Прямой и спектральный методы

Прямой и спектральный методы [c.105]

Прямой и обратный методы извлечения информации из контуров спектральных линий [c.104]

Динамические спектральные методы являются менее трудоемкими, чем прямые методы, они в основном и используются для расчета оборудования АЭС на сейсмические воздействия. Поскольку эти методы применимы лишь для линейных динамических систем и не учитывают начального нагружения, полученные на их основе результаты отклика конструкций накладываются на статическое решение от эксплуатационных воздействий. [c.186]

Рассмотренный в предыдущих параграфах широкий круг проблем, связанных с выявлением предельных возможностей оптических информационных систем, передачей солитонов на сверхдальние расстояния и т. д., предъявляет особые требования к точности математических методов описания соответствующих процессов. Традиционные прямые методы решения уравнений шредингеровского типа (сеточные и спектральные [50]) позволяют достоверно вычислять волновые поля на расстояниях, не превышающих нескольких дисперсионных длин. Сеточная дисперсия или искусственная периодизация решения приводит к появлению артефактов. Наибольшие трудности возникают при решении стохастических задач самовоздействия в дальнем поле Применительно к импульсам пикосекундного диапазона длительностей это соответствует сравнительно большим физическим расстояниям Lд l км (то 6 ПС, =1,5 мкм), но по мере перехода в фемтосекундный диапазон область достоверного моделирования быстро сокращается, так, при То=100 фс дисперсионная длина см. [c.220]

Обычные спектральные методы во многих случаях непригодны или неудобны для измерения ширины линии излучения лазера. Ширину линии излучения тех лазеров, которые испускают свет в широкой полосе частот, например лазеров на стекле, активированном неодимом, на рубине и на арсениде галлия, оказалось возможным измерить при помош,и эталона Фабри— Перо с достаточно высоким спектральным разрешением. Практическая граница между линиями, ширину которых можно измерить прямыми (интерферометрическими) методами, и столь узкими линиями, ширину которых прямыми методами измерить невозможно, порядка 1 Мгц. Для линий с шириной, меньшей 1 Мгц, применяются методы гетеродинирования. Для измерения же ширины линий до килогерц в настоящее время часто применяются другие косвенные методы, основанные на измерении статистических характеристик лазерного шума. [c.379]

Приборы для определения толщины слоя металлических покрытий. Толщина слоя металлических покрытий измеряется химическими и физическими методами. Приборы, применяемые при химических методах измерения, очень просты и не нуждаются в детальном описании. К физическим методам измерения толщины покрытия относятся магнитный, радиометрический, метод хорды, микроскопический, спектральный и метод прямого измерения. [c.271]

С помощью графика могут быть определены характеристики цветности произвольного цвета, для которого предварительно имеющимися методами определяют координаты цвета. Затем по ним рассчитывают координаты цветности и по графику находят точку А, соответствующую цветности данного цвета. Затем, соединив точку белого цвета Е с точкой А отрезком прямой и продолжив его до пересечения с линией спектральных цветов, определяют цветовой тон Чистота цвета определяется по расположению точки А относительно кривых, имеющих одинаковую чистоту цвета. Значение чистоты цвета может быть рас- [c.41]

Прямые оценки спектральных плотностей методами гармонического анализа также сопряжены с большими методическими трудностями. Ведь для таких оценок необходимо выявить в сигнале данную частотную компоненту (гармонику), определить ее относительную амплитуду и, сделав это на протяжении достаточно длительного времени наблюдения, проинтегрировать полученные за время наблюдения значения этой амплитуды. Фактически, при фиксированном времени наблюдения за процессом, мы определим среднее значение амплитуды этой гармоники или, иначе, математическое ожидание. [c.171]

Приближенные методы расчета функций пропускания. Эмпирические и комбинированные методы расчета функций пропускания являются параметрическими. Число параметров, определяемых путем подгонки к экспериментальным данным или данным, полученным методом прямого расчета, варьируется от одного до четырех. Наличие параметров и способы их определения обусловливают общее ограничение на использование приближенных методов их применимость лишь для определенного спектрального интервала и фиксированного спектрального разрешения, для которого проводилась подгонка. [c.189]

Дальнейшие вычисления на основе формулы (17.27а) можно вести одним из двух способов прямым путем или при помощи спектрального метода. Прямые вычисления могут быть выполнены следующим образом. Выпишем действительную и мнимую части (17.27а) [c.105]

Однако такой прямой подход обычно оказывается менее удобным, чем спектральный метод, описанный в следующем разделе. Это связано с тем, что интеграл в (17.29) обычно очень трудно вычислить, и интегрирование оказывается возможным только для корреляционной функции Вп специального вида. Даже в этом частном случае для получения окончательных выражений требуются сложные математические выкладки. [c.105]

ДИМ лишь для оптимального выбора шага интегрирования по времени, обеспечивающего устойчивость вычислительной процедуры при минимальных затратах машинного времени на ЭВМ. Поскольку шаг по времени At должен быть выбран в этом случае в соответствии с наименьшим периодом собственных колебаний конструкции Гц и составлять не более 0,1 для точного предсказания динамического отклика, а учитываемые в расчетах фазы сильного сотрясения изменяются от нескольких секунд до десятка минут, прямые методы оказываются чрезвычайно трудоемкими. Поэтому эти методы целесообразно использовать для анализа отклика конструкций жестким возмущениям ударного типа и в тех случаях, когда необходим уточненный анализ отклика, если предварительное использование спектральных динамических или квазистатических методов приводит к консервативным результатам по смещениям или напряженным состояниям. К преимуществам методов прямого интегрирования следует отнести, помимо высокой точности, возможность учета начальной нагружен-ности конструкций и исследование в связи с этим нелинейного отклика конструкций. [c.186]

При расчете течения и тепловых потоков в канале МГД-генератора радиационным переносом тепла обычно пренебрегают. При этом опираются на то, что радиационный поток на стенки канала, оцененный стандартным методом, оказывается малым по сравнению с конвективным (менее 10 % для канала установки У-25), Переход к каналам генераторов большой мощности связан с заметным увеличением линейных размеров и давления, что в свою очередь приводит к значительному росту радиационных потоков. Кроме того, имеются косвенные экспериментальные данные, свидетельствующие том, что наличие присадки калия в продуктах сгорания, несмотря на ее малую концентрацию 1 %), также заметно увеличивает потоки излучения. Существенно, что энергия излучения переносится в широком спектральном диапазоне, который включает в себя как инфракрасную область спектра, так и видимую, в которой сосредоточено излучение атомов калия. Уже это обстоятельство показывает, что при расчете теплообмена в МГД-канале нельзя пользоваться стандартной методикой, основанной на приближении серого газа или интегральной степени черноты. К тому же для температур, характерных для МГД-каналов (2300-3000 К), данные о степени черноты продуктов сгорания не имеют прямого экспериментального подтверждения. [c.221]

В последние годы техника формирования световых импульсов бурно прогрессировала оптика получила в свое распоряжение эффективные методы управления огибающей и фазой световых колебаний в пико-и фемтосекундном масштабе времени. Сейчас реальностью стали так называемые спектрально-ограниченные импульсы длительностью до 10 с. Такие импульсы, ширина спектра которых определяется только формой огибающей и для которых т А(о 1,— прямой аналог дифракционно-ограниченных световых пучков. Вместе с тем разработаны и методы получения быстрой регулярной фазовой модуляции коротких световых импульсов в их основе лежит использование малоинерционного нерезонансного нелинейного отклика конденсированных сред [8, 9], развивалась и техника измерений огибающей и фазы коротких лазерных импульсов ( 6.8). [c.18]

Если в приемник вместо монохроматической волны (9.110) ввести модулированную сигнальную волну, то процесс гетеродинного детектирования можно проанализировать, рассматривая модулированный сигнал как несущую и ряд боковых полос. Каждая спектральная компонента сигнала создает ток, описываемый выражением (9.113), со своей ПЧ при этом 1 — постоянная составляющая тока, которую создавала бы каждая спектральная компонента. Если частотный интервал, занятый боковыми полосами модуляции, меньше сдвига или частотной разности между излучением гетеродина и несущей сигнала, то в результате процесса гетеродинирования спектр модуляции оптического сигнала должен полностью воспроизводиться в спектре модуляции фототока, изменяющегося со значительно меньшей промежуточной частотой. Как явствует из выражения (9.112), при таком преобразовании сохраняются относительные значения амплитуд и фаз. Обычно детектировать модуляцию на ПЧ проще, чем прямо детектировать модуляцию оптической несущей, поскольку сигнал с ПЧ можно наблюдать на спектроанализаторе или детектировать каким-нибудь хорошо разработанным электронным методом. Для приема и измерения информации, содержащейся в модуляции, пригодны узкополосные фильтры, амплитудные детекторы и дискриминаторы. Таким образом, гетеродинный метод с оптической точки зрения одинаков для амплитудной, фазовой или частотной модуляции сигнала, поскольку для демодуляции пользуются электронной, а не оптической аппаратурой. [c.521]

Для выяснения роли вандерваальсовских и специфических взаимодействий в смещении спектров Беллами предложил следующий способ обработки экспериментальных данных [11]. Относительные сдвиги Ду/г полосы поглощения одного вещества сопоставляются с величиной (Аг/г)е аналогичного колебания другого вещества, используемого в качестве эталона, в одном и том же наборе растворителей. Если функция Дv/v=F [(Дv/v)e] является линейной и прямая проходит через начало координат под углом 45° к осям, то, по мнению автора, сдвиг полосы определяется исключительно объемными свойствами растворителя. Если наклоны прямых отличны от 45°, изменение частот колебаний в значительной мере определяется свойствами молекул (специфичностью взаимодействия) ). При отсутствии линейной корреляции спектральных сдвигов обоих колебаний взаимодействия определяются исключительно структурными особенностями молекул. На рис. 54 приведены зависимости относительных смещений валентных колебаний связи ХН нескольких соединений в наборе растворителей, построенные по этому методу. Наклоны двух прямых отличны от 45°. Можно предполагать, что для всех трех соединений сдвиги полос поглощения колебания ХН определяются вандерваальсовскими силами. Аналогичные результаты получаются и для других соединений. [c.136]

На рис. 9.7 сопоставлены теоретические кривые поглощения для полиэтиленовой пленки с экспериментальной кривой. Аналогичные кривые были построены и для других пленок. Из рисунка видно, что температура Те лежит между 200 и 300 эв. Из абсорбционных кривых графически методом можно найти спектральный состав падающего излучения и получить точки, обозначенные на рис. 9.8. На этом же рисунке изображены теоретические прямые для трех температур. По наклону прямой, наилучшим образом соответствующей экспериментальным точкам, определяется температура — она составляет 240 эв. [c.354]

Ввиду сложного строения стекол, особенно многокомпонентных промышленных, структура их пока еще изучена недостаточно. Однако предложенные гипотезы строения одно-, двух- и трехкомпонентных стекол во многих случаях достаточно хорошо объясняют изменение ряда свойств стекол в зависимости от их химического состава. Эти гипотезы возникли на основании как прямых методов изучения стекол — электронномикроскопического и рентгеноструктурного, так и ряда косвенных — измерения различных физических свойств (показателя преломления, дисперсии, электропроводности, тепловых и механических свойств и т. п.), а также изучения спектрального поглощения в инфракрасной области и комбинационного рассеяния света. [c.5]

Второй способ состоит в применении прямых методов решения стохастической задачи, сформулированной как задача вариационного исчисления. В этом случае приближенные выражения совместных плотностей вероятности задаются в явном виде, что позволяет для вывода моментных соотношений использоватй корреляционный и спектральный методы без привлечения теории марковских процессов. [c.88]

Для исследования динамического (сейсмического) отклика конструкций АЭС в этом случае могут быть использованы как обычные применяемые методы в динамике (спектральные, прямое интегрирование уравнений движения (3.54) во времени), рассмотренные выше 4, гл. 3, так и более простые и менее трудоемкие, применяемые непосредственно в асейсмическом проектировании, методы эквивалентной квазистатической нагрузки. Последние также относятся к спектральным методам, поскольку основаны на рассмотрении спектра собственных колебаний конструкций, однако в отличие от динамических спектральных методов в них используются вместо акселерограмм так называемые спектры действия [1]. [c.185]

Наиболее перспективным для оценки наводороживаю-щей способности смазочных сред является новый мембранный метод ТЭМ-2В с электрохимической регистрацией потока водорода, сочетающий высокую чувствительность спектральных методов, но не требующий применения сложной аппаратуры, менее трудоемкий и позволяющий на основе прямых измерений определять кинетику процесса на-водороживания металла при трении. [c.27]

Рассмотрим возможность использования спектральных методов в исследовании изменения технического состояния (изменения параметров и структуры) объекта и учета влияния на выходные параметры (параметры вибрации) объекта флуктации режимов эксплуатации и условий воздействия окружающей среды. На рис. 3 приведена структурная схема объекта эксплуатации. Здесь Х(к) - прямое преобразование Фурье входного сигнала (исходный спектр, полученный в начальный период эксплуатации объекта), Y(k) - прямое преобразование Фурье выходного сигнала (текущий спектр). Здесь к =0,1,...,N - число точек в реализации. [c.369]

В этом параграфе мы рассмотрим задачу, в которой одновременно присутствует несколько параметров, каждый из которых с равным правом может играть роль собственного значения. Из функционала, который будет выписан для такой задачи, как частные случаи, получаются основные из приведенных в этой главе функционалов. Для этого универсального функционала доказываются прямая и обратная теоремы о стационарности на собственных функциях той или другой однородной задачи. При этом в доказательстве не будет конкретизироваться, какой из параметров играет роль собственного значения. Вывод такого универсального функционала осуществляется методом неопределенных коэффициентов, подробно опнсанным в предыдущих параграфах, и здесь мы его не приводим. Для сокращения записи мы включим в этот функционал не все спектральные параметры, используемые в обобщенном методе. [c.177]

Одним из методов измерения скорости частиц был ЛДИС с прямым спектральным методом регистрации доплеровского сдвига частоты. Подробное описание и методические особенности его работы даны в [77, 78]. ЛДИС с прямым спектральным анализом наиболее эффективен при исследовании высокоскоростных потоков (ур > 10 м/с). Кроме того, данные схемы позволяют определять как величину, так и направление скорости. Это имеет большое значение для одновременной регистрации потоков частиц, движущихся во встречных направлениях, например, падающие и отраженные от подложки частицы. Методом ЛДИС были измерены скорости частиц меди и алюминия различных размеров. На рис. 2.34 приведена характерная осциллограмма, полученная при измерении скорости частиц алюминия, разгоняемых воздушной струей. [c.94]

К. п. удалённых объектов исследуется дистанц. спектральными методами с помощью оптич. телескопов, радиотелескопов, а в последнее время и в рентгеновском и у-излучениях с помощью внеатмосферных спутниковых телескопов. В пределах солн. системы быстро расширяется диапазон прямых измерений параметров К. п. с помощью приборов на спутниках и косм, аппаратах. Т. о. были обнаружены магнитосферы планет от Меркурия до Сатурна. Методы прямых измерений К. п. включают в себя использование зондов ых, спектрометрических измерений и т. д. (см. Диагностика плазмы). [c.313]

Шум и другие свойства фотоумножителей, существенные для оптической термометрии, были широко исследованы в работах [18—20, 22, 23, 29]. Выбор способа работы фотоумножителей методом постоянного тока [44] или методом счета фотонов в основном зависит от вкуса потребителя. Не существует никаких заметных преимуществ одного метода перед другим. В обоих случаях необходимо, чтобы фотоумножителю не мешали избыток шума, усталость или нелинейность. Метод счета фотонов имеет, однако, преимущество в том, что зависимость амплитуды сигнала от усиления меньще и ослабляется эффект утечек тока внутри фотоумножителя или около его цоколя. Кроме того, сигнал имеет цифровую форму, которая облегчает прямую связь с ручной цифровой обработкой и с контрольно-компьютерной системой. В обоих методах — на постоянном токе и методе счета фотонов — критичным является контроль температуры фотоумножителя, так как спектральная чувствительность (особенно вблизи длинноволновой границы), а также темновой ток зависят от температуры. Фотоумножители с чувствительным в красной области спектра фотокатодом 8-20, такие, как ЕМ1-9558 (щтырьковая замена для ЕМ1-9658 фотоумножителя 8-20), для понижения темнового тока должны работать при температуре примерно —25 °С. Применение чувствительного в красной области фотокатода позволяет работать с длинами волн примерно до 800 нм, хотя если прибор предназначен исключительно для воспроизведения МПТШ-68 выше точки золота, такие длины волн требуются редко. [c.377]

Соотношение (8.53) позволяет определить постоянную Планка из измерения наклона прямых, выражающих зависимость потенциала задержки от час готы падающего на фотокатод излучения. Весьма точное определение h таким методом было выполнено П. И. Лукирским и С. С. Прилежаевым в 1930 г. Для измерений использовали сферический конденсатор, внутренний шарик которого был изготовлен из никеля и освещгится светом ртутной лампы. Спектральные линии ртути, возбуждавшие фотоэффект, выделялись монохроматором с кварцевой призмой. В этих опытах наблюдался относительно крутой спад кривых, характеризующих зависимость силы фототока от приложенного [c.434]

Искомые переменные системы уравнений - это элементы вектора узловых перемещений П, которые в любой момент времени должны удовлетворять условиям равновесия системы при наличии сил инерции и рассеяния энергии. Решение этой системы уравнений вьшолняется либо прямым методом Ньюмарка, либо методом суперпозиции форм колебаний. К такому типу анализа относятся динамика переходных процессов, модальный анализ, отклик на гармоническое воздействие, спектральный анализ и отклик на случайную вибрацию. [c.59]

Методы интегрирования уравнений движения, особенно с переменными коэффициентами и нелинейных, интенсивно развиваются. В настоящее время разработано большое количество разнообразных схем явных и неявных, безусловно устойчивых и нет, характеристических и прямых, с искусственной схемной вязкостью и без нее. Чрезвычайно важные с вычислительной точки зрения вопросы точности и устойчивости всех этих схем решаются на основе изучения спектральных характеристик аппроксимируемых операторов исходной краевой задачи и накладьтают определенные требования на соответствие аппроксимации по пространству (размеры конечных элементов и на временном слое (размер шага At по времени) [49]. [c.114]

Как в спектральных, так и в прямых методах интегрирования уравнений движения петли ГЦК необходимо располагать представительным (для получения достаточной точности) набором форм и частот ее собственных колебаний. Решение проблемы собственных значений МКЭ для петли ГЦК вьшолнено изложенным выше блочно-степенным методом. [c.196]

Как было показано в предыдущем разделе, ири выборе определяющих параметров, связанных с и вязкостью v, эксиеримсн-тальные данные по спектральной плотности пульсаций давления на стенке в полосе низких частот хорошо группируются в единую зависимость вблизи теоретической основной частоты Oq, показывая прямую связь в этой области между спектральной плотностью ф (со) и касательным напряжением на стенке pU r- Это в свою очередь позволяет предложить новый практический метод определения локального значения поверхностного трения в турбулентных потоках. [c.315]

Однако теория возмущений не всегда применима. В таких случаях пользуются др. методами, в к-рых центр, роль играют рассмотрение М. р. в целом и изучение общих свойств её матричных элементов, прямо описывающих амплитуды процессов рассеяния и рождения. Гейзенберговы локальные операторы могут быть тогда выражены через расширенную за поверхность энергии М. р. и играют важную роль, поскольку через них накладывается центральное в 5-матричном подходе условие причинности Боголюбова. Это условие приводит к обращению в нуль матричных элементов М. р. в определ. пространственно-временных областях. С др. стороны, условие унитарности в комбинации с положительностью масс всех состояний полной системы (условием спектральности) приводит к обращению в нуль фурье-образов тех же матричных элементов в определ. импульсных областях. Из этих двух свойств можно вывести, что для каждого заданного числа и сорта частиц амплитуды всех возможных реакций суть граничные значения одной аналитической функции многих комплексных переменных, фактически зависящей лишь от их лоренц-инвариантных комбинаций. Из этих свойств голоморфности можно вывести ряд непосредственно связывающих опытные факты физ. следствий. Так, в простых случаях двухчастичного рассеяния, напр. для рассеяния пионов на нуклонах, выписываются дисперсионные соотношения, выражающие вещественную часть амплитуды рассеяния через интеграл от её мнимой части (см. Дисперсионных соотношений метод). На этом пути приходят и к др. важным модельно независимым результатам, не опирающимся на конкретную форму взаимодействия, таким, как перекрёстная симметрия, правила сумм, асимптотические теоремы, результаты относительно асимптотич. автоиодельно- [c.72]

В разд. 7.7 дано описание способа решения полных интегральных уравнений с помощью полиномов Чебышева. Этот способ может быть применен непосредственно к решению исходных интегральных уравнений, что обычно и предпочй-тают делать. В виде полиномов Чебышева можно искать, решения уже регуляри-зованных уравнений.-Оба пути приводят к идентичным результатам. В разд. 7.7 описан прямой способ решения без предварительной регуляризации. Сначала в разделе дано определение полиномов Чебышева первого и второго рода, затем записаны условия ортогональности и известные спектральные соотношения. Затем с помощью аппарата полиномов Чебышева и метода Бубнова записана про цедура сведения полных интегральных уравнений с характеристическими ядрами вида [c.286]

Г л а 3 м а н И. М. Прямые методы качественного спектрального анализа еингулярных дифференциальных операторов. М. ФизМатгиз, 1963. 38 о- - , , [c.14]

В табл. 5.1 приведены данные о некоторых из запущенных на орбиту или разрабатываемых в настоящее время зеркальных рентгеновских телескопах высокого разрешения. Первые два телескопа, предназначенные для исследования рентгеновского излучения Солнца, были установлены в 1973 г. на американской орбитальной станции Скайлэб (эксперименты 5-054 и 5-056). Зеркальная система телескопа 5-054 состояла из двух совмещенных пар металлических зеркал параболоид—гиперболоид , изготовленных методом прямой полировки [71]. Объектив телескопа 5-056 был изготовлен из плавленого кварца [77]. Регистрация изображений Солнца в обоих телескопах проводилась на фотопленку. Спектральный диапазон определялся коэффициентами отражения зеркал и фильтрами. В телескопе 5-054 с помощью объективной дифракционной решетки регистрировались также изображения Солнца в различных спектральных линиях. В экспериментах на станции Скайлэб было получено несколько десятков тысяч рентгеновских снимков Солнца в различных стадиях его активности, которые дали огромный материал для исследования происходящих на Солнце физических процессов. [c.196]

В отличие от метода абсолютной интенсивности, применимого а условиях достаточной для насыщения линии концентрации излучающих атомов, метод относительных иктсксизностен может быть использован только в условиях малых концентраций. Причина такого ограничения заключается в том, что абсолютные интенсивности разных спектральных линий различны, и, следовательно, степень приближения их к состоянию насыщения будет разной. Поэтому отншпение интенсивностей г, определяемое формулой (12.5), не является однозначной мерой только температуры пламени, а определяется также степенью, в какой одна и другая спектральные линии далеки от состояния насыщения, т. е. от той области, в которой нарушается прямая пропорциональность интенсивности линии и концентрации излучающего элемента. Логарифмируя (12.5), получаем [c.420]

Для пламен, содержащих молекулы гидроксила ОН, используется спектр излучения этих молекул, соответствующий переходу от возбужденного к невозбужденному состоянию. Наиболее удобны интенсивные полосы при длинах волн 0,3064, 0,3122 и 0,3185 мкм, расположенные в ультрафиолетовой области спектра. Для их хорошего разрешения требуется спектральная аппаратура с кварцевой оптикой, обладающая большой дисперсией. Регистрация осуществляется методами фотографической фотометрии. При выборе линий тонкой структуры очень важно, чтобы в их число не попали линии, накладывающиеся друг на друга. Использование нескольких (а не двух) линий обусловлено необходимостью проконтролировать отсутствие влияния самойоглощения линий или хемилюминесценции, весьма интенсивной в этой области. При наличии такого влияния точки для разных линий не будут укладываться из прямую графика. [c.422]

Разрешающая способность спектральной оптической интерферометрии определяется ошибкой в измерении сдвига частоты генерации 5 и параметрами, определяющими наклон прямой (7.1). Современная погрешность измерения 5/составляет Д5/ 10 Гц [13], что в типичных экспериментальных условиях, описанных выше, определяет ALmin 1.5 10 X. Дальнейшее увеличение точности метода может быть достигнуто, согласно [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...