же, как известно, задается набором квантовых чисел. Таким образом, нам нужно найти правило, по которому сопоставляются квантовые числа, описывающие начальное и конечное состояния системы. Например, в задаче рассеяния бесспиновой частицы силовым полем мы можем говорить о правиле, связывающем квантовые числа, которые характеризуют орбитальный момент /, его проекцию т на некоторое направление и энергию Е в начальном и конечном состояниях. Отметим, что состояние движения бесспиновой частицы можно задавать также ее импульсом р. [c.111]

В предыдущих главах мы пользовались эйлеровым методом описания движений жидкости. При использовании этого метода течение несжимаемой жидкости в момент I характеризуется полем скорости и(Х, 1)у т. е. значениями вектора скорости во всевозможных точках = Хи Х2, Хг) пространства (в настоящем разделе по причинам, которые будут ясны из дальнейшего, нам будет удобно обозначать координаты А /, а не л /, как в предыдущих главах). Уравнения гидродинамики (из которых давление можно исключить с помощью уравнения (1.9)) при этом в принципе позволяют определить значения переменных Эйлера и(Х, t) в любой момент времени > /о по заданным начальным значениям и(Х, о) = ио(Х). Однако для изучения таких явлений, как турбулентная диффузия (т. е. распространение примесей в поле турбулентности) или деформация материальных поверхностей и линий (состоящих из фиксированных элементов жидкости) в тур-булентном течении, более удобным оказывается лагранжев метод описания движений жидкости. Он заключается в том, что вместо скоростей жидкости в фиксированных точках X пространства за основу берется движение фиксированных жидких частиц , прослеживаемое, начиная от некоторого начального момента времени / = to. Под жидкими частицами при этом понимаются объемы жидкости, размеры которых очень велики по сравнению со средним расстоянием между молекулами (так что для соответствующих объемов имеет смысл говорить об их скорости, оставаясь в рамках механики сплошной среды), но все же настолько малы, что скорость и давление внутри частицы можно считать практически постоянными и в течение рассматриваемых промежутков времени эти частицы можно считать перемещающимися как одно целое (т. е. без заметной деформации). Лагранжев метод самым непосредственным образом связан с реальными движениями отдельных элементов жидкости, совокупность которых и составляет течение поэтому его можно считать физически более естественным, чем эйлеров метод описания. В то же время в аналитическом отношении использование переменных Лагранжа, относящихся к индивидуальным частицам жидкости, оказывается гораздо более громоздким, чем использование переменных Эйлера и(Х, t), вслед- [c.483]

Метод вихревых токов. В этом методе образец помещается в переменное магнитное поле индуктора. Под влиянием этого поля в образце возбуждаются вихревые токи, которые изменяют полное сопротивление индуктора — при уменьшении индуктивности и относительного роста активного сопротивления. Изменение величины последнего характеризует электросопротивление образца. [c.123]

Для того чтобы полностью характеризовать поведение ферромагнитного материала в переменном магнитном поле данной частоты, для образца, собранного из изолированных пластин (или пластины) определенной толщины, необходимо определить семейство симметричных динамических петель при требуемой форме кривой индукции. [c.34]

Как было показано в гл. 1, магнитные величины, определенные в переменных магнитных полях, характеризуют не только исследуемый материал, но и зависят от формы и размеров образца, частоты и формы кривой переменного магнитного поля, а также от метода измерений. [c.176]

Конкретные выражения, устанавливающие связь между значениями Тд и Тр, могут быть получены из (2-22) или (2-23), если известны функции ф (/ ) и / ( ). В гл. 3 показано, что при некоторых предположениях могут быть получены соотношения, характеризующие старение полимерных пленок в переменном электрическом поле [c.63]

Различные пластмассы, внесенные в переменное электриче.-ское поле, нагреваются не одинаково интенсивно. Способность пластиков нагреваться, в переменном электрическом поле характеризуется величиной потерь энергии в нем, которую, называют фактором диэлектрических потерь, равным произведению диэлектрической проницаемости на тангенс угла потерь к = е Величина этого фактора является лучшим критерием при определении поведения материала в условиях высокочастотной сварки. - [c.133]

На основе введенных гипотез в [И ] получена система конечно-разностно-дифференциальных уравнений термоупругого равновесия многослойных оболочек регулярного строения. Эти уравнения, записанные в безразмерных переменных, характеризующих перемещения точек срединных поверхностей жестких слоев, для ста ционарного однородного температурного поля имеют вид [c.77]

Для построения удобной для последующего рассмотрения теории комбинационного рассеяния света фононами мы выполним квантование поля излучения. Таким образом, мы будем рассматривать характеризующие поле величины как динамические переменные, а не как величины, заданные извне (что принималось при полуклассическом рассмотрении инфракрасного поглощения в предыдущем параграфе). Это усложняет теорию. В действительности можно выполнить и полуклассическое рассмотрение комбинационного рассеяния света фононами. Основной величиной в такой теории оказывается недиагональный электрический момент перехода, математическая структура которого проста, но физический смысл которого понять непросто. По этой причине мы предпочитаем воспользоваться обобщенным подходом Плачека ), в котором оператор момента, приводящий к недиагональным переходам, выводится из основных принципов. [c.20]

Поскольку выражения (3.72), (3.73) содержат операторы рождения и уничтожения фотонов, в подсистеме, соответствуюш,еи полю излучения, может происходить переход, при котором уничтожается фотон к с поляризацией А,] и рождается фотон к-2 с поляризацией к2 одновременно должен происходить и переход в электронной или ионной подсистеме. Рассмотрим матричный элемент оператора (3.72), вычисленный с помощью волновых функций (3.17). Эта величина должна быть отлична от нуля только в том случае, если два числа заполнения для состояний поля излучения, соответствующие фотонам йг и увеличиваются и уменьшаются на единицу соответственно. Состояние решетки при этом не изменяется. Остающийся интеграл по переменным, характеризующим систему, имеет вид [c.35]

В предыдущих главах мы все время пользовались эйлеровым методом описания движений жидкости. При использовании этого метода поток несжимаемой жидкости (которую мы только И будем рассматривать в настоящей главе) в момент I характеризуется полем скорости и (ЛГ, ), т. е. значениями вектора скорости во всевозможных точках X = (Хь Хг, Хз) пространства (в настоящей главе по причинам, которые будут ясны из дальнейшего, нам будет удобно, как правило, обозна чать координаты через а не через Хи как в предыдущих главах). Уравнения гидродинамики (из которых давление можно исключить с помощью (1.9)) при этом позволяют (во всяком случае, в принципе) определить значения переменных Эйлера и(Х, 1) в любой момент времени по заданным [c.460]

Неравномерность электромагнитного поля связана с конечными размерами элементов МГД-устрой ств а, обусловливающими растекание тока и рассеяние магнитного поля вне границ рабочей зоны, а также с затуханием переменного электромагнитного поля в электропроводящей среде. Интенсивность затухания характеризуется глубиной Аэ проникновения тока (табл. 1) [c.424]

О других переменных, характеризующих звуковое поле, например оэ изменениях плотности и температуры, будет сказано ниже при выводе основных уравнений. [c.57]

Коэрцитивная сила и форма петли гистерезиса характеризуют свойство ферромагнетика сохранять остаточное намагничивание и определяют использование ферромагнетиков для различных целей. Ферромагнетики с широкой петлей гистерезиса называются жесткими магнитными материалами (углеродистые, вольфрамовые, хромовые, алюминиево-никелевые и другие стали). Они обладают большой коэрцитивной силой и используются для создания постоянных магнитов различной формы (полосовых, подковообразных, магнитных стрелок). К мягким магнитным материалам, обладающим малой коэрцитивной силой и узкой петлей гистерезиса, относятся железо, сплавы железа с никелем. Эти материалы используются для изготовления сердечников трансформаторов, генераторов и других устройств, по условиям работы которых происходит перемагничивание в переменных магнитных полях. Перемагничивание ферромагнетика связано с поворотом областей самопроизвольного намагничивания (п. 8°). Работа, необходимая для этого, совершается за счет энергии внешнего магнитного поля (П1.5.7.2°). Количество теплоты, выделяющейся при пере-магничивании, пропорционально площади петли гистерезиса. [c.283]

Процесс перемагничивання магнитных материалов в переменном магнитном поле связан с тепловыми потерями части энергии маг нитного поля, что внешне проявляется в нагреве материала. Поте ри в магнитном материале характеризуются удельными магнитны ми потерями Руд или тангенсом угла магнитных потерь tg бщ [c.91]

В веществах с самопроизвольной поляризацией имеются от- ,ельные области (домены), обладающие электрическим моментом F отсутствие внешнего поля. Однако при этом ориентация электрических моментов в разных доменах различна. Наложение внешнего голя способствует преимущественной ориентации электрических юментов доменов в направлении поля, что дает эффект очень сильной поляризации. В отличие от других видов поляризации при некотором значении напряженности внешнего поля наступает насыщение, и дальнейшее усиление поля уже не вызывает возрастания tHT H HBHO TH поляризации. Поэтому диэлектрическая проиицае-люсть при спонтанной поляризации зависит от напряженности электрического поля. В температурной зависимости е,. наблюдается один или несколько максимумов. В переменных электрических полях материалы с самопроизвольной поляризацией характеризуются значительным рассеянием энергии, т. е. выделением теплоты. [c.21]

В случае, когда постоянное и переменное поля одновременно уменьшаются до нуля, такой процесс характеризуется наличием ярко выраженного оптимального значения величины переменного подмагничивающего поля Н та2Нс. [c.123]

Получение деталей заданного качества для сложного многомерного объекта и автоматической линии может быть достигнуто множеством различных способов. Поставленная цель может быть достигнута за счет изменения многочисленных характеристик входных переменных (размеров заготовок, их механических свойств, химического состава и т. д.) или переменных, характери-зуюш,их внутреннее состояние объектов (жесткости системы, применяемых инструментов и их геометрии и т. п.), или тех и других характеристик одновременно. Расчет оптимальных характеристик предусматривает установление по заданной функции цели (критерию оптимальности) таких показателей входных переменных и переменных, характеризуюш,их внутреннее состояние объектов, которые обеспеч ивали бы требуемое выходное качество наилучшим образом, т. е. по заданному критерию. Решение поставленной задачи по математической модели обычно производится по числовым характеристикам выходных переменных, которые тесно связаны с заданными требованиями по техническим условиям математическое ожидание выходной переменной служит характеристикой номинального значения качественного показателя (середина поля допуска, номинальный размер и т. п.), а дисперсия — допустимого отклонения выходной переменной (поля допуска). Следовательно, управление должно обеспечивать заданные значения математических ожиданий и дисперсий выходных переменных, задавая закон изменения входных переменных и переменных, характеризующих внутреннее состояние объекта. Естественно, что обеспечение заданного качества будет получено различными методами при различных критериях оптимальности, и управление, оптимальное по одному критерию, может оказаться далеко не оптимальным по другому критерию, [c.361]

Магнитогидродинамнческие У. в. распространяются в электропроводящем (ионизованном) газе в присутствии внеш. магн. поля. Их теория строится на основе ур-ний магнитной гидродинамики. Соотношения типа ( ) с учётом магн. сил дополняются условиями, к-рым подчиняются электрич. и магн. поля на границе двух сред. Магн. эффекты проявляются тем сильнее, чем больше отношение магн. давления H lSn к давлению газа, где Н—напряжённость магн. поля. Благодаря дополнит, параметрам и переменным, характеризующим величину и направление магн, поля по обе стороны разрыва, магнитогидродинамич. У. в. отличаются большим разнообразием свойств по сравнению с обычными У. в. [c.210]

Уравнение AQ = r mnEmEn характеризует еще один квадратичный по полю эффект — диэлектрические потери (рис. 1.7,г) — необратимый переход электрической энергии в тепловую (традиционное описание потерь дано в 3.2). В переменных электрических полях потери в диэлектрике обусловлены главным образом инерционностью медленных механизмов поляризации, а также потерями на электропроводность. В постоянном поле потери обусловлены только электропроводностью (джоулева теплота). Как поляризационные потери, так и мощность джоулевых потерь пропорциональны квадрату поля. [c.21]

Дезаккомодациоиная компонента старения характеризуется тем, что исчезает после аккомодации, например после воздействия на феррит переменного магнитного поля. После такого воздействия проницаемо-сть феррита не возвращается к исходной величине. Это обусловлено существованием структурной составляющей старения, не связанной с дез аккомодационным процессом. На рис. 68 представлена заимствовалиая в работе [31] схема изменения дезаккомодациоиной и структурной составляющих проницаемости во времени. [c.195]

О пригодности магнитострикционного материала для целей электроакустического преобразования судят по величине его характеристик, которые определяют важнейшие свойства преобразователя к.п.д., чувствительность в режиме излучения и приема. Связь свойств преобразователя с характеристиками материала получают из расчетов колебаний магнитострикционных преобразователей (см., например, [14, 47, 48]). Такие расчеты проводят в предположении линейной связи между величинами Я, Б, а и 8, где В, а, е — амплитуды переменной индукции, механического напряжения и деформации, вoзникaюD иe в магнитострикционном материале при наложении переменного магнитного поля с амплитудой Н, меньшей величины постоянного поля подмагничивания Важнейшие динамические магнитострикционные характеристики X = (а/Л)е, Л= (В/а)н (индексы при скобках означают постоянство соответствующего параметра). Величина Я характеризует чувствительность магнитострикционных излучателей по напряжению, т. е. отношение звукового давления на оси излучателя к амплитуде напряжения на его обмотке величина Л определяет чувствительность по току (она же характеризует чувствительность магнитострикционных приемников). Важной характеристикой является коэффициент магнитомеханической связи К, определяющий отношение механической энергии к энергии магнитного поля в сердечнике при работе излучателя на частотах, лежащих значительно ниже резонанса для тех случаев, когда потерями можно пренебречь. Между этими характеристиками существует связь, выражаемая соотношением [c.120]

Б согласии с термодинамической теорией приложение постоянного поля понижает температуру перехода для 20 кв-см это понижение составляет 1,5°. В сильных переменных электрических полях поляризация PЬZгOз описывается двойными петлями гистерезиса (рис. 51). Критическое поле иа двойной петле / кр характеризует ноле, при котором антисегнетоэлектрик переходит в сегнетоэлектрическое состояние. Сильное поле, более высокое, чем Ецр, в состоянии раздвойниковать сверхструктуру антисегнетоэлектрика и ориентировать ноляриза- [c.100]

Для правильного использования результатов определения свойств ферромагнитных материалов в переменных магнитных полях необходимо сопровождать их данными, характеризующими электромагнитный процесс в материале, т. е. указывать форму образца, на котором производились измерения, толщину пластин, из которых набран пакет, составляющий образец, частоту и форму (коэффициент формы кривой) напряженности намагн .ь чнвающего поля или индукции, а также метод измерений. [c.176]

ИСТОЧНИК ТЕПЛОТЫ, источник сварочного нагрева — источник теплоты, вводимой в металл извне для осуществления сварочного нагрева. При сварке обычно используются местные И. т., нагревающие часть поверхности металла (поверхностные источники теплоты) или же определенную область его объема (объемные источники теплоты). Примером первых могут служить электрическая дуга и пламя высококалорийных газов, (ацетилепа и других), сгорающих в струе кислорода, примером вторых ток в проводнике, включенном в электрическую цепь, или электрические токи, наводимые в проводнике переменным магнитным полем. Все эти источники характеризуются высокой концентрацией выделяемой теплоты, необходимой для быстрого и эффективного местного нагрева металла. [c.57]

Б. Ферромагнитные М. и их сплавы. Среди М. с особыми физич. свойствами широкое применение имеют ферромагнетики (Fe, Ni, Со)) и их сплавы. На фиг. G приведена известная диаграмма, характеризующая влияние магнитного поля на намагниченность ферромагнетика. Кроме петли гистерезиса ab db a (на участке ап имеет место насыщение) и девственной кривой намагниченности olma дана также идеальная кривая намагниченности, к-рая характеризует намагничивание ферромагнитного тела при одновременном наложении на него переменного затухающего поля. Отношение 1 Н по девственной кривой является восприимчивостью, интересующей технику. Особенно существенны ее начальное и максимальное значения (tgeo H tg toe ). Величина об называется остаточной намагниченностью поле ос — задерживающей напряженностью (коэрцитивной силой). Намагничение ферромагнитного монокристалла, так же как и большинство физич. свойств, зависит от кристаллография, направления, в к-ром приложено поле. На [c.402]

Решения этих уравнений определяют с учетом (1.6) —(1.7) связь упругих смещений и деформаций с переменным электрическим полем. Мы будем называть их акустоэлектрическими волнами. Система (2,25)—(2.26) в акустике пьезокристаллов называется квазистатическим приближением. Термин квазистатический характеризует то обстоятельство, что электрическое поле волны хотя и зависит от времени, но связано с потенциалом статическим выражением Е = —Vф. Уравнения, определяющие магнитное поле, при с = ОО не связаны с (2,25) — (2.26) и образуют вторую группу уравнений rotH = 0 divH = 0. Из первого уравнения следует, что Н = — ф ,. Подстановка во второе уравнение дает Афм = 0. Подставляя решение в виде плоской волны, получаем й фм = 0. Поскольку к ФО, то фм = 0, Н = 0, т. е. потенциальное магнитное поле в акустоэлектрической волне отсутствует. Однако малое вихревое магнитное поле акустоэлектрической волны можно найти с помощью уравнений [c.21]

На основе функции1 (х), заданной в рице U4.5) и характеризующей поле в плоскости экрана, построим следующую фучкцию обеих переменных х и Z [c.72]

Продольная мода колебаний по толщине и одна из двух сдвиговых мод связаны с распространением упругих волн параллельно направлению переменного электрического поля, и, следовательно, граничные условия характеризуются постоянством индукции / . К этому типу относятся такие интересные с точки зрения практики случаи, как продольные колебания по толщине пьезоэлектрической керамики, кварца Х-среза, пластин сульфата лптия У-сре-за, а также колебания сдиига ио толщине кварца У-среза и пластин пьезоэлектрической керамики с электродами, нанесенными на боковые поверхности (толщина совпадает с направлением, обозначаемым индексом 1). Другая сдвиговая мода колебаний по толщине, для которой направление распространения волны перпендикулярно направлению возбуждаюи его электрического поля (толщина совпадает с направлением 3), имеет граничное условие постоянства поля Е. [c.277]

В роторах гистерезисных электродвигателей магнитно-твердые сплавы. используются для создания крутящего момента роторов и работают в переменном магнитном поле, напряженность которого составляет от 1,6 до 32 кА/м в зависимости от конструкции и назначения двигателя. Магнитное состояние таких сплавов характеризуется полной рабочей петлей гистерезиса, имеющей вершину в точке максимальной проницаемости 5 гпах)-При расчете и конструировании двигателей используются зависимости гистерезисных параметров от намагничивающего поля и индукции, а также данные о ТКЛР и удельном электросопротивлении сплава для согласования магнитно-твердого материала (активной части ротора) с конструктивными элементами ротора и правильного учета используемых и вредных потерь [c.549]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...