Рейнольдса параметр

Безразмерные параметры Лд и Ль, очевидно, характеризуют геометрию потока, л,, — число Эйлера Ей 1/л и 1/лд — соответственно числа Фруда и Рейнольдса. Параметр л, выражает в безразмерном виде напряжение, обусловленное силами трения величину f — 2лт называют обычно коэффициентом трения. Величины [c.130]

Термин турбулентность был, по-видимому, впервые введен В. Томсоном. Имя Рейнольдса параметру FL/v дал А. Зоммерфельд (1908). [c.72]

При построении приближенных методов используются условия малости отдельных определяющих задачу параметров (магнитного числа Рейнольдса, параметра взаимодействия) или соображения физического характера, связанные с особенностями специальных классов течений. Естественно, что при этом приближенные методы расчета генераторных и ускорительных течений оказываются различными. Существенный вклад в разработку приближенных методов расчета пространственных течений в каналах МГД-устройств внесен советскими учеными, которым принадлежат в этой области основные результаты. Остановимся подробнее на некоторых наиболее перспективных приближенных методах. [c.446]

Новыми по сравнению с теорией [78, 79, 81] элементами данного раздела является введение независимого от числа Рейнольдса параметра а, который может иметь меньший порядок малости, чем параметр = Re" /, а также иная нормировка независимых переменных [c.21]

Наличие влияния диаметра означает, что коэффициент трения зависит не только от числа Рейнольдса, а также и от некоторых других безразмерных критериев. Такой критерий можно получить лишь при помощи введения еще одного параметра, кроме диаметра трубы, скорости, плотности, вязкости и перепада давления очевидно, в качестве такого параметра следует выбрать естественное время. Действительно, в настоящее время общепризнано, что снижение сопротивления связано некоторым образом с упругими свойствами жидкости. [c.283]

Обработка опытных данных в [Л. 161] велась по критериальному уравнению, полученному на основе дифференциальных уравнений Г. И. Баренблатта [Л. 15], записанных через параметры компонентов потока. Поэтому появление в [Л. 161] критериев Рейнольдса н Прандтля для всего дисперсного потока неожиданно. Для верного суждения о влиянии физических параметров компонентов суспензий на результирующий теплоперенос воспользуемся нашим методом сравнения по (Nun/Nu)ке. pr=i(i m. Тогда взамен (7-29) —(7-31) получим [c.246]

Начало отрыва в диффузоре зависит как от его геометрических параметров, так и от чисел Рейнольдса Рсц == и Маха Мц = - Ш /а, а также [c.29]

При увеличении относительного числа Рейнольдса наблюдается отклонение от линейного закона фильтрации и параметр = [c.233]

Необходимо отметить также следующее интенсивность теплообмена в канале с пористым заполнителем определяется значением параметра Ре, но не зависит отдельно от числа Рейнольдса Re потока в канале, т. е. отсутствует влияние режима течения (ламинарного или турбулентного) на процесс теплообмена в отличие от гладких каналов. [c.102]

Одна из трудностей решения уравнений Навье—Стокса при больших числах Рейнольдса связана с сингулярностью — наличием малого параметра при старших производных. Созданная Прандтлем [1] теория пограничного слоя позволила в значительной мере преодолеть эту трудность. Разделение области решения на пограничный слой и подобласть регулярного решения вызвало к жизни специальную математическую теорию. [c.179]

Будем измерять длины в единицах /, а скорости — в единицах и, т. е. введем безразмерные величины т/1, /и. Поскольку единственным безразмерным параметром является число Рейнольдса, [c.87]

V и ускорением силы тяжести g. Из этих параметров можно составить уже не одну, а две независимые безразмерные комбинации. В качестве их можно, например, выбрать число Рейнольдса и число Фруда, равное [c.88]

В действительности, одпако, движение в достаточно сильной струе становится турбулентным ( . 36). Отметим, что роль числа Рейнольдса дли рлс-смотренной струи играет безразмерный параметр [c.121]

В гидродинамическом аспекте, как уже указывалось, параметр X надо рассматривать как функцию числа Рейнольдса, соответственно чему появляются критические значения послед- [c.174]

Обратимся к изучению эволюции свойств движения при дальнейшем увеличении параметра X за значением Лео (числа Рейнольдса R > Ro ) — в турбулентной области. Поскольку в момент своего рождения (при К = Лоо) апериодический аттрактор описывается одномерным отображением Пуанкаре, можно считать, что и при значениях X, незначительно превосходящих Лоо, допустимо рассматривать свойства аттрактора в рамках такого отображения. [c.180]

Но в силу (36,2) и (36,4) произведение uR остается постоянным вдоль струи, так что число Рейнольдса одинаково для всех участков струи. В качестве этого числа может быть выбрано отношение Qo/pav. Входящая сюда постоянная Qo/a является тем единственным параметром, который определяет все движения в струе. При увеличении мощности струи Qo (при заданной величине а отверстия) достигается в конце концов некоторое критическое значение числа Рейнольдса, после которого движение делается турбулентным одновременно вдоль всей длины струп 2). [c.214]

Безразмерная функция, определяющая распределение температуры, зависит как от параметров от обоих чисел R и Р распределение же скоростей — только от числа R, поскольку оно определяется уравнениями (53,3), в которые теплопроводность не входит вовсе. Два конвекционных потока подобны, если их числа Рейнольдса и Прандтля одинаковы. [c.294]

Аналогичная зависимость имеет место при течении тонких слоев при различных физических воздействиях, в частности электрических нолей большой интенсивности рис. 1.6 [18]. Из всего многообразия экспериментальных данных на рис. 1.6 представлены те значения параметров пленки (число Рейнольдса и напряженности электрического поля), при которых наблюдается самоорганизация. [c.15]

Сходство процессов массопередачи в волновой пленке на гладкой поверхности и поверхности с регулярной шерохова гостью проявляется в зависимости интенсивности массоотдачи от длины. Эта зависимость проявляется опосредованно через зависимость числа Рейнольдса от волнового числа. Для стенки с регулярной шероховатостью, как и для гладкой стенки, существуют некоторые параметры, характе- [c.25]

Таким образом, метод малых возмущений позволяет определить лишь нижнюю границу значений критических чисел Рейнольдса, то есть дает те значения чисел Рейнольдса, меньших Rkp, при которых ламинарное течение всегда устойчиво. Кроме того, с помощью этого метода можно выяснить влияние на устойчивость ламинарного пограничного слоя таких параметров, как Мо и T jTl. [c.312]

Отметим, что величина критического числа Рейнольдса существенно зависит от многих параметров течения. Так, в области ускоренного внешнего потока величина R p увеличивается, а в [c.314]

Все значения ц. взяты в автомодельной области (для чисел Рейнольдса, подсчитанных по параметрам потока перед соплом и диаметру горловины сопла, порядка Rd = 10 -1-10 ), когда они перестают зависеть от числа Рейнольдса. [c.434]

Здесь число Нуссельта, так же как и число Рейнольдса Ре, берется при значении параметров жидкости т) и в ядре потока. [c.651]

В механике жидкости и газа известны два разных, качественно отличных друг от друга, режима движения вязкой среды ламинарный и турбулентный. Многочисленные эксперименты указывают, что особенности ламинарного и турбулентного движений предопределяются критерием Рейнольдса, выражающим связь между молекулярным движением (через молекулярную вязкость р) и упорядоченным движением (через осредненную скорость и) в определенных геометрических условиях (через характерный размер I). Число Рейнольдса связывает между собой все определяющие параметры, характеризующие режимы движения [c.10]

В этих уравнениях турбулентная вязкость является обобщающим параметром турбулентного движения, учитывающим не только касательные напряжения Рейнольдса (-рм и ), но и другие дополнительные факторы. [c.16]

Для трубы постоянного сечения последние соотношения могут иметь место в случае турбулентного даижения вязкой среды, т.е. они выражают закон сопротивления турбулентного движения. Если же турбулентную среду рассматривать как сплошную, характеризующуюся параметрами переноса, то следует ввести турбулентную вязкость, зависящую от числа Рейнольдса и молекулярной вязкости [c.21]

Альтшуля, показали, что коэффициенты расхода отверстий меняются в зависимости от числа Рейнольдса, параметра кине-тичиости и критерия Вебера (поверхностное натяжение). А. Д. Альтшуль провел опыты с ис- ю течением через круглые отверстия зоды, нефти, различных масел, сахарного раствора и т. д., результаты которых хорошо иллюстрируются графиком на рис. УП. 6. [c.151]

Для чисто вязких жидкостей имеются удовлетворительные корреляции [22] для падения давления при турбулентном течении в круглых трубах. Обобщенное число Рейнольдса определяется так, чтобы данные по ламинарному течению на графике коэффициент трения — число Рейнольдса лежали на ньютоновской линии (см. ypaBHejane (2-5.25)). В турбулентном течении коэффициент трения оказывается зависящим как от числа Рейнольдса, так и от параметра п , определенного уравнением (2-5.13), и оценивается но уровню касательного напряжения на стенке. [c.280]

Многочисленныл ги теоретическими и экспериментальны.ми исследованиями доказано, что в напорных трубопроводах при изотермических условиях движения несжимаемой жидкости характер распределения скоростей по сечению не зависит в отдельности ни от размеров сечения трубопровода (аииарата), ни от скорости течения, ни от физических свойств протекающей среды, а является функцией безразмерного комплекса этих параметров, т. е. числа Рейнольдса Ре = - Следовательно, если для гео- [c.14]

Характер профиля скорости в диффузоре и длина его начального участка зависят не только от угла расширения, но и от ряда других факторов. В частности, сунтественное влияние на состояние потока в диффузоре оказывают режим течения (число Рейнольдса) и форма профиля скорости на входе в диффузор. В то же время входной профиль обусловлен формой и геометрическими параметрами предшествующих участков (прямых нро-ставок и фасонных частей, препятствий и др.). При увеличении числа Ре профиль скорости становится более пологим, а длина начального участка диффузора уменьшается (рис. 1.18). [c.26]

В связи с этим следует отметить, что числа Рейнольдса потока, полученные при обработке результатов для пористых порошковых металлов с помошью параметра ( /а, существенно меньше соответствующих значений, рассчитанных при использовании в качестве характерного размера диаметра пор d или частиц d , хотя условия всех экспериментов и характеристики матриц примерно одинаковы. Поскольку параметр fij t таких металлов обычно значительно меньше геометрических размеров пористой микроструктуры (что нетрудно показать на основании данных табл. 2.1), то использование параметра j3/a передвинуло бы зависимости, приведенные на рис. 2.7, из области Re > 1 и сблизило бы их в области Re < 1. В тех случаях, когда пористый металл изготовлен из мелкого порошка и или d малы и близки к /3/а, критериальные уравнения близки к тем, в которых в качестве характерного размера использована величина 0/а. Однако такое представление экспериментальных данных, приведенных в табл. 2.4, невозможно из-за отсутствия необходимых сведений. [c.41]

Для явного выявления малого параметра R — числа Рейнольдса введем безразмерные скорость и радиус-вектор v = v/u, г — t/R и ниже в этом параграфе б)дем обозначать их теми же буквами v и г, опуская штрих. Тогдя точное уравнение движения (которое возьмем в форме (15,10) с исключенным давлением) запишется в виде [c.96]

Этот тип бифуркации описывается (в рамках одномерного отобрах<ения Пуанкаре) функцией л,+1 =/(л, R), которая при определенном значении параметра (числа Рейнольдса), R = Rkp, касается прямой Xj+i = Xj. Выбрав точку касания в качестве х,=0, напишем вблизи нее разложение функции отображения в виде ) [c.183]

Поясним эти качественные соображения численным примером. Оценим порядок толщины пограничного слоя на конце пластины длиной I = 1 и, обтекаемой воздухом при температуре Т = 300 К со скоростью ио = 15 м/с. Плотность воздуха при этой температуре и атмосферном давлении равна р = 1,18 кг/м а коэффициент динамической вязкости ц = 1,82-10 Н-с/м (рис. 6.2). Этим параметрам соответствует число Рейнольдса Ri = pual/ц 101 Согласно формуле (6) относительная толщина пограничного слоя имеет порядок 6/1 10 . [c.281]

Число Рейнольдса является определяющим параметром не только для количественных характеристик пограничного слоя, но и для самого характера течения. При небольших числах Рейнольдса движение частиц газа имеет упорядоченный слоистый характер, такое течение называется ламинарным. При больших числах Рейнольдса движение частиц газа становится беспорядочным, возникают неравномерные пульсации скорости в продольном и поперечном направлениях, такое течение называется турбулентным. Переход ламинарного течения в турбулентное происходит при определенном значении числа Рейнольдса, называемом критическим. Критическое число Рейнольдса не постоянно и в очень сильной степени зависит от величины начальных возмущений, т. е. от интенсивности турбулентности на-бегагощего потока. [c.281]

Прежде чем переходить к нахождению профиля скорости, необходимо отметить следующее обстоятельство. Вблизи обтекаемого тела число Рейнольдса, определенное по местным параметрам жидкости, может быть сколь угодно малым. Поэтому в этой области должно существовать ламинарное течение, где трение п теплообмен определяются молекулярным переносом, т. е. > > р-т, Эта часть пограничного слоя называется ламинар- [c.323]

Замечательная особенность явления взаимодействия заключается в том, что параметры потока вблизи точки отрыва не зависят от причины, вызвавшей отрыв, а зависят лишь от чисел Маха и Рейнольдса в невозмущенном потоке. Если числа Мо и R совпадают, то распределение давления вблизи точки отрыва оказывается одинаковым при взаимодействии пограничного слоя с падающим извне скачком уплотнения, со юкачком уплотнения, образующимся при обтекании вогнутой криволинейной стенки, [c.341]

Принимая во внимание наличие ламинарного подслоя с линейным профилем скорости и полагая, что в канале, как и в случае турбулентного пограничного слоя, параметры подслоя, согласно (246), (247) и (253), отвечают постоянному значению локального числа Рейнольдса на его границе К л =ндНлбл/М.=Лл = = 156, т. е. Цл = бпД = 12,5, получим (в пределах двухслойной модели течения) с помощью уравнений (255), (258) и (260) напряжения трения на стенке канала и профили скорости при соответствующих ориентациях магнитного поля. [c.257]

Величина d в числе Рейнольдса може- быть заменена любым линейным параметром, связанным с условиями течения или обтекания (диаметр трубы, диаметр падающего в жидкости шара, дхина обтекаемой жидкостью пластинки и др.). [c.149]

Параметр vL/v есть число Рейнольдса величина L может быть любым характерным линейным размером, связанным с условиями движения. Поэтому (XVII.15) можно записать в виде [c.312]

Уравнение (12.16), связывающее значения д и дТ1дг при теплообмене между бесконечной пластиной и потоком обтекающей пластины жидкости, может быть получено (по крайней мере для логарифмической области и вязкого подслоя) также и из соображений подобия. Действительно, так как о и д имеют во всех точках бесконечной пластины одно и то же значение, то эти величины могут служить определяющими движение и теплообмен параметрами. Другими параметрами являются плотность и теплоемкость жидкости и расстояние г от пластины. Так как, далее, при движении с большими числами Рейнольдса изменение скорости и температуры на достаточно большом удалении от пластины не зависит от молекулярной вязкости и температуропроводности, то V и к в число определяющих параметров не входят (за исключением вязкого подслоя). Учитывая, что вследствие однородности уравнения переноса теплоты величины дТ1дг и д пропорциональны, из пяти параметров о, д, р, Ср, г можно составить (и притом единственным образом) следующие комбинации размерности градиента скорости и градиента температуры [c.448]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...