Диполь-дипольное магнитное взаимодействие

Процессы спин-спиновой релаксации включают два основных типа диполь-дипольное магнитное и обменное электростатическое взаимодействия. Диполь-дипольное магнитное взаимодействие возникает из-за того, что каждый парамагнитный ион находится в магнитном поле, представляющем собой сумму внешнего стационарного поля и полей, наведенных соседними ионами. Вследствие хаотической ориентации ионов это суммарное поле отличается по величине от внешнего и резонанс наблюдается в некотором интервале полей (частот) около среднего значения. Ши- [c.180]

Процессы спин-спиновой релаксации зависят от двух основных типов взаимодействия диполь-дипольного магнитного и электростатического взаимодействия. Спин-решеточная релаксация характеризуется двумя основными механизмами [c.188]

В случае, если отношение Li+/Me+Fe сохраняется равным 3, наведенная магнитная анизотропия мала (изменение магнитного момента обусловлено только диполь-дипольным взаимодействием) по сравнению с величиной наведенной магнитной анизотропией, достигаемой отклонением состава от 1 3. [c.185]

Магнитная обработка воды и водных растворов оказывает определенное влияние на ИК-спектр поглощения, для которого отмечено существенное увеличение (на 10—12%) поглощения, наблюдается и некоторое смещение в область более высоких частот. Через 5 ч после магнитной обработки воды спектр поглощения снижался и приближался к исходному значению. Полученные результаты дают возможность предполагать, что смещение ИК-спектров воды и водных растворов под действием магнитного поля происходит вследствие диполь-дипольного взаимодействия между молекулами [45, с. 68]. [c.29]

Кроме обменных взаимодействий, вносящих основной вклад в упорядочение ориентаций магнитных моментов атомов, важную роль в физике магнитоупорядоченных кристаллов играют и взаимодействия иной природы. Одним из них является магнитное взаимодействие между атомами с отличными от нуля магнитными моментами — так называемое диполь-дипольное взаимодействие, ялш магнитное дипольное взаимодействие. Величину связанной с ним энергии можно оценить выражением где 1 =дЬ/2тс — маг- [c.369]

Выражение для магнитного взаимодействия ядерного момента с электронным спином = (г )е I ( 1 1 г )е) получается умножением (VI.31) на электронную плотность д == г ) фе и интегрированием по координатам электрона. Для г ф О как видно из (VI.31), представляет собой регулярную функцию, первый член которой равен 2р[3 (8 г) ( Ц1 г)/г —8 и1/г ] обычное- диполь-дипольное взаимодействие), а второй член, согласно уравнению Лапласа, равен нулю. При г О первый член в (VI.31) ведет себя при вращении системы координат как сферическая гармоника второго порядка. Отсюда, если ре разложить в ряд по сферическим гармоникам не равный нулю вклад в (г )е г )е) [c.167]

В упрош енной теории, рассмотренной в 5, мы пренебрегали анизотропией коэффициента О = Wa для спиновой диффузии. В действительности же вероятность взаимного переворачивания двух спинов, например является произведением двух величин во-первых, квадрата матричного элемента диполь-дипольного взаимодействия ответственного за это переворачивание (В ), во-вторых, функции формы (v), обратно пропорциональной ширине линии которая в таком кристалле, как Ы с двумя магнитными состав л яюш ими, обусловлена в основном взаимодействием Ти с ближайшими соседями Если угол между направлением поля и плоскостью (100) кристалла изменяется от О до 180°, то, как было найдено из эксперимента, Т примерно пропорционально ширине линии, а отношение между максимальным и минимальным значениями каждой величины оказалось приблизительно равным двум. [c.359]

Р2 — тензор четвертого ранга и т. д. Величины W безразмерны, поэтому коэффициенты Рч, и т. д. имеют размерность частоты. Все они сравнимы по величине, и ряд (IX.78) сходится вследствие малости И . Например, для магнитного диполь-дипольного взаимодействия между двумя спинами имеем [c.376]

Вообще говоря, динамическая поляризация, возникающая благодаря диполь-дипольному взаимодействию между электронным и ядерным спинами, могла бы быть получена, если было бы возможно создать ультразвуковые колебания достаточно большой интенсивности в микроволновом диапазоне. Этот эффект отличается от описанного в 8, где одновременное переворачивание двух ядерных спинов происходило под действием сильного магнитного радиочастотного поля, вызывающего запрещенный переход. Поэтому для постоянной амплитуды радиочастотного поля, т. е. для постоянного значения запасенной энергии, вероятность перехода при увеличении резонансной частоты уменьшается, как В ультразвуковом эксперименте, при постоянном значении запасенной энергии РД0 — амплитуда колебаний, относительное смещение [c.391]

Казалось бы, наиболее естественно предположить, что взаимодействие между отдельными магнитными моментами связано с их магнитными полями и осуществляется либо непосредственно за счет магнитного диполь-дипольного взаимодействия, либо более косвенным образом, посредством спин-орбитальной связи. Однако чаще всего основными оказываются отнюдь не эти взаимодействия. Наиважнейшим источником магнитного взаимодействия является обычное электростатическое электрон-электронное взаимодействие. И действительно, во многих теориях магнетизма в первом приближении совершенно не учитывается ни диполь-дипольное, ни спин-орбитальное взаимодействие, а рассматривается только кулоновское взаимодействие. [c.287]

Шевенара дифференциальный 290 Диполь-дипольное магнитное взаимодействие 180 Дифракция медленны.х электронов 152 Доза излучения 123 [c.348]

Мп(ЫН4)2(В04)2бН20, могут примсняться при более высоких температурах, чем ЦМН, поскольку первое возбужденное состояние для них соответствует очень высоким температурам. Ниже температуры перехода 164 К кубическая решетка ХМК перестраивается в орторомбическую. Магнитные свойства ХМК достаточно хорошо известны [34] в связи с простотой основного состояния, а ионы в узлах решетки расположены на относительно больших расстояниях, так что диполь-дипольное взаимодействие становится незначительным. Дюрье [23] для ХМК нашел значения 6 = 0,00279 К , 0=12 мК и показал, что при температурах выше 1 К членами вида 1/Р и более высоких порядков можно пренебречь. Таким образом, соль ХМК с успехом может применяться в магнитной термометрии для области температур выше 0,3 К. Теория магнитного состояния для МАС изучена значительно хуже ввиду гораздо более трудного для описания основного состояния, чем у ХМК. Пока не получено достаточно точных численных значении для 0 и б, каждое из которых определяется экспериментально для конкретного образца. Тем не менее поведение индивидуальных образцов МАС довольно точно описывается уравнением (3.88) [c.126]

ДИПОЛЬ-ДИПОЛЬНОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ — взаимодействие между диполями электрическими или ди-полями магнитными. Каждый электрич. (магн.) диполь создаёт в окружающем пространстве электрич. (магн.) поле, воздействующее на др. диполи. Напря-жёппость поля электрич. диполя [c.630]

К проявляющимся в этих веществах конкурирующим взаимодействиям, влияющим на установление разл. видов магн. упорядочения, относятся обменное взаимодействие и косвенное обменное взаимодействие ферро-п антиферромагн. характера зависящее от взаимной ориентации магн. моментов диполь-дипольное взаимодействие, осциллирующее РККИ-обменное взаимодействие. В регулярных кристаллич. структурах такие взаимодействия могут приводить к появлению сложной неколлинеарной магнитной атомной структуры (в т. ч. несоизмеримой). В нерегулярных твердотельных системах (аморфных веществах, неупорядоченных двух-или многокомпонентных сплавах и твёрдых растворах) благодаря конкуренции и хаотич. взаимному расположению магн. а примесных ионов (вызывающих иногда случайное изменение локальной оси маги, анизотропии) возникает фрустрация магн. моментов, приводящая к образованию состояния С. с. В этом случае для расчёта наблюдаемых физ, величин кроме обычного термодвнамич. усреднения по ансамблю систем е Гиббса распределением вероятности (обозначаемого <...)) необходимо дополнит, усреднение (обозначаемое чертой сверху) по всем возможным реализациям хаотич. расположения маги, моментов или набора взаимодействий между ними при этом в качестве ф-цНи распределения обычно выбирается комбинация дельтафункций или Гаусса распределение. Полное (но математически сложное) решение задачи усреднения по случайным конфигурациям для свободной энергии С. с, даёт т. н. метод реплик (от франц. replique — копия, образ). [c.634]

В электронных парамагнетиках С.-с. в. между парамагн. центрами в значит, степени определяет форму и ширину линий ЭПР. В этом случае принято понимать термин С.-с. в. более широко кроме магнитной (диполь-дипольной) энергии к нему относят и обменное взаимодействие, к-рое также зависит от взаимной ориентации спинов н формально рассматривается как псевдодипольное . [c.646]

Для ферритов в соответствии с теорией Танигучи [II] основным источником магнитной кристаллографической анизотропии является анизотропное обменное взаимодействие. Используя теорию кристаллического поля Ван-Флека [12], Танигучи рассчитал энергию магнитной кристаллографической анизотропии ферритов, обусловленную диполь-дипольным взаимодействием катионов, и показал, что эта энергия зависит от величины угла, образованного направлением оси магнитовзаимодействующих атомов и локальной намагниченностью. У материалов с малой величиной этого угла должно происходить направленное упорядочение ионных пар (в кобальтсодержащих ферритах такие пары, по-видимому, Со +—Со +), что и обусловливает возникновение наведенной магнитной анизотропии. [c.176]

В работах [21] высказано предположение, что эффект ТМО в железо-никелевых ферритах обусловлен локальными искажениями типа Яна — Теллера (тетрагональное искажение в расположении ионов, окружающих ион Ni + в тетраэдрической позиции). Очевидно, что эта модель может объяснить возникновение наведенной магнитнай анизотропии лишь при низкотемпературных магнитных отжигах феррита, но не применима при объяснении аффекта ТМО при достаточно высоких температурах отжига. Таким образом, большинство экспериментов подтверждают предположения Танигу-чи, в соответствии с которыми источником наведенной магнитной анизотропии в ферритах при отсутствии ионов Со + является анизотропное магнитное взаимодействе (диполь-дипольное взаимодействие). [c.177]

Подавление дипольной ширины спектральной линии оптического перехода ионов в кристалле путём радиочастотного воздействия на ядра кристаллической решётки. Этот эксперимент [201] поставили Р. Макфарлайн, Ч. Яннони и Р. Шелби на кристалле ЬаРз Рг + (энергетический оптический переход Н4— длина волны Л = 592,5 нм температура образца — 2°К концентрация ионов празеодима с = 0,05 мае. %). Исследовались кривые спада сигналов первичного фотонного эха (ПФЭ) в условиях детектирования ПФЭ с помощью техники оптического гетеродинирования. Из кривых спада ПФЭ, представляющих собой зависимость интенсивности эхо-сингалов от значений временных интервалов т между возбуждающими лазерными импульсами, находились времена необратимой релаксации Т2. Из ряда экспериментов известно (см., напр., [202]), что эта релаксация при вышеуказанных условиях обязана магнитному диполь-дипольному взаимодействию ядер празеодима и фтора. Для снятия [c.180]

Перейдем теперь к учету влияния на резонансные магнитные переходы ядер их магнитного взаимодействия, называемого спин-спиновым или диполь-дипольным взаимодействием. В результате этого взаимодействия на каждый магнитный диполь, кроме внешнего поля, действует еще локальное магнитное поле Ялок, создаваемое соседними диполями. Поэтому в формулу [c.268]

Энергия диполь-дипольного взаимодействия двух магнитных моментов 1 1 = 71 11 и р.2 = УгЫг описывается хорошо известным выражением [c.102]

Молекулярный водород в пучке. Это прямая противоположность-предыдущв1иу случаю. Момент I ш его составляющая вдоль магнитного-поля /Го являются хорошими квантовыми числами. При отсутствии столкновений (благодаря низкой плотности вещества в молекулярном пучке каждая молекула ведет себя как изолированная система) и радиочастотного ноля числа / и /г имеют хорошо определенные значения которые постоянны во времени. Напротив, существует значительная неопределенность направления оси молекулы, для которой мы можем найти только вероятность ориентации последняя определяется квадратом абсолютного значения вращательной волновой функции молекулы 1 Ф (0 ф) р- Значение энергии, соответствующее диполь-дипольному взаимодействию двух протонов, получается, если рассмотреть ожидаемое значение этого вааимодействия в состоянии /, [c.210]

Убедительное доказательство правильности вывода о том, что релаксация протонов в воде вызывается их взаимньш диполь-дипольным взаимодействием, было получено при измерении Ti для цротонов в смесях HgO — DgO различных концентраций [10]. По мере того как увеличивается процентное содержание тяжелой воды, увеличивается время релаксации протонов. Последнее объясняется тем, что дейтроны, с которыми протоны связаны диполь-дипольными взаимодействиями, обладают меньшими магнитными моментами. Поскольку в смеси обмен протонов происходит быстро, они характеризуются одним временем релаксации Очевидно, что в отсутствие такого обмена в молекулах НОН встречались бы протоны с быстрой релаксацией и в молекулах HOD — протоны с медленной релак- сацией. Жсли предположить, что вращательное и трансляционное движения правильно описываются временами корреляции, пропорциональными (ц /Г), то время релаксации протонов в смеси должно определяться формулой [c.305]

В качестве примера количественных расчетов с помощью теории ширины линий в мультиплетных спектрах рассмотрим более лростую-задачу (см. 2) двух спинов I = Уг со связью / и относительным сдвигом 6 последний имеет величину, сравнимую с /. Сначала будем считать, что механизм уширения является внешним , т. е. описывается случайным магнитным полем. Если это поле обусловлено диполь-дипольным взаимодействием спинов I, 1 со спинами разных сортов, напримёр электронными спинами растворвнных парамагнитных примесей или. [c.466]

В этих формулах не раскрывается природа конечной ширины спиновых уровней, учтенной функцией формы / (со). Эта ширина может быть обусловлена диполь-дипольными взаимодействиями между спинами, неоднородностью внешнего поля, флуктуирующими локальными магнитными полями, подобными существующим в металлах благодаря наличию элек-. тронов проводимости и т. д. Для наших целей достаточно знать, что механизм некоторой релаксации поддерживает систему спинов при температуре решетки и, следовательно, населенности спиновых уровней при их больцмановских значениях. [c.42]

ВО внешнем поле Яо, oJ = — YJ o — ларморовская частота враш атель-ного магнитного момента молекулы, со = у/Я — величина взаимодействия (в единицах частоты) между магнитными моментами протонов и магнитным полем, возникающем в месте их располоя ения при враш ении молекулы, со" = 2 у/Я" = у%1Ь — величина диполь-дипольного взаимодействия (в единицах частоты) между протонами, Ь — расстояние между протонами и п — единичный вектор Ь/6. [c.296]

Можно предположить, что во время столкновения благодаря поляризации электронных оболочек может возникать добавочное магнитное взаимодействие. Появление такого взаимодействия элементарно объя-сняетсяследующимобразом. В течение времени столкновения t у можно считать, что два атома образуют двухатомную молекулу. Возникающее при этом искажение электронных оболочек можно в хорошем приближении считать мгновенным. Дополнительное взаимодействие между ядерными спинами, вызванное искажением электронных оболочек, представляет собой не что иное, как косвенное взаимодействие, описанное в гл. VI. Посольку два атома находятся в состояниях когда они расположены на некотором расстоянии друг от друга, то это взаимодействие, по-видимому, будет в основном скалярным, и поэтому релаксационный механизм возможен только для неодинаковых ядерных спинов. В случае тяжелых атомов этот релаксационный механизм может быть значительно более сильным, чем обычное диполь-дипольное взаимодействие. [c.301]

В гл. IV было показано, что между ядерными спинами могут сущест-вовать так называемые косвенные спин-спиновые взаимодействия, отличные от обычных магнитных диполь-дипольных взаимодействий с коротким радиусом действия в неметаллических телах. Влияние косвенного спин-спинового взаимодействия проявляется, в частности, при исследованиях резонанса с высоким разрешением в жидкостях, где диполь-дипольные взатодействия в первом приближении усредняются молекулярным броуновским движением, тогда как скалярная часть косвенных взаимодействий остается неизменной. Однако даже в твердых телах, где диполь-дипольные взаимодействия сказываются в полной мере, косвенные взаимо действия могут быть сравнимыми, а для тяжелых атомов много большими, чем диполь-дипольные. Как уже отмечалось выше, косвенные спин-спи-новые взаимодействия можно записать в виде суммы тензорных взаимодействий с равным нулю шпуром [которые обычно (но необязательно) имеют ту же форму, что и диполь-дипольные взаимодействия (отсюда и название псевдодипольные взаимодействия)] и скалярных частей. При некоторых условиях (преимущественный 5-характер электронной волновой, функции вблизи ядра) скалярная часть оказывается более существенной,. [c.402]

Другой, более сложный метод удержания ультрахолодиых нейтронов основан на использовании их магнитных дипольных моментов. Стенки криостата заменяются потенциальным барьером магнитного взаимодействия, создаваемым сильно неоднородным магнитным полем. Такое поле создается магнитным гексаполем и имеет мультипольную природу. Оно оказывается очень удобным для накопления и удержания нейтронов, так как магнитная индукция пропорциональна г и сила магнитного взаимодействия магнитного диполя с полем растет линейно при увеличении расстояния от центра. Траектория нейтрона оказывается достаточно простой, состоящей из его гармонических колебаний, которые легко рассчитываются теоретически. [c.266]

В случае ядерного С.-ф. в. связь упругих колебаний твёрдого тела с системой ядерных спинов может осуществляться посредством нескольких типов электрич. и магнитных взаимодействий, сила к-рых периодически модулируется акустич. колебаниями. Такими взаимодействиями являются магнитное диполь-дипольное между соседними спинами электрич. квадру-польное между квадрупольными моментами ядра и градиентом электрич. поля, создаваемым внешними по отношению к ядру зарядами сверхтонкое взаимодействие в ферромагнитных материалах взаимодействие ядерного магнитного момента со слабым радиочастотным магнитным полем, возникающим при распространении поперечной звуковой волны в металле, и др. Ядра со спином /> 4 могут обладать электрич. квадрупольным моментом, к-рый является мерой отклонения распределения заряда в ядре от сферич. формы. Акустич. колебания кристаллич. решётки вызывают периодич. изменения градиента внутрикристаллич. электрич. полей, к-рые, взаимодействуя с квадрупольным моментом ядра, осуществляют ядерное С.-ф. в. (т. н. динамич. ядерное квад- [c.335]

В последние годы развитие микроскопического подхода в критической динамике ферромагнетика идет по линии учета анизотропии [51], диполь-дипольного взаимодействия, нарушаюгцего закон сохранения полного спина [50, 68], и учета внешнего магнитного поля [43]. Приведем в заключение представления для спиновых функций Грина, являющиеся обобщением представления (6.21), когда система находится в магнитном поле. В этом случае следует различать продольную и поперечную функции Грина [43] [c.73]

Таким взаимодейстеием может быть диполь-дипольное взаимодействие магнитных моментов. [c.58]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...