Вращающийся диполь

Теория шума вращения винта, основанная на рассмотрении вращающихся диполей и учитывающая нестационарные нагрузки при стационарном движении винта, также развита в работах W. 119, W. 121]. При рассмотрении дальнего поля получены выражения для произвольной т-й гармоники звукового давления, вызванного п-й гармоникой подъемной силы. Нагрузка считается сосредоточенной в одной точке по хорде и используется представление от эффективном радиусе. Амплитуда Рт гармоники, обусловленной п-й гармоникой нагрузки, оказывается существенной при условии [c.853]

Проведенное выше исследование шума враш,ения винта основывалось на рассмотрении акустических диполей, неподвижных или движущихся с постоянной скоростью. Для этого требовалось преобразовывать распределение сил давления по лопасти в эквивалентное распределение таких сил, соответствуюш,их неподвижным диполям, по диску винта. Другой подход состоит в использовании решений волнового уравнения, соответствующих перемещающимся и вращающимся диполям, которые непосредственно определяются силами давления на вращающейся лопасти. Выражения для акустического давления от диполей и источников при произвольном их движении получены в работах [L.124, F.7, F.8, F.21]. Результат последней из них представлен в форме [c.858]

ВЫНУЖДЕННЫЕ ДВИЖЕНИЯ ВРАЩАЮЩЕГОСЯ ДИПОЛЯ в МАГНИТНЫХ ПОЛЯХ УРАВНЕНИЕ МАЯТНИКА [c.167]

Рассмотрим вращающийся диполь источник звука в виде сферы радиуса а, обращающейся равномерно по окружности со скоростью и. Примем, что радиус сферы мал по сравнению с длиной волны излучаемого звука и что радиус окружности обращения [c.346]

При этом не обязательно, чтобы сила вращающегося диполя была приложена все время в одной точке тот же результат — вращающийся диполь — получится, например, при вращающейся силе, точка приложения которой обегает окружность, малую по сравнению с длиной волны, так что сила составляет постоянный угол с радиусом-вектором точки приложения силы. При наличии нескольких сил, обегающих с теми же угловыми скоростями ту же или разные окружности, силой вращающегося диполя будет векторная. сумма всех сил (здесь требуется, чтобы вся область приложения сил была мала по сравнению с длиной волны). [c.348]

Эти же соображения применимы и для вращающихся диполей, создаваемых обращающимися телами, при радиусах обращения, малых по сравнению с длиной волны, но не обязательно малых по сравнению с размерами самого тела. Этот случай важен, например, при расчете излучения вращающихся винтов и пропеллеров. Каждая лопасть винта, вращающегося в свободной среде—это, согласно вышесказанному, вращающийся дипольный источник. Векторы сил, действующих на лопасти, равны сторонам правильного многоугольника. Поэтому векторная сумма сил, действующих на среду со стороны винта, равна нулю, а следовательно, равна нулю и сила диполя винта в целом дипольное излучение отсутствует. Но если винт работает вблизи корпуса корабля, то появляются силы, не уравновешиваемые на всех лопастях это — силы, действующие, например, при прохождении лопасти вблизи ахтерштевня или пера руля, и силы, связанные с неоднородностью потока воды, обтекающей винт. Эта сила, появляющаяся поочередно на каждой лопасти, и образует дипольный источник. Основная частота этого дипольного источника определяется угловой скоростью вращения винта, умноженной на число лопастей будет наблюдаться также дипольное излучение кратных частот. Реально в море действительно наблюдается так называемый дискретный спектр шума корабля, состоящий из этих частот. Ось диполя такого типа расположена горизонтально. [c.349]

Наконец, при вращении одной лопасти, или вообще при обращении какого- Либо тела по окружности, излучение представляет собой вращающийся диполь. Его излучение выражается формулой [c.349]

Решение. Внутренние движения отдельной молекулы в случае жесткой связи (см. задачу 38, рис, 109) представляют собой два независимых вращения. Кинетическая энергия вращающегося диполя плюс потенциальная энергия его взаимодействия с внешним полем равны [c.272]

Излучение звука вращающимся диполем.— Акуст. ж., 1956, 2, вып. 1, 93-98. [c.809]

Частица движется в поле магнитного диполя, вращающегося с постоянной угловой скоростью со. Найти лагранжиан и уравнения движения [42]. [c.88]

С точки зрения теории Бора, орбита электрона испытывает под влиянием внешнего поля возмущение. Теория в первую очередь распространяется на водород и водородоподобные ионы. Атом, состоящий из ядра и одного электрона, вращающегося вокруг него по эллиптической орбите, в среднем по времени аналогичен диполю. Если внешнее поле напряженности направлено по оси то потенциальная энергия электрона в этом поле в каждый данный момент равна [c.375]

Для дальнейшего полезно отметить, что электрический диполь в однородном электрическом поле напряженностью Е и магнитный диполь (постоянный магнит) в однородном магнитном поле напряженностью Я испытывают вращающие моменты [c.225]

Для того чтобы преодолеть эту трудность, можно предложить несколько путей. Некоторые из них основываются на том, что замкнутый контур с током обладает свойствами диполя, т.е. сам создает поле, аналогичное полю диполя, и во внешнем поле на него действуют такие же силы, как на диполь, в частности, в однородном электрическом поле он испытывает вращающий момент. Можно рассматривать взаимодействие двух контуров, линейные размеры которых малы по сравнению с расстоянием между ними. [c.228]

Поле Я1 вращается синхронно с прецессией диполя р (рис. 9.1), наступает резонанс, при этом угловая частота вращающегося магнитного поля становится равной угловой частоте ларморовской прецессии. Другими словами, резонанс наблюдается при наложении дополнительного вращающегося магнитного поля Я1 в плоскости, перпендикулярной к направлению постоянного магнитного поля Но. Следует отметить, что обычно для наблюдения резонанса применяется не вращающееся, а изменяющееся по частоте линейно поляризованное поле 2Я1 соз Ш с заданным направлением. Простейший способ наблюдения ЯМР приводится ниже. [c.172]

В известном устройстве для регулирования угловой скорости вращающеюся КА, основу которого составляют электромагниты, управляемые блоком магнитометров через коммутирующее устрой-ство (патент США № 3489372, 13.01.70, В64 1/10), управляющий момент создается за счет взаимодействия магнитного диполя катушек с магнитным полем Земли. Недостатками этого устройства являются большое энергопотребление, малое быстродействие, зна-чительная масса, снижение эффективности по мере увеличения высоты полета и полная непригодность для межпланетных перелетов космических аппаратов. [c.164]

Наиболее принятый в общих курсах физики путь состоит в том, что вся задача о взаимодействии токов разбивается на два этапа. Вначале рассматривается поведение прямолинейного проводника или контура с током /1 во внешнем магнитном поле, созданном другим контуром с током 2, параметры которого временно остаются в стороне. Удобно взять контур, о котором мы уже знаем, что он обладает свойствами диполя. Опыт покажет, что в однородном поле он испытывает вращающий момент [c.188]

Переходы с ДМ = 0 имеют анизотропию линейного диполя, колеблющегося вдоль оси квантования, в то время как переходы с АМ = 1 имеют вид круговых диполей, вращающихся с частотой перехода в плоскости перпендикулярной оси квантования. Таким образом, взаимодействие излучения со свободно вращающимися частицами является суперпозицией взаимодействий со всеми вырожденными переходами причем с различными вырожденными переходами излучение с различной поляризацией взаимодействует по разному. [c.103]

Шум винта, связанный со стационарным распределением силы около вращающейся лопасти, был вычислен посредством приравнивания напряженности диполя этой силе в работе [c.570]

Задача 2. Определите излучение диполя с , вращающегося [c.88]

Член А имеет тот же вид, что и выражение для взаимодействия двух классических диполей и описывает упомянутое в разделе А взаимодействие одного диполя со статическим локальным полем, создаваемым другим диполем. Член В описывает взаимодействие, при котором возможно одновременное переворачивание двух соседних спинов в противоположных направлениях. Эта часть гамильтониана, названная переворачивающей частью, соответствует описанному в разделе А резонансному действию вращающегося локального поля. Влияние такого члена, как С, заключается [c.109]

Теперь мы должны ответить на вопрос, являются ли понятия момента линейного импульса и момента силы, введенные в механике тачечных масс, тождественными понятиям момента количества движения и вращающего момента, используемым в механике сплошных сред. Напомним, что на магнитный диполь с магнитным моментом ш, помещенный в однородное магнитное поле В, действует не сила, а вращающий момент, равный ш X В, который стремится расположить диполь вдоль поля. Это наводит на мысль, что если вещество обладает магнитным моментом на единицу объема М, то на единицу объема тела действует объемный вращающий момент О = М X В- Чтобы включить в рассмотрение подобные объемные вращающие моменты, допустим, что на каждый элемент объема действует объемная пара сил О йУ, которая не может быть выражена как момент какой-либо объемной силы в механике сплошных сред. Мы включим в рассмотрение так/ке [c.25]

Ещё в 1947 Ж. М. Латтинжер и Л. Тисса [12] высказали гипотезу о возможности суп(ествования дипольного ферромагнетизма в системе свободно вращающихся магн. диполей даже в отсутствие обменного взаимодействия или при весьма слабом обменном взаимодействии. Экспериментально такой Ф. обнаружен в 1990 [13] в образце ГЦК-структуры РЗМ-соли s2NaR(NOj)f, (где R = Dy, Ег, Gd, Nd), в к-рой магн. ионы находятся на достаточно удалённом расстоянии и поэтому об.менная связь ( 10 мК) на порядок меньше дипольной энергии ( 100. мК), а точки Кюри расположены в интервале 60 6,5 К. [c.289]

Дипольное магн. поле Ю. имеет напряжённость 318 А/м на экваторе (на уровне с давлением 100 кПа). Магн. ось наклонена к оси вращения планеты на (10,2 + 0,6)". Напряжённость поли у полюсов составляет 1105 А/м (у сев.) и 1063 А/м (у юж.). Дипольный характер магн. поля сохраняется примерно до расстояния 15 радиусов Ю хотя нек-рый вклад вносят квадрупольная и октупольная составляющие, Дальше заметное влияние на конфигурацию поля оказывают заряж. частицы, захваченные магн. полем планеты и вращающиеся вместе с нею. В результате вокруг Ю. образуется магн. диск , во внеш. областях к-рого магн, силовые линии, возможно, не замкнуты, а сам диск на больших расстояниях, вероятно, отклоняется от плоскости, перпендикулярной оси магн, диполя в направлении плоскости, перпендикулярной оси вращения планеты. [c.653]

Если перпендикулярно плоскости, в которой лежат векторы р и Но, приложено вращающееся магнитное поле напряженностью Я], причем Я1 < Яо , то на диполь р будет действовать пара сил [рЯ]], Рассмотрим два случая. [c.172]

В 1969 г. Лоусон и Оллерхед [L.128, L.129] опубликовали теорию шума вращения при нестационарных нагрузках и движении винта, основанную на рассмотрении шумоизлучения вращающегося и перемещающегося диполя. Для расчета [c.851]

Поскольку дифференциал длины дуги профиля есть ds = [l + -1- (f/2)2]интенсивность помещаемых на нем источников будет AvndS — Vrt dx dr, что и дает вышеприведенную зависимость а х) — t x)/Ахв. Форму поверхности лопасти будем определять указанием линий передней и задней ее кромок, а также концевого и комлевого сечений во вращающейся системе координат г я X. Азимут лопасти равен ij = Qt. Интегрирование по всем лопастям заменим умножением гармоник шума вращения одной лопасти на их число N. Будем считать, что винт перемещается вперед со скоростью Vx и вверх со скоростью Vz- Радиус-вектор источника или диполя на поверхности лопасти при [c.859]

Динамические испытания 3 — 381 Динамические перемещения — Измерение— Электроаппаратура 3 — 381 Динамометры 5 — 287 Диоды 2 — 360. 361, 362 Диоптрия 2 — 233 Диполь 2 — 508, 512 Директрисы I — 243, 244 Дирихле теорема 1 — 306 Диски вращающиеся — Графический расчет 3 — 248 [c.415]

Предложенный в работе Г.Гельмгольца [135] и нашедший отражение в 135,46,97 ] такой подход дал возможность рассмотреть большое число задач с определенным распределением завихренности. Получен ряд точных аналитических решений для конкретного вида областей. Вместе с тем вопрос об адекватности описания вихревыми движениями такого типа реальных явлений в природе оставался до недавнего времени открытым. Однако экспериментальные работы (4,76, ИЗ, 134 ], выполненные для жидкостей в различных условиях (тонкие мыльные пленки, двухслойная несмешнвающаяся жидкость во вращающемся бассейне), убедительно продемонстрировали наличие именно двухмерных вихревых структур ( диполей, триполеЙ ) с распределенной завихренностью. При этом новый толчок подучили проблемы двухмерной турбулентностн [1оЗ, 226] и связанные с ней вопросы образования крупномасштабных вихревых структур. Созданный эффективный метод контурной динамики [184] позволил существенно продвинуться в понимании процессов эволюции и взаимодействия, слияния и распада изолированных распределенных областей в идеальной жидкости. Некоторые из этих вопросов освещаются в данной главе. [c.45]

Если теперь приложить второй импульс резонансного магнитного поля с удвоенной интенсивностью (или с той же интенсивностью, но с удвоенной продолжительностью), каждый магнитный диполь снова начнет прецессировать по спирали вокруг направления суммарного (постоянного и вращающегося) поля. Однако в этом случае импульс называется 180-градусным, поскольку каждый магнитный момент прецессирует на 180° вокруг направления поперечного вращающегося поля. Важной чертой новой конфигурации диполей является то, что относительный фазовый угол двух любых диполей в точности равен по величине и противоположен по знаку углу, который был до второго импульса. Соответственно, диполи, ранее в прецессии опережавшие, теперь отстают, а диполи, пре-цессировавшие медленнее, теперь идут впереди. Ясно, что по истечении времени, которое диполи потратили ранее на разбредание в поперечной плоскости, они теперь снова соберутся вместе и будут прецессировать согласованно. Как только восстановится макроскопический вращающийся дипольный момент, в обмотке, окружающей образец, снова появится кратковременный электрический сигнал. Это и есть эхо ядерных спинов. [c.142]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...