Источник теплоты объемный

Объемная производительность источников теплоты д = 3,88Х Х10 Вт/м . Источники можно считать равномерно распределенными по объему. Теплопроводность материала стержня Я=58 Вт/(м-°С). [c.28]

Вычислить объемную производительность источников теплоты и перепад температур в стенке трубки, если по трубке пропускается ток /=250 А. [c.29]

Объемная производительность внутренних источников теплоты Qi 10 870 [c.29]

Различают кипение жидкости на твердой поверхности теплообмена и кипение в объеме жидкости. Объемное кипение может происходить при перегреве жидкости относительно температуры насыщения при данном давлении. Кроме того, его можно получить при быстром снижении давления и при наличии в жидкости внутренних источников теплоты. [c.450]

Мгновенный объемный источник теплоты представляет собой совокупность мгновенных точечных источников, распределенных по какому-либо закону в теле. [c.153]

Особый случай сварки металлов в активных газах — автогенная сварка, в которой источником теплоты является ядро пламени горелки, а сварка происходит в атмосфере продуктов сгорания ацетилена в кислороде. В качестве горючих газов используются также смеси различных газообразных или жидких углеводородов. В п. 8.7 были рассмотрены основные характеристики пламени температуры самовоспламенения и предельные составы газовых смесей, температуры пламени, а также было введено понятие объемного коэффициента р [c.383]

Рассмотрим температурное поле в телах простейшей формы при объемном тепловыделении для случаев, когда внутренние источники теплоты равномерно распределены по всему объему. Задачи такого вида приходится решать при расчете тепловыделяющих элементов атомных реакторов, при нагреве тел токами высокой частоты и в других случаях. [c.284]

Пусть неограниченная плоская стенка толщиной 26 имеет объемное тепловыделение с мощностью внутренних источников теплоты [c.284]

Уравнение энергии. Выведем дифференциальное уравнение, описывающее температурное поле в движущейся жидкости. Полагаем, что жидкость однородна и изотропна, ее физические параметры постоянны, внутренние источники теплоты равномерно распределены во всем объеме жидкости. Под внутренними источниками теплоты понимают тепловыделения внутри тела (выделение теплоты в результате химических реакций, при прохождении электрического тока и т. д.), которые характеризуются объемной плотностью тепловыделения — тепловым потоком, отнесенным к единице объема и выражаемым в ваттах на кубический метр (Вт/м ). [c.152]

Чтобы оценить роль внутренних источников теплоты, рассмотрим задачу теплопроводности бесконечно длинного сплошного цилиндра при наличии объемного тепловыделения (за счет нагревания электрическим током, химических реакций, ядерных превращений или других физических эффектов). [c.84]

При исследовании переноса теплоты в таких случаях важно знать интенсивность объемного выделения (поглощения) теплоты, которая количественно характеризуется мощностью внутренних источников теплоты qv, Вт/м . Если величина положительна, то говорят, что в теле имеются положительные источники теплоты. При отрицательных значениях q имеются отрицательные источники (стоки) теплоты. [c.66]

В зависимости от особенностей изменения величины q-o в пространстве можно говорить о точечных, линейных, поверхностных и объемных источниках теплоты. [c.66]

Объемное испарение частиц жидкости происходит. в адиабатических условиях, температура их близка к температуре адиабатического насыщения воздуха Поэтому уравнение переноса теплоты надо дополнить отрицательным источником теплоты, равным произведению удельной теплоты испарения т на источник пара t (rly). В дифференциальное уравнение диффузии надо ввести источник массы I,, [c.219]

Циклонная камера работает с высокой объемной плотностью тепловыделения, составляющей 5—6 МВт/м . Удельная массовая производительность технологической циклонной камеры при топливно-воздушном источнике теплоты — около 1200 кг/(м -ч), что более чем в 100 раз превышает удельную производительность аналогичного процесса (без плавления) но вращающихся печах. [c.108]

Форму и размеры сварочной ванны определяет изотермическая поверхность объемного теплового поля, соответствующая температуре плавления основного металла. В головной части ванны под воздействием источника теплоты металл нагрет значительно выше температуры его плавления, а в хвостовой части ванны температура приближается к температуре плавления основного металла. Средняя температура сварочной ванны при сварке под флюсом конструкционных низкоуглеродистых сталей составляет около 1800 °С. Максимальная температура для этих условий достигает 2300 °С. [c.23]

Модуль упругости объемный изотермический 11 Мощность внутренних источников теплоты 167 [c.550]

По стержню из нержавеющей стали диаметром d= 10 м.ч проходит электрический ток силой /=200 а. Вся теплота, выделяемая в стержне, отводится через его наружную поверхность. Определить объемную производительность источников теплоты и максимальную температуру стержня, если температура на поверхности стержня /гс = 50°С, удельное электрическое сопротивление р = 0,85 ом-мм м и коэффициент теплопроводности стержня /.= 18,6 вт/(м-град). [c.129]

Через трубу из нихромовой стали диаметром 14/14,6 мм пропускается ток силой в 300 а. Определить объемную теплопро-изводительность источников теплоты и перепад температуры в стенке трубки в предположении, что а) теплота отводится только через внутреннюю поверхность трубки и б) теплота отводится только через наружную поверхность трубки. Удельное электрическое сопротивление материала трубки р = 1,17 ом-мм 1м и коэффициент теплопроводности Я=7,2 вт/(м-град). [c.130]

Недостатками физического моделирования являются во многих случаях большая стоимость и трудоемкость, невысокая точность измерения ряда параметров при общей достоверности процесса, ограниченная наблюдаемость. Например, отсутствуют методы прямого измерения плотности потока электромагнитной мощности и объемной плотности источников теплоты. Температурное поле может быть измерено лишь в ограниченном числе точек, в основном поверхностных. [c.51]

Распределение температуры по толщине металла при электрошлаковой сварке, когда б>20ч-30 см, становится неравномерным. Оценка величины такой неравномерности может оказаться необходимой для определения объемных остаточных напряжений, неравномерных по толщине металла. Приближенное определение разности температур при электрошлаковой сварке в середине толщины и на поверхности пластины в предположении, что теплота выделяется линейным источником теплоты равномерно по толщине б, может быть выполнено, исходя из следующих предпосылок. [c.495]

ОБЪЕМНЫЙ ИСТОЧНИК ТЕПЛОТЫ — см. Источник теплоты. [c.93]

Сопротивление детали 7 д, возрастающее по мере нагревания металла из-за увеличения удельного сопротивления, создает источник нагрева объемного характера, причем в пределах установочной длины больше теплоты выделяется в объеме, примыкающем к стыку, так как в нем более высокое удельное сопротивление металла. [c.288]

Определить объемную производительность внутренних источников теплоты q , Вт/м , плотность теплового потока на поверхности стержня q, Вт/м тепловой поток на единицу длины стержня qi, Вт/м. и температуры на поверхности и на оси стержня, если коэффициент теплоотдачи от поверхности стержня к кипящей воде а = = 44 400 Вт/(м2- С). Удельное электрическое сопротивление нихрома р—1,17 Om-mmVm. Коэффициент теплопроводности нихрома Я = = 17,5 Вт/(м. С). [c.28]

Различают кипение в объеме жидкости (объемное кипени е) и на поверхности нагрева (поверхностное кине и и е). В первом случае пузырьки пара возникают непосредственно в объеме жидкости при значительном ее перегреве относительно температуры насыщения, что возможно или при резком понижении давлепия над жидкостью, пли при наличии в жидкости внутреи[1их источников теплоты. В случае поверхностного кипения пузырьки пара образуются только на поверхности нагрева в отдельных ее точках. Для современной теплоэнергетики и холодильной техники характерно поверхностное кипение на стенках труб и каналов, в связи с чем именно этот вид кипения и рассматривается далее. [c.100]

Рассмотрим задачу расчета нестационарного одномерного температурного поля в неограниченной пластине толш,иной /. В пластине распределен источник теплоты, имеющий объемную плотность мощности q,Ax). Поверхность пластины х О теплоизолирована, а на поверхности х ------ I происходит теплообмен со средой по закону Ньютона. Начальное распределение температуры равномерное, и эта температура отлична от температуры среды. При такой постановке задачи уравнение теплопроводности и краевые условия имеют вид 1311 [c.51]

Матрицу g(") часто называют локальной матрицей жесткости или локальной матрицей теплопроводности, а вектор q><"> — локальным вектором нагрузок или локальным вектором тепловых потоков. Термины жесткость и нагрузка используются исторически потому, что сначала МКЗ развивался применительно к задачам прочностного расчета. В задачах теплопроводности в матрицы g<"> входят теплопроводности X и коэффициенты теплоотдачи а, а в векторы — свободные члены неоднородного уравнения теплопроводности и граничных условий, т. е. объемные и поверхностные плотности теплового потока источников теплоты. Геометрические параметры расчетной области учитываются коэффициентами Ьт Ст функций формы элементн, а также значениями Lij, Li , [c.140]

Следует отметить, что тепло- и массообмен во влажном газе при определенных условиях сопровождается туманообразова-нием — объемной конденсацией пара, связанной с появлением мельчайших капель жидкости, взвешенных в газопаровой смеси [2, 8, 9 . Это происходит тогда, когда парциальное давление Р пара в смеси становится больше давления насыщения Ps, то есть когда пар становится пересыщенным. Процесс объемной конденсации пара происходит скачком, с очень большой скоростью. Поскольку в аппаратах технических систем всегда есть центры конденсации (мелкие твердые частицы, газовые ионы и др.), то критическая степень пересыщения близка к единице и конденсация может начаться практически по достижении состояния насыщения газа. Туман плохо осаждается на поверхностях и является стоком пара и одновременно источником теплоты, которая выделяется при конденсации пара и расходуется на нагрев прилегающих слоев холодного газа. Более того, над поверхностью жидкости всегда есть слой насыщенного газа, в котором при переменной температуре слоя и наличии центров конденсации тумано-образование является неизбежным, так как зависимость Р = = /( ), определяемая кинетикой переноса массы и энергии, и зависимость Ps — f t), определяемая физическими свойствами жидкости, не совпадают. Совпадение давлений (Рп =Ps) имеет место только на верхней и нижней границах слоя, а между границами избыток пара переходит в туман. [c.24]

Особенносгями, присущими только процессу испарения, являются молярное диспергирование и испарение субмикроскопических капель жидкости в пограничном слое. Гипотеза объемного испарения, связанная с динамическим характером процессов сорбции и десорбции, выдвинута в работе [Л.3-23] и состоит в следующем в результате воздействия потока (механическое увеличение и конденсация по стенке) с поверхности в пограничный слой попадают мельчайшие частицы жидкости. По теории адсорбции Де Бура [Л.3-24] процесс испарения есть динамический процесс десорбции и сорбции. Молекулы жидкости не только покидают поверхность (испарение), но и непрерывно возвращаются "(конденсация). Интенсивность испарения пропорциональна разности потоков молекул. Так как конденсация происходит неравномерно [Л.3-25] и на некоторых участках поверхности имеет место неполное смачивание адсорбированным слоем ожиженного пара, то образуются капли, менее прочно связанные с жидкостью, которые выносятся потоком газа в пограничный слой и испаряются в его объеме. Объемное испарение представляет собой источник пара и отрицательный источник теплоты в уравнениях пограничного слоя. В подтверждение этой гипотезы можно привести непосредственные наблюдения Мальмквиста и Мейснера [Л.3-26], которые в опытах по сушке древесины в перегретом паре с помощью теплера обнаружили вынос по имеризованных молекул пара в пограничный слой и их испарение в его объеме. При испарении жидкости из капиллярно-пористого тела могут иметь место три различных случая расположения поверхности- испарения. [c.211]

Стальные шины прямоугольного сечения 90x3 мм находятся под током 320 а. Максимальная температура шины при температуре воздуха 20° С не должна превышать 75° С. Определить объемную производительность внутренних источников теплоты и температуру на поверхности шины, если коэффициент теплопроводности шины 57 вт (м-град), а удельное электрическое сопротивление ее g = Q, > ом -, чм м. Определить также, каким должен быть коэффициент теплоотдачи с поверхности шины, чтобы температура ее не превышала 75° С. [c.129]

Тепловыделяющий элемент ядерного реактора диаметром = 14 мм имеет объемную производительность источников теплоты = 4,88-10 вт .н . Определить максимальную температуру и удельный тепловой поток на поверхности тепловыделяю- [c.129]

Сварочную дугу чаше представляют как сосредоточенный источник теплоты. При сварке на поверхности массивного тела (рис. П.10, а) предполагается что для области, не слишком близкой к пят-ну дуги, источник теплоты точечный. При дуговой однопроходной сварке листов встык (рис. П.10, б) источник теплоты линейиый. При сварке встык стержней (рис Н.10,в) считают, что источник теплоты плоский. При электрошлаковой сварке источник теплоты можно принять объемным, однако чаще всего его заменяют совокупностью линейных или плоских источников теплоты. Газовое пламя обычно считают круговым нормально распределенным источником теплоты. [c.25]

ИСТОЧНИК ТЕПЛОТЫ, источник сварочного нагрева — источник теплоты, вводимой в металл извне для осуществления сварочного нагрева. При сварке обычно используются местные И. т., нагревающие часть поверхности металла (поверхностные источники теплоты) или же определенную область его объема (объемные источники теплоты). Примером первых могут служить электрическая дуга и пламя высококалорийных газов, (ацетилепа и других), сгорающих в струе кислорода, примером вторых ток в проводнике, включенном в электрическую цепь, или электрические токи, наводимые в проводнике переменным магнитным полем. Все эти источники характеризуются высокой концентрацией выделяемой теплоты, необходимой для быстрого и эффективного местного нагрева металла. [c.57]

H.H. Рыкалиным применительно к сварочному нагреву следующим образом характер распределения источников теплоты существенным образом сказывается на температурном поле лшпь на расстояниях одного порядка с размерами области ввода теплоты. Температурное поле в области, удаленной от источника, практически не изменится, если заменить произвольно распределенный источник теплоты приложенным в центре его тяжести сосредоточенным источником равной мощности. В соответствии с принципом местного влияния сварочные источники по степени их распределенности подразделяются на точечные, линейные, плоские и объемные. [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...