Ламинарное течение вязкой жидкости

Рассмотрим ламинарное течение вязкой жидкости по горизонтальной цилиндрической трубе радиуса R (рис. [c.143]

При ламинарном течении вязкой жидкости изменением инерционной силы можно пренебречь. Следовательно, дифференциальное уравнение одномерного ламинарного течения вязкой жидкости в малых зазорах и щелях может быть записано в виде [c.369]

Рассмотрим стационарное ламинарное течение вязкой жидкости в круглой трубе (рис. 6-1). На входе в трубу скорость по сечению однородна. Вследствие того, что скорость жидкости на стенке трубы равна нулю, на поверхности образуется и нарастает пограничный слой приторможенной жидкости. [c.76]

Для ламинарного течения вязкой жидкости с невозмущенной поверхностью аналитическая зависимость [c.208]

ЛАМИНАРНОЕ ТЕЧЕНИЕ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ [c.139]

Заметим, что принятое в схеме условие постоянства завихренности является естественным, если рассматривать течение как предельное для ламинарного течения ВЯЗКОЙ жидкости в предположении, что вязкость v->0. В самом деле, завихренность для установившегося плоского движения вязкой несжимаемой жидкости удовлетворяет уравнению Гельмгольца [c.171]

Формулы (27.2) включают в себя как течение чистого сдвига W = ку, так и ламинарное течение вязкой жидкости в трубке с постоянным поперечным сечением. Легко проверить, что для таких течений Ж= 1. [c.77]

В 1883 г. были опубликованы результаты больших экспериментальных исследований О. Рейнольдса по течению воды в трубах. Эти исследования, во-первых, послужили началом для развития теории подобия течений жидкости с учётом вязкости, и основанием для введения основного критерия подобия — критерия Рейнольдса, во-вторых, явились толчком к попыткам теоретического исследования устойчивости ламинарных течений вязкой жидкости и, в-третьих, послужили началом систематических экспериментальных и теоретических исследований турбулентных течений жидкости. Теоретические исследования О. Рейнольдса по теории турбулентности были опубликованы в 1895 г. [c.23]

Итак, при ламинарном течении вязкой жидкости по круглому трубопроводу распределение скоростей в потоке [как это следует из формулы (27-31)] имеет параболический характер (рис. 27-11). [c.281]

Итак, функция (13.15) решает задачу о ламинарном течении вязкой жидкости через трубу эллиптическою сечения. Полагая а — Ь, мы вновь восстановим решение задачи о течении Пуазейля. Простое вычисление даёт для объёма протекающей в единицу времени через трубу жидкости выражение [c.437]

В 1933 г. П. А. Вальтер получил линеаризованное решение о стабилизированном ламинарном течении вязкой жидкости в слабо расширяющемся коническом диффузоре с очень малым углом раскрытия. [c.795]

ЛАМИНАРНОЕ ТЕЧЕНИЕ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ В КРУГЛОЙ ЦИЛИНДРИЧЕСКОЙ ТРУБЕ [c.220]

Полученные в этой главе общие дифференциальные уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости (9.11) интегрируются только в некоторых частных случаях, к числу которых, в частности, принадлежит так называемое ламинарное течение вязкой жидкости в круглой цилиндрической трубе. [c.220]

Ламинарное течение вязкой жидкости в круглой трубе [c.221]

МОДЕЛИРОВАНИЕ, АНАЛИЗ И ОБОСНОВАНИЕ ЭФФЕКТОВ ИНТЕНСИФИКАЦИИ ТЕПЛООБМЕНА ПРИ ЛАМИНАРНОМ ТЕЧЕНИИ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ [c.542]

В гл. 13 приведено теоретическое обоснование и физическое объяснение обнаруженных эффектов интенсификации теплообмена при ламинарном течении вязкой жидкости. [c.581]

Решение уравнений Навье-Стокса, описывающих ламинарное течение вязкой жидкости, в общем виде чрезвычайно затруднено. Однако существует ряд частных случаев, когда эти уравнения весьма существенно упрощаются и их решение возможно [16, 44, 46, 91, ИЗ, 156, 193]. [c.51]

ЛАМИНАРНОЕ ТЕЧЕНИЕ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ В КАНАЛЕ С УЧЕТОМ УСЛОВИЙ ТЕПЛООБМЕНА [c.70]

Расчет теплообмена при ламинарном течении вязкой жидкости рассматривается на примере течения ее в плоском канале. Предполагают, что высота канала равна 2/i, движение происходит в плоскости хоу вдоль оси X, вязкость жидкости является функцией этой координаты. [c.74]

На основании данной системы уравнений должны быть определены функции и, Т, р для рассматриваемого случая ламинарного течения вязкой жидкости с изменяющимися реологическими параметрами V = V (Т). [c.74]

Рассмотрим ламинарное слоистое движение вязкой жидкости около неподвижной твердой стенки. На самой стенке скорость жидкости равна нулю, а вблизи стенки жидкость подтормаживается под действием сил вязкости. Эта область течения вязкой жидкости, расположенная около обтекаемого тела, называется пограничным слоем. Вне пограничного слоя влияние вязкости обычно проявляется слабо и картина течения близка к той, которую дает теория идеальной жидкости. Поэтому для теоретического исследования течения вязких жидкостей все иоле течения можно разбить на две области на область пограничного слоя вблизи стенки, где следует учитывать силы трения, и на область течения вне пограничного слоя, в которой можно пренебречь силами трения и поэтому применять закономерности теории идеальной жидкости. Следовательно, пограничный слой представляет собой такую область течения вязкой жидкости, в которой величины сил трения и инерции имеют одинаковый порядок. На основании этого можно оценить толщину пограничного слоя. [c.279]

Режимы течения вязкой жидкости. Различают два режима течения вязкой жидкости — ламинарный и турбулентный. [c.369]

Ламинарное течение жидкости в трубе. При течении вязкой жидкости по трубе постоянного сечения соответствующий данным условиям течения профиль скорости устанавливается не сразу, а на некотором расстоянии от входного сечения трубы. Это объясняется тем, что на входе в трубу скорость жидкости обычно одна и та же во всех точках входного сечения, т. е. более или менее постоянна по сечению. По мере удаления от входного сечения слои жидкости, расположенные ближе к стенкам трубы, будут тормозиться сильнее по сравнению с более удаленными слоями, в результате чего профиль скорости будет изменяться, переходя из плоского в выпуклый, пока не достигнет степени выпуклости, вполне отвечающей условиям рассматриваемого течения. В дальнейшем профиль скорости остается неизменным, так что скорость жидкости в любом сечении изменяется от нуля у стенки трубы до одного и того же наибольшего значения на оси трубы одинаковым образом. [c.387]

ЛАМИНАРНЫЕ ТЕЧЕНИЯ ВЯЗКОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ (НЕОДНОМЕРНЫЕ ЗАДАЧИ) [c.288]

Рис. 152. Ползущее течение вязкой жидкости между параллельными плоскостями (ламинарная аналогия плоского потенциального течения)

Приведенные зависимости могут быть использованы для расчета потерь на вязкое трение при ламинарном течении проводящей жидкости в каналах МГД-устройств постоянного тока с гладкими стенками. Однако для этого необходимо знать, когда режим течения является ламинарным. [c.435]

При ламинарном течении вследствие изменения теплофизических свойств жидкости могут иметь место два режима движения— вязкостный и вязкостно-гравитационный. Теплообмен при этих режимах протекает различно. Вязкостный режим характеризуется преобладанием сил вязкости над подъемными, т. е. этот режим соответствует течению вязких жидкостей при малом влиянии естественной конвекции или отсутствии его. При вязкостно-гравитационном режиме движения силы вязкости и подъемные силы соизмеримы. [c.301]

Помимо мембранной аналогии Прандтля имеют место гидродинамические аналогии с ламинарным течением вязкой жидкости (аналогия Буссинеска), с потенциальным течением идеальной несжимаемой жидкости (аналогия Томсона и Тета) и аналогия Гринхилла с вихревым течением идеальной несжимаемой жидкости. [c.151]

Оно учитывает перенос тепла одновременно за счет вы-нужденного и свободного движений жидкости соответственно критериями Рейнольдса и Грасгофа. При ламинарном течении вязких жидкостей свободное движение практически не проявляется, хотя скорость вынужденного движения п невелика. Этому соответствует частный случай ламинарного течения, так называемый вязкостный режим, для которого критериальное уравнение представляется в форме [c.144]

Эти особенности генерирования и распространения экзотермических волн делают их интересными подобно тому, как интересны задачи потери устойчивости ламинарных течений вязкой жидкости, образования при этом вторичных стационарных и нестационарных структур и их хаотиза-ции, ведущей к развитию турбулентности. [c.115]

Следует отметить, что вопрос о переходе ламинарного режима течения в турбулентный на сегодня окончательно не решен, несмотря на большое теоретическое и практическое значение. Так, в 1971г. советский ученый В.А.Романов установил фундаментальный факт, что так называемое гшоскопараллельное течение Куэтта (см. подраздел 5.3.2) никогда, ни при каких возмущениях не теряет устойчивости, оставаясь ламинарным при сколь угодно больших числах Рейнольдса. В рассматриваемом случае область течения ограничена двумя параллельными пластинами, между которыми находится вязкая жидкость. Пластины движутся параллельно друг другу с постоянными и противоположными по направлению скоростями, увлекая за собой прилегающие к ним слои жидкости. Устойчивость плоского течения Куэтта носит исключительный характер, привлекая к себе внимание теоретиков и экспериментаторов, т.к. все остальные ламинарные течения вязкой жидкости при некотором значении числа Рейнольдса теряют устойчивость, приобретая турбулентный характер. Турбулентный режим течения является устойчивым. Экспериментально этот факт подтвержден до значений числа Рейнольдса порядка 10 . [c.85]

Подобное обсуждение применительно к жидкости было проведено Вильсоном [31], который решил ряд интересных задач, связанных с установившимися распределениями температур. Следует также указать на некоторые другие работы [32, 33, 34]. Известен целый ряд точных решений для случая ламинарного течения вязких жидкостей, в частности для течения в трубе при пуазейлевском распределении скоростей [35, 36]. [c.21]

Постановка задачи. Рассмотрим ламинарное течение вязкой жидкости через цилиндрическую трубку (капилляр) диаметром 5 и дпиной L. Через трубку в единицу времени согласно закону Пуазейля проходит объем жидкости [40] [c.83]

Таким образом, при ламинарном течении вязкой жидкости по круг лому трубопроводу распределение скоростей в потоке имеет параболн ческий характер (рис. 3-11, а). [c.40]

Пусть давленне пара ад искривленной поверхностью мениска в зоне нспарения составляет pi, и, соответственно, в зоне конденсации pz. Тогда перепад давления можно выразить через расход пара с ломощью известного из общего курса физики закона Пуазейля, описывающего ламинарное течение вязкой жидкости или пара в цилиндрической трубе [c.49]

Теплообмен и гидравлическое сопротивление при ламинарном течении вязкой жидкости в трубах с искусственной щероховатостью/ Ю.Г. Назмеев, [c.610]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...