Течение жидкости — Виды

Будем искать функцию тока для течения жидкости в виде [c.22]

Отметим, что предположение о сферической форме газового пузырька правомерно при достаточно больших Ке 600 (см. рис. 3). Поместим начало координат в центр пузырька. Скорость жидкости на бесконечном удалении от поверхности пузырька считаем постоянной величиной и обозначим через и (направление скорости совпадает с отрицательным направлением оси .). В фиксированной относительно газового пузырька снсте.ме координат функция тока 6 , соответствующая вихревым движениям газа внутри пузырька, вызванным внешним потенциальным течением жидкости, имеет вид [c.40]

На основном участке трубы, т. е. при х составляющая скорости да, равняется нулю, а да . зависит лишь от г, но не от х, поэтому для основного участка трубы уравнение переноса теплоты при турбулентном течении жидкости имеет вид [c.459]

Течение жидкости в виде тонкой пленки — явление весьма распространенное в природе и технике. В промышленных масштабах оно реализуется, например, в конденсаторах на тепловых электростанциях и в химической промышленности, в различных сепараторах влаги, в массообменных аппаратах криогенной техники и химической технологии. Пленочные т ечения встречаются в целом ряде иных устройств новой техники, в которых.имеют место двухфазные потоки с относительно большими объемными концентрациями газа или пара. [c.155]

Функциональная зависимость безразмерного коэффициента нестационарной теплоотдачи при ламинарном течении жидкости примет вид [c.48]

По способу организации течения жидкости в виде пленок различают аппараты со стекающей пленкой, с восходящей пленкой, с закрученным газожидкостным потоком и с механически перемешиваемой пленкой. [c.640]

Случай малых колебаний. Линеаризованное уравнение Рэлея, записанное относительно возмущения объема пузырька в предположении потенциального течения жидкости, имеет вид (1.63) [c.96]

Разбиение тензора С . на симметричную и антисимметричную части соответствует представлению поля скоростей линейного сдвигового течения жидкости в виде суперпозиции линейного деформационного течения с коэффициентами растяжения по главным осям Е , [c.12]

Из этих уравнений следует, что применение методов плановой задачи, т. е. идеализация реальных трехмерных течений жидкости в виде двухмерных осредненных по глубине в общем случае турбулентных течений со сложной структурой требует предварительного анализа и имеет определенные ограничения. [c.300]

Трубопроводы и местные с о п р о т и в л е н и я. Расходные характеристики для трубопроводов в зависимости от режима течения жидкости имеют вид [c.60]

Уравнение (2.3) более адекватно описывает течение жидкости (газа) в слое одинаковых шаров или достаточно узкой фракции их со средним диаметром d. В случае псевдоожижения частиц неправильной формы, очевидно, строже соотношение (2.3) переписать в виде [c.34]

При пузырьковом режиме течения газовая фаза распределена в жидкости в виде отдельных пузырьков, размеры которых много меньше характерного размера аппарата. Такой режим. течения имеет место при малых газосодержаниях потока. [c.4]

Математическая постановка и решение задачи о движении несферического пузырька газа в жидкости могут быть осуществ-.лены для случая слабодеформированного пузырька. Сформулируем основные предположения. Будем считать, что Re 1, т. е. течение жидкости является ползущим . Пузырек газа свободно всплывает в жидкости под действием силы тяжести с постоянной скоростью и. Поместим начало координат в центр массы пузырька. Течение жидкости и газа будем считать осесимметричным. Уравнения движения жидкости вне пузырька и газа внутри пузырька будут иметь вид (2. 2. 7). Слабая деформация пузырька может быть описана при помощи малой безразмерной величины С ( os 0), так что уравнение формы поверхности примет вид [c.65]

В [24] было отмечено, что течение жидкости около сферической части поверхности пузырька происходит так же, как и около сферического пузырька. В разд. 2.5 было найдено соответствующее выражение для скорости жидкости. Оно имеет вид (2. 5. 30) [c.69]

ДЛЯ течения жидкости вне пузырька и в виде [c.79]

Можно показать [46], что функцию тока течения жидкости вне пузырька газа, соответствующую условиям на бесконечности (4. 1. 5)—(4. 1. 7), можно представить в следующем виде [c.124]

Течение жидкости является осесимметричным, поэтому используем цилиндрическую систему координат (г, г, ср) с центром, помещенным в точку набегания потока жидкости на пузырек (см. рис. 60, 6). В терминах стоксовой функции тока запишем уравнение установившегося движения жидкости в виде [48] [c.210]

Скорость подъема воздушного пузыря была измерена для ламинарного и переходного режимов течения жидкости [71]. Результаты этих измерений показаны точками на рис. 65. В случае ламинарного режима течения Ке > 2100 это условие, в соответствии с (5. 5. 58), можно записать в виде v,.J(2gЩ <7 0.06. [c.223]

Решение уравнения (6. 2. 13) с краевыми условиями (6. 2. 14), (6. 2. 15) может быть найдено при помощи метода сращиваемых асимптотических разложений [12], подробно изложенного в разд. 2. 3 при решении задачи об обтекании газового пузырька жидкостью при малых, но конечных числах Ве. Разобьем область течения жидкости на две области внешнюю, в которой нельзя пренебречь конвективными членами уравнения диффузии (Ре г 1), и внутреннюю, в которой конвективные члены уравнения диффузии (6. 2. 13) несущественны (Ре г < 1). Асимптотическое разложение поля концентрации целевого компонента во внутренней области будем искать в виде ряда [c.246]

В разд. 2.7 отмечалось, что с ростом значения критерия Уе форма пузырька может существенно отличаться от сферической, принимая вид сферического сегмента (см. рис. 19). В рамках разд. 2.7 была рассмотрена упрощенная модель течения жидкости около поверхности пузырька и определена скорость его свободного подъема. В данном разделе рассмотрим задачу о стационарном массообмене между таким пузырьком газа и жидкостью. Будем считать, что внутри газового пузырька и на бесконечном удалении от него концентрация целевого компонента поддерживается постоянной. Рассмотрим структуру поля концентрации целевого компонента в рассматриваемой системе, следуя [92]. Основными [c.257]

Известно [11], что течение жидкости вне циркуляционной области носит потенциальный характер. Тогда компоненты скорости к,, и к, определяются при помощи соотношений (2. 5. 5), (2. 5. 6). Перейдем в этих соотношениях от переменной г к безразмерной переменной =(г—Я)/Н. В первом порядке по величине эти соотношения преобразуются к виду [c.259]

Здесь м — фазовый угол, величина которого зависит от угловой частоты изменения электрического поля со и от свойств жидкости, окружаюш ей газовый пузырек Уд п 7 определяют соответственно стационарный и зависящий от времени вклады в скорость течения жидкости и имеют вид [100] [c.278]

С учетом (6. 10. 4) окончательное выражение для функции тока <1> течения жидкости вблизи газового пузырька имеет вид ф 2 / Я г [c.294]

Тетрод — см. Транзистор 156 Течение жидкости — Виды 70, 71 Тиратрон дугового разряда 156 [c.764]

Уравнения (43,1) и (43,2) определяют в параметрическом виде (параметром является о,) связь скорости течения жидкости по трубе с перепадом давления в ней. Об этой связи говорят обычно как о законе сопротивления трубы. Выражая о. через S.p/1 из [c.250]

Громадное большинство оптически изотропных тел обладает статистической изотропией изотропия таких тел есть результат усреднения, обусловленного хаотическим расположением составляющих их молекул. Отдельные молекулы или группы молекул могут быть анизотропны, но эта. микроскопическая анизотропия в среднем сглаживается случайным взаимным расположением отдельных групп, и макроскопически среда остается изотропной. Но если какое-либо внешнее воздействие дает достаточно ясно выраженное преимущественное направление, то возможна перегруппировка анизотропных элементов, приводящая к макроскопическому проявлению анизотропии. Не исключена возможность и того, что достаточно сильные внешние воздействия могут деформировать даже вначале изотропные элементы, создавая и микроскопическую анизотропию, первоначально отсутствующую. По-види-мому, подобный случай имеет место при одностороннем сжатии каменной соли или сильвина (см. 142.) Достаточные внешние воздействия могут проявляться и при механических деформациях, вызываемых обычным давлением или возникающих при неравномерном нагревании (тепловое расширение и закалка), или осуществляться электрическими и магнитными полями, налагаемыми извне. Известны даже случаи, когда очень слабые воздействия, проявляющиеся при течении жидкостей или пластических тел с сильно анизотропными элементами, оказываются достаточными для создания искусственной анизотропии. [c.525]

Данная задача формулируется так требуется найти распределение температуры и скорости струи, ее геометрические размеры, а также тепловой поток в струю на различных расстояниях от устья сопла до места начала распада струи на капли. А это значит, что требуется решить систему уравнений для количества движения и энергии при ламинарном течении жидкости в струе. Эта система уравнений имеет вид [18] [c.66]

Скорость течения жидкости направлена вдоль оси трубы, а ее значение в данном сечении изменяется только в зависимости от расстояния г от оси трубы. Выделим мысленно внутри жидкости некоторый ее объем в виде цилиндра длины I и радиуса г так, чтобы его ось совпала с осью трубы (рис. 113). С внешней стороны на всю боковую поверхность цилиндра действует сила внутреннего [c.143]

На некотором расстоянии от конца начального участка струйное течение приобретает такой же вид, как течение жидкости из источника бесконечно малой толщины (в осесимметричном случае источником служит точка, в плоскопараллельном случае — прямая линия, перпендикулярная к плоскости течения струи) [c.362]

Если течение жидкости безвихревое, то скорость жидкости может быть представлена в виде градиента некоторой величины -ф, называемой потенциалом скорости [c.294]

Рассмотрим теперь задачу об обтекании неподвижной сферы потоком идеальной несжимаемой жидкости. Пусть скорость потока в бесконечности равна — V и направлена параллельно оси X. Движение жидкости в этом случае можно назвать относительным . Именно такую картину течения жидкости будет видеть наблюдатель, движущийся вместе со сферой. Потенциал скоростей (обозначим его фотн) должен всюду вне сферы удовлетворять уравнению Лапласа [c.183]

Проблема устойчивости течения жидкости хорошо известна в классической гидромеханике. В обш ем виде эту проблему можно сформулировать следующим образом. Пусть дана хорошо постаь-ленпая краевая задача. Может существовать (и даже быть получено в явном виде) точное решение уравнений движения, удовлетворяющее всем граничным условиям, которое является стационарным в эйлеровом смысле d dt = 0). Все же такое решение может быть неустойчивым в том смысле, что если в некоторый момент времени наложить на это решение малые возмущения, то эти возмущения самопроизвольно будут стремиться возрастать с течением времени, а не затухать. Это означает, что существует другое (возможно, нестационарное) решение уравнений движения и что практически наблюдаемый режим течения будет нестационарным, поскольку, конечно, в реальном случае невозможно избежать каких-либо возмущений. Типичным примером этого является турбулентное течение в трубе постоянного сечения, где имеется также стационарный, но неустойчивый режим течения, называемый ламинарным. [c.297]

При Re >ReKp режим течения жидкости в пограничном слое турбулентный и расчетная зависимость для локального коэффициента теплоотдачи имеет вид [c.84]

Опыты иоказьшают, что возможны два режима или два вида течения жидкостей и газов в трубах ламппарны11 и турбулентный. [c.62]

При однофазном течении жидкости на входном участке (до пересечения с кривой I) температура остается постоянной, а давление линейно понижается. Жидкость достигает состояния насыщения (точка пересечения с кривой I), закипает и образуется двухфазный поток. Его расходное массовое паросодержание х = (I o - i )l г возрастает. Это вызывает непрерывное увеличение гидравлического сопротивления — наклон кривых распределения давления и температуры в потоке внутри образца постепенно увеличивается. По мере повышения начальной температуры сокращается протяженность входного участка течения однофазного потока, фронт закипания приближается к входной поверхности и возрастает паросодержание двухфазного потока на выходе. При этом увеличивается градиент давления в двухфазном потоке (кривые располагаются круче) и возрастает полный перепад давлений на образце. На рис. 4.1, б светлые значки и проведенные через них кривые соответствуют давлению насьь щения, рассчитанному по температурам, показанным на рис. 4.1, а. Темные значки соответствующего вида — измеренные величины давления. При совпадении расчетных значений давления с измеренными для двухфазного потока используется только темный значок. Величины давления насыщения могут быть рассчитаны только для двухфазного потока, т. е. для точек в области, расположенной выше кривой I. [c.78]

Промежуточная темная влажная зона включает в себя переход от сухой внутрипоровой поверхности к поверхности, покрытой тонкой микропленкой. Прорывающиеся через насыщенную жидкостью пористую структуру паровые микроструи образуют периодически (где внешняя поверхность влажная без пленки) или постоянно (где поверхность покрыта микропленкой) разрушающиеся полусферические тонкие оболочки. Таким образом, промежуточная темная влажная зона - это постепенное увеличение потока пара и сокращение потока жидкости в режиме течения ее в виде обволакивающей частицы материала микропленки. [c.80]

Введем новую перелшнную = Третье граничное условие определяет вид 6 при z оэ, т. е. ф является заданной функцией от Т], однозначно связанной с профилем течения жидкости далеко впереди газового пузыря. [c.211]

В соответствии со сделанными предположениями для рассматриваемого вихревого течения жидкости, можно записать уравне-HPie Бернулли, которое примет вид [c.211]

Сформулируем систему уравнений и граничных условий, описывающих массоперенос в диффузионных пограничных слоях. Поскольку объем пространства, занимаемый пузырьком газа, много меньше объема циркуляционной зоны, течение жидкости вблизи задней поверхности пузырька можно описывать при помощи вихря Хилла [92]. Соответствующая функция тока имеет вид [c.261]

Для простоты оценок будем предполагать, что радиус пузырька R остается постоянным. Рассмотрим два случая обтекания, а именно когда скорость (f ,)s является постоянной величиной и когда эта скорость зависит от профиля концентрации целевого компонента в жидкости вблизи поверхности пузырька. В общем случае вид функции тока течения жидкости вблизи поверхности пузырька ф будет определяться видом функции тока исходного медленного течения вязкой жидкости (3. 3.49) и видом фунЕЩии тока добавочного течения жидкости, связанного с массопереносом. Таким образом, имеем [c.292]

Подставив (6. 10. 9) в (6. 10. 10), получим вид функции тока течения жидкости около газового пузырька, обусловленного мас-сопереносом [c.294]

Различают два вида течения жидкости — пеустановывшееся (нестационарное) и установившееся. [c.70]

Можно было бы, однако, рассматривать трение как некоторый особый источник теплоты и учитывать q p, нетрудно убедиться, что и при этом уравнение (9.17) не изменит своего вида. В самом деле при наличии трения на преодоление сил трения должна затрачиваться работа lmp, при этом, так как работа против сил трения полностью переходит в теплоту, внутри данного количества текущей жидкости выделится количество теплоты qmp, эквивалентное 1 ,р- Чтобы учесть влияние трения на течение жидкости, в правую часть уравнения (9.17) можно было бы, подобно тому, как это было сделано дляи g, подставить знзчения/ р и qmp- Вследствие эквивалентности работы трения lmp и теплоты трения qmp обе эти величины (так как они входят в уравнение с разными знаками) взаимно сокращаются и, таким образом, выпадают из уравнения (9.17). Из этого следует, что уравнение (9.17) справедливо для стационарных как обратимых течений, не сопрово- [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...