Линия тока для диполя

Линии тока для диполя изображены на рис. 296. Метод их построения изображен на чертеже того же рисунка. Положив 1 = — лй, где [c.435]

При способе, наиболее часто применяемом для измерения сопротивления грунта, исходят из показанного на рис. 3.20 (в верхней части) симметричного расположения четырехэлектродного устройства на поверхности земли. Распределение тока и потенциалов соответствует характерному для электрического диполя. Ввиду более тесного расположения линий тока у электродов А и В, через которые подводится ток, здесь происходит наибольшее падение напряжения, тогда как в области напряжения U, снимаемого между электродами С к D, распределение напряженности поля получается сравнительно равномерным. По результату измерения можно рассчитать согласно формуле (24.41) удельное сопротивление грунта [34]. При неизменном расстоянии между внутренними электродами а (например, 1,6 м) увеличивали расстояние между наружными электродами Ь (например, с 1,6 до 3,2 м) и тем самым расширяли охватываемый диапазон глубин. График функции F(a, Ь) показан на рис. 24.3. [c.116]

То обстоятельство, что циркуляция даже вокруг одного вихря является конечной, представляет очевидное нарушение одной из основных характеристик безвихревого потока, развитых ранее, вызванное тем, что линии тока окружают особую точку в точке г —О скорость бесконечна, в то время как все производные гармонического потенциала должны быть конечны. Следует обратить особое внимание на то, что этот поток в отличие от источника или диполя является по существу двухмерным, так что его можно рассматривать или как поток плоского типа, который будет подробно обсуждаться в главе IV, или как неразрывный прямолинейный вихрь в трех измерениях. В последнем случае мы имеем вихрь более общего типа, для которого потенциал представляет векторную функцию. [c.84]

Таким образом, рассматриваемая линия тока, соответствующая с = 0, состоит из окружности и оси X. Примем эту окружность за контур твердого тела тогда в каждой из меридиональных плоскостей (т. е. проходящих через ось х) будем иметь обтекание окружности радиуса что для пространства соответствует обтеканию шара того же радиуса. Итак, для того чтобы получить обтекание шара заданного радиуса р поступательным потоком с заданной скоростью V, необходимо в этот поток поместить диполь с осью, параллельной V, момент которого вычисляется из последней формулы [c.200]

Отсюда следует, что линип тока п линии равного потенциала взаимно заменяемы. Можно линии тока считать линиями равного потенциала, а линии равного потенциала — линиями тока. Таким образом, определив какой-нибудь плоский потенциальный поток, мы сразу же находим другой поток, для которого линии тока первого потока являются линиями равного потенциала, и наоборот. Такие потоки называются сопряженными. В предыдущем мы ужо имели примеры сопряженных потоков таковы, напрпмер, источник на плоскости и вихрь. Для диполя на плоскости сопряженным является также диполь, но с осью, перпендикулярной к оси первого диполя. [c.217]

Определив для диполя потенциал скорости 9 (3. 63) функцию тока (3.64), найдем для него линию тока и эквипотенциальные линия. [c.71]

Фиг. 3.20. Линии тока и эквипотенциальные линии для течения от диполя.

Легко нарисовать линии тока, которые имеют такой же вид, как и силовые линии электрического поля для диполя (см. фиг. 47). [c.138]

Следовательно, линия тока С = О состоит из оси х и этой окружности. Чтобы представить общий характер течения, следует построить другие линии тока (рис. 7.5). Если принять во внимание, что в идеальной жидкости условие, определяющее любую линию тока (и = 0), совпадает с условием на твердой границе, то можно окружность радиусом (линию тока) заменить твердой поверхностью, причем течение от этой операции не нарушится. Тогда, не учитывая течение внутри окружности, получим ее обтекание (точнее — обтекание круглого цилиндра) потенциальным потоком с постоянной скоростью Uo вдалеке от цилиндра (в бесконечности). Исключая из рассмотрения момент диполя М = 2nwo o. получаем окончательные выражения для функций U7, ф и ) потока, обтекающего круглый цилиндр [c.223]

СосГ sin 0 1 —гУг2) =0, распадающееся на два самостоятельных уравнения sin 6= =0 и 1—г о1г —0. Отсюда следует, что нулевая линия тока представляет собой два отрезка оси х, между которыми располагается окружность радиусом г=г (рис. 4.10). Принимая нулевую линию тока за твердую обтекаемую поверхность и вспоминая, что г =М [2лСоо), получаем решение задачи о движении жидкости вокруг произвольного цилиндра, радиус которого Го дает возможность найти необходимый для этого случая момент диполя М. Поле скоростей по обе стороны от нулевой линии тока определяется обычным образом по известным функциям (4.18) [c.88]

В частности, если взять окру.жность А В за контур кругового цилиндра радиуса i, то линии тока, внешние к этой окружности, дадут картину обтекания такого цилиндра потоком, пер-цендикулярным к его образующим. Зная радиус цилиндра и скорость потока в бесконечности F, можно из последней формулы вычислить момент М диполя, который нужно представить себе помещенным на оси цилиндра, для того чтобы пол -чить сго обтекание [c.188]

Зная выражения комплексных потенциалов для элементарных течений в отдельных случаях, путем наложения потоков можно получить годографы скоростей и при некоторых более сложных формах течения. Например, при равномерном течении со скоростью у = Юх = имеем ф= с и а при диполе с М =2я имеем < =х (х +у ) и =—у1 х +у ). Суммирование потенциалов и функций тока обоих исходных течений дает < =х+[х1(х +у )] и =у — у1(х +у ) - При построении линий тока г ) = 1/— [i//(x2+i/2)]= onst получается картина безциркуляционного обтекания круглого цилиндра (рис. 55.1, в). [c.478]

Эта формула описывает так называемый линейный вихревой диполь, или просто вихревой диполь, с моментом т. Легко показать, что линии тока и эквипо-тенциали представляют собой окружности, касающиеся начала координат. Причем центры окружностей для линий тока и эквипотенциалей лежат соответственно на осях X и у. Напомним, что для обычного диполя, состоящего из источника и стока, комплексный потенциал имеет вид = т/2яг. Из сравнения с (2,26) следует, что различие между вихревым и обычным диполями заключается в том, что линии тока и эквипотенциали меняются местами. Выше была описана прямолинейная вихревая нить в безграничном пространстве (или точечный вихрь на неограниченной плоскости). При наличии твердых границ в ряде частных случаев можно найти аналитическое решение с помощью метода отражений. В частности, для точечного вихря в области, ограниченной вещественной осью, отраженный вихрь имеет равную по величине и противоположную по знаку циркуляцию (рис, 2.6). Комплексный потенциал системы и индуцированное поле скоростей имеют соответственно вид [c.94]

На рис. 8.3 и 8.4 представлены картины линий тока при обтекании полуцилиндрической выпуклости на плоской поверхности f x) = — х [Боголепов В.В., 1975 при числах Рейнольдса Ее = О и 30 в качестве внешней асимптотики использовалось известное решение (8.84) для диполя. Видно, что при Де = О течение является симметричным (это следует из вида уравнений и краевых условий при Ке = 0), в критических точках имеются маленькие срывные зоны (аналогичные срывные зоны были получены в работе [Burggraf O.R., 1966] при исследовании течений в прямоугольных ка- [c.398]

Противовес в радиотехнике—часть радиосети (см.), представляющая ряд прово-дов, подвешенных на небольшой высоте над землей. По самому существу радиосеть должна состоять из двух частей, т. к. она представляет собой две обкладки конденсатора, и должна присоединяться к двум полюсам рюточника или приемника токов высокой частоты. Самая простейшая радиосеть—диполь (см.), двухполюсник, уже своим названием показывает, что состоит из двух частей. Если обе части одинаковы, радиосеть называется симметричной. Однако одна часть радиосети не должна обязательно быть похожа на другую. Обычно вторую часть сети заменяют землей, получается заземленная антенна (см.). Антенна с П. представляют собой нечто среднее между симметричной радиосетью и заземленной антенной. Обычно П. отличается от антенны и только в самых простых случаях похож на нее. Применение П. имеет смысл, потому, что главные потери в антенне—это потери в земле. Электрич. силовые линии, заканчиваясь на земле, создают токи в земле между местом своего окончания и антенной. Потери в земле и определяются этими токами. Для уменьшения токов в земле можно или проложить в земле провода, чтобы ток шел по ним, а не по земле, или перехватить силовые линии до их проникновения в землю, поставив между землей и антенной экран из проводов. Первый способ—хорошее заземление (см.)— иногда носит название з а-земленного П. Второй способ и есть применение настоящего П. [c.170]

ПОЛУВОЛНОВОЙ ВИБРАТОР (полуволновой диполь) — простейшая приёмная и передающая антенна, ГЛ. обр. в области коротких волн п ультракоротких волн. Представляет собой проводящий стержень, длина к-рого близка к половине длины волны излучаемых или принимаемых колебаний. Для связи с генератором или приёмником в ср. части стержня делается разрыв, к к-рому подключается фидер. П. в. можно упрощённо рассматривать как четвертьволновый отрезок разомкнутой двухпроводной линии, проводники к-рой разделены на угол 180° (см. Линии передачи). При этом в идеальном П. в. (без потерь) ток распределён по длине по закону /(г) = /дСозлзЛ, где I — длина П. в., а /ц — ток в пучности (в месте подключения питающей линии). Эл.-магн. поле в ближней зоне П. в. распределено так, что преимуществ, излучение или приёл[ имеет место в плоскости ху (перпендикулярной оси П. в. Ог и проходящей через его центр О). Линии злек-трпч. поля располагаются в плоскостях, пересекающихся по оси Ос, а линии магн. поля образуют окружности с центрами на оси Ос, лежащие в перпендикулярных плоскостях. Диаграмма направленности П. в. представляет собой поверхность тела вращения относительно Ос и описывается в любом аксиальном сечении выражением С = соз<р, где ф — угол между плоскостью преимуществ, излучения и лучом из центра П. в. Сопротивление излучения П, в. равно — 73 Ом. Потери, связанные с проводимостью, в П. в. обычно пренебрежимо малы, так что согласованный с фидером П. в. излучает практически всю подводимую энергию. [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...