Намагниченность вещества

Но как измерить температуру спиновой системы, если ее нельзя приводить в контакт ни с каким термометром В этом случае в качестве термометрического вещества используют саму спиновую систему, подобно тому, как для этой цели используют идеальный газ в газовых термометрах. Только вместо давления теперь измеряют вклад в суммарную намагниченность вещества, связанный со спиновой системой. Этот вклад пропорционален разнице между числами магнитных диполей, N-1 и /, повернутых, соответственно, по и против поля. Из формулы (4.25) следует, что он определяется температурой и может быть использован поэтому для ее измерения. [c.94]

В случае ядерных спинов величина этого вклада очень мала. На фоне полной намагниченности вещества его можно заметить, только используя магнито-резонансные методы, с помощью которых его можно избирательно выделить. Эти методы получили широкое развитие после того, как в 1944 году Е.К.Завойский открыл явление электронного парамагнитного резонанса, а в 1946 году Ф.Блох с сотрудниками —явление ядерного магнитного резонанса. [c.94]

Яс — напряженность внешнего магнитного поля, при которой наблюдается та или иная особенность в зависимости намагниченности вещества от магнитного поля [c.653]

Количественную оценку магнитных свойств вещества принято давать по его магнитной восприимчивости и = = MIH, где М — намагниченность вещества, Н — напряженность внешнего магнитного поля. В зависимости от магнитных свойств вещества разделяют на диамагнетики, парамагнетики, антиферромагнетики и ферри-магнетики. [c.6]

Это уравнение показывает, что второй член выражения (2,9) зависит от намагниченности вещества [c.18]

МОЛЕКУЛЯРНОЕ ПОЛЕ — эффективное магн, поле Н в магнетике, создаваемое магнитными моментами намагниченного вещества [c.195]

Эта величина — мера намагниченности вещества. Магнитная проницаемость связана с магнитной восприимчивостью следующей зависимостью [c.214]

Магнитная восприимчивость к — величина, характеризующая связь намагниченности вещества J с напряженностью магнитного поля Я к = J/H. [c.157]

Как известно из электродинамики, полная элементарная работа, которую совершают источники магнитного поля по изменению поля и по намагничению вещества при изменении вектора индукции на величину dB, отнесенная к одному молю с объемом V, выражается формулой oA = — — dB. Мы ограничимся рассмотрением однородных по-Аж [c.71]

Формулы (21.18) могут оказаться тривиальными тождествами вида 0 = 0. Если это, однако, не так, то эти формулы предсказывают определенную связь между двумя новыми перекрестными эффектами намагничение вещества в электрическом поле и поляризация вещества в магнитном поле. [c.108]

Намагниченность (вектор намагничения). Намагниченность J — величина, равная отношению магнитного момента тела к его объему. В случае равномерного намагничения вещества [c.94]

Ампер на метр равен намагниченности вещества, при которой вещество объемом 1 м имеет магнитный момент 1 А-м . Размерность намагниченности [c.94]

Магнитная восприимчивость. Намагниченность вещества пропорциональна напряженности намагничивающего магнитного поля, т. е. [c.94]

Вводя определение вектора намагниченности вещества [c.23]

МАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ — характеристика результирующего магнитного поля в вещество. М. и. В связана с напряженностью внешнего поля Н и намагниченностью вещества / соотношением В = /Г-j--4- 4я/ (см. Индукция). [c.62]

Ур-нпе (6) определяет магнитный момент Ы объема У однородно намагниченного вещества и эквивалентный ему момент плоского контура тока г, охватывающего площадь А = а и (п° — единичный вектор нормали к площади). [c.76]

ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС ЯДЕРНЫЙ — встречавшееся в более ранней литературе неточное название ядерного магнитного резонанса, представляющего собой резонансный эффект изменения намагниченности вещества, обусловленный магнетизмом ядер. [c.586]

Стерженек любого вещества, помещенный в магнитное поле, поляризуется особенным образо.м и под влиянием возникающих при этой поляризации пондеромоторных сил устанавливается (в однородном поле) своим наибольшим измерением либо в направлении поля (парамагнитные вещества) либо перпендикулярно к полю (диамагнитные вещества). В неоднородном поле кроме вышеуказанной ориентирующей пары появляется еще сила, стремящаяся переместить стерженек к месту наибольшей (парамагнитное тело) или наименьшей (диамагнитное тело) напряженности магнитного поля. Феноменологически эти пондеромоторные силы м. б. описаны как результат взаимодействия с магнитным полем двух равных по величине и противоположных по знаку магнитных масс, появляющихся в результате поляризации на концах стерженька и взаимодействующих по закону Кулона. Поляризованный т. о. стерженек называют намагниченным. Каждый элемент объема dv намагниченного вещества приобретает при этом магнитный момент с1т. Величину / = принимают за меру [c.182]

Величины намагниченности насыщения и коэрцитивной силы для вещества и для тела практически одинаковы. Остаточная намагниченность Л/ значительно меньше намагниченности вещества, поскольку = 0 [c.46]

Аналогично, намагниченность вещества (парамагнетизм и ферромагнетизм) возникает в результате поворотов магнитных моментов атомов и молекул под действием внешнего магнитного поля. Однако в полях столь высоких частот, которые лежат в оптической области спектра, атомы и молекулы не успевают поворачиваться за времена порядка периода световых колебаний. Диамагнитный же эффект, принципиально имеющий место во всех веществах, пренебрежимо мал. Поэтому в полях указанных частот намагничивание вещества практически не происходит. Вот почему в оптических явлениях, за редкими исключениями, магнитные свойства вещества не проявляются, и можно пользоваться формулой (5.11) вместо более общей формулы (5.10). [c.39]

В энергии анизотропии. Если намагниченность вещества соответствует такому состоянию, то в нем практически уже не может вновь возникнуть доменная [c.336]

Бается отставание изменения величины намагниченности ферромагнитного вещества от изменения внешнего магнитного поля, в котором находится вещество. Важнейшей причиной магнитного гистерезиса является характерная для ферромагнетика зависимость его магнитных характеристик ( .I, /) не только от состояния вещества в данный момент, но и от значений величин ц и / в предыдущие моменты времени. Таким образом, существует зависимость магнитных свойств от предшествующей намагниченности вещества. [c.282]

Заметим, что лг не является величиной постоянной для данного материала и зависит от его состояния и от степени намагничения. С увеличением намагничения вещества значение >.г понижается. [c.141]

Наконец, укажем, что тепловое расширение, возникающее при нагревании ферромагнетика, также должно сказываться на результатах измерений температурной зависимости самопроизвольной намагниченности. Пусть — самопроизвольная намагниченность вещества, отнесенная к единице массы, а.<т — относительный объем. Тогда, считая 4 функцией да и Г, имеем [c.153]

Здесь М - вектор намагниченности вещества магнита, У , - объем магнита. Используя известные выражения для силы Г, (2.2) и момента сил М, [c.18]

МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ, величина, характеризующая связь намагниченности вещества с магнитным ппле.к в атом веществе. М, в, х в статич. полях равна отнохненню намагниченности вещества М к напряжённости Я намагничивающего поля к — величина безразмерная. М. в., рассчитанная на 1 кг (или 1 г) вещества, наз. удельной (у.уд -л/р, где р — плотность вещества), а М. в. одного моля — м о-л я р н о ii (или атомной) у =Худ-т, где т — молекулярная масса вещества. С магнитной проницаемостью М. в. D статнч. полях (статич. М. в.) связана соотношениями ) = 1 + 4як (в ед. СГС), (,1 = 1+и (в ед. СИ), М. в. может быть как положительной, так и отрицательной. Отрицательной М. в. обладают диамагнетики (ДМ), они намагничиваются против поля ноложитель-Пой — парамагнетики (ПМ) и ферромагнетики. (ФМ), они намагничиваются по нолю. М. в. ДМ и ПМ мала по абс. величине —10 ), она слабо зависит от Н и то лишь в области очень сильных полей (и низких темп-р). Значения Й1. в. си. в табл. [c.649]

Феноменологич. объяснение Ф. э. заключается в том, что в общем случае намагниченное вещество нельзя охарактеризовать одним показателем преломления п. Под действием магн. поля показатели преломления и для циркулярно право- и левополяризованного света становятся различными. Вследствие этого при прохождение через среду вдоль магн. поля право- и левополяризованные составляющие линейно поляризованного излучения распространяются с разными фазовыми скоростями, приобретая разность хода, линейно зависящую от оптической длины пути. В результате плоскость поляризации линейно поляризованного монохроматич. света с длиной волны X., про-шедщ1его в среде путь /, поворачивается на угол [c.275]

J - намагниченность вещества ферромагнитной частицьх. А/м, J = х е (здесь- х - магнитная восприимчивость частицы) Сила гидродинамического сопротивления направлена вверх. Магнитостатическая сила, обусловленная действием на частицу магнитным полем катушки [312], равна [c.94]

Кривые намагничивания ферромагнитаых материалов при перемагничи-вании образуют петлю магнитного гистерезиса (если первоначально не намагниченное вещество намагнитить до насыщения, а затем уменьшать и снова увеличивать напряженность магнитного поля, то изменение индукции не будет следовать начальной кривой). Площадь петли магнитного гистерезиса пропорциональна энергии, теряемой в образце на его нагревание за один цикл изменения поля (гистерезисные потери). Характерными точками магнитного гистерезиса являются коэрцитивная сила и остаточная намагниченность. [c.101]

Намагничиванию ферромагнитных тел препятству гг гистерезис, который можно сравнить с внутренним трением в твердых телах. При намагничивании действуют две силы сила магнитного поля, стремящаяся повернуть ферромагнитные области (области спонтанного намагничивания) в направлении действия поля, и препятствующая намагничиванию сила, внешним проявлением которой является гистерезис. Намагниченность вещества в каждый данный момент определяется условием равновесия у этих сил. [c.16]

Для исследования доменной структуры т. ф.-м. п. применяют метод порошковых фигур (метод Акулова—Биттера), а также магнитооптические эффекты Керра и Фарадея. Первый состоит в том, что изменение интенсивности отраженного от поверхности ферромагнетика света (по сравнению с интенсивностью падающего света) пропорционально намагниченности. Второй заключается во вращении плоскости поляризации света, прошедшего через намагниченное вещество. [c.296]

Если на 1 г вещества приходится п атомов, каждый из которых имеет магнитный момент т, то соответствующая максимальная удельная намагниченность вещества а=пт достигается при абсолютной температуре Г= =0 при параллельной ориентации магнитных моментов всех атомов. При возрастании температуры вещества совершенная ориентировка магнитных моментов атомов нарушается и значение о уменьшается при некотором критическом значении температуры 0 (точка Кюри) тепловая энергия атомов превышает энергию взаимодействия между спиновыми мол-1ентами атомов и упорядоченная ориентация атомных магнитных моментов сменяется хаотической. [c.14]

Взаимодействие между электронами, которое ориентирует их спины параллельно, феноменологически может быть описано как результат влияния молекулярного магнитного поля (поля Вейсса), нанрял<енность которого Я-йг пропорциональна намагниченности вещества [c.15]

Онзагер >) следующим образом видоизменил метод Лоренца для вычисления Лоренц с целью упростить вычисления описывал воображаемую сферу около данной молекулы и получил член 47гМ/3 в уравнении (142.4), рассматривая составляющие поля, создаваемые молекулами внутри и вне сферы. Делая это, он предположил, что имеется однородное намагничение вещества. Онзагер допустил, что эта сфера имеет физический смысл реального объёма, внутри которого содержатся молекулы. Кроме того, он сделал два следующих предположения [c.634]

Намагниченность вещества пропорциональна папряженности магнитного поля. [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...