Энергия диполь-дипольного

Энергия диполь-дипольного взаимодействия полярных молекул сортов 1 и 2 во вращательных состояниях 7i и /г определяется соотношением [c.119]

Доля энергии диполь-дипольного взаимодействия и водородных связей в полной энергии межмолекулярного взаимодействия. [c.418]

Рассмотрим молекулу или группу атомов в твердом теле, которая может более или менее свободно вращаться, и предположим, что условия сужения благодаря движению выполняются в том смысле, что энергия вращения оказывается значительно больше энергии диполь-дипольных взаимодействий, выраженной в частотных единицах. Наибольший вклад в энергию диполь-дипольного взаимодействия обусловлен, вообще говоря (но не всегда), взаимодействием между ядерными спинами внутри молекулы ( внутренние взаимодействия) соответствующий гамильтониан обозначим через Если вращение происходит вокруг одной оси, например вокруг оси шестого порядка в бензоле, перпендикулярной к [c.419]

Можно показать, что влияние одних слоев на другие весьма быстро спадает по мере их взаимного удаления. В работе [10] получены следующие относительные, значения энергии диполь-дипольной связи между избранным диполем и смежным слоем — сеткой [c.117]

Более строгий расчет дипольной тепловой поляризации был предложен Дебаем. Следуя Дебаю, рассмотрим диэлектрик, содержащий N диполей Ро- Пусть диполь направлен под углом 0 к полю (рис. 8.8). Тогда Ро os 0 — составляющая дипольного момента полярной молекулы в направлении поля. Потенциальная энергия диполя в электрическом поле [c.289]

Причины неустойчивости кристаллич. решётки относительно смещений ионов, приводящей к спонтанной электрич. поляризации, сложны, т, к. связаны с учётом всех сил, действующих между ионами. Для ионных кристаллов особую роль играют кулоновские силы в частности, диполь-дипольные взаимодействия ионов могут давать отрицательный, дестабилизирующий вклад в суммарную потенциальную энергию кристаллич. ре- [c.480]

Если в отсутствие кулоновского диполь-дипольного взаимодействия устойчива симметричная конфигурация атомов, то потенциальная энергия, приходящаяся на элементарную ячейку, обусловлена др. короткодействующими силами [c.480]

Из теории твердого тела следует, что при наличии стабильной связи между атомами в трехмерном кристалле, пространственная конфигурация из положительно заряженных ионных остовов и внешних электронов обладает более низким значением полной энергии, чем любая другая конфигурация. Для ковалентной связи важную роль играет угловые направленные связи. Вандерваальсовское взаимодействие существует всегда между близко расположенными атомами или молекулами. С уменьшением расстояния между атомами электронные облака атомов начинают перекрываться, что приводит к ослаблению притяжения. Перекрытие электронных облаков двух атомов с почти заполненными электронными оболочками возможно лишь при переходе некоторых электронов в более высокие квантовые состояния, для чего требуется дополнительная энергия. Перекрытие электронных оболочек приводит к эффектам диполь - дипольного притяжения и отталкивания [15]. [c.159]

Существенный вклад в ширину полос инфракрасного поглощения вносят флуктуации энергии межмолекулярных взаимодействий, обусловленные тепловым движением частиц среды [2, 21]. Если молекулы обладают большими дипольными моментами, локализованными на концевых связях, то в жидкостях могут возникать локальные различия диполь-дипольных сил, моделирующие параметры колебательного движения атомов и, в частности, их частоту. Статистические различия межмолекулярных сил могут проявляться также в неполярных растворах вследствие флуктуаций числа частиц, входящих в первый координационный слой молекулы. Они приводят к отклонению локальных значений плотности, диэлектрической постоянной и показателя преломления среды от их средних значений. В результате возмущений частот внутримолекулярных колебаний в ИК-спектре возможно появление совокупности полос определенного колебательного перехода, смещенных друг относительно друга и имеющих свою ширину и форму. Огибающая совокупности полос дает сложный статистический контур. Механизм уширений, при котором ширина полосы определяется наложением элементарных составляющих, каждая из которых возникает за счет поглощения молекул, находящихся в неодинаковых условиях окружения, называется неоднородным. [c.145]

Таким образом, спонтанная поляризация возникает в тех кристаллах, в которых сила диполь-дипольного взаимодействия превышает упругую силу. Если в кристаллах ионы имеют несколько минимумов потенциальной энергии в пределах элементарной ячейки, то при с О неравенство (П.25) всегда реализуется даже при малых внутренних полях. [c.78]

ГИЯ теплового движения превышает энергию диполь-дипольного взаимодействия, вследствие чего диполи в каждый момент времени направлены неупорядоченно и суммарная поляризация отсутствует Рс = 0). По мере понижения температуры за счет диполь-ди-польных взаимодействий в области ФП происходит самопроизвольное упорядочение полярных структурных элементов при этом в сегнетоэлектриках возникает спонтанная поляризация (Рс1>0). В антисегнетоэлектриках диполи выстраиваются антииараллельно [c.102]

Энергия диполь-дипольного взаимодействия двух магнитных моментов 1 1 = 71 11 и р.2 = УгЫг описывается хорошо известным выражением [c.102]

Для вычисления энергии диполь-дипольного взаимодействия необходимо взять среднее значение (VII.12) по всем значениям mj и, возможно, по /, ибо переходы вследствие столкновений следуют друг за другом очень часто и наблюдается только это среднее значение. Из условий симметрии легко видеть, что такое усреднение приводит к равной нулю энергии диполь-дипольного взаимодействия. В сильном поле Hq наблюдается простая бесструктурная резонансная линия. Однако отсюда не следует, что диполь-дипольное взаимодействие пренебрежимо мало. В гл. VIII мы увидим, что оно обусловливает термическую релаксацию протонов в газе. [c.210]

На фиг. 97 изображены кривые поглощения натрия для разных значений радиочастотного. поля H2i взбалтывающего спины фтора при точном резонансе. На фиг. 98 приведена зависимость вто- рого момента линии, определенного из этих кривых, от амплитуды Нг взбалтывающего поля. Ясно видно, что использованное значение Нг недостаточно для полного усреднения (Av )Na-F. Боковые линии в описываемом опыте не были обнаружены. Трудность йЖ наблюдения состоит в том, что они недостаточно хорошо выделяются, если сОе I ненамного превышает энергию диполь-дипольных взаимодействий (в единицах частоты). В противоположном случае интенсивность боковых линий уменьшается на множитель 1 /со . Поэтому возможность их обнаружен ния существенным образом связана с величиной отношения сигнал—шум [c.529]

Если пузырьки газа являются незаряженными, то благодаря поляризующему эффекту внешнего электрического поля они начинают взаимодействовать друг с другом (диполь-дипольное ваа-имодействие). Энергия такого взаимодействия равна [11] [c.167]

Если существует потенциальная энергия, которая и.- меняется с 7 (внутренняя координата 7 может быть углом в между диполем и направлением электрического поля напряженностью г тогда потенциальная энергия диполя будет равна пот. = —те .os в, где m — дипольный момент), то в выражении для прироста энтропии появляется и соответствующая сила — dEnoT./Oj, совершенно аналогично тому, как силы появляются в уравнении (3.72). Следовательно, мы имеем [c.55]

В вырожденных электронных состояниях важное значение имеют взаимодействия электронного спина с ядерными спинами, энергия к-рых в больше энергии чисто ядерных спин-спиновых взаимодействий, где ge л g — электронный и ядерный g -фак-торы, Цв — магнетон Бора, рд — ядерный магнетон. Электрон-ядерные спин-спиновые взаимодействия бывают двух видов 1) классич. диполь-дипольное взаимодействие (анизотропное), энергия к-рого в общем случае произвольной М. определяется тензором второго ранга с 9 компонентами 2) не имеющее классич. аналога изотропное контактное взаимодействие Ферми aSI, обусловленное наличием электронной спиновой плотности в месте расположения ядра. В отличие от анизотропного спин-спинового взаимодействия контактное взаимодействие имеет место только в состояниях с Л = о, аналогичных -состояниям атомов, т. к. только атомные s-орбитали создают спиновую плотность в мосте расположения ядра. Константы обоих видов взаимодействий зависят от электронной плотности М. и дают ценную информацию об электронных волновых ф-циях М. [c.190]

ПЕРЕНОС ЭНЕРГИИ — безызлучательная передача энергии электронного возбуждения при эл.-магн. взаимодействии двух частиц (молекул, ионов, комплексов), находящихся на расстоянии, меньшем длины волны излучения. В результате П. э. молекула — донор энергии переходит в состояние с меньшей энергией, а молекула — акцептор энергии — в состояние с большей энергией. Взаимодействие частиц, вследствие к-рого происходит П. э., может быть мультипольыым (в частности, диполь-дипольным) или обменным. Характерные расстояния, при к-рых осуществляется П. э., достигают при диполь-дипольном взаимодействии 5— [c.568]

Условия, необходимые для П. э., реализуются в осп. в конденсиров. средах (в газах взаимодействие частиц при их соударении приводит к уширению спектральных линий). П. э. играет существ, роль для процессов люминесценции. Взаимодействие при П. э, обычно предполагается настолько слабым, что спектры поглощения и люминесценции взаимодействующих частиц практически не меняются, г. е. остаются такими же, что и в отсутствие взаимодействия. В соответствии с законом сохранения энергии П. э. происходит только при условии, что спектры поглощения акцептора и спектры люминесценции донора перекрываются, т. е. в условиях резонанса. Если электронные переходы в доноре и акцепторе разрешены правилами отбора, то П. э. происходит в результате диполь-дипольного взаимодействия. Для этого случая теория П. э. была развита Т. Фёрстером (ТЬ. Роегз1ег, 1948). Она рассматривает процесс П. э. между молекулами в адиабатическом приближении и предполагает, что после переноса происходит быстрая колебат. релаксация в молекуле акцептора, что обеспечивает необратимость П. э. Скорость П. э. (вероятность переноса в единицу времени) выражается ф-лой [c.568]

Диполь-дипольный механизм П. а. осуществляется в жидких и твёрдых растворах органич. веществ типа красителей, Им объясняются мн, случаи тушения и сенсибилизации люминесценции, а также концентрац. деполяризация люминесценции (см. Поляризованная люминесценция). П. а. играет большую роль в фотосинтезе, обеспечивая передачу энергии возбуждения молекул хлорофилла к реакц. центрам. [c.569]

К проявляющимся в этих веществах конкурирующим взаимодействиям, влияющим на установление разл. видов магн. упорядочения, относятся обменное взаимодействие и косвенное обменное взаимодействие ферро-п антиферромагн. характера зависящее от взаимной ориентации магн. моментов диполь-дипольное взаимодействие, осциллирующее РККИ-обменное взаимодействие. В регулярных кристаллич. структурах такие взаимодействия могут приводить к появлению сложной неколлинеарной магнитной атомной структуры (в т. ч. несоизмеримой). В нерегулярных твердотельных системах (аморфных веществах, неупорядоченных двух-или многокомпонентных сплавах и твёрдых растворах) благодаря конкуренции и хаотич. взаимному расположению магн. а примесных ионов (вызывающих иногда случайное изменение локальной оси маги, анизотропии) возникает фрустрация магн. моментов, приводящая к образованию состояния С. с. В этом случае для расчёта наблюдаемых физ, величин кроме обычного термодвнамич. усреднения по ансамблю систем е Гиббса распределением вероятности (обозначаемого <...)) необходимо дополнит, усреднение (обозначаемое чертой сверху) по всем возможным реализациям хаотич. расположения маги, моментов или набора взаимодействий между ними при этом в качестве ф-цНи распределения обычно выбирается комбинация дельтафункций или Гаусса распределение. Полное (но математически сложное) решение задачи усреднения по случайным конфигурациям для свободной энергии С. с, даёт т. н. метод реплик (от франц. replique — копия, образ). [c.634]

В электронных парамагнетиках С.-с. в. между парамагн. центрами в значит, степени определяет форму и ширину линий ЭПР. В этом случае принято понимать термин С.-с. в. более широко кроме магнитной (диполь-дипольной) энергии к нему относят и обменное взаимодействие, к-рое также зависит от взаимной ориентации спинов н формально рассматривается как псевдодипольное . [c.646]

Для ферритов в соответствии с теорией Танигучи [II] основным источником магнитной кристаллографической анизотропии является анизотропное обменное взаимодействие. Используя теорию кристаллического поля Ван-Флека [12], Танигучи рассчитал энергию магнитной кристаллографической анизотропии ферритов, обусловленную диполь-дипольным взаимодействием катионов, и показал, что эта энергия зависит от величины угла, образованного направлением оси магнитовзаимодействующих атомов и локальной намагниченностью. У материалов с малой величиной этого угла должно происходить направленное упорядочение ионных пар (в кобальтсодержащих ферритах такие пары, по-видимому, Со +—Со +), что и обусловливает возникновение наведенной магнитной анизотропии. [c.176]

Ориентационные взаимодействия. Если молекулы обладают постоянными дипольными моментами .ii и [хг, то они ориентируются преимущественно так, чтобы энергия их взаимодействия была минимальна. Усредненный по углам потенциал такого диполь-дипольного притяжения в области средних и высоких температур описывается формулой Кеезома [c.87]

Оператор кулоновского взаимодействия V можно разложить в ряд по убывающим степеням расстояния между взаимодействующими центрами R. Члены этого ряда определяют диполь-дипольное (/ = ), диноль-квадрунольное (/ ) и прочие взаимодействия. Для дальнейшего наиболее важен диполь-динольный член. Интегрируя (1.21) по энергиям начального и конечного состояний, для вероятности элементарного акта передачи в случае диполь-динольного взаимодействия получим [c.38]

Не рассматривая особенности такого регрессионного анализа, отметим липц., что полимеры, которые выбираются для калибровки метода, должны обладать экспериментальными значениями анализируемых физических характеристик как можно в более широких пределах, а химическое строение полимерных стандартов должно существенно различаться. Обычно решается избыточная система, составленная из 30-40 уравнений, что соответствует 30 0 полимерам. Далее по по.чученным коэффициентам рассчитываются свойства всех /фугих полимеров. При этом определяются также такие характеристики, как энергия слабого дисперсионного взаимодействия, энергия сильных диполь-дипольных взаимодействий и водородных связей, их относите.ньная доля и многие /фугие физические параметры системы. [c.14]

Количество значений А, определяется числом атомов, образу ющих повторяющееся звено. Но так как некоторые атомы в.ходят в состав полярных групп, обладающих сильным диполь-дипольным взаимодействием, водородными связями и т.д., то последние можно учесть путем добавки к энергиям дисперсионных взаимодействий I), той доли энергии сильного межмолеку лярного взаи.чюдействия, которое обусловлено вкладом /-го атома. Тогда [c.214]

Как показали проведенные расчеты [28], температуры плавления полимеров Т , энергия межмолекулярного взаимодействия D которая входит в вьфажение (232), для атома данного типа зависит от того, входит ли он в состав группы атомов, обра ующих водородную связь или диполь-дипольное взаимодействие. Поэтому при расчете АЕ, по формуле (232) влияние указанных типов специфического взаимодействия будет проявляться в основном через энергию межлюлекулярного взаимодействия D, атома данного типа, [c.273]

Смотреть страницы где упоминается термин Энергия диполь-дипольного : [c.168] [c.178] [c.433] [c.407] [c.419] [c.529] [c.407] [c.179] [c.160] [c.630] [c.459] [c.558] [c.646] [c.69] [c.98] [c.48] [c.181] [c.228] [c.13] [c.79] [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...