Приближения серого газа

Приближения серого газа 23 [c.313]

При расчете течения и тепловых потоков в канале МГД-генератора радиационным переносом тепла обычно пренебрегают. При этом опираются на то, что радиационный поток на стенки канала, оцененный стандартным методом, оказывается малым по сравнению с конвективным (менее 10 % для канала установки У-25), Переход к каналам генераторов большой мощности связан с заметным увеличением линейных размеров и давления, что в свою очередь приводит к значительному росту радиационных потоков. Кроме того, имеются косвенные экспериментальные данные, свидетельствующие том, что наличие присадки калия в продуктах сгорания, несмотря на ее малую концентрацию 1 %), также заметно увеличивает потоки излучения. Существенно, что энергия излучения переносится в широком спектральном диапазоне, который включает в себя как инфракрасную область спектра, так и видимую, в которой сосредоточено излучение атомов калия. Уже это обстоятельство показывает, что при расчете теплообмена в МГД-канале нельзя пользоваться стандартной методикой, основанной на приближении серого газа или интегральной степени черноты. К тому же для температур, характерных для МГД-каналов (2300-3000 К), данные о степени черноты продуктов сгорания не имеют прямого экспериментального подтверждения. [c.221]

В работах [2—6] использовано приближение оптически толстого слоя для исследования влияния излучения на течение в пограничном слое серого газа. Авторы работ [7—11] применили приближение оптически тонкого слоя. В работах [12—14] использованы соответственно экспоненциальная аппроксимация ядра, приближение оптически толстого слоя и метод итераций, а в [15а и 156] с помощью метода разложения по собственным функциям [c.524]

В реальных условиях не встречаются поглощающие среды, которые были бы строго аналогичны по своему спектру пропускания серой среде. Однако для некоторых газовых сред со взвешенными в них твердыми относительно крупными частицами можно приближенно принять величину постоянной для всего сплошного спектра излучения этих сред. К таким средам могут быть отнесены двухатомные газы со взвешенными твердыми частицами, поток топочных газов со взвешенными частицами углерода, золы, технологического сырья и продукта, пылеугольный факел. Все эти частицы имеют размеры, значительно превышающие длину волны максимума спектральной интенсивности их излучения, и характеризуются сплошным спектром излучения, близким к серому. [c.238]

В силу большой сложности селективного спектра излучения топочных газов получение расчетных уравнений, учитывающих фактические характеристики этого спектра, затруднительно. Поэтому на практике расчет лучистого теплообмена между селективно излучающей средой и ограничивающими телами обычно производится по уравнениям, справедливым для серых сред. Есть предложения по учету селективности излучения газов с помощью уравнений, включающих поглощательную способность сред по отношению к эффективному излучению окружающих тел [Л. 194, 97, 65], спектральный состав которого при несерых телах или средах отличается от черного или серого излучения и наперед (перед расчетом) задан быть не может. Поэтому в строгой постановке вопроса этот метод практически не может быть использован. В качестве приближенного метода он может быть использован, если задаться поглощательной способностью тел или среды по отношению к черному излучению. [c.300]

Методически это выполнялось с известным приближением путем проведения серии опытов с определенным режимом орошения трубы Вентури и опытов с полностью выключенным орошением трубы Вентури. В первой серии опытов определялись общая и фракционная степени очистки газов по установке в целом, а во второй — общая и фракционная степени очистки газов только в каплеуловителе. Полученные экспериментальные данные обрабатывались затем на основе следующего уравнения [c.32]

Приближенно лучистый теплообмен между газом и серой оболочкой определяется формулой [c.405]

Второй подход связан с применением характеристических рядов для представления решений в отдельных зонах. Здесь получены точные или приближенные аналитические решения ряда одномерных экстремальных задач, когда за фиксированный промежуток времени требуется сжать плоский, цилиндрический или сферический слой газа до произвольной конечной степени при наименьших затратах энергии. С использованием аналитических конструкций и принципа максимума Понтрягина удалось построить законы оптимального управления с одной точкой переключения для серии такого типа задач. [c.10]

Дано описание двух классов пространственных движений жидкости и газа, обладающих большим функциональным произволом и характеризуемых свойством линейности основных параметров течений по части пространственных координат. Построенные классы решений позволяют учесть такие свойства сплошной среды, как теплопроводность и электропроводность для газа, вязкость и электропроводность для жидкости в приближении Буссинеска. Для невязкого газа исследована связь описанных течений с теорией бегущих волн ранга три — тройных волн. Получены в качестве спецификаций исходных классов течений определенные системы уравнений, описывающие новые типы вихревых тройных волн, обладающих функциональным произволом. Построены серии точных решений. [c.197]

Рассмотренный приближенный метод определения излучения геометрических форм легко применим к серому излучению. Применение его к излучению газов затруднено тем, что степени черноты излучающих газовых объемов зависят от температуры газа. Поэтому для расчета потребуется целый набор графиков, подобных изображенным на рис. 103 и 104. [c.186]

Расчет излучения серой среды при неравномерной температуре не встречает никаких принципиальных трудностей и его можно выполнить по формуле (2-48). Излучение газа целесообразно рассчитывать по приближенной формуле (12-12). Возможны два способа расчета. Первый заключается в разделении всего слоя на отдельные участки, достаточно малые, чтобы температура внутри каждого из них мало менялась, и в применении формулы (12-14). [c.343]

Э. А. Авакян. Некоторые приближенные решения задач фильтрации в трещиновато-пористой среде. Изв. АН СССР, серия Механика жидкостей и газа , 1967, 4. [c.246]

Подобным же образом фиксируются показания термометра при других постоянных температурах температуре кипения кислорода, кипения серы (или затвердевания цинка), затвердевания серебра и золота (все температуры — при нормальном давлении). Для максимального приближения к термодинамической шкале температур вводятся поправки на отклонения свойств гелия от идеального газа. Для интерполяции шкалы существуют специальные приборы и расчетные формулы. [c.15]

Рассмотрим один из приближенных методов расчета [Л. 171, 262], основанного на экспериментальных данных, приведенных в 17-1. Если газообразное тело находится в оболочке, которая обладает свойствами серого тела, то часть энергии, излучаемой газом, поглощается этой оболочкой, а часть ее отражается. Отраженная оболочкой энергия частично поглощается газом, а частично вновь попадает на поверхность оболочки. Результирующий тепловой поток при теплообмене излучением между газом и оболочкой определится разностью между лучистым потоком, испускаемым газом на оболочку, и частью излучения оболочки, которое поглощается газом [c.386]

В приближенных расчетах можно принять, что количество серы, уносимой газами, примерно равно ее количеству, вносимому другими шихтовыми материалами, кроме металлической шихты (чугуна и лома), т. е. можно допустить, что 2Ss—АЗг.ф=Б8ш [SSm —количество серы в металлической шихте, кг/100 кг или (%)]. [c.321]

Тральных характеристиках излучения, содержащему предпосылки своего непрерывного перспективного совершенствования. И в приближенной постановке вопроса, когда учет селективности проводится на базе лучистого теплообмена между селективно-серым газом и серыми телами, этот метод представляет большой интерес [Л. 69]. Реальные спектры излучения чистых топочных газов имеют много общего со спектром селективио-серого газа. Поэтому при анализе лучистого теплообмена на базе селективно-серого излучения (поглощения) газа. [c.301]

Селективно-серое приближение. В связи с широким развитием зональных методов расчета теплообмена в огневых камерах X, Хоттелем [75] и, Дж. Биром [63] была разработана и обоснована модель селективно-серого приближения для учета селективных свойств топочных газов в расчетах переноса энергии излучения. Сущность метода состоит в том, что реальный, селективно-нзлучающий газ условно заменяется смесью нескольких серых газов с постоянными и не зависящими от температуры коэффициентами поглощения OLi. [c.36]

Формулы (1-16) и (1-17) дают математическое описание модели селективно-серого приближения , используемой в зональных методах расчета теплообмена в топочных камерах. Реальный, селективно-излучающий газ моделируется условным серым газом, степень черноты которого рассчитывается по формулам (1-16) и (1-17) и который представляет собой смесь нескольких поглощающих серых газов и одного лучепрозрачного газа. Таким образом, отпадает необходимость интегрирования по длинам волн, что существенно упрощает расчеты. Благодаря введению в модель лучепрозрачного газа селективно-серое приближение удовлетворяет условию предельного перехода для оптически толстого слоя, когда толщина слоя L -> оо. Дей- [c.37]

До сих пор мы рассматривали каждую полосу поглощения как поглощающий серый газ, а все окна прозрачности как один лучепрозрачный газ. Вообще говоря, число серых поглощающих газов в модели селективно-се-рого приближения не обязательно должно соответствовать числу полос поглощения реального, селективно-излучающего газа. Расчеты показывают, что можно ограничиться меньшим числом условно серых поглощающих газов при достаточно хорошем приближении к радиационным свойствам реального газа. [c.38]

Дж. Биром показано, что модель селективно-серого приближения для реального, селективно-излучающего газа, имеющего, например, четыре полосы поглощения, может быть успешно описана системой из двух уравнений двух поглощающих серых газов (а , aj) и одного лучепрозрачного газа (ад = 0) [c.38]

Результаты расчетов по селективно-серой модели хорошо согласуются с данными С. Гадвига [70] для двух поглощающих серых газов и одного лучепрозрачного газа. Расчеты проведены для смеси СО2 с Н2О при = РНаО области температур от 1000 до 2000 К- Анализ полученных результатов показывает, что в области значений (рсо НаО) 50-10 Па-м расчет по формулам (1-18) селективно-серого приближения хорошо подтверждается опытными данными об излучении смесей Oj и HjO в широком диапазоне изменения температуры газа. При более низких значениях (p Oj + PHjo) расчеты по данной модели приводят к заниженным значениям степени черноты е (Т), причем расхождения между расчетными и опытными данными увеличиваются по мере уменьшения величины (Рсо + [c.38]

В заключение заметим, что зависимость от температуры весовых коэффициентов как для поглощающих серых газов, так и для лучепрозрачного газа, образующих модель селективно-серого приближения , связана с изменением спектрального распределения энергии излучения абсолютно черного тела в зависимости от температуры, приводящим к изменению долей энергии приходящихся на полосы поглощения газа и его окна прозрачности. [c.38]

В работах [4, 5] было исследовано влияние излучения на теплообмен при течении Куэтта излучающей и поглощающей жидкости, а в [6, 7] рассмотрено течение пробки излучающего и поглощающего газа в канале и полностью термически развитое ламинарное течение между двумя параллельными диффузно излучающими и диффузно отражающими изотермическими бесконечными пластинами. Автор работ [8, 9] исследовал влияние излучения на характеристики ламинарного течения излучающей и поглощающей жидкости с постоянными свойствами при параболическом профиле скорости между двумя параллельными пластинами и в трубе. Течение пробки газа между двумя параллельными пластинами исследовалось в [10] при этом для решения радиационной ча сти задачи было использовано приближение Шустера — Шварцшильда. Исследованию теплообмена на тепловом начальном участке при течении излучающей и поглощающей жидкости в трубе в приближении серого и несерого газа при параболическом профиле скорости посвящены работы [И, 12]. Авторы [13, 14] исследовали теплообмен при турбулентном течении излучающего и поглощающего серого газа в трубе в условиях, когда газ является оптически тонким, а в работе [15] приведены экспериментальные и теоретические результаты по теплообмену при полностью развитом течении несерого излучающего газа в трубе. Задача нахождения распределения температуры на тепловом начальном участке для ламинарного течения в трубе была решена в общем виде методом [c.581]

В исследованиях приближенно (экспертно) были рассмотрены также такие возможности снижения суммарных относительных концентраций окислов в атмосфере, как перевод автотранспорта на природный газ и дополнительное связывание топливной серы в дымоходах котла П-67. Учет этих факторов ведет к незначительному снижению суммарных относительных концентраций окислов серы и азота в атмосфере зоны КАТЭКа (не более чем на 0,1). Проведенный анализ загрязнения атмосферы золой, окислами серы и азота при реализации достаточно гарантированных природоохранных решений позволяет сделать итоговый вывод о допустимости одновременной работы в Южном промузле западного крыла КАТЭКа не более двух станций. [c.270]

Различают естественные (природные) и антропогенные источники загрязнения атмосферы. Пока имеется мало сведений о мощности естественных источников. Так, летучие соединения серы и аэрозоли (H2S, SO2, S04 ) могут попадать в атмосферу в результате вулканической деятельности, эмиссии из подземных термальных вод и источников природного газа. Мощность биогенных источников (распад органических веществ и жизнедеятельность сульфатредуцирующих бактерий) оценивается весьма приближенно. Более определенные сведения могут быть получены об интенсивности инжектирования в атмосферу аэрозолей морской воды (S0 -, h, К+, -Na+ и др.), а также пыли вследствие воздействия ветра на поверхность океанов й суши. Все природные источ- [c.8]

В целях получения более обобщенного метода приближенной оценки точки росы дымовых газов, пригодного не только для зольных топлив с высоким содержанием серы, но и для малосернистых, высоковлаж-ных, а также беззольных, Р. А. Петросяном была произведена другая обработка экспериментальных данных. При этой обработке основные закономерности устанавливались не для абсолютного значения температуры точки росы, а для превышения температуры точки росы дымо- [c.51]

Лучистый теплообмен между газом и окружающей его серой оболочкой, имеющей температуру приближенно рассчиты- [c.231]

При радиационно-конвективном теплообмене с потоком газовзвеси тепло от стенки передается конвекцией диатермичному газу и радиацией частицам (фиг. 1в). Для приближенной оценки влияния межкомпонентного теплообмена на итоговый процесс воспользуемся результатами, полученными в [ю] для плоского слоя поглощающей среды, являющегося для рассматриваемого случая моделью пристенного лоя потока. Среда и гра -ничные поверхности предполагаются серыми, а роль второй стенки вы -полняет ядро потока. Тогда [c.321]

В представленной модели селективно-серого приближения все окна прозрачности моделируются, таким образом, некоторым серым лучепрозрач-иым газом с коэффициентом поглощения a +i = 0. Весовой коэффициент Т) для этого (п -f 1)-го (лучепрозрачного) газа будет, естественно, равен [c.37]

Необходимость выполнения указанных выше условий привела X. Хоттеля к известной модели селективно-серого приближения , рассмотренной ранее, в первой главе. Сущность этого приближения состоит в том, что реальная селективно-поглощающая среда заменяется эквивалентной ей по суммарному поглощению серой средой,, образованной несколькими серыми поглощающими газами и одним лучепрозрачным газом. Реальные свойства газа учитываются здесь [c.207]

На значительно большее число объемных и поверхностных зон была разделена топочная камера в работе С. Занелли, Р. Кореи и Г. Риери [93 ]. Модель топки котлоагрегата мощ,-ностью 150 МВт была представлена 72 объемными и 108 поверхностными зонами. В принятой модели спектра излучения топочной среды газовое излучение моделировалось двумя серыми и одним лучепрозрачным газом, а излучение сажи учитывалось по известной методике Дж. Бира [63] также на основе селективно-серого приближения X. Хоттеля. Таким образом, представилось возможным наиболее детально исследовать особенности локального теплообмена в топке при сжигании мазута. [c.212]

Из вышеизложенного видно, что в принципе для серой среды, для любого расположения поверхностей, непосредственным интегрированием можно найти величины обобщенных угловых коэффициентов и степеней черноты для произвольных объемов. Для этого достаточно задать коэффициенты поглощения и. При несерой среде величины степеней черноты объемов можно определять по зависимости суммарного излучения среды от длины пути луча, приводимой для углекислого газа и водяного пара на рис. 43 и 44. Величины обобщенных угловых коэффициентов при равновесном излучении среды и поверхностей можно определять по этим же данным, по равенству (4-155), учитывая, что при этом поглощательные способности среды равны ее степеням черноты. Если температуры среды и поверхности не равны, то при определении поглощательных способностей газовой среды можно пользоваться формулой (3-75). Однако практически решение таких задач из-за сложности вычислений встречает большие трудности. В последнее время в результате применения электронных счетных машин возможности таких расчетов значительно расширились. Во многих случаях при определении оптико-геометрических характеристик довольствуются приближенными методами, ориентируясь при этом на точные подсчеты, сделанные применительно к простейшим геометрическим формам. Ниже рассмотрены три способа определения степеней черноты. [c.185]

Третий способ приближенного определения степеней черноты основан на использовании коэффициента зффективности. По этому способу определяют геометрическую характеристику излучающего объема и умножают ее на коэффициент эффективности. По полученной величине эффективной длины пути луча, по диаграммам полусферического излучения среды (см. рис. 43 и 44) или по формуле (2-4) для серого излучения определяют среднюю степень черноты объема. В этом способе нет надобности иметь многочисленные диаграммы излучения газов. Основной за- [c.186]

Лапук Б. Б., А б у т а л и е в Э. Б. Метод приближенного аналитического решения задачп нестационарной фильтрации газа к батареям скважин в пласте переменной мощности. Изв. вузов, серия Нефть и газ , 1963, № 12. [c.325]

Сопоставление экспериментальных значений —5 с теоретическими обычно успешно применяется для выбора модели межмолекулярного потенциала [12]. Однако при этом необходимы измерения в довольно широком диапазоне температуры, что в применении к рассматриваемым объектам трудно достижимо. Мы попытались произвести такое сопоставление косвенно, воспользовавшись серией измерений Мирумянца и Непорента [8] для смесей паров З-диметиламино-6-аминофталимида с набором инертных газов Не—Хе при одинаковых температурных условиях. Из опытных данных для этих смесей были приближенно вычислены значения [c.230]

Существует два метода измерения катодного падения потенциала, из которых ни один иельзя считать вполне удовлетворительным. Если сдвигать электроды, пока ОНИ не соприкоснутся, то в соответствии с рис. 3 разность потенциалов между ними перед самым соприкосновением. приблизительно равна сумме катодного и анодного падений с+Уа. Это верно лишь с некоторым приближением, так как при постепенном сдвигании электродов в какой-то момент времени получается минимально возможная длина дуги порядка 0,1 мм [Л. 60], а затем, при еще более тесном сближении, дуга смещается в сторону, так что длина ее становится больше указанного минимального расстояния между электродами. Поэтому нужно принимать во внимание падение потенциала в столбе- этой наикратчайшей дуги, а также ом1ическое падение потенциала в самих электродах. Другая трудность заключается в том, что нельзя быть уверенным, что анодное и катодное падения имеют одну и ту же величину при тесно сдвинутых и раздвинутых электродах, так как была доказана [Л. 61] зависимость анодного падения в некоторых условиях от длины дуги. Нужно также правильно выделить из полученной суммы Ус И Уа- Иногда это можно сделать, исследуя степень разогрева обоих электродов, которая зависит, кроме других параметров, и от падений потенциала у электродов. Бауэр и Шульц [Л. 60] разработали метод разделения Ус и Уа по разнице между температурами электродов на постоянном и переменном токах. На постоянном токе электроды имели фиксированную полярность, а на переменном токе каждый из них действовал поочередно то как катод, то как анод. Метод сдвигания электродов применим к дуговым разрядам в разных газах при различных давлениях, если есть возможность производить перемещение электродов. Можно также использовать серию одинаковых трубок с различными расстояниями между электродами [Л. 62]. [c.54]

Во всех исследованных нами системах при приближении к критической точке высшего порядка оба мениска раздела на границах фаз становились очень плоскими, все три фазы были сильно эмульгированны и имели сильную критическую опалесценцию. В целой серии опытов критические явления равновесия жидкость — жидкость и жидкость — газ происходили в системах одного и того же состава с температурным разрывом в десятые или сотые доли градуса. Так, например, в системе метанол — вода — двуокись углерода минимальная разница между температурами критических конечных точек составила 0,03°. При этом давление (в пределах точности эксперимента) не изменилось, а объем изменился на 0,005 см при общем объеме 2 сж . В четырехкомпонентной системе критические явления равновесия жидкость — жидкость и жидкость — газ происходили в системе одного и того же состава ири одной и той же температуре. Чтобы исчез один критический мениск (на границе жидкость — жидкость) и появился другой (на границе жидкость — газ) достаточно было уменьшить объем системы всего лишь на 0,001 см при общем объеме 2 сж . [c.57]

СО2 — 0,01080с0 — 0,0039СН4 отличаются от экспериментальных значений [10] в основном в пределах 1% в интервале температур 4,4—171° С и давлении 0—200 атм. Для некоторых газов серии констант Ад, Вд, а, Ъ, с в уравнении (5) находились приближенно и принимались как предварительные с целью последующего уточнения. Тем не менее при расчете коэффициентов сжимаемости ряда многокомпонентных смесей по уравнению (7) с подстановкой этих констант в (8) получена удовлетворительная сходимость Zpa 4 И Z n- Так, средние величины относительных отклонений для природных газов месторождений Газли и Северного Мубарека при t 300° С и Р до 300 бар [11] составили около 0,4 и 0,6% соответственно. Аналогичные результаты получены при проверке изложенного способа расчета сжимаемости и для других экспериментально исследованных многокомпонентных смесей [12, 13]. [c.133]

Одновременно с разверткой спектра свечения исследуемого газа были получены осциллограммы интенсивности излучения для длины волны 5840 А (рис. 5), что позволило увязать излучательную способность газа с экспериментально измеренной температурой. Поскольку фотоэлектрический канал был проградуирован при помощи эталонного источника света в абсолютных единицах, то можно было на основании закона Кирхгофа вычислить степень черноты газа. Зависимость интенсивности излучения в абсолютных единицах оттемпера-туры, измеренной экспериментально, приведена на рис. 6 (Х = 5840 А, ДА,= 10 А). Точность измерения излучательной способности была 20%. Вследствие небольшой точности измерения температуры и излучательной способности газа точность измерения степени черноты невелика, так что можно говорить лишь о порядке величины. Значения степени черноты приведены в таблице, из которой видно, что и степень черноты остается практически постоянной. Таким образом, поскольку масса газа во всей серии опытов не изменялась, то в первом приближении можно считать, что и коэффициент поглощения на единицу массы остается неизменным. [c.173]

До настояш его момента рассмотрение оставалось точным (хотя фактически оно сводилось к серии определений). Действительно, мы сделали лишь одно допущение, а именно приняли, что внесенный внешний заряд достаточно мал, чтобы для электронного газа можно было ограничиться изучением линейногО отклика. Серьезные приближения становятся необходимыми при попытках расчета Х- Для расчета этой величины широко используются два основных метода, являющихся упрощенными вариантами общей схемы расчета заряда, индуцируемого примесью, в теории Хартри. Первый из них, метод Томаса — Ферми, представляет собой классический (точнее, квазиклассический) предел теории Хартри. Второй — метод Линдхарда, называемый также приближением случайных фаз (ПСФ), представляет собой в сущности проводимый по схеме Хартри точный расчет плотности заряда в присутствии самосогласованного поля, создаваемого внешним зарядом и электронным газом. В нем лишь учтено с самого начала, что нам нужно вычислить только в линейном порядке по ф, благодаря чему расчеты теории Хартри несколько упрощаются. [c.339]

Вторая серия опытов проводилась в условиях, приближенных к пластовым. Исследования проводили при давлении 8,0 МПа. Использовали образцы пористой среды № 5 и № 6, а также насыщающие жидкости, характеристики которых приведены в табл. 8.1 предыдущего раздела. Дополнительно при насыщении образца № 6 в нефти растворяли газ пропан в объемном соотнощении 1 5. Давление насыщения составляло 2,5МПа. [c.249]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...