Закон количества движения

В задаче известно время движения заторможенного автомобиля, 1. е. имеется в виду импульс силы, поэтому для ее решения применим формулу (1) — закон количества движения. [c.323]

Закон количества движения [c.165]

Так получаются такие основные уравнения гидравлики, как уравнение неразрывности и уравнение Бернулли для потока, закон количества движения и др. [c.14]

Решение. Для определения силы давления на щит выделим сечениями 1 1 и 2—2 участок, включающий щит (рис. VI 1.29), и применим к этому участку закон количества движения mV — mVj = АРМ. Приращение количества движения рассматриваемой системы в единицу времени будет равно — — — bHV , где bh [c.206]

Поскольку законы механики (второй закон Ньютона, закон количества движения и т. п.) сформулированы применительно к материальным телам, каковыми в механике жидкости и газа являются жидкие частицы и их конечные совокупности, то необходимо уметь, пользуясь методом Эйлера, выражать ускорения а жидких частиц. В соответствии с физическим смыслом оно определяется полной производной вектора скорости по времени [c.29]

Для вывода уравнений движения жидкости выделим произвольный жидкий объем W, ограниченный поверхностью 5, и запишем для него уравнение, выражающее закон количества движения производная по времени количества движения системы равна сумме действующих на нее внешних сил. [c.60]

Обратим внимание на физическое содержание уравнений (3.8) и (3.9). Они выведены из закона количества движения системы, которая для случая сплошной среды образуется непрерывной совокупностью жидких частиц, составляющих объем W. Поэтому указанные уравнения можно рассматривать как специфические для жидкой среды формы уравнения количества движения. Но при сделанном предположении о постоянстве массы жидкого объема эти же уравнения можно вывести непосредственно из второго закона Ньютона или принципа Даламбера. Поэтому уравнения (3.8) и (3.9) можно также рассматривать как соответственно интегральную и дифференциальную формы второго закона Ньютона для жидкого объема. При этом левая часть уравнения (3.8) представляет собой суммарную инерционную силу, а правая — сумму действующих на массу жидкости внешних сил. В уравнении (3.9) правая часть выражает произведение массы на ускорение (силу инерции) для единичного объема, а левая — сумму действующих на него массовых и поверхностных сил. [c.62]

Потери энергии (напора) в местных сопротивлениях определяются формулой (6.16), в которой коэффициент См. выражаемый общей зависимостью (6.17), необходимо определять для каждого вида сопротивления. Теоретическое решение этой задачи сводится к нахождению законов распределения давления, т, е. числа Еи в формуле (6.16), и касательного напряжения (т. е. коэффициента трения Сд) по боковой поверхности Sq (см. рис. 6.8). Получить эти законы строго теоретически не удается даже для простейших конфигураций поверхности. Поэтому коэффициенты См, как правило, определяют экспериментально. Но для нескольких простых случаев, используя опытные данные о распределении давления по поверхности Sq и пренебрегая касательными напряжениями, удается получить расчетные формулы, вытекающие из уравнения Бернулли и закона количества движения. Имея общую зависимость (6.17), сделать это несложно. Рассмотрим два случая. [c.171]

Выше рассмотрено решение уравнений ламинарного пограничного слоя для простейшего случая, когда dU/dx = О, т. е. dp/dx = 0. В общем случае обтекания тел с продольным перепадом давления (dp/dx Ф 0) задача существенно усложняется. В инженерных расчетах преимущественное применение получили методы, основанные не на уравнениях Л. Прандтля, а на интегральных соотношениях, которые можно получить или специальными преобразованиями этих уравнений, или путем непосредственного применения к пограничному слою законов количества движения и сохранения энергии. [c.338]

Поскольку законы механики (второй закон Ньютона, закон количества движения и т. п.) применимы лишь к материальным телам, каковыми в механике жидкости и газа являются жидкие частицы и их конечные совокупности, то необходимо уметь, поль- [c.31]

Обратим внимание на физическое содержание уравнений (3-8) и (3-9). Эти уравнения выведены из закона количества движения [c.66]

Интегральные соотношения для турбулентного пограничного слоя могут быть получены несколькими способами. В дальнейшем будем пользоваться только уравнением импульсов, которое можно вывести из закона количества движения совершенно так же, как это было сделано для ламинарного пограничного слоя (см. 14 гл. 8). Это уравнение имеет вид [c.404]

Приравнивая согласно закону количества движения выражения [c.217]

Реактивную силу определим, применив закон количества движения к объему жидкости между сечениями О—О и /—/. За ось проекции примем линию 5—5, проходящую через центр тяжести отверстия. Так как жидкость в сосуд не поступает, а лишь вытекает через отверстие, то проекция изменения количества движения между сечениями О—О и /—1 на ось 5—S, равная проекции импульса сил, выразится зависимостью [c.223]

Обычно при решении практических задач полный напор Я и расход Q бывают заданы или могут быть определены из известных величин в одном из сечений рассматриваемого потока. Высотное положение центра тяжести сечения г, а также площадь его со, как правило, известны. Таким образом, в этих уравнениях остаются три неизвестных о, р, hw Для их определения необходимо составить третье уравнение, связывающее между собой неизвестные величины. Это уравнение может быть получено как теоретически, например с помощью закона количества движения [c.148]

Рис. 77. К применению закона количества движения для установившегося потока жидкости.

Закон количества движения в проекциях на заданное направление п для установившегося потока несжимаемой жидкости можно записать так [c.129]

В заключение напомним, что важной особенностью закона количества движения является исключение из рассмотрения внутренних сил, действующих в жидкости, ограниченной контрольной поверхностью. Это дает возможность применять закон количества движения для анализа местных потерь энергии. [c.130]

Рис. 79. Применение закона количества движения для определения реакции жидкости на стенку на повороте трубы.

Использовав закон количества движения, можно получить такие формулы. [c.208]

Применим закон количества движения. При данном расположении насадка реакции стенок не проектируются на направление движения. Поэтому (при коэффициенте Буссинеска р = 1) [c.243]

Для анализа движения используется закон количества движения. Причем, в отличие от предыдущих случаев применения этого закона ( 44), здесь рассматривается контрольная поверхность для двух близлежащих сечений пограничного слоя вдоль плоской пластинки (рис. 156). [c.297]

Применим к жидкости в объеме А B D закон количества движения, приняв за ось проекций линию дна и считая, что положительное направление этой оси совпадает с направлением течения. [c.125]

Составляющая осевой силы от давлений, действующих на внутреннюю поверхность колеса, не может быть получена непосредственным интегрированием, так как неизвестен закон распределения давлений. Используя закон количества движения, величину ее можно определить по формуле [c.43]

Установим закон количества движения для случая, когда точка А движется прямолинейно под действием постоянной силы (рис. 135). Согласно основному уравнению динамики, ускорение точки при этом — величина постоянная, и точка движется равнопеременно. [c.162]

ЗАКОН КОЛИЧЕСТВА Движения 127 [c.127]

Закон количества движения. Перейдем теперь к доказательству двух теорем динамики, на которые была сделана ссылка в 45. [c.127]

Законы количества движения и момента количеств движения. Существуют два общих закона, приложимых к любой материальной системе, какова бы ни была природа внутренних сил или наложенных связей, а именно закон количества движения и закон момента количеств движения. [c.92]

ЗАКОНЫ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ 93 [c.93]

ЗАКОНЫ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ 95 [c.95]

Интеграл по времени. Следующие выводы непосредственно вытекают из закона количеств движения, сформулированного в 37. [c.104]

Закон количества движения [ 63, (7)] выражается здесь уравнениями [c.164]

Таким образом, в случае О закон количества движения даёт [c.305]

Чтобы использовать интегральное выражение закона количества движения, рассмотрим обпще соотношения и граничные условия, определяемые уравнениями (8.30)—(8.37). В соответствии с уравнением (8.32) условия в набегающем потоке определяются следующим образом [c.349]

Здесь применена скалярная форма записи закона количества движения [уравнения (1.135) и (1.135а) , так как именно такой формой приходится пользоваться для решения практических задач в рассматриваемых случаях движения. [c.167]

Время, прошедшее до полной остановки, можно определить по закону количества движения или по формулам кинематики. Так как последнее проще, то определим t из формулы пути равнозамедлеиного движения [c.166]

Для решения таких задач эффективным является применение интегралыных форм уравнений количества движения и момента количества движения. Методика их использования проиллюстрирована ка конкретных примерах в гл. 6, 7 н др. в данном параграфе приведены уравнения количества движения и момента количества движения в общей форме, удобной для практического применения. Закон количества движения сформулирован в гл. 3, где в общей форме получено соответствующее уравнение (3.8). Оно, однако, малоудобно для практического применения из-за необходимости вычислять объемный интеграл, требующий знания закона распределения скоростей в этом объеме. Более удобную форму уравнения количества движения можно получить, если перейти от описания потока по методу Лагранжа к описанию по методу Эйлера. [c.110]

Наметим два сечения 1—1 и 2—2, а также ось 5, как показано на чертеже. Для вывода уравнения прыжка используем закон количества движения, который и будем прилагать к объему жидкости, заключенному между сечениями 1—1 и 2—2, т. е. к abed. [c.216]

Основной задачей теории гидротрансформаторов является исследование процесса энергообмена и сил взаимодействия между лопастной системой рабочего колеса и потоком жидкости. Эти вопросы относятся к зада,чам гидромеханики. При этом рассматриваются две задачи. Первая —определение внешнего результирующего эффекта лопастнор системы без учета внутренних явлений (внутренние связи, исключаются из рассмотрения вследствие равенства действия противодействию) она решается на основе закона количества движения. Вторая — Определение распределения скоростей и давлений в проточной части гидротрансформатора с рассмотрением внутренних связей. Последнее связано с решением системы дифференциальных уравнений в частных производных, что даже в сравнительно простых случаях связано с большими трудностями, поэтому при исследовании поля скоростей и давлений в основном используются опытные данные. [c.87]

Первая из них известна под названием закона количеств движения". Именно, если внешние силы на систему нё действуют, то количество движения системы, т. е. вектор, представляющий сумму количеств движения ее отдельных точек, является постоянным по величине и по направлению. В самом деле, рассмотрим две каких-либо точки Р, Q, и пусть будет F сила их взаимодействия, которую мы считаем в случае притяжения положительной. За бесконечно малый промежуток времени it точке Р будет сообщен импульс Fit в направлении PQ, а точке Q будет сообщен равный и прямо противоположный импульс в направлении QP, Эти импульсы создают равные и прямо противоположные количества движения соответственно в направлениях PQ, QP, и, следовательно, геометрическая сумма количеств движения Ьбеих точек не изменится. Аналогично обстоит дело для любой другой пары точек. [c.127]

Если же мы, однако, в качестве основания теории пгимем принцип Даламбера или просто постулируем закон количества движения и закон момента количеств движения ( 37), то становится логически необходимым дать этой теореме особое доказательство. [c.103]

Курс теоретической механики Ч.2 (1977) -- [ c.134 ]

Гидродинамические муфты и трансформаторы (1967) -- [ c.161 , c.188 ]

Справочник по гидравлике (1977) -- [ c.0 ]

Теоретическая гидромеханика Часть1 Изд6 (1963) -- [ c.65 , c.226 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.298 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.415 ]

Теоретическая механика Часть 2 (1958) -- [ c.64 , c.67 , c.69 , c.238 ]

Справочник по гидравлике Книга 1 Изд.2 (1984) -- [ c.32 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...