Рейнольдса жидкость

При очень малых числах Рейнольдса жидкость течет через местные сопротивления без отрыва потери напора обусловливаются непосредственным действием сил вязкого трения и про- [c.221]

Полученным результатам можно дать следующее физическое истолкование. При малых числах Рейнольдса жидкость обтекает выступы шероховатости без образования и отрыва вихрей вследствие значительного влияния вязкости жидкости свойства поверхности стенок труб не оказывают при этом влияния на сопротивление и кривые Л=/(Ре) совпадают с прямой // (для гладких труб). Когда же с увеличением скорости (т. е. числа Рейнольдса) от бугорков шероховатости начинают отрываться вихри, то свойства поверхности уже оказывают влияние на со- [c.173]

При очень малых числах Рейнольдса жидкость течет через местные сопротивления без отрыва потери напора обусловливаются непосредственным действием сил вязкого трения и пропорциональны скорости потока в первой степени. Коэффициенты местного сопротивления в этом случае связаны с числом Рейнольдса зависимостью [c.217]

В пузырьковом режиме при малых скоростях ТУ < 1,2 м/с потери на трение многократно превышают значения, получаемые пз (7.1.5). При этом наблюдается сильная зависимость Хш от расстояния от входа смеси в трубу и большой разброс экспериментальных данных. С увеличением числа Рейнольдса жидкости = p W D/ область такого режима с аномально высоким [c.174]

Уравнение (2-5.24) можно считать справедливым и для обобщенных ньютоновских жидкостей, если только подходящим образом определить обобщенное число Рейнольдса. Действительно, подставляя уравнения (2-5.8) и (2-5.18) в (2-5.24) и разрешая относительно числа Рейнольдса, получаем [c.72]

Сделанное выше замечание придает уравнению Эйлера в ньютоновской гидромеханике несжимаемой жидкости некий статус, более широкий, чем связанный с ограничениями, которые налагаются условием (7-1.8). Действительно, за исключением задач, рассматривающихся в окрестности твердых границ (они будут обсуждены ниже), уравнение (7-1.6) позволит получить большой класс решений общего уравнения движения, который дает правильные результаты и в случае умеренно низких значений числа Рейнольдса. [c.257]

На самом деле легко показать, что для ньютоновских жидкостей отношение инерционных сил к вязким имеет тот же самый порядок величины, что и число Рейнольдса [c.264]

Турбулентные течения очень трудны для анализа даже в случае ньютоновских жидкостей, поскольку в настоящее время нет вполне удовлетворительной феноменологической теории, позволяющей вычислить член уравнения (7-1.23), описывающий напряжения Рейнольдса, V-(pv v ). В случае неньютоновских жидкостей нелинейность уравнения состояния приводит к значительным дополнительным трудностям, и возможный анализ с необходимостью носит лишь качественный характер. [c.280]

Наличие влияния диаметра означает, что коэффициент трения зависит не только от числа Рейнольдса, а также и от некоторых других безразмерных критериев. Такой критерий можно получить лишь при помощи введения еще одного параметра, кроме диаметра трубы, скорости, плотности, вязкости и перепада давления очевидно, в качестве такого параметра следует выбрать естественное время. Действительно, в настоящее время общепризнано, что снижение сопротивления связано некоторым образом с упругими свойствами жидкости. [c.283]

Другая концепция, введенная в анализ явления снижения сопротивления, основана на том факте, что жидкие нити в турбулентном поле течения непрерывно растягиваются. Поскольку известно, что упругие жидкости имеют высокое сопротивление растяжению, это было выдвинуто в качестве возможной причины пониженного уровня интенсивности турбулентности в таких жидкостях. Если попытаться найти количественную формулировку для такого подхода, то вновь приходим к такой же группировке переменных, как в правой части уравнения (7-5.5). Интересно заметить, что подход, основанный на рассмотрении волн сдвига, вводил бы в рассмотрение критерий Elj и, следовательно, согласно уравнению (7-2.29), давал бы несколько иную зависимость от числа Рейнольдса. [c.286]

Число Рейнольдса, критерий режима движения жидкости и частицы модифицированное число Рейнольдса для всего потока [c.7]

Определить отношение коэффициентов теплоотдачи от стенки трубы к воде а] и газу 2 при турбулентном движении этих жидкостей в трубах одинакового диаметра, равенстве чисел Рейнольдса и примерно одинаковых значениях чисел Прандтля. Каково будет это отношение для воды и воздуха, если температура воды ж =250°С, а температура воздуха 2=20° С [c.86]

По трубке диаметром d = 4 мм движется двуокись углерода при давлении р=10 МПа и нагревается при примерно постоянной плотности теплового потока на стенке. В сечениях х на расстоянии x>20d от входа в обогреваемый участок трубы местные число Рейнольдса, среднемассовая температура жидкости и температура стенки равны соответственно Re = 2-10S /жх = 22 С, t x = = 227° С. [c.114]

Если характер движения в основном определяется свойствами инертности и весомости жидкости, а влияние вязкости относительно невелико (безнапорные русловые потоки, истечение маловязких жидкостей через большие отверстия и водосливы, волновые движения и т. д.),. моделирование осуществляется по критерию гравитационного подобия. При этом выполняется условие (V—9) для скоростей, а условие равенства чисел Рейнольдса, приводящее к соотношению (V—11), не соблюдается (натура и модель работают обычно на одной и той же жидкости). При моделировании по числу Рг масштабы всех физических величин (за исключением вообще произвольного к ) выражаются через два независимых масштаба и таким же образом, как и при выполнении условий полного подобия (табл. V—1). [c.107]

Указание. Из условия равенства чисел Рейнольдса (в случае одинаковых жидкостей) соотношение для перепада пьезометрических уровней в диффузоре имеет вид [c.114]

Значения коэффициентов истечения <р, е и р круглого малого отверстия зависят от формы его кромок, условий подтока жидкости к отверстию и числа Рейнольдса, определяемого как [c.123]

Значение вообще зависит от формы местного сопротивления, шероховатости его стенок, условий входа и выхода из него жидкости и основного критерия динамического подобия напорных потоков — числа Рейнольдса. [c.146]

В ряде случаев (для труб малых диаметров и жидкостей большой вязкости) оказывается практически важным учет влияния числа Рейнольдса па коэффициенты местных сопротивлений. При очень малых значениях Re (примерно Re с 10) существует зона ламинарной автомодельности, в которой местные потери напора пропорциональны скорости потока и коэффициент местного сопротивления выражается формулой [c.152]

По известным Q, й, находится число Рейнольдса Ре = AQl (л l ) и определяется режим движения жидкости. [c.235]

Задача IX—49. Найти отношение потерь напора в данной трубе при турбулентном и ламинарном режимах течения данной жидкости, расходы которой в обоих случаях одинаковы. Расчет выполнить для значения числа Рейнольдса Ре = 1() предполагая трубу при турбулентном режиме гидравлически гладкой. [c.264]

О. Рейнольдс в 1884 г. в своих опытах установил, что при движении жидкости встречаются два вида потока, подчиняющихся различным законам. В потоке первого вида все частицы движутся только по параллельным между собой траекториям и движение их длительно совпадает с направлением всего потока. Жидкость движется спокойно, без пульсаций, образуя струи, следующие очертаниям канала. Движение такого рода называется ламинарным, или струйчатым. [c.402]

Re — критерий Рейнольдса, представляющий собой отношение сил инерции к силам вязкости и определяющий характер течения жидкости. [c.421]

При свободном движении жидкости, когда вынужденная конвекция отсутствует, вместо критерия Рейнольдса в критериальное уравнение теплоотдачи необходимо ввести критерии Грасгофа. Отсюда получаем [c.424]

Интенсивность теплообмена в прямых гладких и круглых трубах может изменяться в широких пределах и зависит от скорости движения потока. Течение жидкости в трубах может быть ламинарным и турбулентным. О режиме течения судят по величине критерия Рейнольдса. Если Re-<2300, то течение будет ламинарным. [c.429]

До какого значения критерия Рейнольдса поток жидкости будет иметь ламинарный характер [c.442]

Инерционные мелкомасштабные движения несущей фазы, по определению, характеризуются большими числами Рейнольдса и описываются уравнениями идеальной несжимаемой жидкости [c.122]

Ламинарное течение пленки конденсата имеет место при числах Рейнольдса жидкости Кеж= жб/л ж< 100 500. Если воспользоваться данными о критической величине числа Рейнольдса Кбкр 2000 для течения однофазной жидкости в трубе и учесть, что эквивалентный диаметр плоской пленки равен da=46, то порядок величины Ке .кр должен быть равен 500. В некоторых случаях отмечалось ламинарное течение пленки при ReiK SOO. Карпентер и Кольборн принимали Кеш.кр бО. [c.100]

Рейнер 121, 138, 207, 236, 283, 360 Рейнера и Ривлина уравнение 141 Рейнольдс 122, 280, 344 Рейнольдса жидкость 348 пластическое тело 348 число 225 Релаксация напряжения 151 Релаксации время (Тр) 154 Релей 185 Ренкин 118, 238 Рентген 67 Реология 17 [c.379]

X. = А,(Ке) /(Р, Кг, р, ц. . . )> где Я.(Ке) — коэффициент гидравлического сопротивления для течения гамогенной среды, рассчитанный по закону турбулентных течений этот коэффициент, как известно, однозначно выражается через число Рейнольдса жидкости и относительную шероховатость стенок трубы — приведенный коэффициент, показывающий отклонение кс смеси от X при Кес = Ке он является функцией критериев двухфазного течения, кроме Кес. [c.35]

Анализ движения ньютоновских жидкостей, обтекающих погруженные в них тела, в предельном случае исчезающе малого числа Рейнольдса проводится в приближении ползущего движения, когда в уравнениях движения полностью пренебрегают инерционным членом pDv/Dt. Если число Рейнольдса не слишком мало, можно приближенным путем ввести поправку к решению для ползущего течения, используя разложение озееновского типа. Это основано на следующих соображениях. [c.262]

В этом разделе обсудим задачи обтекания погруженных тел непью-тоновскими жидкостями. Обсуждение подразделяется на две части вначале рассмотрим течения с низкими числами Рейнольдса, т. е. течения, в которых инерционные силы не доминируют над внутренними напряжениями затем проведем анализ пограничного слоя, который представляет интерес в задачах обтекания с высоким числом Рейнольдса и для которого кинематика вне пограничного слоя и области следа определяются уравнениями Эйлера (7-1.6). [c.275]

Приводимый ниже анализ принадлежит Алтману и Денну [15]. Мы начнем с рассмотрения разложения озееновского тина, которое уже обсуждалось в разд. 7-1. Для ньютоновских жидкостей известно, что это разложение справедливо вплоть до значений числа Рейнольдса порядка единицы. Выберем декартову систему координат с осью X, совпадающей с направлением скорости невозмущенного течения, так что вектор этой скорости задается в виде Fbj , где V — модуль скорости невозмущенного течения. Уравнение (7-1.27) запишется тогда в виде [c.275]

Для чисто вязких жидкостей имеются удовлетворительные корреляции [22] для падения давления при турбулентном течении в круглых трубах. Обобщенное число Рейнольдса определяется так, чтобы данные по ламинарному течению на графике коэффициент трения — число Рейнольдса лежали на ньютоновской линии (см. ypaBHejane (2-5.25)). В турбулентном течении коэффициент трения оказывается зависящим как от числа Рейнольдса, так и от параметра п , определенного уравнением (2-5.13), и оценивается но уровню касательного напряжения на стенке. [c.280]

Имеется несколько возможных путей представления данных по снижению сопротивления, и часто то, что кажется противоречащим действительности, на самом деле оказывается просто следствием иного выбора системы графического представления. Рассмотрим график зависимости коэффициента трения от числа Рейнольдса типа приведенных на рис. 7-1 и 7-2. Линии 7 относятся к ньютоновским жидкостям, причем левые ветви соответствуют паузейлевому закону, справедливому для ламинарных течений, а правые ветви обычно представляют собой корреляции для гладких труб. [c.281]

Движёийи сферы в жидкости изменетне v наблюдается лишь в области автомодельности (Нев>103). Характер зависимости коэффициентов скольжения фаз по пульса-ционной скорости в основном соответствует отмеченным изменениям. При этом для потоков газ — твердая частица коэффициент скольжения резко падает для крупных частиц. При изменении критерия Рейнольдса сплошной среды и отношения плотностей компонентов соотношения между у т и qjw для газа и жидкости качественно сохранятся. Поэтому можно полагать, что наиболее эффективным для интенсификации поперечного переноса массы и тепла будет использование твердых частиц в газовых потоках в области закона Стокса и в части переходного режима. [c.107]

Многочисленныл ги теоретическими и экспериментальны.ми исследованиями доказано, что в напорных трубопроводах при изотермических условиях движения несжимаемой жидкости характер распределения скоростей по сечению не зависит в отдельности ни от размеров сечения трубопровода (аииарата), ни от скорости течения, ни от физических свойств протекающей среды, а является функцией безразмерного комплекса этих параметров, т. е. числа Рейнольдса Ре = - Следовательно, если для гео- [c.14]

Сравнить значения местных чисел Нуссельта при ламинарном течении жидкости в круглой трубе в условиях постоянной плотности теплового потока на стенке, без предвключенного участка гидродинамической стабилизации (Nur) и при наличии такого участка (Nur x). Сравнение провести для относительных расстояний от входа в обогреваемый участок xld=, 2, 5, 10, 15 и 20. Число Рейнольдса принять Re =1800. [c.75]

В настоящей главе предлагаются задачи установившегося ламинарного движения жидкости в плоских н кольцевых зазорах, а также в трубах различной формы поперечного сечения. Можно считать, что ламинарное течеи е в подобного рода трубопроводах и зазорах устанавливается всегда, когда число Рейнольдса Ре = vD/v меньше критического его значения, находящегося в интервале Ре, р 2000- -3000 (здесь —гидравлический диаметр поперечного сечения потока V — средняя по сечению скорость). [c.187]

За.метим, что фрикционное д и.я-ьение жидкости в зазоре между валом и подшипником имеет ламинарный характер для чисел Рейнольдса, определяемых неравенством Ре с 30 DIb, если вращается вал, а подшипник неподвижен. В случае же вращения наружного цилиндра [c.190]

О. Рейнольдс показал, что характер движения жидкости в круглой трубе определяется величиной отношения wdiv, которое называется критерием Рейнольдса н обозначается Re [c.402]

В случае больших чисел Рейнольдса (Re > 1) часто можно считать, что влияние вязких сил проявляется лишь в топких пограничных слоях у поверхностей частиц и, если нет отрыва этих пограничных слоев (что имеет место при обтекании пузырьков), то в подавляющей части объема dj несущей фазы в ячейке влияние вязкости мало и микродвижепие около частиц определяется взаимодействием нелинейных инерционных сил и сил давления. Такой режим микродвижения будем называть инерционным. Уравнения (3.3.1), (3.3.2) и (3.3.14) для этого режима сведутся к уравнениям идеальной несжимаемой жидкости = — piS , pi = onst) [c.119]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...