Намагничивание ферромагнитного тела

Пользуясь основной кривой намагничивания ферромагнитного тела (фиг. 81), можно определить начальную магнитную проницаемость ч,. Для этого нужно провести из начала координат О касательную ОЬ к кривой намагничивания. Значение начальной магнитной проницаемости получается из соотношения [c.182]

Кривая намагничивания ферромагнитных тел —это зависимость индукции В от напряженности намагничивающего поля Н. [c.111]

При намагничивании продольным магнитным полем испытуемого ферромагнитного тела (например, наплавленной стальной пластины) внутри тела возникает магнитный поток. Величина этого потока будет тем больше, чем меньше магнитное сопротивление намагничиваемого тела или чем выше его магнитная проницаемость. Небольшая часть магнитного потока, проходящего вне испытуемого тела, носит название потока рассеяния (фиг. 103), который усиливается возле дефектных мест. [c.301]

Прн взаимодействии токов намагничивания (ферромагнитный материал) с магнитным нолем электромагнитная сила стремится переместить тело в зону с наибольшей напряженностью магнитного поля. При этом мельчайшие частицы окалины, попадающие в воздух цеха с поверхности деформируемого и нагреваемого ферромагнитного материала, а также стружка и заусенцы притягиваются к индуктору, нагреваются в его поле до температуры точки Кюри и могут вывести из строя его изоляцию. [c.15]

Что же касается процесса намагничивания ферромагнетика, то ожидать синхронности между скоростью его намагничивания и скоростью изменения намагничивающего поля в этом случае нельзя. Магнитные свойства ферромагнитных тел как в процессе намагничивания, так и при постоянной величине внешнего магнитного поля существенно зависят от времени. Объяснение этому следует искать прежде всего в следующем. При намагничивании ферромагнетика импульсным полем, помимо токов Фуко, возникают специфические микроскопические вихревые токи (за счет процессов смещения границ между доменами и процессов вращения векторов намагниченности). Вихревые токи создают дополнительное обратное магнитное поле, тормозящее процесс намагничивания. Наблюдается так называемое магнитное запаздывание. [c.102]

Магнитострикция — это изменение формы и размеров тела, помещенного в магнитное поле. Наибольшие значения магнитострикции наблюдаются у ферромагнитных материалов. Ферромагнитное тело при намагничивании может изменять свои размеры в направлениях продольном и поперечном относительно силовых линий поля, а также изменять свой объем. Поперечная и объемная магнитострикция в слабых полях (до насыщения) мала и практического значения не имеет. [c.95]

Так как под влиянием намагничивания в ферромагнитном теле возникает размагничивающее поле, то условия резонанса зависят от формы образца. Кроме того, при рассмотрении условий резонанса необходимо учитывать магнитную анизотропию, принимая в расчет напряженность На анизотропного магнитного поля. В этом случае условие резонанса выразится следующей формулой [c.204]

Эффекты электромагнитного поля. Возбуждение акустических колебаний под действием электромагнитного поля происходит в результате нескольких эффектов. Эффект намагничивания проявляется во взаимодействии поля намагниченности ферромагнитного изделия с полем внешнего источника. Эффект магнитострикции проявляется в деформации элементарных объемов ферромагнитного изделия под действием внешнего магнитного поля. Обратный эффект - появление магнитного поля в результате деформации элементов ферромагнитного тела - называют магнитоупругим эффектом. [c.228]

Магнитострикционный эффект заключается в изменении размеров ферромагнитных тел при намагничивании и размагничивании. При помещении ферромагнитного стержня в переменное магнитное поле наблюдается изменение длины стержня — удлинение или укорачивание. Относительное изменение длины [c.42]

При адиабатическом намагничивании ферромагнетика происходит увеличение числа параллельных спинов сверх ферромагнитного технического насыщения, при этом уменьшается энергия обменного взаимодействия и энергия по отношению к внешнему магнитному полю. Получающийся выигрыш в энергии не может уйти из системы в силу условий адиабатич-ности, поэтому увеличивается тепловая энергия элементарных магнетиков, т. е. тело нагревается. Наоборот, при выключении поля в [c.317]

Минимальное значение температурного коэффициента линейного расширения (1,5 10 1/ С) в интервале температур от -60 до + 100 °С имеет сплав с 36 % никеля - 36Н, называемый инвар. Малое значение температурного коэффициента линейного расширения сплавов инварного типа имеет ферромагнитную природу и связано с большой магнитострикцией, т.е. изменением размеров ферромагнетика при его намагничивании. Размеры изделий инварного сплава определяются двумя составляющими нормальной, зависящей от энергии связи между атомами, и магнитострикционным увеличением размера, вызванным внутренним магнитным полем ферромагнетика. С увеличением температуры размер любого тела растет вследствие ослабления межатомных связей, но в сплавах инварного типа этот рост компенсируется уменьшением магнитострикционной составляющей, поскольку увеличение тепловых колебаний атомов влечет за собой снижение намагниченности, а, следовательно, и магнитострикции. [c.127]

Магнитострикция. Намагничивание ферромагнитных тел сопровождается их деформацией, явление получило название магнитострикции. Относительное изменение размера тела при магнитострикции составляет X 10 в — 10- . Из металлов оно максимально у никеля (—30 10 ) и пермаллоя и особенно велико у ферритов (—10- ). Деформация приводит к появлению у намагниченного ферромагнетика упругой энергии—знергыи магнитной деформации (/тс> которую можно вычислять по обычной формуле для упруго деформированного тела [c.288]

Кривая намагничивания ферромагнитных тел — зависимость нндукции В от напряженности намагничивающего магнитного попя Н. [c.223]

Намагничиванию ферромагнитных тел препятству гг гистерезис, который можно сравнить с внутренним трением в твердых телах. При намагничивании действуют две силы сила магнитного поля, стремящаяся повернуть ферромагнитные области (области спонтанного намагничивания) в направлении действия поля, и препятствующая намагничиванию сила, внешним проявлением которой является гистерезис. Намагниченность вещества в каждый данный момент определяется условием равновесия у этих сил. [c.16]

ДИОДНО-КОНДЕНСАТОРНОЕ УСТРОЙСТВО ДЛЯ ИМПУЛЬСНОГО ЦИРКУЛЯРНОГО НАМАГНИЧИВАНИЯ ФЕРРОМАГНИТНЫХ ТЕЛ [c.329]

Б. Ферромагнитные М. и их сплавы. Среди М. с особыми физич. свойствами широкое применение имеют ферромагнетики (Fe, Ni, Со)) и их сплавы. На фиг. G приведена известная диаграмма, характеризующая влияние магнитного поля на намагниченность ферромагнетика. Кроме петли гистерезиса ab db a (на участке ап имеет место насыщение) и девственной кривой намагниченности olma дана также идеальная кривая намагниченности, к-рая характеризует намагничивание ферромагнитного тела при одновременном наложении на него переменного затухающего поля. Отношение 1 Н по девственной кривой является восприимчивостью, интересующей технику. Особенно существенны ее начальное и максимальное значения (tgeo H tg toe ). Величина об называется остаточной намагниченностью поле ос — задерживающей напряженностью (коэрцитивной силой). Намагничение ферромагнитного монокристалла, так же как и большинство физич. свойств, зависит от кристаллография, направления, в к-ром приложено поле. На [c.402]

Намагничивание ферромагнитных тел возрастает с увеличением напряженности магнитного поля лишь до определенногс . предела, после которого увеличение напрв-жениости магнитного поля уже не приводит к возрастанию намагниченности. Это состояние наибольшего намагничивания ферромагнитных тел называется магнитным насыщением, оно выражается в гауссах (гс). [c.11]

Нормально работающий двигатель издает некоторое магнитное гудение, присущее всем электромагнитным устройством переменного тока вследствие так называемых магнитострикционных явлений. Они заключаются в том, ч го процесс намагничивания ферромагнитных тел сопровождается микроскопическим изменением их объема. При вращении ротора его зубцы перемещаются относитекяьно [c.44]

Для теории ферромагнетизма важно, прежде всего, решить вопрос о том, какой из указанных магнитных моментов, орбитальный или спиновый, обусловливает намагничивание ферромагнитных тел. Этот вопрос был разрешен с помощью опытов, идея которых состоит в следующем. Атом, помещенный в магнитное поле, поворачивается по полю и при этом, подобно гироскопу в поле тяготения, прецессирует вокруг направления магнитного поля. Это означает, что атом обладает не только магнитным моментом, но и вращательным механическим моментом. Накладывая магнитное поле различной величины, мы, вообще говоря, изменяем не только ориентацию магнитного момента атома, но и одновременно его механический момент или, иными словами, его угол прецессии. Опыты, в которых наблюдаются эти изменения, носят название магнетомеханических они позволяют определить численную величину g — отношение магнитного момента атома к его механическому моменту (гиромагнитное отношение). [c.10]

Магнитные свойства ферромагнитных тел. У ферромагнитных тел, типичным представителем которых является железо, и также положительная, но значительно больше, чем у парамагнетиков. Кроме того, к у них зависит от Я. Помимо железа, в эту группу входят никель, кобальт, гадолиний и т. д., а также ряд сплавов. Закономерности намагничивания ферромагнетиков были впервые исследованы Столетовым. На рис. 11.2 показана зависимость от Я намагниченности J , индукции В и восприимчивости к мягкого железа. С увеличением напряженности намагничивающего поля В и растут вначале быстро, з тем рост замедлястся, а начиная с некоторого значений Н ,. памагни- [c.286]

Задача отыскания функции Ф Н) не представляет затруднений для некоторых простейших случаев, характеризующихся отсутствием разделения ферромагнитного тела на отдельные вейсовы области. Так, если вектор спонтанного намагничивания Is при каждом состоянии равновесия ориентирован всюду одинаково, то при изменении магнитного состояния равновесия Is отличаются друг от друга лишь ориентацией. В [31] было теоретически рассмотрено вещество (проволока) с положительной изотропной магнитострикцией X, находящееся под сильным внешним натяжением о. Причем натяжение параллельно оси проволоки предполагалось настолько сильным, что можно было пренебречь неоднородными внутренни- [c.49]

Магнитные программоносители. Для записи программы часто используется магнитная лента. Запись электрических сигналов на магнитной ленте основана на свойстве ферромагнитного тела намагничиваться при воздействии на него магнитного поля и сохранять остаточное намагничивание при удалении ферромагнитного тела из зоны действия поля. Запись программы на маг-нитой ленте аналогична записи звука на магнитофонах, с той лишь разницей, что записывается не музыка или речь, а исходная информация в виде определенной последовательности импульсов или непрерывных сигналов. [c.79]

Атомы элементов, обладающих ферромагнитными св-вами, имеют внутренние пеза-полнепные электронные слои, а также отношение диаметра атома в кристаллич. решетке к диаметру незаполненного слоя, бол1,ше 1,5, При этих условиях в результате сил т. и. обменного взаимодействия спины электронов стремятся установиться параллельно. Однако между электронами имеется также и магнитное взаимодействие, препятствующее параллельному расположению электронных спинов, В результате взаимно противоположного действия сил магнитного и обменного взаимодействия в кристалле ферромагнитных тел возникают области—домены объемом 10 — lO см , внутри каждого домена имеет место созданная обменным взаимодействием самопроизвольная намагииченностг,. Под влиянием магнитного взаимодействия направления намагниченности соседних доменов различны. Поэтому, если ферромагнитное тело не подвергалось намагничиванию, домены в нем располагаются так, [c.398]

При намагничивании ферромагнитных кристаллов наблюдается изменение их линейных размеров это явление носит название магнитострикции. Величина маг-нитострикции монокристалла железа различна для разных направлений в кристалле. Намагниченный в направлении ребра куба кристалл удлиняется в направлении диагонали, т. е. сжимается в направлении намагничивания. Магнито-стрикция обнаруживается и в поликристаллических материалах. Из ферромагнитных элементов (Ре, N1, Со) наибольшей магнитострикцией обладает никель. Магнитная проницаемость ферромагнитных тел весьма велика и может достигать значений более одного миллиона гс1э. [c.288]

Эффект Баркгаузена. Если рассмотреть кривую, отражающую зависи.чость магнитной индукции В от напряженности внешнего магнитного поля Н, более тщательно, то можно заметить (рис. 3-1-3,а), что упомянутая кривая не является гладкой, и при намагничивании ферромагнитно о образца на установке, схема которой показана на рис. 3-1-3,б, в наушниках можно услышать шум. Это явление носит название аффекта Баркгаузена. Причина такого явления заключается в то.ч, что в пронессе намагничивания тела происходит скачкообразное изменение магнитной индукции В (см. 3-4-3), соответствующее скачкообразному изменению намагниченности доменов, перемагничивающихся в направлении силовых линий магнитного поля. [c.148]

Область последней стадии намагничивания. В этой области намагничивания происходит поворот вектора намагниченности ферромагнитного тела из направления легкого намагнпчизаиия в направлении вектора напряженности внешнего, ма1НИтного поля. [c.187]

Для обнаружения дефектов магнитный зонд передвигается над поверхностью ферромагнитного тела, подвергающегося намагничиванию 1П0СТ0ЯННЫМ полем. При этом характеристики зонда будут зависеть не только от полей рассеяния дефектов, -но и от других факторов. Важнейшими из них являются близость значительной ферромагнитной массы исследуемого изделия и внешнее магнитное поле изделия. [c.32]

Ферромагнитные тела также проявляют свойства анизотропии, описываемые при помощи энергии анизотропии или магнитокристаллической энергии-, намагниченность стремится ориентироваться вдоль определенных кристаллических осей — так называемых направлений легкого намагничивания. Энергия анизотропии, как считается, появляется на микроскопическом уровне в результате совместного действия, эффектов спин-орби-тальных взаимодействий и частичной потери орбитального момента импульса в неоднородных электрических полях кристалла и за счет обменных орбитальных взаимодействий с соседними атомами. [c.46]

МАГНИТОСТРИКЦИЯ — деформирование тел при изменении их магнитного состояния. Терл1ин М. употребляют также для обозначения величины магнитострикционной деформации К == А///, т. е. относительного изменения размера I образца в магнитном поле. Эффект М. сильно выражен в ферромагнетиках и нек-рых ферритах, для к-рых X достигает 10-4 — 10"3 в антиферромагнетиках он очень мал, а у диа- и парамагнитных вещ,еств практически отсутствует. М. открыта в 1842 Дж. П. Джоулем, обнаружившим изменение линейных размеров ферромагнитного тела (линейная М.) в направлении напряжённости магнитного поля Н (продольная М., или эффект Джоуля). Деформирование тел наблюдается также и в других направлениях, в частности лежаш,их в плоскости, перпендикулярной Н (поперечная М.). Величина линейной М. в области технич. намагничивания (т. е. до технич. насыпдения, см. Ферромагнетизм) зависит от угла между направлением измерения X и вектором Н, а для анизотропных веществ (монокристаллов и искусственно созданных текстур) — также от углов между направлением измерения X и кристаллографич. осями. В полях, превышающих поле технич. насыщения, линейная М. не зависит от направления. При намагничивании наряду с линейными размерами изменяется и объём тел (объёмная М.). Продольная, поперечная и объёмная М. у разных веществ могут иметь как положительный, так и отрицательный знаки и существенно различаться по величине (см. Магнитострикционные мат.ериалы). [c.200]

Выше уже отмечалось (см. раздел 6.1.4), что ферромагнитные тела состоят из доменов - областей, самопроизвольно намагниченных до насьще-ния, векторы намагничивания которых ориентированы так, что тело в це- [c.103]

Объяснение этому интересному явлению можно найти в современных взглядах на процесс намагничивания. Согласно этим взглядам, ферромагнитное тело в ненамагниченном состоянии разбивается на множество областей спонтанной намагниченности (доменов) с различной магнитной ориентацией. Намагничивание происходит не только путем одновременного поворота и согласования магнитной ориентации доменов, но в значительной мере путем увеличения [c.516]

В ферромагнетиках, в отличие от парамагнитных тел, между неспаренными электронами внутренних недостроенных оболочек имеет место сильное обменное взаимодействие, вызывающее упорядоченное расположение их СПИновых магнитных моментов и спонтанное намагничивание доменов до насыщения Это приводит к существенным особенностям в протекании резонансного поглощения высокочастотной энергии ферромагнетиками, которое называют ферромагнитным резонансом. Физическая суть его состоит е том, что под действием внешнего магнитного поля Нд, намагничивающего ферромагнетик до насыщения, полный магнитный момент образца М начинает прецессировать вокруг этого поля с ларморовой частотой ojl, зависящей от Яо (11.25). Если на такой образец наложить высокочастотное электромагнитное поле, перпендикулярное Яо, и изменять его частоту ш, то при ю = i. наступает резкое (резонансное) усиление поглощения энергии поля. Резонанс наблюдается на частотах порядка 20-Г-30 ГГц в полях 4- 10 -А/м (л 5000 Э). Поглощение при этом на несколько порядкоз выше, чем при парамагнитном резонансе, так как магнитная восприимчивость ферромагнетиков (а следовательно, и магнитный момент насыщения М) у них много выше, чем у парамагнетиков. Кроме того, так как в формировании эффективного магнитного поля в ферромагнетиках участвуют размагничивающий фактор и поле магнитной анизотропии, то частота ферромагнитного резонанса оказывается зависящей от формы образца.и,направления поля относительно осей легкого намагничивания. [c.306]

ТВЕРДОСТЬ — сопротивление материала местной пластической деформации, возникающей при внедрении в него более твердого тела -наконечника ТЕКСТУРА < — анизотропия свойств вещества, возникающая в процессе его формирования под влиянием механических, тепловых, магнитных или электрических воздействий кристаллическая — преимущественна я ориегттация кристаллических зерен в поликристаллах магнитная — преимущественная пространственная ориентация осей легкого намагничивания в поликристаллических ферромагнитных и ферримагнитных образцах, приводящая их к анизотропии) [c.280]

ЭФФЕКТ [магнитомеханические (Джоуля — явление маг-нитострикции, состоящее в изменении формы и размеров ферромагнитного образца при его намагничивании Виллари состоит в изменении намагниченности ферромагнитного образца при его механической деформации) релятивистские — явления, наблюдаемые при скоростях тел или частиц, сравниваемых со скоростью света в вакууме (З -10 м/с)] [c.302]

Магнитострикцией называется изменение формы и размеров тела при намагничивании. Наиболее подробно исследована маг-иитострикция ферромагнитных веществ (железа, никеля, кобальта и ряда сплавов), у которых она достигает доступных измерению значений. [c.62]

Намагниченность (интенсивность намагничивания). При помещении какого-либо тела в магнитное поле каждый элемент объема этого тела приобретает магнитный момент. Если тело обладает ферромагнитными свойствами, то намагниченность может остаться и после устранения внещнего источника магнитного поля. Магнитный момент, приходящийся на единицу объема, измеряет намагниченность, или интенсивность Н намагничивания [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...