Поток диполя

Это течение представляет наложение поступательного потока, диполя и вихря в начале координат. [c.266]

Плоскопараллельный поток+диполь. Диполем называется определенная комбинация источника и стока, образующаяся в результате предельного перехода при их неограниченном сближении и условии, что их мощность (произведение расхода на расстояние) при этом остается постоянной. Такое абстрактное течение дает линии тока в виде семейства окружностей, касающихся оси х, центры которых находятся на оси у. [c.83]

В результате сложения равномерного потока, диполя и вихря можно получить поток, обтекающий круглый цилиндр с циркуляцией. Для этого потока [c.36]

Прием наложения потоков, оправдываемый линейностью уравнений для ф и позволяет получать новые потоки. Так, например, поток диполя (п. 4) может быть получен сложением потоков источника и стока одинаковой мощности, размещенных по оси Ох симметрично относительно начала координат О в точках с абсциссами ь, при предельном переходе /г О, - оо, Q 2h стремится к конечной величине т — моменту диполя [c.173]

Бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра радиуса а (рис. 63) — наложением однородного потока (п. 1) на поток диполя (п. 4) при т = = 2ла Поо (Поо — действительная положительная величина). Комплексный потенциал будет [c.173]

Поток диполя в безграничной жидкости получим, используя прием наложения потоков. Определим сначала потенциал скоростей поля, создаваемого совокупностью источника и стока с равными по абсолютной величине мощностями Q. [c.271]

Полученный предельный поток с потенциалом скоростей ср, определенным формулами (18) или (18 ), называют потоком диполя, находящегося в точке А, имеющего ось АЬ и момент т. Иногда момент диполя рассматривают как вектор т, имеющий величину т и направленный по оси диполя АЦ при этом потенциал диполя можно представить в виде [c.395]

Можно указать и ряд других областей знания, в которых уравнения и граничные условия аналогичны уравнениям и граничным условиям теории фильтрации и гидродинамики. Поэтому исследование тех или иных задач гидродинамики потенциальных течений или теории фильтрации выходит за рамки одной области. Ряд задач, не представляющих особого интереса в одной области, в другой области имеет конкретное содержание. Например, обтекание плоским поступательным потоком диполя, ось которого направлена по потоку, в рамках гидродинамики представляет собой весьма искусственное течение. В теории фильтрации это течение представляет собой обтекание поступательным потоком каверны. При изучении течений в слоях переменной толщины в гидродинамике кажется нереальным стремление толщины слоя к бесконечности. В теории фильтрации последнее имеет вполне реальную физическую интерпретацию, ибо толщина слоя аналогична его проницаемости, а бесконечная величина последней определяет свободную жидкость. [c.336]

Т. е. величина скорости обратно пропорциональна расстоянию от источника (стока) или вихря. В начале координат скорость бесконечно велика начало координат является особой точкой поля скоростей, а источник (сток) или вихрь называют гидродинамическими особенностями потока. в дальнейшем нам придется иметь дело и с другими особенностями потока диполем, вихреисточником. [c.204]

Полученный предельный поток с потенциалом скоростей ф, определенным формулами (19) или (20), называют потоком диполя в точке А с осью АЬ и моментом т. Иногда момент диполя рассматривают как вектор т, имеющий величину т и направленный по оси диполя АЬ при этом потенциал диполя можно представить при помощи скалярного произведения момента на вектор-радиус так [c.354]

Первое из них представляет собой ось х, а второе — окружность с центром в начале координат и радиусом Го. Таким образом, в рассматриваемом сложном течении жидкости есть струйка, которая направляется из бесконечности вдоль оси X, а затем разветвляется, образуя окружность радиуса Го. В соответствии со сказанным исследуемое течение будет таким же, как и течение, возникающее при обтекании неподвижного цилиндра циркуляционно-поступательным потоком. Причем такое течение, как следует из проведенного анализа, может быть получено в результате сложения поступательного потока, диполя и циркуляционного потока (вихря). [c.456]

Еще раз отметим, что излучение исходит из центра диполя, т. е. вектор S направлен по единичному вектору Rq. Формула (2.35) определяет мгновенное значение потока электромагнитной энергии, излучаемой по направлению 0. Диаграмма зависимости S от по- [c.31]

Но найденное значение S равно средней плотности потока электромагнитной энергии в определенном направлении, характеризуемом углом. Для тоге, чтобы получить полную мощность излучающего диполя нужно просуммировать эти средние [c.60]

Поток, который получается в пределе, называется диполем, постоянная М, его характеризующая,— моментом диполя, а ось х (в данном случае) — осью диполя. Вычислим потенциал скоростей и функцию тока диполя. [c.110]

Поток электрического смещения Электрическое смещение Электрическая ёмкость Абсолютная диэлектрическая проницаемость Электрический момент диполя Плотность электрического тока Линейная плотность электрического тока Напряженность магнитного поля [c.27]

Используя принцип суперпозиции, найдем результат наложения равномерного потока со скоростью и , направленной вдоль вещественной оси, на диполь с моментом М. Комплексный потенциал результирующего течения, потенциал скорости и функцию тока получаем из формул предыдущего параграфа [c.222]

Метод наложения потенциальных потоков, описанный в п. 7.1—7.5, имеет ограниченные возможности, так как заранее неизвестно, какие потоки надо сложить, чтобы получить требуемое течение, и, наоборот, неизвестно, какое течение получится, если сложить наперед выбранные потоки. В связи с этим задачу определения поля течения в заданных границах сложной конфигурации таким путем решить практически невозможно. Правда, используя суммирование непрерывно распределенных особенностей (источников, вихрей или диполей), можно свести задачу к интегральному уравнению. Это развитие метода наложения кратко изложено в п. 7.10. [c.236]

Обтекание сферы можно получить, если сложить прямолинейный однородный поток и диполь. Оба течения являются осесимметричными, и потому функция тока результирующего течения в соответствии с формулами (7.117) и (7.121) имеет вид [c.279]

Рис. 117. Форма линий тока, образующаяся при наложении прямолинейного потока на диполь

Наложим на бесциркуляционный поток, обтекающий круглый цилиндр, одиночный плоский вихрь с центром в начале координат и циркуляцией Г. Вращение вихря выберем по часовой стрелке. В результате такого сложения мы снова получим поток, обтекающий круглый цилиндр. Действительно, мы видели, что в результате сложения прямолинейного потока и диполя образуется течение, имеющее одну из линий тока в виде окружности Ь, которую мы и приняли за След поверхности цилиндра (см. рис. 117). Но в прибавляемом дополнительно вихре все линии тока являются окружностями. Следовательно, среди них найдется и окружность и, совпадающая с L. Поскольку векторы скоростей в совпадающих точках Ь и Ь коллинеарны, то новая линия тока, получаемая в результате сложения, также будет окружностью того же радиуса, и мы снова примем ее за след поверхности цилиндра. Очевидно, все другие линии тока в результате сложения изменят свою форму. Суммированием получим комплексный потенциал нового течения [c.243]

Используя принципы наложения потенциальных потоков, решение задачи об обтекании тела несжимаемой жидкостью и построение соответствующей кинематической схемы течения можно свести к отысканию такого распределения особых точек (источников, диполей и т. п.), которое при отсутствии тела даст ту же самую картину течения, как и при наличии тела в потоке. [c.40]

Определите комплексный потенциал потока, образующегося в результате наложения поступательного плоскопараллельного потока со скоростью V на течение от диполя с моментом /И. Найдите уравнение семейства линий тока полученного сложного течения. [c.44]

Воспользуемся известными значениями потенциала скоростей и функции тока поступательного потока 91 = Vx Ф1 = Уу и потока от диполя [c.68]

Расчет установившегося обтекания летательных аппаратов, имеющих форму тонкого заостренного тела вращения, можно производит] путем линеаризации задачи. Соответствующие способы расчета, основанные на методе источников и диполей и изложенные в работе [20], дают возможность определить параметры потока на поверхности тонкого заостренного тела вращения, а также его аэродинамические коэффициенты как при осесимметричном обтекании, так и при движении под углом атаки (малым по значению). [c.475]

Здесь первые трп слагаемых - сумма комплексных потенциалов равномерного набегаюгцего потока, диполя и источника. Диноль и источник находятся в начале координат, т.е. в центре цилиндра. В согласии со сказанным ранее [c.248]

Эффективность столкновений множества капель была также определена Линбладом с Семонином [491]. Для поля потока около сферы, рассчитанного Праудманом и Пирсоном [618], которые объединили решения Стокса и Озеена в предположении, что потенциальное поле напряженностью Е за пределами сфер однородно, они решили задачу взаимодействия двух капель радиусами и аг, образующих диполь с моментом р = а Е, ориентированным в направлении приложенного поля. Таким образом, [c.478]

Этот парадокс имеет место и при обтекании сферы. Действительно, рассмотрим течение, которое является результатом наложения осесимметричных течспнй поступательного потока (164,62) и диполя (164.64), ось которого направлена противоположно скорости поступательного потока. Функция тока этого течения [c.272]

В терминах электронной теории можно следующим образом охарактеризовать механизм процесса. Электрическое поле падающей волны раскачивает заряженные частицы (электроны), и возникает рассеянное излучение, которое в грубом приближении можно описать полученными ранее соотношениями для гармонического осциллятора, излучающего под действием вынуждающей силы (см. 1.5). В частности, сразу понятно, почему наиболее интенсивно рассеивается коротковолновое излучение. Известно, что интегральная интенсивность излучения диполя пропорциональна четвертой степени частоты (ш lA ). Следовательно, голубой свет рассеивается значительно сильнее красного (Хкр/ гол = 1,6). Индикатриса рассеяния похожа на распределение потока электромагнитной энергии в пространстве (см. 1.5), полученное на основе очевидного положения об отсутствии излучения в направлении движения осциллирующего электрона. [c.353]

Электромагнитные методы основаны на явлении ядерного магнитного резонанса (ЯМР) или на изучении траектории движения заряженных частиц в электрическом поле. Наряду с концентрацией компонента в потоке методы ЯМР позволяют определять и скорость, а следовательно, определять как истинную, так и расходную концентрацию компонента (фазы) в потоке. Так как чувствительность метода зависит от степени поляризации молекул, то наилучшие результаты получают при изучении веществ, молекулы которых являются ярковыраженными диполями. [c.242]

Здесь Ne — плотность электронов, см- г — расстояние от центра солнца, RQ. Свечение короны в непрерывном спектре обусловлено рассеянием света Солнца на электронах. Наблюдаются сильные запрещенные линии высокоионизованных тяжелых элементов (табл. 45.3). Соответствующие переходы запрещены правилами отбора в дипольиом приближении, поэтому их верхние состояния являются метастабильными. В обычных условиях они девозбуждаются столкновениями, но в среде малой плотности столкновения редки и девозбуждение происходит с излучением запрещенного кванта. Излучательная способность короны характеризуется ее мерой эмиссии ME = N dV стандартное значение меры эмиссии короны равно 4,4 10 см . Полный световой поток от короны за пределами 1,3 / при максимуме пятен составляет 1,3-10 полного потока от Солнца, при минимуме пятен — 0,8-10- солнечного потока [1]. [c.1199]

Следовательно, линия тока С = О состоит из оси х и этой окружности. Чтобы представить общий характер течения, следует построить другие линии тока (рис. 7.5). Если принять во внимание, что в идеальной жидкости условие, определяющее любую линию тока (и = 0), совпадает с условием на твердой границе, то можно окружность радиусом (линию тока) заменить твердой поверхностью, причем течение от этой операции не нарушится. Тогда, не учитывая течение внутри окружности, получим ее обтекание (точнее — обтекание круглого цилиндра) потенциальным потоком с постоянной скоростью Uo вдалеке от цилиндра (в бесконечности). Исключая из рассмотрения момент диполя М = 2nwo o. получаем окончательные выражения для функций U7, ф и ) потока, обтекающего круглый цилиндр [c.223]

Рис. 7.5, Конфигурация линий тска Рис. 7.6. Распределение скоростей течения, получаемого сложением рав- в потоке, обтекающем круглый цилиндр номерного потока и диполя

Напишите граничные условия, используемые для нахождения распределения диполей вдоль оси тела вращения, обтекаемого неусгановившимся сверхзвуковым потоком. Расс.мотрите граничные условия при обтекании тонкого конуса и заостренного тела вращения с параболической образующей (рис. 10.14). [c.481]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...