Диполь в пространстве

Рио. 7.34. Образование диполя в пространстве [c.278]

Это течение называется течением от точечного диполя в пространстве, С называется моментом диполя, а направление 8 — его осью. Точка Хр, Уо, Хо, где расположен диполь, является особой точкой, в ней, как легко проверить, скорость бесконечна. Жидкость, если С >0, вытекает из этой точки по направлению 8 и втекает в ту же точку с противоположной стороны (рис. 67). [c.158]

Диполь в пространстве. Рассмотрим теперь поток, который получается из пространственного источника и пространственного стока равных расходов Q в пределе, когда Q— o, а расстояние между центрами источника и стока 2з—>0. [c.197]

Обтекание шара потенциальным потоком. Обтекание шара может быть исследовано аналогично тому, как было исследовано обтекание кругового цилиндра. Необходимо для этого наложить на диполь в пространстве поступательный поток, направленный вдоль оси X. [c.199]

Дополнительный к потенциалу (3.3) член учитывает взаимодействие двух точечных диполей j,i и цг, расположенных на расстоянии г и ориентированных друг по отношению к другу [Рь Р2, Уи 72 — полярные и азимутальные углы сферической системы координат, определяющие ориентацию диполей в пространстве). [c.87]

Пусть в точке д на некоторой прямой помещен сосредоточенный заряд - -т, на расстоянии А/ от него —заряд — т эта совокупность зарядов называется диполем с моментом N — Aim. Устремляя А/ к нулю в предположении, что N остается постоянным, так же как и направление А/ в пространстве, найдем, что в пределе потенциал диполя равен [c.100]

Зависимость интенсивности от направления выражается в (1.69) множителем s n 0. Максимальная интенсивность наблюдается при 0 = я/2, т. е. в экваториальной плоскости максимум интенсивности соответствует направлению, перпендикулярному оси диполя. Вдоль оси диполя (0=0) энергия не излучается. Угловое распределение излучаемой осциллирующим диполем энергии показано на рис. 1.17 с помощью диаграммы направленности . Длина отрезка, проведенного из начала координат до пересечения с линией r = sin 0, пропорциональна интенсивности распространяющейся в данном направлении волны. Распределение интенсивности по направлениям в пространстве характе- [c.40]

Выше мы рассматривали колеблющуюся поверхность (диск, поршень), вставленную в экран и излучающую звук в полупространство. При отсутствии экрана картина распределения звукового поля в пространстве существенным образом изменяется меняются и условия излучения такой поверхности. Свободно колеблющаяся поверхность представляет собой так называемый двойной источник , или Рис. 72. Характеристика направлен- акустический диполь. Проще ности акустического диполя. в его составить представление о таком диполе следующим образом. Представим себе два одинаковых по интенсивности источника звука, например два пульсирующих шара, находящихся друг от друга на расстоянии Пусть эти шары колеблются в противофазе — когда один из них создаёт сжатие, другой создаёт разрежение. Такая комбинация источников и называется двойным источником , или акустическим диполем. На рис. 72 показана характеристика направленности акустического диполя она имеет вид восьмёрки, причём звуковое поле в направлении, перпендикулярном к линии, соединяющей источники, отсутствует. Такая характеристика направленности является результатом интерференции. [c.124]

Диполь Герца излучает энергию в пространство, и в любой точке пространства напряженность электрич. поля равна [c.387]

Диполями являются и некоторые другие группировки атомов, встречающиеся в органических соединениях, как, например, карбонильная СО, карбоксильная СООН и др. Полярными могут быть как органические, так и элементоорганические и неорганические диэлектрики. Без электрического поля сумма дипольных моментов всех молекул равна нулю, потому что полярные молекулы или полярные группы атомов расположены в пространстве неупорядоченно, хаотично вследствие теплового движения частиц вещества следовательно, отдельные дипольные моменты направлены в разные стороны. При приложении к полярному диэлектрику разности потенциалов происходит следующее во-первых, диполи растягиваются электрическим полем, расстояния между центрами положительных и отрицательных зарядов несколько увеличиваются, величина дипольного момента возрастает во-вторых, происходит известная ориентация диполей в электрическом поле — поворот их так, чтобы положительный полюс диполя был повернут к отрицательному электроду, отрицательный полюс к положительному. Фактически вследствие наличия теплового движения картина расположения диполей в пространстве не будет постоянной, ю эффект упорядоченности сохранится. При этом суммарный дипольный момент уже не будет равняться нулю. Растяжение диполей и их ориентация соответствуют направлению смещения электронов за счет электронной поляризации и потому усиливают поляризацию, увеличивают наведенный в диэлектрике заряд, емкость и соответственно — емкостный ток. Эта дополнительная поляризация, связанная с орнентацие дипольных молекул, называется дипольнон поляризацией. Очевидно, что дипольная поляризация будет тем шггенсивней, чем больше дипольный момент молекул данного диэлектрика. [c.22]

В терминах электронной теории можно следующим образом охарактеризовать механизм процесса. Электрическое поле падающей волны раскачивает заряженные частицы (электроны), и возникает рассеянное излучение, которое в грубом приближении можно описать полученными ранее соотношениями для гармонического осциллятора, излучающего под действием вынуждающей силы (см. 1.5). В частности, сразу понятно, почему наиболее интенсивно рассеивается коротковолновое излучение. Известно, что интегральная интенсивность излучения диполя пропорциональна четвертой степени частоты (ш lA ). Следовательно, голубой свет рассеивается значительно сильнее красного (Хкр/ гол = 1,6). Индикатриса рассеяния похожа на распределение потока электромагнитной энергии в пространстве (см. 1.5), полученное на основе очевидного положения об отсутствии излучения в направлении движения осциллирующего электрона. [c.353]

Поле Яг создается с помощью электромагнита с илоскопарал-лельными отшлифованными и отиолированными полюсами. Высокая тщательность изготовления этого электромагнита необходима для создания строго однородного поля, которое должно выделять в пространстве направление для ориентации диполей, но не смещать их. [c.76]

Предположение о том, что все диполи в среде равны и расположены параллельно, может быть оправдано в случае диэлектрика (поляризация атомов), однако в случае парамагнетика (ориентация ионов) оно неприменимо. Онзагер [28] показал, что среднее поле в месте расположения иона (при усреднении как по пространству, так и по времени) равно полю, вычисленному по формуле (7.12), однако оно не является полем, оказывающим на ион ориентирующее действие. Сам ион вызывает поляризацию окружающей его среды, а это приводит к появ [ению некоторотг составляющей поля в место расположения иона. Эта составляющая, названная Бёттхером [29] полем реакции , меняет свое направление вместе с диполем (если предполагать, что среда вокруг диполя является изотропной) поэтому она не приводит к ориентации иона (,х отя и приводит к появлению соответствующего члена в выражении для энергии). Задача состоит в том, чтобы вычислить поле в месте расположения одного из ионов в решетке в случае, когда сам ион отсутствует. Такое вычисление связано с большими трудностями. Онзагер для получения приближенного р( -шения заменил парамагнетик непрерывной средой, обладающей проницаемостью [1, со сферической полостью, объём которой равен объему отсутствующего иона. И этом случае из уравнений Максвелла можно получить соотношение [c.432]

Дипольно-релаксационная ориентационная) поляризация определяется поворотом и ориентацией диполей в направлении поля и свя-зана с тепловым движением частиц. Дипольные молекулы, находящиеся в хаотическом тепловом движении, ориентируются в направлении действующего внешнего электрического поля, создавая эффект поляризации диэлектрика. При снятии внешнего электрического поля поляризация нарушается беспорядочным тепловым движением молекул. Диполи приобретают самое разнообразное положение в пространстве, и эффект полярного их расположения исчезает. Время установления и нарушения поляризации определяется временем релаксацит дипольных молекул. [c.7]

ОБОБЩЁННАЯ ФУНКЦИЯ — матем. понятие, обобщающее классич. понятие ф-ции. Потребность в таком обобщении возникает во многих техн., физ. и матем. задачах. Понятие О. ф. даёт возможность выразить в математически корректной форме такие идеализир. понятия, как плотность материальной точки, точечного заряда, точечного диполя, плотность (пространств.) простого или двойного слоя, интенсивность мгновенного источника и т. д. С др. стороны, в понятии О. ф. находит отражение тот факт, что реально нельзя измерить значение физ. величины в точке, а можно измерять лишь её ср. значения в достаточно малых окрестностях данной точки. Т.о.,0. ф. служат удобным и адекватным аппаратом для описания распределений разл. физ. величин, поэтому О. ф. ваз. также распределениями. [c.375]

На С. существует весьма сложная система маги, полей, изменяющаяся как во времени, так и в пространстве. В течение ряда дет вблизи минимума цикла активности высокие широты заполиевы преим. слабыми полями одного знака (направления нормальной составляющей). В северном iV и южном S полушариях знаки поля различны, гак что картина там напоминает распределение полей диполя, помещённого в центре G. Каждые 11 лет происходит смена знака вы-сокош1 0тных полей — переполюсовка диполя. [c.593]

Зависимость интегралов h и I2 от скорости 7 дефазировки ДУС определяется скоростью спадания в пространстве хромофор-туннелонного взаимодействия Д. Обычно берется взаимодействие диполь-дипольного типа. Выбирая [c.275]

Ферромагнитные материалы состоят из магнитооднородных кристаллов, которые расположены очень плотно. Кристаллографические оси кристаллов ориентированы в пространстве беспорядочно. Отдельные кристаллы объединяются в домены. Каждый домен состоит из множества кристаллов и образует элементарный диполь. В домене атомные магнитные моменты ориентированы в одном направлении, совпадающем с направлением легчайшего намагничивания и соответствующем минимуму потенциальной энергии. Последняя складывается из энергии материала и, если в нем имеются упругие напряжения, из энергии этих напряжений. Энергия материала минимальна в направлениях его кристаллографических осей. Например, в никеле эти направления совпадают с четырьмя его диагоналями. Таким образом, магнитные моменты доменов могут быть ориентированы для никеля в восьми направлениях. Если материал не намагничен, то все эти направления встречаются одинаково часто и благодаря беспорядочной ориентации магнитных моментов отдельных доменов все они в среднем взаимно компенсируются. [c.67]

РАДИОСЕТЬ, основная часть всякой радио-установки, передающей или приемной, служащая для излучения энергии в пространство в первом случае и для извлечения энергии из пространства—во втором. Р. состоит иа антенны (см.) и заземления (см.) вместо последнего м. б. применен противовес (см.). Часто впрочем под названием антенна понимают всю Р. Применяемые Р., в зависимости от назначения радиостанции (см.) разделяются на пять типов Р.мощных радиотелеграфных станций на длинных волнах, Р. станций радиове-щате л ьных, р. коротковолновых передающих и приемных радиостанций, Р. любительского типа, Р. длинноволновых приемных радиостанций с направленным действием. Кроме того существуют Р. станций специального назначения, например для пеленгаторов (см.), радиомаяков (см.) и др. Прототипом всех Р. является диполь (см.) Герца, состоящий из двух сосредоточенных емкостей, соединенных проводом (фиг. 1). Так как провод обладает самоиндукцией то диполь является колебательным контуром. [c.387]

Наряду с аномалией диэлектрической постоянной в точке Кюри резко возрастают также и пьезоэлектрические и упругие константы сегнетоэлектрических кристаллов. Это объясняется тем, что решетки таких кристаллов представляют собой совокупности диполей с уменьшение.м тепловой энергии эти диполи оказываются неспособными принимать все статистически возможные положения, распределенные в пространстве равномерно. Поэтому при тем пературе ниже точки Кюри сегнетоэлектрический кристалл состоит из спонтанно поляризованных областей, являющихся электрическими аналогами доменов в ферромагнетиках. Таким образом, пьезоэлектрический эффект в таких кристаллах обусловлен преимущественной поляризацией, возникающей как бы ферроэлектрически [Л. 35]. [c.93]

Поляризация диэлектриков. Хотя диэлектрики и не проводят электричества, тем не менее они испытьшают те или иные изменения под действием электрического поля. Под действием электрического поля в диэлектрике выявляются определённым образом направленные диполи и каждый из них создаёт собственное электрическое поле. Поля полюсов диполя накладываются на поле свободных зарядов, и таким образом создаётся то поле, которое имеется в действительности в пространстве, заполненном диэлектриком. Электрическое поле, создаваемое диполями, пропорционально напряжённости внешнего электрического поля. Электрическое смещение (индукция) поля диэлектрика численно равно [c.487]

В этой теории вещество рассматривается как совокупность взаимодействующих частиц (атомов и молекул), находящихся в вакууме. Такие частицы образуют поле, которое испытывает большие локальные колебания внутри вещества. Эго внутреннее поле видои.чменяется любым полем, которое прикладывается извне, и свойства вещества находят путем усреднения по полному полю внутри него. Поскольку область, по которой проводится усреднение, велика по сравнению с линейными размерами частиц, их электромагнитные свойсгва можпо отождествить со свойствами электрического и магнитного диполей тогда вгоричное ноле совпадает с полем таких. диполей (с запаздыванием). фактически именно это мы только что описали, рассматривая вещество как некое непрерывное распределение, взаимодействующее с полем такой подход соответствует первому приближению теории атомного строения (для медленного изменения в пространстве). В этом приближении для достаточно слабых полей ) мы можем предположить, что Р и М пропорциональны соответственно Е и Н, т. е. [c.94]

Излучение. диполя, как и излучение любого излучателя, харахс-теризуется определенным распределением интенсивности в пространстве, отличном от сферического. Это распределение называют жрак-теристикой направленности источника. Для наиболее простого случая, когда имеется осевая сшлметрия излучения, т.е. когда зависимости от азимутального угла нет, характеристика направленности (см. рис. 9.5) определяется отношением [c.73]

Излучение от этого синусоидального момента р эквивалентно излучению диполя Герца. Среднее значение потока, излучаемога им в пространство, имеет вид [c.259]

Смотреть страницы где упоминается термин Диполь в пространстве : [c.630] [c.123] [c.18] [c.189] [c.199] [c.199] [c.123] [c.30] [c.33] [c.220] [c.261] [c.564] [c.680] [c.218] [c.282] [c.275] [c.291] [c.140] [c.305] [c.94] [c.22] [c.354] [c.172] [c.473] [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...