Восприимчивость парамагнитная

Температурную зависимость восприимчивости парамагнитного вещества легко вычислить, предположив, что оно состоит из отдельных невзаимодействующих диполей и что первое возбужденное состояние достаточно далеко от основного. Такое вычисление приводит к закону Кюри, согласно которому [c.123]

Магнитная восприимчивость парамагнитного вещества подчиняется закону Кюри X = С Т С — константа), а внутренняя энергия определяется выражением U = аТ (а — положительная константа). [c.102]

Для измерения температуры методом магнитной термометрии предпочитают измерять величины, пропорциональные магнитной восприимчивости парамагнитных солей. Для измерений выбирают парамагнитные соли, восприимчивость которых приблизительно подчиняется закону Кюри — Вейсса в нужной области температур. Если обозначить измеряемую восприимчивость соли (на 1 см ) через то [c.245]

Магнитная восприимчивость парамагнитной соли [c.194]

Средства тушения 2 — 312 Восприимчивость парамагнитная — Измерение 6 — 64 Восьмиугольники правильные 3—31, 41 Врашение вокруг неподвижной оси I — [c.405]

Ферромагнитные материалы имеют положительную магнитную восприимчивость, значительно превышающую восприимчивость парамагнитных веществ. [c.169]

Величину магнитной восприимчивости определяют различными методами. Ниже приводится метод определения магнитной восприимчивости парамагнитных сплавов, разработанный в Московском институте стали имени Сталина. [c.155]

Восприимчивости неферромагнитных переходных элементов положительны и, как правило, больше восприимчивостей парамагнитных простых металлов. Температурная зависимость для нескольких образцов платины з) показана на рис. 22. [c.33]

Она называется парамагнитной восприимчивостью Паули. В противоположность восприимчивости парамагнитных ионов, определяемой законом Кюри, восприимчивость Паули электронов проводимости практически не зависит от температуры. В случае свободных электронов плотность уровней имеет вид и р) = ткр К п , и восприимчивость Паули %р описывается простой формулой [c.279]

Удельная магнитная восприимчивость парамагнитных газов зависит от температуры. Это объясняется тем, что в нейтральном состоянии направление осей магнитных моментов молекулярных круговых токов ориентированы хаотично, но при наличии внешнего магнитного поля оси магнитных моментов стремятся расположиться вдоль этого поля. Тепловое движение отдельных молекул и атомов внутри вещества мешает этому, и, следовательно, эффект уменьшается с ростом температуры. Это положение лежит в основе закона Кюри, согласно которому для кислорода % обратно пропорциональна абсолютной температуре Т [c.587]

Объемная магнитная восприимчивость парамагнитных газов с учетом выражений (21-4-2), (21-4-3) и (21-4-6) равна [c.587]

Парамагнитная восприимчивость х многих веществ, содержащих металлы переходной группы и редкоземельные элементы, хорощо описывается законом Кюри, согласно которому х обратно пропорциональна Т. Однако вычислить магнитную восприимчивость реального кристалла очень сложно и хотя роль основных влияющих факторов видна вполне ясно, детали проблемы трудны и часто недостаточно понятны. В основном по этой причине магнитная термометрия не применяется для первичных измерений температуры, хотя существует и вторая трудность, состоящая в том, что абсолютные измерения магнитной восприимчивости очень сложны. Как мы увидим ниже, константы в функциональной зависимости х от 7 приходится находить градуировкой по другим термометрам. Хотя магнитная термометрия не является первичной в строгом смысле, она занимает важное место в первичной термометрии, выступая в качестве особого интерполяционного и в некоторых случаях экстраполяционного термометра. Рассмотрим кратко основные факторы, определяющие температурную зависимость парамагнитной восприимчивости конкретных кристаллов и это сделает ясной специфическую роль магнитной термометрии. [c.123]

Зависимость парамагнитной восприимчивости от Т [c.123]

Восприимчивость реального парамагнитного кристалла подчиняется простому закону Кюри в довольно ограниченном интервале температур [23, 35]. Вблизи верхнего конца этого интервала отклонения возникают при Т Еу к, где Е — энергия первого возбужденного состояния (см. ниже). При низких температурах отклонения обусловлены взаимодействием ионов между собой и, если основное состояние сложнее, чем дублет, расщеплением его кристаллическим полем. Для термометрических целей восприимчивость обычно записывают в виде [c.124]

Прежде чем остановиться на свойствах конкретных парамагнитных солей, рассмотрим, какое значение для термометрии имеют уравнения (3.87) и (3.88). Входящие в уравнение (3.87) константы С, 0 и б удается независимо вычислить с достаточной точностью только для некоторых солей и получить связь между 5 и Г в явном виде. Однако квантовая механика позволяет уверенно описать эти величины в широкой области температур для ряда солей редкоземельных элементов и металлов переходной группы. Во всяком случае, измеряя парамагнитную восприимчивость при некоторых известных температурах и пользуясь уравнением (3.88), можно определить численные значения констант и тем самым получить возможность интерполировать, а в некоторых случаях и экстраполировать зависимость %(Т). [c.125]

Функцию ( th a—l 1а)—L (а) называют функцией Ланжевена. Впервые эта функция была введена в теории парамагнитной восприимчивости. При малых значениях а (т. е. в области не очень низких температур и не слишком больших полей) L a) можно 290 [c.290]

В отличие от диамагнетиков в парамагнетиках намагниченность направлена по полю, т. е. km>0. Парамагнитная восприимчивость зависит от температуры [c.324]

Отсюда для парамагнитной восприимчивости получаем [c.326]

В то же время формула (10.18), из которой получено выражение для парамагнитной восприимчивости, противоречит третьему началу термодинамики. При 7-vO К энтропия системы должна стремиться к нулю. Вычисление энтропии в рамках классической модели парамагнетизма Ланжевена приводит к тому, что 5- — оо при К. Причина этого противоречия заключается в том, что [c.326]

Парамагнетизм электронного газа связан с наличием у электронов спинового магнитного момента, равного магнетону Бора. В магнитном поле спиновые магнитные моменты ориентируются преимущественно по полю, создавая результирующий магнитный момент. Если для вычисления этого магнитного момента воспользоваться классическими представлениями, то получим, что парамагнитная восприимчивость зависит от температуры по закону Кю- [c.330]

Рис. 10.5. К расчету парамагнитной восприимчивости электронов проводимости.

Зная выражение для плотности состояний, легко получить парамагнитную восприимчивость электронного газа [c.331]

Так как Т р Т пл (где Тпл — температура плавления металла), не зависит от температуры, поскольку квТ< Т -Значение парамагнитной восприимчивости, вычисленное по [c.331]

Магнитные свойства. Наибольший интерес представляют магнитные свойства аморфных сплавов переходных (Мп, Fe, Со, Ni,. ..) и редкоземельных (Ей, Gd и т. д.) металлов с другими металлами и металлоидами. При достаточно высоких температурах эти сплавы находятся в парамагнитном состоянии. Температурные зависимости магнитной восприимчивости хорошо описываются законом Кюри — Вейсса. При понижении температуры ниже 9 в них возникает магнитное упорядочение. Магнитное упорядочение аморфных сплавов может быть ферромагнитным, антиферромагнитным, а также ферримагнитным. В ряде случаев наблюдается состояние спинового стекла. Спиновое стекло характеризуется замораживанием спиновых магнитных моментов в случайных направлениях при температуре ниже некоторой характеристической. Заметим, что состояние спинового стекла обнаружено также и в некоторых кристаллах. [c.374]

Эффект Коттона — Мутона во многом аналогичен эффекту Керра. По своим магнитным свойствам молекулы делятся на парамагнитные молекулы (р>1), обладающие постоянным магнитным моментом, и диамагнитные молекулы (н<1), которые не имеют постоянного магнитного момента, но могут приобретать его в магнитном поле. Анизотропия среды под действием магнитного поля возникает либо благодаря ориентации парамагнитных молекул (по аналогии с полярными молекулами), либо благодаря анизотропии магнитной восприимчивости [c.69]

Приборы. Парамагнитная восприимчивость обычно определяется с помощью методов Фарадея или Гюи, в которых измеряется сила, действую-шая на образец, помещенный в неоднородное магнитное поле. Для малого [c.391]

С другой стороны, некоторые свойства отличались от свойств ферромагнетиков, например насыщения не наблюдалось даже и больших полях, а значения восприимчивости не превосходили у ДЛя парамагнитных веществ. [c.410]

В 1941 г. Блини и Холл [7], используя магнитный термометр, проверили шкалу 1939 г. и нашли среднее отклонение температуры, измеряемой магнитным термометром, от температуры, определяемой по шкале 1939 г., — 7 зэ = +0,003°. Они пришли к выводу, что это отклонение, лежащее в пределах экспериментальных ошибок, может быть объяснено тем, что магнитная восприимчивость парамагнитной соли не точно подчинялась закону Кюри. [c.235]

Парамагнитные переходные лгеталлы. Мы уже видели в 29, что зонная теория не может объяснить даже полуколичественна ни удельную теплоёмкость, ни магнитную восприимчивость парамагнитных переходных металлов. Это ещё раз подтверждает высказанное выше утверждение относительно ограниченной применимости зонной а1шрок-симаш1и в случае электронов -оболочки. [c.457]

В металлах вклад в магнитную восприимчивость кроме атомных остовов, расположенных в узлах решетки, вносят коллективизированные электроны проводимости. Экспериментальные данные свидетельствуют, например, о том, что все щелочные металлы парамагнитны. При этом их парамагнитная восприимчивость не зависит от температуры. Поскольку решетка щелочных металлов диамагнитна, парамагнетизм может быть обусловлен только парамагнетизмом электронного газа. Из независимости парамагнетиз- [c.329]

Для большинства парамагнитных солей магнитная восприимчивость как функция температуры имеет максимум (см. и. 28). Предположим, что соль размагничивается до температуры, лежащей несколько ни/ке этого максимума. После этого однородный подвод тепла (наиример, при помощи -у-излучения нли переменного магнитного поля) вызывает возрастание восприимчивости. Однако в случае неоднородного подвода тепла основная масса соли остается нри низкой температуре, то] да как небольшая часть ее нагревается до значительно более Bi.t oiion температуры, намного превышающей температуру максимума восприимчивости в этом случае измерения свидетельствуют об уменьшении восприимчивости (см., например, [75]). [c.451]

В случае измерений с исиользованием переменного тока создается переменное магнитное иоле и измеряется переменное напряжение, возникающее в катушке. Если переменное поле мало, то величиной, определяемой в таком эксперименте, вновь является восприимчивость. При более низких температурах в большинстве парамагнитных солей наблюдаются рела1 сацион-ные эффекты. Они приводят к возникновению сдвига фазы между полем и магнитным моментом. В этом случае восприимчивость можно разбить на две компоненты, одна из которых обозначается через / и находится в фазе с полем, а другая, обозначаемая через у", отличается от поля по фазе на п /2. В этом случае восприимчивость (которую часто называют динамической восприимчивостью ) может быть представлена в виде комплексной величины [c.456]

Кривые намагничивания ваи-ден-Хандела [161] свидетельствуют о том, что расстояния между тремя низиеими дублетами порядка лишь 100 слГ , так что в области температур жидкого гелия на восприимчивость заметно влияют расположенные выше дублеты. Бензи и Кук [162] нашли для фактора расщепления значения g=l,12. Богл и Кук (неопубликованная работа) определили из экспериментов по парамагнитному резонансу значения g l = 1,25 и g =l,14. [c.486]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...