Системы колебательные с ограниченным возбуждением

Исследованию связанных колебаний в неавтономных автоколебательных системах посвящено много работ [1, 2] и др. В этих работах не учитывается динамическое взаимодействие источника энергии и колебательной системы. Связанные колебания в системе с ограниченным возбуждением рассмотрены в [3, 4]. Система, изученная в этих работах, характеризуется тем, что автоколебательный механизм возбуждения колебаний и периодическое воздействие зависят от свойств одного и того же источника энергии (автономная система), обеспечивающего функционирование системы. Следует отметить, что интересным является также случай, когда имеет место независимость этих двух механизмов возбуждения колебаний от свойств одного и того же источника энергии. В данном случае автоколебательная система с источником энергии оказывается под воздействием периодической силы, явно зависящей от времени, и уравнения, описывающие эту систему, являются неавтономными. Заметим, что подобную систему условно можно называть системой, взаимодействующей с двумя источниками энергии, в которой один из источников является неидеальным, другой — идеальным. Действительно, если периодическая сила генерировалась бы некоторым вторым источником энергии, имеющим ограниченную мощность, то такое название было бы вполне адекватным. Тогда колебания, происходящие в указанной системе, оказались бы зависящими также от свойств источника, генерирующего периодическую силу, и система, превращаясь в автономную, описывалась бы тремя уравнениями вместо двух. Чтобы не усложнять задачу, на данном этане мы моделировали неавтономную систему, описываемую уравнениями [c.34]

Колебательные системы, взаимодействующие с двигателем ограниченной мощности, называются обычно системами с ограниченным возбуждением. Явления, происходящие в таких системах, исследовались рядом авторов [8, 76J. Первое систематическое изложение теории систем с ограниченным возбуждением принадлежит В. О. Кононенко [61]. [c.92]

При динамических исследованиях машинных агрегатов с ограниченным возбуждением динамический синтез, в качественном аспекте связанный с обеспечением некритического характера взаимодействия в пусковых (s, v)-x резонансных зонах двигателя и колебательной системы, целесообразно осуществлять но критерию [c.259]

Примером нелинейной колебательной системы с ограниченным возбуждением является система, представленная на рисунке п. 2 таблицы, но с нелинейным упругим элементом Упругий элемент характеризуется следующей зависимостью восстанавливающей силы Р от перемещения [c.199]

Динамическое воздействие неуравновешенного ротора (см. п. 2 таблицы) на колебания массы m определяется инерционной силой тг (ф os ф + ср sin ф). При движениях системы обобщенная координата ф (t) определяет как частоту, так и амплитуду инерционной силы, возбуждающей колебания. Иначе говоря, инерционный возбудитель одновременно формирует как частоту, так и амплитуду колебательного процесса. Но существует класс технических систем, в которых частота и амплитуда колебаний формируются различными источниками энергии. Возможность такого разделения функций источников энергии в системах с ограниченным возбуждением определяется структурой самого колебательного процесса, поскольку амплитуда и частота являются независимыми параметрами и полностью определяют колебания. [c.202]

Колебательная система, возбуждаемая неуравновешенным ротором, приводимым во вращение двигателем асинхронного типа — колебательная система с ограниченным возбуждением (см. гл. VII, п. 4 гл. IX, а также (4, 6]) [c.246]

Для задач, в которых учитывается взаимодействие возбудителя с колебательной системой, употребляются названия задачи о колебаниях систем с ограниченным возбуждением" и задачи о возбуждении механических колебаний , а возбудитель колебаний называют также источником возбуждения, источником энергии или вибратором [51]. [c.389]

Системы, взаимодействующие с источником возбуждения. Особый класс образуют системы, для которых характерно обратное влияние движения колебательной части на источник возбуждения. В этих системах возмущающие силы существенно зависят не только от состояния колебательной системы, но и от состояния возбудителя, поведение которого описывается дополнительным дифференциальным уравнением (или ч истемой уравнений). Указанные системы часто называют системами, взаимодействующими с источником возбуждения или системами с ограниченным возбуждением. [c.106]

Особое место занимают исследования колебательных систем с неидеальным источником энергии или с ограниченным возбуждением, когда движение сопровождается взаимным воздействием друг на друга источника энергии и колебательной системы. Объясняется это тем, что почти все реальные технические источники энергии не имеют большого запаса мощности и при определенных условиях сильно взаимодействуют с колебательной системой [128]. [c.494]

В гл. III отмечено, что аппаратурный способ программирования развиваемых усилий или перемещений с формированием электрических сигналов, пропорциональных нагруженности образца или его деформации, предопределяет основной состав динамической схемы каждой испытательной машины. Применительно к машинам с кривошипным возбуждением динамическая схема в самом общем случае может быть представлена в виде дискретной колебательной системы, изображенной на рис. 63, где l — жесткость образца или общая жесткость образца и других упругих элементов, соединяющих его с возбудителем Сч — жесткость динамометра — масса деталей возбудителя, участвующих в колебательном процессе, совершающая кинематически ограниченные перемещения с амплитудой, равной радиусу кривошипа тп2 — свободная масса на конце нагружаемой системы тз — масса зажимного устройства, сосредоточенная между образцом и динамометром Xj—Лз — динамические перемещения масс, отсчитываемые от их равновесного положения. Размерности этих обозначений зависят от вида возбуждаемых колеба- [c.97]

Если графики рис. 4.3, а, б представить в виде амплитудно-частотных характеристик параметрически возбуждаемой линейной колебательной системы, то для фиксированных и р они будут иметь вид, показанный на рис. 4.4. Как мы видим, полосы возбуждения сужаются с ростом номера области неустойчивости п, а также из-за наличия диссипации в системе (полосы, ограниченные пунктиром). Из рис. 4.4 видно также, что для выбранного значения глубины модуляции (параметра т) и при данном конкретном значении затухания 26 в системе возбудить параметрические колебания в четвертой области неустойчивости не представляется возможным. [c.134]

Для иллюстрации общих особеп-иостей динамического поведения колебательных систем с ограниченным возбуждением рассмотрим простейшую систему с циклически деформируемым упругим элементом (рис. 34). Дифференциальные уравнения движения такой системы можно получить в виде [61] [c.92]

Стационарные колебательные режимы в системе с ограниченным возбуждением могут быть реализованы только при средних угловых скоростях двигателя, удовлетворяющих уравнению частот (4.106). Устойчивость стационарных режимов определяется характеристиками источника и потребителя энергии и параметрами колебательного процесса в системе. Особенно существенное влияние на характер стационарных реншмов рассматриваемой системы динамические сопротивления вращательному движению могут оказать в резонансной зоне малом диапазоне частот [c.96]

Задачи о взаимодействии источника возбуждения с колебательной системой (их называют еще задачами о колебаниях систем с ограниченным возбуждением и задачами о возбуждении вибраций) выделились в настоящее время в специальный раздел теории колебаний, который далеко еще не завершен. В него включают только нелинейные задачи, хотя некоторые типы взаимодействия описываются линейными уравнениями. Значительное место в этом разделе отводится системам, в которых силы, вызывающие колебания, создаются за счет электромагнитного (а не механического) воздействия. В задачах этою класса чаще всего целесообразно исследовать автономные уравнения движения. Однако в некоторых случаях задача может сводиться и к неавтономным уравнениям. [c.191]

В серия работ В. О Кононенко и его последователей — К. В. Фролова, С. С. Кораблева и др построена последовательная теория взаимодействия источника энергии с колебательной системой, названная В. О. Кононенко теорией колебательных систем с ограниченным возбуждением. В рамках этой теории изучено взаимодействие нсючиика энергии с линейными [c.211]

Изменение поведения колебательных систем и механизмов под действием вибрации. К этой группе эффектов 0ТН0С5ГГСЯ исчезновение прежних и появление новых положений равновесия и видов движения системы, смена характера положений равиовеош (то есть вх устойчивости или неустойчивости), из-меноше частот малых свободных колебаний вблизи положений устойчивого равновесия, эффекты вибрационной связи, в частности, самосинхронизация неуравновешенных роторов (вибровозбудителей), эффект вибрационного поддержания щ>ащения неуравновешенных роторов, своеобразное поведение так называемых "колебательных систем с ограниченным возбуждением" и некоторые другие. [c.18]

Одним из наиболее сложных и наименее изученных механизмов ограниченного возбуждения характеризуются колебательные системы машинных агрегатов с ДВС и силовые цепи различного рода машинных агрегатов с циклическими крутильными иозици-онными возмущениями [22, 28, 109]. Для выяснения основных особеппостей динамического поведения систем такого класса с учетом ограпичепного характера возбужения рассмотрим простейшую систему с ДВС согласно рис. 53, а, б. [c.147]

Все системы с ограничением зоны возбуждения скоростью колебаний, в частности (1. 2), плохо описывают поведение колебательной системы реального станка, так как решение их при малом рассепвании энергии в системе, а также при большом коэффициенте А дает скачки скорости резания. Конечно, во время скачков принятая зависимость силы резания от ускорения резания (2) не соответствует действительности, так как влияние ускорения во многом определяется размером нароста, который не может возрастать мгновенно. Ограниченную скорость возрастания нароста можно учесть введением влияния третьей производной, т. е. скорости изменения ускорения, например [c.68]

Взаимодействие колебательных систем с источником возбуждения ограниченной мощности. Систематическое рассмотрение данной проблемы на основе использования асимптотических методов, а также соответствующие библиографические сведения приведены в гл. VII, При изучении вопроса с помощью изложенного выше подхода будем исходить из схемы системы и уравнений движения, представленных в п. 3 таблицы. Первое из уравнений является уравнением движения ротора обозначения параметров, характеризующих ротор и действующие на него моменты, то же, что в п, 2 таблицы. Через М (ф, и) обозначен момент сил, действующих на ротор вследствие колебаний тела, на котором он установлен. Второе уравнение описывает дви-жеиие колебательной части системы, предполагаемой линейной (и есть вектор ее обобщенных координат). Колебательная часть системы может, в частности, состоять из некоторого числа твердых тел 5 .....5 , связанных одно с другич, а также с неподвижным основанием системой линейных упругих и демпфирующих элементов. Через М, С и К обозначены матрицы соответственно инерционных, квазиупругих коэффициентов и коэффициентов демпфирования, а через F (ф) — вектор обобщенных возмущающих сил, действующих на колебательную систему при вращении ротора-возбудигеля. [c.251]

На рис. 35 представлен вибролоток с раздельным возбуждением горизонтальных, одинаковых по всей длине лотка, и вертикальных колебаний одного конца лотка при ограничении возможности колебаний в вертикальном направлении другого конца лотка. Рабочему органу 1 вибрационного лотка сообщаются колебательные движения в двух взаимно перпендикулярных направлениях от двух независимых вибраторов в виде электромагнитов 2 с якорями 3 для возбуждения продольных колебаний и электромагнита 4 с якорем 5 для возбуждения нормальных к транспортирующей плоскости колебаний переднего конца рабочего органа. Рабочий орган посредством упругой системы соединен с основанием (реактивной массой) 6, на котором жестко установлены электромагниты 2 ц 4. [c.211]

В системах с постоянными характеристиками гармоническое возбуждение вызывает гармонические колебания. В системах с переменными характеристиками это, вообще говоря, не так колебательный процесс в системе может содержать составляющие с чa тotaми, лежащими выше или ниже частоты возбуждения. Кроме того, возможны случаи, когда гармоническое возбуждение системы вызывает резонанс одной из таких составляющих это весьма опасно. Бывают также случаи, когда гармоническое возбуждение может вызвать в системе два вида колебаний выбор того или иного вида определяется предысторией движения системы. Далее, при определенных условиях возможны неустойчивые вынужденные колебания это означает, что в действительности такие вынужденные колебаиия не реализуются. Вот почему само значение слова неустойчивые требует четкого смыслового определения. Могут возникать автоколебания и с ограниченной амплитудой. Закон таких колебаний может быть почти синусоидальной формы и может быть весьма далек от синусоиды. [c.153]

Прямое разложение паров Н2О в неравновесной плазме сталкивается с ограничениями, связанными со степенью ионизации и с действием радикала ОН. Оба эти ограничения существенно смягчаются при добавлении в систему СО2 и продукта его разложения СО. Наличие в системе окиси углерода приводит к снижению концентрации свободных радикалов ОН за счет практически беспороговой реакции OH-f O—> —>H-f 02. С другой стороны, СО и СО2 обладают на два порядка большим сечением колебательного возбуждения электронным ударом, чем Н2О, что позволяет существенно снизить требования к степени ионизации. По сути дела, СО2 может выполнять роль физического катализатора для процесса получения Н2 из Н2О в плазме и, не расходуясь, снимать трудности, возникающие при разложении чистого водяного пара. [c.209]

Рассматривается взаимодействие источника энергии ограниченной мощности с колебательной системой с одной степенью свободы при силовом и кинематическом способах возбуждения колебаний. Для анализа предлагается использовать метод комплексного сопротивления и электрические аналоги колебательных систем. Ил. 1, список лит. 5 назв. [c.120]

В системах АРВ синхронных двигателей для предотвращения чрезмерного ослабления или усиления возбуждения двигателя следует использовать схемы ограничения напряжения возбуждения. Нижняя граница возбуждения обычно определяется пределом статической устойчивости двигателя, а верхняя граница — допустимым нагревом обмоток двигателя и условиями его самораскачивания. В синхронных приводах поршневых компрессоров нижняя и верхняя границы возбуждения определяются также характером и допустимыми значениями параметров колебательных процессов синхронного привода как правило, пределы регулирования возбуждения двигателя с учетом указанного ограничения сужаются. [c.75]

Ограничения в применении методд связаны со следующим. Во-первых, необходимость разбиения поверхности на интервалы длиной не более Х/10 ограничивает волновые размеры тела. Практически оказывается, что в трехмерном случае вычисления возможны лишь для тел вращения при осесимметричном возбуждении, когда отсутствует зависимость звукового давления или колебательной скорости от одной из координат. В этом случае (так же как и для двумерных задач) периметр тела не должен превышать 20Х, чтобы порядок системы комплексных алгебраических уравнений не превышал 200. Для современных ЭВМ это число близко к предельному. Использование свойств, связанных с симметрией тела, может позволить увеличить максимальный размер тела вдвое или же при заданном размере уменьшить вдвое порядок системы. [c.67]

Работы Фрелиха находятся в тесной связи с представлениями о высокой чувствительности некоторых биологических систем, особенно биомембран, к слабым электрическим и электромагнитным полям. Эти системы могут накапливать сигнал энергии и таким образом превышать тепловой Больцмановский шум (кТ), они могут обеспечиваться сравнительно малыми энергиями активации и при этом — быть защищены от тепловых флуктуаций [18]. С точки зрения эволюции, биологическая мембрана может быть рассмотрена как одна из наиболее элементарных диссипативных систем [61 ], которая является химически накачанной, открытой и устойчивой, а энергия, поставляемая ей, обеспечивается последовательностью обратных связей, как накопленного результата осцилляторных биохимических реакций [63 ]. Последние являются источником когерентных колебаний в биологической системе, которые могут переходить в низшие колебательные состояния, характеризующиеся высокой степенью пространственной когерентности по типу бозе-конденсации фононов. Общая теория когерентных колебаний в биологических системах была развита Фрелихом [34-38 ], где он рассматривает коллективные химические осцилляции, в которых белки, окружающие ионы и структурированная вода являются главными составляющими и осциллируют между сильным электрически полярным возбужденным состоянием и слабым полярным фоновым состоянием. Слабая химическая осцилляция в них связана с соответствующими электрическими колебаниями. Сильное электрическое взаимодействие между высокополярными состояниями в связи с сильным сопротивлением электрической проводимости налагает лимит-циклические ограничения на эти полярные системы, делая осцилляции крайне чувствительными к внешним электрическим и химическим влияниям. Ответы на них носят кооперативный характер, нелинейны и часто бывают сильными в ответ на сверхслабые стимулы [18 ]. [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...