Рейнольдса жидкость число

При очень малых числах Рейнольдса жидкость течет через местные сопротивления без отрыва потери напора обусловливаются непосредственным действием сил вязкого трения и про- [c.221]

Полученным результатам можно дать следующее физическое истолкование. При малых числах Рейнольдса жидкость обтекает выступы шероховатости без образования и отрыва вихрей вследствие значительного влияния вязкости жидкости свойства поверхности стенок труб не оказывают при этом влияния на сопротивление и кривые Л=/(Ре) совпадают с прямой // (для гладких труб). Когда же с увеличением скорости (т. е. числа Рейнольдса) от бугорков шероховатости начинают отрываться вихри, то свойства поверхности уже оказывают влияние на со- [c.173]

При очень малых числах Рейнольдса жидкость течет через местные сопротивления без отрыва потери напора обусловливаются непосредственным действием сил вязкого трения и пропорциональны скорости потока в первой степени. Коэффициенты местного сопротивления в этом случае связаны с числом Рейнольдса зависимостью [c.217]

Ламинарный и турбулентный режимы течения жидкости. Число Рейнольдса [c.137]

Сначала определяют скорость жидкости, число Рейнольдса, область гидравлического сопротивления, коэффициент гидравлического трения к и потери напора [c.54]

Свободная конвекция жидкости с данным числом Прандтля определяется критерием Грасгофа его аналогом в случае вынужденной конвекции служит число Рейнольдса. Критическое число Грасгофа G p, при котором внутри пограничного слоя начинают появляться волны малых возмущений, определялось из интерференционных фотографий [c.357]

Далее необходимо одновременно учитывать также и вязкость жидкости, входящую в число Рейнольдса. В качестве числа Рейнольдса принимается критерий, который определяется следующими величинами скоростью потока w, характерным линейным размером / канала, в котором течет жидкость, и кинематической вязкостью V жидкости. Число Рейнольдса, характеризуемое названными величинами, определяется выражением [c.47]

УСЛОВИЯ ПОДОБИЯ ДЛЯ НЕСЖИМАЕМЫХ ЖИДКОСТЕЙ. ЧИСЛА ФРУДА И РЕЙНОЛЬДСА [c.153]

Критерием, определяющим режим движения жидкости, число Рейнольдса [c.19]

Действительно, соотношение (8) весьма убедительным образом было подтверждено экспериментально для самых разнообразных жидкостей и газов ). Как показано на рис. 8, разрушение течения Пуазейля в трубах для воздуха, воды и многих других жидкостей наступает при одном и том же числе Рейнольдса. При числах Маха, меньших М = 0,3, коэффициенты [c.142]

За последние годы около всех определений вязкости жидкостей были выполнены на капиллярном вискозиметре В. Оствальда (рис. V.23, а). Для обеспечения. ламинарного движения жидкости (число Рейнольдса Re С 1400) в нем [c.97]

Имеется достаточно экспериментальных доказательств факта, что точка возникновения кавитации расположена очень близко к точке минимального давления на данной направляющей поверхности. Распределение давления на данной направляющей поверхности в потоке жидкости не зависит от абсолютной величины давления. Оно несколько изменяется в зависимости от числа Рейнольдса потока, но приближается к постоянному значению с увеличением числа Рейнольдса. Если число Рейнольдса сохраняется постоянным, то распределения давления и почти все остальные характеристики течения остаются неизменными для различных сред независимо от того, является среда жидкостью или газом. Поэтому положение минимума давления одинаково в различных средах. [c.346]

ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ. ЧИСЛО РЕЙНОЛЬДСА [c.110]

Режимы движения жидкости. Число Рейнольдса [c.82]

Экспериментами установлено, что коэффициент гидравлического трения к в формуле Дарси — Вейсбаха, а соответственно и потери напора по длине зависят от числа Рейнольдса и от относительной шероховатости. Это вытекает и из теоретических исследований. Поэтому усилия как советских, так и зарубежных ученых были направлены на выявление характера этой зависимости. Было установлено, что при больших числах Рейнольдса и высокой шероховатости коэффициент гидравлического трения "к в трубах совсем не зависит от вязкости жидкости (числа Рейнольдса), а зависит только от относительной шероховатости (в этих условиях трубы и русла называют вполне шероховатыми). Трубы же, в которых коэффициент К зависит только от числа Рейнольдса и не зависит от относительное шероховатости, что бывает при сравнительно малых Re и kid, называют гидравлически гладкими. При этом один и тот же трубопровод в одних условиях может быть гидравлически гладким, а в других — вполне шероховатым. Условия, в которых А. зависит и от числа Рейнольдса йот относительной шероховатости, называются переходной областью. Это объясняется тем, что при малых числах Рейнольдса вблизи стенок сохраняется сравнительно толстый ламинарный слой, и выступы шероховатости обтекаются н<идкостью без образования и отрыва вихрей. Свойства поверхности стенок трубопровода в этом случае не влияют на сопротивление и зависимость К = f (Re) выражается в логарифмических координатах прямой (см. рис. V. 6). [c.91]

Этот критерий режима течения жидкости в честь Рейнольдса называется числом Рейнольдса и часто обозначается двумя буквами Re. [c.55]

При безнапорном движении жидкости число Рейнольдса определяют по формуле [c.38]

В настоящем параграфе рассмотрим приближенный метод интегрирования уравнений движения вязкой жидкости при больших числах, Рейнольдса. Большие числа Рейнольдса бу- [c.243]

Отсюда вытекает, что при рассмотрении течений вязкой жидкости число Рейнольдса должно играть колоссальную роль. Так, например, мы указывали в самом начале этой главы, что кроме правильных, так называемых ламинарных течений жидкости, существуют течения беспорядочные, так называемые турбулентные. Когда мы рассматриваем различные течения жидкости около или внутри геометрически подобных тел, то оказывается, что при малых числах Рейнольдса эти течения ламинарны, при больших же числах Рейнольдса они становятся турбулентными. Таким образом, число Рейнольдса определяет даже самый характер течения. [c.410]

Подчеркнем еще раз, что закон подобия Рейнольдса справедлив лишь для установившихся течений несжимаемой жидкости, на которые не оказывают существенного влияния внешние силы. В случае же движений, существенно зависящих от внешних сил (например, от силы тяжести), а также нестационарных движений, характеризующихся некоторым типичным периодом Т, отличным от ци, закон подобия оказывается более сложным здесь для механического подобия необходимо, чтобы кроме чисел Рейнольдса Re равные значения принимали также и еще некоторые дополнительные безразмерные критерии подобия . В случае течений сжимаемой жидкости число критериев подобия также увеличивается на этом мы остановимся в п. 1.6. [c.38]

В пузырьковом режиме при малых скоростях ТУ < 1,2 м/с потери на трение многократно превышают значения, получаемые пз (7.1.5). При этом наблюдается сильная зависимость Хш от расстояния от входа смеси в трубу и большой разброс экспериментальных данных. С увеличением числа Рейнольдса жидкости = p W D/ область такого режима с аномально высоким [c.174]

Для очень небольших скоростей и размеров тела или для очень вязких жидкостей (число Рейнольдса значительно меньше единицы) сопротивление, согласно закону Стокса (см. № 81), пропорционально первой степени скорости и первой степени длины. Принимая в основу закон сопротивления Ньютона, формально это можно выразить в виде пропорциональности коэфициента сопротивления обрат- [c.113]

Поэтому, принимая во внимание соотношение, полученное в № 67. мы можем сказать, что коэфициент сопротивления тела, двигающегося в вязкой несжимаемой жидкости, при наличии свободной поверхности является функцией числа Рейнольдса и числа Фруда (или корня квадратного из него) [c.121]

В процессах конвективного теплообмена при вынужденном движении жидкости число Рейнольдса является критерием гидродинамического подобия, а число Пекле— критерием теплового подобия. Таким образом, если соблюдаются предыдущие условия подобия, а также равенство чисел Рейнольдса и чисел Пекле соответственно для двух процессов, то процессы будут подобными. [c.236]

Первоначальная картина возникновения турбулентности, предложенная Ландау, была основана на представлении об иерархии неустойчивостей. При увеличении некоторого параметра, например числа Рейнольдса или числа Рэлея, нелинейные колебания жидкости теряют устойчивость и появляются все новые и новые независимые частоты движения СО1, со2, СО3. . . . При этом должно наблюдаться квазипериодическое движение с одной, двумя, тремя и т. д. основными частотами. Таким образом, мы приходим к последовательности бифуркаций Хопфа, т. е. к движению по поверхности некоторого тора возрастающей размерности. Движение выглядит все более и более сложным, однако непрерывный спектр и хаотическое движение возникают лишь при бесконечном числе бифуркаций. Модель Ландау представлена схематически в табл. 7.2. [c.479]

Особенно интересны безразмерные числовые постоянные. В гидродинамике мы встречаемся с безразмерным числом, называемым числом Рейнольдса. Когда число Рейнольдса велико, то наблюдается турбулентное течение жидкости когда оно мало, течение является нетурбулентным, т. е. ламинарным. В атомной физике мы можем получить важную безразмерную числовую постоянную, комбинируя величины е, h ч с. Величина h — это постоянная Планка мы предпочитаем оперировать с h = h/2n. Постоянная Планка определяется из соотношения E = hv для световых волн она выражает связь между частотой V и энергией Е фотона. Следовательно, h (и Н) имеет размерность [энергия время]. Мы знаем, что е До имеет раз- [c.276]

Трубы, в которых коэффициен т гидравлического трения вовсе не зависит от вязкости жидкости (числа Рейнольдса), а только от относительной шероховатости, называют вполне шероховатыми . Трубы же, в которых оэффициент "к вовсе не зависит от шероховатости стенок, а тол1.ко от числа Рейнольдса, называют гидравлически гладкими. Лз графика Никурадзе видно, что одна и та же труба в одних условиях может быть гидравлически гладкой, а в других вполне шероховатой. Область движения, в которой X зависит и от Re, и от kjd, называют переходной (область смешанного трения). [c.174]

В заключение отметим, что режим течения неньютоновских жидкостей апределяется по критическому значению обобщенного числа Рейнольдса Re До сих пор, однако, этот вопрос не нашел своего окончательного решения. Отдельные исследователи считают, что в случае неньютоновских жидкостей число Re p имеет большее значение, чем для жидкостей ньютоновских другие придерживаются противоположной точки зрения. [c.296]

Ламинарное течение пленки конденсата имеет место при числах Рейнольдса жидкости Кеж= жб/л ж< 100 500. Если воспользоваться данными о критической величине числа Рейнольдса Кбкр 2000 для течения однофазной жидкости в трубе и учесть, что эквивалентный диаметр плоской пленки равен da=46, то порядок величины Ке .кр должен быть равен 500. В некоторых случаях отмечалось ламинарное течение пленки при ReiK SOO. Карпентер и Кольборн принимали Кеш.кр бО. [c.100]

Кроме того, исторически сложилась такая ситуация, что в классической теории турбулентных режимов гидравлических сетей не нашло широкого использования понятия гидравлического сопротивления - аналога К, который определяется законом Ома. Вместо него применяется безразмерный гидравлический коэффициент трения X (коэффициент Дарси), значение которого зависит от режима движения жидкости (числа Рейнольдса) и шероховатости поверхности проточной части [39]. Именно этот факт обусловил засилье эмпирических формул гидравлики, значительно затормозил аналитический анализ физических процессов в гидроцепях и гидромашинах. Только во второй половине двадцатого века в работах авторов, которые исследовали режимы компрессоров и пневмо- и гидроприводов с позиций теоретических основ электротехники, появилось понятие "скалярного пневмосопротивления" [29,30], акустического импеданса" [4] и гидравлического импеданса"[58,70]. В то же время, ситуация в гидромеханике, в частности, в теории лопастных машин, осталась неизменной. [c.9]

На фиг. 5 результаты опытов по пузырчатому кипению сравниваются с уравнением Розенова и с уравнением Форстера — Зубра. Линия по уравнению Форстера— Зубра была построена и на фиг. 4. Розенов вывел свое уравнение в виде выражения, характеризующего взаимосвязь между тремя безразмерными комплексами числом Нуссельта, числом Рейнольдса и числом Прандт-ля. Число Прандтля характеризует только свойства жидкости. Другие же комплексы учитывают свойства [c.270]

Рейнер 121, 138, 207, 236, 283, 360 Рейнера и Ривлина уравнение 141 Рейнольдс 122, 280, 344 Рейнольдса жидкость 348 пластическое тело 348 число 225 Релаксация напряжения 151 Релаксации время (Тр) 154 Релей 185 Ренкин 118, 238 Рентген 67 Реология 17 [c.379]

Толщина тонкого ламинарного слоя у внутренней поверхности труб при турбулентном режиме течения жидкости увеличивается при уменьшении числа Рейнольдса. Если число Рейнольдса таково, что толщина ламинарного слоя больше высоты выступов на внутренней поверхности стенки труб, то такие трубы принято называть гидравлически гладкими. Толщину ламинарного слоя 5 в гидравлически гладких трубах круглого сечения при Не < <[ 10 можно подсчитать по следующей эатирической формуле [c.37]

До сих пор мы всюду предполагали, что имеем дело с несжимаемой жидкостью. В случае сжимаемой жидкости все наши выводы усложняются. Как известно, в случае сжимаемой жидкости фунда-ме 1тальное значение имеет скорость а распространения звука. В связи с этим для сжимаемой жидкости появляется, кроме чисел Фруда и Рейнольдса, ещё число Маха [c.415]

В реальных условиях параллельно с конвективным перемешиванием жидкости происходит процесс молекулярной диффузии. В зависимости от величины средней скорости (числа Рейнольдса и числа Пекле при внутреннем масштабе среды d) выделяется пять характерных интервалов перемешивания (А. Бан и др., 1962). В интервале I йрайне малых скоростей (ud Dq) перемешивание чисто молекулярное в интервале II малых [c.645]

Пограничные слои на вращающихся телах вращения. В качестве простейшего примера пограничного слоя на вращающемся теле мы рассмотрели в 2 главы V пограничный слой на диске, вращающемся в неподвижной жидкости. При таком течении жидкость, увлекаемая пограничным слоем, отбрасывается наружу под действием центробежной силы и заменяется жидкостью, притекающей к диску в направлении оси вращения. Обобщением этого случая является пограничный слой на вращающемся диске (радиус Л, угловая скорость со), обтекаемом в направлении оси вращения со скоростью С/оо. Такое течение характеризуется двумя параметрами числом Рейнольдса и числом С/оо/(оЛ, представляющим собой отношение скорости набегающего течения к окружной скорости. Для ламинарного течения эта задача решена точно мисс М. Д. Ханнах [ ] ) и А. Н. Тиффор-дом [ ], а приближенно — Г. Шлихтингом и Э. Труккенбродтом [ ]. Для турбулентного течения приближенное решение дано Э. Труккенбродтом На рис. 11.9 изображена полученная Г. Шлихтингом и Э. Труккенбродтом зависимость коэффициента момента сопротивления [c.235]

Трудность исследования турбулентных температурных пограничных слоев, следовательно, и теплопередачи в турбулентных течениях состоит в том, что коэффициенты обмена Ад внутри пограничного слоя зависят от расстояния от стенки. На достаточном расстоянии от стенки эти коэффициенты во много раз больше коэффициентов вязкости Lt и теплопроводности X, т. е. величин, характеризуюш,их молекулярный обмен поэтому величинами Lt и X вдали от стенки можно в обш,ем случае пренебречь по сравнению с коэффициентами Ах и Ад, Наоборот, в непосредственной близости от стенки, в так называемом ламинарном подслое, коэффициенты турбулентного обмена становятся равными нулю, так как здесь невозможно турбулентное пульсационное движение, следовательно, невозможен и турбулентный обмен. Поэтому на теплопередачу между течением и стенкой существенное влияние оказывают именно условия, имеющие место в ламинарном подслое и прежде всего коэффициенты молекулярного обмена [1 и X. Однако соотношение (23.16) при сделанных допущениях сохраняет свою применимость, несмотря на существование ламинарного подслоя, так как, согласно сказанному в 7 главы XII, при Рг = 1 распределение скоростей и распределение температуры тождественно совпадают также в ламинарном подслое. Но, в то время как в турбулентных пограничных слоях допущение, что Рг = 1, обычно вполне оправдано, в ламинарном подслое число Прандтля Рг может значительно отклоняться от единицы, например, у жидкостей (см. таблицу 12.1). В таких случаях соотношение (23.16) больше неприменимо. Обобщение аналогии Рейнольдса на число Прандтля Рг 1 было предложено многими авторами, в частности Л. Прандтлем [ ], Дж. И. Тэйлором Т. Карманом и и Р. Г. Дайсслером [ ], [ ], [ ]. [c.633]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...