Жидкость вязкая идеальная

В случае вязкого газа полная система уравнений, характеризующая его движение и различные процессы в нем, сложная и уравнений много. В качестве примеров получим полную систему уравнений движения.вязкой несжимаемой жидкости, а также уравнения движения идеальной несжимаемой жидкости и идеального газа. [c.557]

Распространим уравнение Бернулли для струйки невязкой (идеальной) жидкости на элементарную струйку вязкой (реальной) жидкости, полагая условно, что она находится во взаимодействии с соседними струйками и энергия от нее не передается другим струйкам. Такое уравнение необходимо -для получения практических решений, поскольку в действительности инженеру приходится обращаться с жидкостью вязкой, обладающей рядом свойств, которые не учитываются при использовании понятия об идеальной жидкости. В первую очередь следует отметить вязкость реальной жидкости, которая обусловливает сопротивление движению и, как следствие, вызывает потерю части энергии движущейся жидкости. При движении идеальной жидкости, в которой вязкость, следовательно, и сопротивления движению отсутствуют, полный напор по длине струйки постоянен. [c.81]

Идеальная жидкость Вязкая жидкость [c.228]

Отличительной особенностью жидкости вязкой, по сравнению с жидкостью идеальной, является присутствие в первой между частичных сил сцепления, которые в идеальной жидкости никакой роли не играют. Из внутренних сил взаи- [c.108]

Заметим, что число Re содержит коэффициент v. Этот параметр подобия характерен для вязкой жидкости. В идеальной жидкости V = О и Re — оо. Подобие же по числу Фруда имеет смысл как для вязкой, так и для идеальной жидкости. [c.267]

Во второй части этого труда основные результаты, относящиеся к идеальным (без вязкости) жидкостям, будут распространены на жидкости вязкие. [c.5]

Таким образом, в случае течений несжимаемой жидкости, как идеальной, так и вязкой, в консервативном поле внешних сил [c.81]

Конечно, идеальная жидкость — жидкость фиктивная, не существующая в действительности. Все реальные, встречающиеся в природе жидкости в той или иной степени характеризуются сжимаемостью, температурным расширением и сопротивлением растяжению. Однако эти показатели ничтожно малы и обычно не учитываются. Таким образом, основная и по существу единственная особенность, отличающая идеальную жидкость от жидкости реальной, — наличие у последней сил сопротивления сдвигу, определяемых особым свойством жидкости — вязкостью. Ввиду этого идеальную жидкость иногда называют невязкой, а реальную жидкость — вязкой Ч [c.8]

Ния и не оказывающей сопротивления растягивающим и сдвигающим усилиям. Конечно, идеальная жидкость — жидкость фиктивная, не существующая в действительности. Все реальные жидкости в той или иной степени характеризуются всеми перечисленными выше свойствами. Однако, как отмечено выше, сжимаемость, температурное расширение и сопротивление растяжению у реальных жидкостей ничтожно малы и обычно не учитываются. Таким образом, основной и, по существу, единственной особенностей, отличающей реальную жидкость от идеальной, является наличие у первой сил сопротивления сдвигу, определяемых особым свойством жидкости — вязкостью. Ввиду этого реальную жидкость иногда называют вязкой, а идеальную — невязкой. [c.8]

Заметим, что если жидкость является идеальной (// = 0), то V = О и условие устойчивости по-прежнему имеет вид (3.3.16). Таким образом, достаточное условие устойчивости (3.3.16) не зависит от свойств жидкости в полости, которые сказываются лишь на характере возмущенного движения. Именно, в случае вязкой жидкости, согласно (3.3.9), происходит рассеяние энергии, пока тело и жидкость не будут двигаться вместе как одно твердое тело. [c.188]

Из приведенных уравнений для исследования течений бингамовских сред как частные случаи следуют уравнения течений вязких (ньютоновских) жидкостей и идеально пластических сред. Эти частные случаи получаются из приведенных уравнений путем приравнивания в них к нулю соответствующих реологических констант, что соответствует третьей аксиоме реологии. [c.54]

Гидродинамика включает в себя следующие основные разделы механика идеальной (невязкой) жидкости, механика идеальной сжимаемой жидкости, механика вязкой жидкости, механика турбулентных течений. К гидродинамике непосредственно примыкают теоретические разделы технической механики, основные из которых следующие аэродинамика, магнитная гидродинамика, механика фильтрационных течений. [c.7]

Отличие движения вязкой жидкости от идеальной в рассматриваемом случае будет заключаться только в разной формулировке граничных условий. Действительно, на неподвижной твердой стенке в случае течения идеальной жидкости ставится только условие равенства нулю нормальной к стенке составляющей скорости, т. е. [c.233]

При больших давлениях термомеханические свойства твердых тел приближаются к свойствам идеальных жидкостей, как, впрочем и свойства жидкостей вязких. [c.216]

Пусть поток вязкой жидкости двигается вдоль некоторой пластинки АВ (фиг. 2.2). Если бы жидкость была идеальной, то все частицы жидкости, находящиеся в данный момент времени на нормали Оп к пластинке, обладали бы одной и той же скоростью по величине и направлению. В действительности в случае реальной жидкости ее частицы, непосредственно находящиеся на пластинке, под действием молекулярных сил сцепления прилипают к ней и их скорость равна нулю. [c.26]

Для определения давления в смазочном слое подшипника многие авторы попользуют приближенное дифференциальное уравнение Рейнольдса, принимая следующие допущения 1) малую толщину слоя смазки, несущего нагрузку 2) эксцентричное положение оси шипа в теле подшипника 3) ламинарность течения смазочной жидкости 4) отсутствие скольжения на границах между твердым телом и вязкой жидкостью 5) идеально гладкое и правильное геометрическое строение подшипника и шипа. [c.74]

Упругие среды можно разделить на жидкие и твердые. К жидким средам относятся как собственно жидкости, так и газы они могут быть подразделены на вязкие и идеальные (не обладающие вязкостью) жидкости. Вязкие и идеальные жидкости можно подразделить далее на сжимаемые и несжимаемые. [c.48]

Другим связующим звеном является определяющее уравнение. В противоположность материалам классической механики сплошной среды (идеальная жидкость, идеально упругое тело) наиболее важные модели сплошной среды, представляющие интерес в настоящее время (вязкая жидкость, вязко-упругие материалы, вязко-пластические и пластические твердые тела и т. д.), обладают внутренним трением. Если элемент такого материала подвергается деформации, внутри этого элемента сейчас же возникает некоторое количество энтропии. Именно это обстоятельство и приводит нас к термодинамике, или, точнее, к термодинамике необратимых процессов. [c.8]

Как известно [11 ], при достаточно больших числах Ке движение жидкости вдали от поверхности пузырька можно считать потенциальным, т. е. предполагать, что жидкость является идеальной (у=0, р=соп81) и ее частицы не совершают вращений ( =го1У= =0). Естественно, что газовая фаза внутри пузырька также считается идеальной (и =0). Задача определения профиля скорости и давления для обеих фаз при сделанных предположениях может быть решена стандартным образом (см., например, [11]). Приведем результаты решения данной задачи, которые в дальнейшем будут использованы при постановке и решении задачи об определении профиля скорости и сопротивления при обтекании сферического газового пузырька вязкой жидкостью при больших числах Ке. [c.39]

В механике ньютоновских жидкостей рассматривают различные их модели, Наиболее простой моделью жидкости является несжимаемая идеальная жидкость, для которой плотность р = onst (несжимаемая) и коэффициент динамической вязкости р = О (идеальная). Другой моделью является вязкая несжимаемая жидкость. Для нее р = onst и р = = onst. Самой простой моделью сжимаемой жидкости является идеальная сага-маемая жидкость, или идеальный газ. Для него р = О, а плотность уже не является постоянной. Она для совершенного газа связана с давлением р и температурой Т уравнением состояния (уравнением Клапейрона) [c.557]

Схемы вязкоупругой жидкости п идеальной сжимаемой жидкости для описания пузырьковых смесей. Рассмотрим еще одну унрощевиую по сравнению с (1.5.4) схему смеси жидкости с пузырьками, которая соответствует ситуациям, когда не существенна радиальная инерция жидкости, и разница между давлениями фаз уравновешивается вязкими сплами в жидкости, но, в отличие от (1.5.16), учтем сжимаемость несущей жидкости. Такие ситуации реализуются в смесях с очень мелкими пузырьками в очень вязких жидкостях, когда [c.105]

Распространим уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости на элементарную струйку вязкой жидкости. Это необходимо для получения практических решений, поскольку в действительности инженеру приходится обращаться с жидкостью вязкой, обладающей рядом свойств, которые не учитываются при использовании понятия об идеальной жидкости. В первую очередь следут отметить вязкость реальной жидкости. [c.118]

Действительно, пренебрежение силами вязкости, т. е. вторыми слагаемыми левых частей уравнений движения, будет означать замену движения вязкой жидкости движением идеальной (невязкой) жидкости. Тогда решение не будет удовлетворять граничным условиям на твердой поверхности (п.1, = 0). Пренебрежение силами инерции, что допустимо только при очень малых числах Рейнольдса, возможно для ползучих , редких в практических приложениях, течений. Таким образом, в системе уравнении (5.7) необходимо сохранить и вязкостные, и инер-ц 10нные члены. Оценим порядок малости их величин, на 1рпмер, при обтекании плоским невозмущенным потоком жидкости твердого тела конечных размеров (рис. [c.234]

Если Ц. с. равна кулю по любому контуру, проведённому внутри жидкости, то течение жидкости— звихре-вое, или потенциальное, и потенциал скоростей—однозначная ф-ция координат. Если же Ц. с. по нек-рым контурам отлична от нуля, то течение жидкости либо вихревое в соответственных областях, либо безвихревое, но с неоднозначным потенциалом скоростей (область течения многосвязная). В случае потенц. течения в многосвязной области Ц, с. по всем контурам, охватывающим одни и те же твёрдые границы, имеет одно и то же значение. Ц. с. широко используется как характеристика течений идеальной (без учёта вязкости) жидкости. По динамич. теореме Томсона (Кельвина) Ц. с. по замкнутому жидкому контуру остаётся постоянной во время движения, если, во-первых, жидкость является идеальной, во-вторых, давление (газа) жидкости зависит только от плотности, в-третьих, массовые силы потенциальны, а потенциал однозначен. Для вязкой жидкости Ц. с. со временем изменяется вследствие диффузии вихрей. При плоском циркуляц. обтеканий контура идеальной несжимаемой жидкостью, при к-ром скорость на бесконечности отлична от нуля, воздействие жидкости на контур определяется по Жуковского теореме и прямо пропорционально значению Ц. с., [c.441]

Современная гидромеханика придерживается двоякой классификации жидкостей с одной стороны, делается различие между жидкостями совергаенными, или идеальными, и жидкостями вязкими, с другой стороны — между жидкостями несжимаемыми и сжимаемыми, или газами. [c.108]

При изучении обтекания жидкостью твердых тел свойства жидкости и характер ее движения должны сказываться на результатах исследования. Панример, если мы имеем жидкость идеальную и движугцуюся с потенциалом скоростей (без вихрей), то при обтекании ею какого-нибудь твердого тела нельзя ожидать, согласно сказанному выгае, проявления вихрей около поверхности твердого тела. Напротив, если жидкость вязкая, то на границе обтекаемого ею твердого тела должны возникать вихри, которые затем могут отделиться от тела и проникнуть в поток жидкости за ним. Кроме того, характер обтекания зависит от формы препятствия одно дело, если мы имеем препятствие с правильными плавными очертаниями, и другое дело, если обтекаемый предмет имеет острые концы и углы. [c.110]

Кинематические условия на границах жидкости хорошо известны. Если жидкость идеальная, то на неподвижной твердой стенке нормальная составляюгцая скорости должна обрагцаться в нуль. Если жидкость вязкая, то полная скорость на неподвижной твердой стенке должна быть равной нулю. Эти условия сохраняются и в нашей задаче. Сохраняются также условия на свободных поверхностях, если таковые имеются. [c.309]

Так как k = io/Сл, то это выражение и определяет скорость волн Лява как функцию толщины слоя и соотношения между плотностями и скоростями распространения обычных сдвиговых волн в материале слоя и подложки . Поскольку энергия волн Лява концентрируется вблизи поверхности подложки , то эти волны, как и волны Рэлея, являются слабозатухающими и люгут распространяться на большие расстояния. Однако скорость их распространения согласно соотношению (Х.72) зависит от частоты, т. е. волны Лява в отличие от волн Рэлея являются дисперсионными. Другое отличие состоит в том, что волны Лява — чисто поперечные, в них отсутствуют продольные смещения. Поэтому при наличии жидкости иа свободной границе слоя она (в отличие от рэлеев-ских волн) не должна влиять на распространение воли Лява (еслк эту жидкость считать идеальной). Однако в реальной жидкости, как мы знаем, при сдвиговых смещениях возникают вязкие напряжения в пограничном слое, что должно привести к изменению граничных условий на свободной границе. Поскольку же волпы Лява весьма чувствительны к условиям на границах, то наличие контакта с жидкостью должно привести к изменению скорости их распространения. Поэтому волны Лява могут быть использованы для исследования сдвиговых характеристик жидкостей, что является важной задачей молекулярной акустики. [c.233]

Аналогичное явление имеет место и при равномерном и прямолинейном движении вязкой жидкости в цилиндрической трубе. Если бы жидкость была идеальна, то для поддержания равномерного и прямолинейного движения не надо было бы затрачивать энергии. При наличии вязкости необходимо непрерывно сообщать жидкости энергию п виде, например, перепада давления эта энергия будет рассеиваться (диссипироваться) в жидкости, превращаясь в тепло. Подсчет количества диссипированной энергии при заданном движении вязкой жидкости будет приведен в одном из следующих параграфов. [c.503]

Рассмотрим сначала наиболее простой случай, когда во всех точках потока скорость имеет одно и то же направление. Такое Движение имеет место, например, при обтекании бесконечно длинной плоской пластинки вдоль ее плоскости (фиг. 176). Если бы жидкость была идеальной, то при обтекании такой пластинки поток бы.ч бы прямолинейно-поступательным, т. е. скорость была бы одинаковой во всех точках не только по паправлению, но и по величине. Частицы жидкости скользили бы при этом вдо.ль пластинки, не испытывая торможения. В случае же вязкой жидкости распределение скоростей будет иметь вид, изображенный на фиг. 176. Частицы жидкости вблизи пластинки затормо кены, а те частицы, которые находятся непосредственно на поверхности пласткпки, вследствие наличия сил сцепления между ними и пластинкой, как бы прилипают к ней, и скорость пх раина пулю. При удалении от поверхности пластинки по нормали те нс11 сглорость весьма быстро т о - [c.436]

К фундаментальным свойствам относят следующие упругость, вязкость, пластичность. Этими свойствами обладают вещества, названные по именам ученых их предложивших соответственно тело Гука (гуково тело), ньютоновская жидкость (вязкая жидкость), тело Сен-Венана (сен-венаново тело). Эти три идеальные тела, которые обладают только одним из фундаментальных свойств, являются своего рода эталонами, с которы- [c.34]

Применение закона количеств движения и закона моментов количеств движения. Эти законы установлены для всякой системы материальных точек, между которыми действуют внутренние силы взаимодействия, попарно равные и противоположные, так что главный вектор и главный момент внутренних сил равны нулю в каждое мгновение движения. В частности, оба закона будут приложимы для жидкости как идеальной, так и вязкой. В случае усгановив-щегося движения жидкости закон количеств движения и закон моментов допускают простую геометрическую интерпретацию, к установлению которой мы перейдем, ограничиваясь для простоты идеальной жидкостью и начав для большей наглядности с частного случая. [c.65]

Если сделанные в теоремах Гельмгольца предположения не выполняются, то теоремы Гельмгольца перестают иметь место и становятся возможными возникновение и разрушение вихрей. Итак, вихри могут юзникать или разрушаться под действием трех главных причин 1) если силы, действующие иа единицу массы жидкости, не имеют лотенцнала 2) если плотность ие является функцией одного только давлси.ия, а зависит и от других факторов, например температуры наконец, 3) если жидкость не идеальная, как мы постоянно пред-но.1агали до сих пор, а вязкая. Возможны еще некоторые причины вихреобразования. на которых мы, однако, не останавливаемся. [c.162]

Вглядываясь внимательным образом в уравнения (5.1), мы можем прежде всего подметить необратимость процессов, описываемых этими уравнениями. Это означает следующее рассмотрим некоторое движеиие вязкой жидкости, происходящее под действием сил, не зависящих от времени, и в некоторый момент времени определим поле скоростей переменим теперь направления всех скоростей на обратные и примем это распределение скоростей за начальное тогда жидкость будет совершать некоторое движение. Если бы жидкость была идеальной, то каждая частица жидкости проходила бы в обратном порядке ту траекторию, по которой она двигалась до момента / = 0 и притом с теми же самыми скоростями, но только прямо противоположно направленными в случае вязкой жидкости этого обстоятельства существовать не будет—новое движение не будет уже иметь такой непосредственной связи с первоначальным. С математической точки зрения это последнее утверждение сводится к тому, что если мы имеем решения v x, у, г, t) и р х, у. г, /) уравнений (5.1), то функции [c.400]

Если Ц. с. равна пулю по любому контуру, проведенному внутри жидкости, то течение жидкости — безвихревое, или потенциальное течение, и потенциал скоростей — однозначная ф-ция координат. Если же Ц. с, по нек-рым контурам отлична от нуля, то течение жидкости — либо вихревое в соответственных областях, либо безвихревое, но с неоднозначным потенциалом скоростей (область течения многосвязная). В случае потенциального течения в многосвязной области Д. с. по всем контурам, охватывающим одни и те же твердые границы, имеет одно и то же значение. Д, с, широко иснользуется как характеристика течений идеальной (без учета вязкости) жидкости. По динамич. теореме Томсона (Кельвина) Д. с, по замкнутому жидкому контуру остается постоянной во все время движения, если 1) жидкость является идеальной, 2) давление (газа) жидкости зависит только от плотности и 3) массовые силы — потенциальны, а нотенциал однозначен. Для вязкой жидкости Д. с. со временем изменяется вследствие диффузии вихрей. При плоском циркуляционном обтекании контура идеальной несжимаемой жидкостью, при к-ром скорость на бесконечности отлична от нуля, воздействие жидкости на контур определяется но Жуковского теореме и прямо пропорционально значению Ц. с., плотности жидкости и значению скорости потока на бесконечности. При плоском обтекании идеальной жидкостью крыла с острой задней кромкой величипа Д. с. определяется Чаплыгина — Жуковского постулатом. При обтекании крыла конечного размаха, хорда к-рого в плане меняется, Д. с. вдоль размаха крыла также меняется. [c.401]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...