Момент диполя магнитный электрический

Задача отыскания результирующего магнитного момента в магнитном поле совершенно аналогична задаче о нахождении электрического дипольного момента диэлектрика, содержащего диполи в электрическом поле. Энергия магнитного диполя М в магнитном поле с индукцией В [c.325]

Магнитный момент диполя, электрического тока ампер - квадратный метр а л- А-т - (la)-(l ) [c.13]

Электрический и магнитный моменты диполей [c.79]

Магнитный момент электрического тока Магнитный момент диполя L4 ампер- квадратный метр А-м А-т2 Ампер — квадратный метр — магнитный момент электрического тока силой 1 А, проходящего по плоскому контуру площадью 1 [c.603]

Научная проблема в познании электрических кристаллов сводится к установлению природы их самопроизвольной (спонтанной) электрической поляризации. Здесь положение даже сложнее, чем в магнетизме, где спонтанная намагниченность объясняется элементарными магнитными моментами электронов. Элементарных электрических диполей в природе, как известно, нет, а самопроизвольная электрическая поляризация кристаллов — не редкость. [c.5]

Представление о постоянном магните стало вполне привычным. В частности, постоянными магнитами могут быть кристаллы железа, никеля, кобальта и др. Такой магнетизм (ферромагнетизм) обусловлен упорядоченным расположением магнитных моментов электронов, которые и образуют намагниченное состояние кристалла, его спонтанную (самопроизвольную) намагниченность. Слово спонтанный подчеркивает здесь то обстоятельство, что кристалл может быть намагничен в отсутствие внешнего магнитного по-чя, без него. Элементарных электрических моментов (диполей) частицы, образующие диэлектрик (электроны, протоны, нейтроны) как известно, не имеют, и поэтому на основе аналогий нельзя ожидать, что в природе найдутся вещества обладающие спонтанной электрической поляризацией. Однако такие вещества в природе существуют, хотя они менее известны и менее изучены, чем ферромагнетики. [c.30]

Соотношения между единицами магнитного момента диполя, электрического тока [c.246]

Момент элементарного электрического тока магнитный момент магнитного диполя магнитный........... [c.316]

Вид ф-ии / очевидно будет определяться характером движения зарядов в колеблющемся диполе. Временно оставляя вид функции / неопределенным, находят составляющие магнитного и электрического векторов. Если момент диполя параллелен 0Z, то уравнения (3) (4) и (6) дают для проекций и Я выра кения [c.386]

С физической точки зрения это разложение весьма удобно в случае локализованных волновых функций. Такими функциями описываются валентные электроны молекул жидкостей и газов, групп молекул в твердых телах и локализованных парамагнитных ионов. Матрицу плотности можно разложить в комбинированный ряд по степеням Е, Н и УЕ. Средние значения электрического дипольного момента, магнитного дипольного момента и электрического квадрупольного момента можно представить в виде суммы фурье-компонент, каждой из которых соответствует комбинированный ряд по степеням амплитуд электрического и магнитного поля и их градиентов. Эта процедура не представляет принципиальных трудностей, но довольно громоздка. Члены, связанные с магнитным дипольным и электрическим квадрупольным моментами, описывают генерацию второй гармоники в кристаллах с центром инверсии экспериментально этот эффект наблюдался в кальците. Полный перечень всех квадратичных членов для электрического диполя, магнитного диполя и электрического квадруполя недавно был дан Адлером [13]. [c.79]

Магнитный момент электрического тока магнитный момент диполя L4 ампер-квад-ратный метр А-м2 А-тп [c.38]

Ампер-квадратный метр — единица магнитного момента электрического тока. В частности, в ампер-квадратных метрах выражают магнитный момент диполя. [c.45]

Момент электрического диполя, электрический Момент элементарного электрического тока, магнитный момент магнитного диполя, магнитный Мощность электрической цепи мощность электрической цепи, активная Мощность электрической цепи, полная Мощность электрической цепи, реактивная [c.213]

Для дальнейшего полезно отметить, что электрический диполь в однородном электрическом поле напряженностью Е и магнитный диполь (постоянный магнит) в однородном магнитном поле напряженностью Я испытывают вращающие моменты [c.225]

Несколько ранних экспериментов [46-49] показали, что при распространении по волоконному световоду мощного импульса накачки на длине волны 1,06 мкм от Nd ИАГ-лазера с синхронизацией мод и модуляцией добротности происходит генерация второй гармоники и суммарной частоты вида со, -t- oj. Эффективность преобразования составляла около 0,1% как для суммарной частоты [49], так и для второй гармоники [52]. Такая высокая эффективность неожиданна для параметрических процессов второго порядка, поскольку восприимчивость второго порядка связана с нелинейным откликом электрических диполей, следовательно, близка к нулю в изотропных материалах, каким является плавленый кварц. Существует несколько нелинейностей высших порядков, которые могут создать эффективную для таких процессов наиболее важны среди них нелинейности на дранице сердцевины и оболочки и нелинейности, связанные с квадрупольным и магнитным моментами. Однако детальные расчеты показывают [53], что эти нелинейности могут дать увеличение эффективности преобразования максимум до 10 даже при условии фазового синхронизма. Видимо, более высокие эффективности параметрических процессов второго порядка связаны с другим механизмом. [c.309]

Дело в том, что не всякая поляризация может меняться независимо от поля. Если механизм поляризации таков, что нужно некоторое время для образования электрического или магнитного момента, то меняя поле достаточно быстро, можно получить состояния, в которых поляризация и поле будут иметь какие угодно, не связанные друг с другом значения. Подобным свойством обладает ориентационная поляризация, связанная с ориентацией электрических или магнитных моментов отдельных молекул. Время релаксации для ориентации молекулярных диполей иногда бывает настолько велико, что можно, например, наблюдать поляризацию без всякого внешнего поля. [c.165]

С другой стороны, напряженность магнитного поля магнита с магнитным моментом [Дт но аналогии с формулой для электрического поля диполя мол<ет быть выражена в следующем виде. А/м [c.161]

Каждый член в выражениях (2.9) и (2.10) содержит по крайней мере один матричный элемент вида (А р ). Комплексные экспоненты в выражении (2.1) для А можно разложить по матричным элементам всех мультипольных моментов атомной системы. Если существует центр симметрии, то волновые функции ф, будут иметь определенную четность. В этом случае члены в эфф, соответствующие электрическим диполям (т. е. члены нулевого порядка по к), исчезнут. Однако члены, соответствующие электрическим квадруполям (и магнитным диполям), линейные по к, дадут конечный результат. [c.273]

Нелинейность в электродинамике появляется и по другой причине. Электрические и магнитные поля создают не только силы (квадратичные по полю) в проводниках, поляризующихся и намагничивающихся материалах (в пространственно неоднородных полях для последних двух случаев), но и моменты сил, которые, в частности, приводят к выстраиванию электрических и магнитных диполей вдоль приложенных электрического и магнитного полей соответственно, если такого упорядочивания не было ранее. Этот момент сил квадратично зависит от векторов электромагнитных полей. При макроскопическом описании сплошной среды наличие ненулевой плотности объемного момента сил проявляется в отсутствие симметрии тензора напряжений. Этим обстоятельством наряду с другими пренебрегают в классической линейной теории пьезоэлектричества, но оно очень важно при описании кристаллов сегнетоэлектрика и ферромагнетика. [c.13]

L = 3. В соответствии с только что сказанным электрические диполь и октуполь, а также магнитный квадруполь — нечетны, в то время как магнитные диполь и октуполь, а также электрический квадруполь — четны. Для обозначения v полному моменту L. Например, электрический дипольный квант обозначается через 1, магнитный дипольный — через М, электрический квадрупольный — через 2, и т. д. [c.163]

Если же за единицу магнитного момента принять магнитный момент такого электрического тока или диполя, который на расстоянии 1 м в направлении оси создает магнитное поле, характеризуемое индукцией тл, то единица системы СГСМ магнитного момента будет соответствовать 4и- Ю-" единицы СИ. При этом размерность магнитного момента будет [L МТ- /->]. Если обозначить магнитный момент, выраженный в единицах, соответствующих первому определению, через рм, а момент, выраженный в единицах, соответствующих второму определению,—через р ,то [c.39]

Частица и система частиц должны обладать целым рядом муль-типольных моментов, поочередно электрических и магнитных электрический монополь (электрический заряд), магнитный диполь,. электрический квадруполь и т. д. [c.97]

Силы и моменты, действующие на твердую частицу, обусловлены результирующим зарядом, эпектрическим диполем (постоянным или наведенным диполем в зависимости от материала) в электрическом поле, возникающим благодаря заряженным частицам и внешнему полю, и магнитным диполем в магнитном поле. Пренебрегая влиянием магнитных диполей, определим силу действующую на твердую частицу [c.480]

Высокая степень точности измерения изменения энергии методом резонансного поглощения -у-лучей без отдачи позволяет использовать этот метод для обнаружения и изучения весьма тонких эффектов, апример для определения магнитных диполь-ных и электрических квадрупольных моментов возбужденных состояний ядер, для исследования влияния электронных оболочек на энергию ядерных уровней. В 1960 г. Паунд и Ребка использовали резонансное поглощение у-лучей без отдачи в Fe для измерения в лабораторных условиях гравитационного смещения частоты фотонов, предсказываемого в общей теории относительности Эйнштейна. Эффект удалось обнаружить при удалении источника от поглотителя (по высоте) всего на 21 м. [c.179]

Для веществ, в которых носители магнитного момента взаимодействуют между собой и с внутрикристал-лическим полем, температурная зависимость магнитной восприимчивости парамагнетиков следует закону Кюри — Вейсса xv = j(T — 0), где постоянная С во многих случаях практически совпадает с постоянной С в законе Кюри для свободных магнитных ионов данного вида постоянная 0 характеризует взаимодействие магнитных ионов между собой и с внутрикристаллическим полем. Закон Кюри — Вейсса выполняется обычно в определенной области температур. При низких температурах (ниже Г 70 К) наблюдаются отклонения от него, вызванные влиянием неоднородных электрических полей соседних ионов или ориентированных диполей молекул растворителя на орбитальный момент электронов. Закон Кюри — Вейсса выполняется также для ферро- и антиферромагнетиков в некотором интервале температур выше температуры магнитного упорядочения. [c.593]

Таким образом, у фотона нет s-, р-, d- и других состояний с определенными значениями I. Однако для фотонов существуют аналоги таких состояний, называемые мультиполями. Мультиполь электромагнитного поля — это состояние свободно распространяющегося поля, обладающее определенными полным моментом L и четностью П. Можно показать, что для свободного фотона возможны состояния с полными моментами L = 1, 2, 3,. .. При этом для каждого значения момента существует одно состояние с положительной четностью и одно — с отрицательной. Обратим внимание на то, что для фотона отсутствует состояние с нулевым полным моментом. Каждое состояние фотона с определенными моментом и четностью называется мультиполем определенного типа. Именно, состояние с моментом L и четностью (—1) называется электрическим 2 --полем, а состояние с моментом L и четностью (—1) — магнитным 2 -полем. В частности, низшие мультиполи имеют следующие названия диполь — при L = 1, квадруполь — при 1 = 2, октуполь — при [c.162]

Тогда против демона выступил — в 1950—1960 гг.— один из творцов теории информации, крупный французский физик Л. Бриллюэн, обнаруживший в его работе еще один изъян невозможность видеть отдельные атомы. Дело в том, что за 30 лет до создания квантовой теории Планка (1900) и термодинамики излучения Максвелл не подумал о включении излучения в систему, находящуюся в равновесии при температуре Т. Но демон-то в темноте не может видеть молекулы и управлять дверцей Конечно, если он демон и достаточно ловок, то попытается использовать другие средства обнаружения—будет измерять силыВан-дер Ваальса, силы, обусловленные электрическими диполями или магнитными моментами и т. д. Но все эти силы действуют на малых расстояниях, и демон обнаружит молекулу слишком поздно, чтобы можно было открыть дверцу, не совершая никакой работы. А кроме тою, те силы, которые помо- [c.169]

Единицу магнитного момента можно определить, как магнитный момент такого электрического поля или диполя, который на расстоянии 1 м в направлении оси создает магнитное поле, характеризуемое напряженностью т/- а/м. В этом случае для магнитного момента единица системы СГСМ соответствует 10 единицы СИ, сокращенно обозначаемой а-м . [c.39]

Микроскопической характеристикой фазы обычно считают параметр упорядочения (параметр порядка) т). В кристаллах он является мерой отклонения от состояния с более высокой симметрией [3]. В зависимости от того, какие микроскопические взаимодействия приводят к ФП и какие при этом происходят изменения структуры, параметр г] имеет различный физический смысл. В сег-нетоэлектриках параметр порядка соответствует степени упорядочения в системе электрических диполей, в ферромагнетиках т] может описывать упорядочение в системе магнитных спиновых моментов и т. п. Параметру порядка можно придать и более широкий смысл — например, при ФП с изменением агрегатного состояния Г] характеризует степень регулярности во взаимном расположении атомов или молекул. [c.95]

При переходе молекул из одних энергетических состояний в другие происходит перераспределение электронной и ядерной плотности, т. е. изменение электрических и магнитных дипольных и квадрупольных моментов молекул. По этим моментам существует еще одна классификация спектров. Оптические спектры практически все связаны с электрическими дипольными переходами, а магнитные дипольпые и электрические квадрупольные переходы наблюдаются главным образом методами радиоспектроскопии (в этой же области проявляются и электрические диполь-ные переходы). В 10 рассмотрены правила отбора для электрических дипольпых переходов. [c.50]

Распределение по направлениям волновой амплитуды у-лучей 0) или интенсивности (аФ ) характерно для осциллирующего электрического диполя, квадруноля и т. д. или осциллирующего магнитного диполя, квадруполя и т. д. Фактически электрическое квадрупольное излучение — = 2, нет изменения четности) является самым распространенным типом излучения ядерных у-лучей. Электрическими дипольными моментами в силу симметрии распределения заряда можно пренебречь, но электрические квадрупольные моменты могут быть относительно велики. [c.35]

Итак, полярные состояния в кристаллах могут быть сегнетоэлектрическими и антисегнетоэлектрическими . Одно и то же вещество при одной температуре может быть сегнетоэлектриком, а при другом — антисегнето-электриком. Эти фазы (модификации) могут чередоваться с так называемым параэлектрическим состоянием. Это неполярное состояние. Оно называется параэлектрическим (совсем неудачно) по аналогии с парамагнитным состоянием некоторых магнетиков, которые намагничиваются за счет поворота магнитных моментов, имеющихся в структуре (но неупорядоченных). В параэлектриках вовсе нет электрических диполей, но они всегда поляризуются, если приложено внешнее поле. [c.39]

В качестве примера на рис. 1.20 показана схема эксперимента по отклонению гелиевого пучка в результате взаимодействия с полем стоячей волны. В зависимости от внутренних состояний атома мы получаем когерентное расщепление на два пучка, как показано на зис. 1.21. Это напоминает эксперимент Штерна-Герлаха, в котором расщепление было обусловлено взаимодействием неоднородного магнитного поля с магнитным моментом атома. В данном же случае имеет место взаимодействие электрического диполя с неоднородным электоическим полем. [c.42]

Диамагнетизм связан с изменением орбитального движения электро-ньв, которое происходит при помещении атомов в магнитное поле. Следует напомнить, что в замкнутом электрическом контуре магнитное поле индуцирует ток всегда в таком направлении, чтобы противодействовать изменению полного магнитного потока. Таким образом, электрический ток действительно обладает отрицательной восприимчивостью. Этот эффект вызывает диамагнетизм и имеет место также в системе зарядов, описываемой квантовой механикой. С другой стороны, парамагнетизм связан со стремлением постоянных магнитов располагаться в магнитном поле так, чтобы их дипольный момент был параллелен направлению поля. В атомных системах постоянный магнитный момент связан в простейших случаях со спииом электрона. Но может также существовать постоянный момент у незаполненной атомной оболочки, возникающий при комбинации спинового и орбитального моментов. Если система более устойчива, когда атомные диполи параллельны, го такая система при низких температурах будет ферромагнитной. При высоких температурах ферромагнетизм исчезает это явление подобно плавлению твёрдого тела, потому что иеферромагнитное состояние менее упорядоченное и имеет ббльшую итропию, чем ферромагнитное. Силы между упорядоченными магнитными моментами в ферромагнитных веществах не похожи иа магнитные силы между диполями, а, как мы увидим в 143, имеют электростатическое происхождение. [c.605]

Выражения (2.9) и (2.10) учитывают влияние всех мультипольных моментов молекулы. Так как газ является изотропной средой, то среднее значение нелинейного источника окажется равным нулю, если сохранить только электрические дипольные члены, т. е. если положить exp(ik-r) равными единице во всех матричных элементах. Заметим, что для электрических диполей [8I -f является действительной величиной. Если, однако, один из трех матричных элементов соответствует электрическому квадруполю (или магнитному диполю), а другие два — электрическим диполям, то между Рэфф и тремя векторами (а , аг и линейной комбинацией кь кг и кз) существует связь, описываемая тензором четвертого ранга. В этом случае [ 91+Ш] является чисто мнимой величиной. [c.282]

Действительно, если мы рассмотрим взаимодействия магнитных диполей на этом уровне, то увидим, что они складываются из (1) чисто магнитодипольных взаимодействий между магнитными моментами и (2) взаимодействий между магнитными моментами и электрическим полем кристаллической решетки (спин-орбитальные взаимодействия). Эти взаимодействия по сравнению с описанными выше обменными взаимодействиями имеют относительно малую величину порядка 1 (Уе/с)2. По этой причине часто говорят, что они имеют релятивистское происхождение. Однако, несмотря на их относительную малость по сравнению с обменными взаимодействиями, они действительно играют важную роль в ферромагнитных материалах. Причина этого двойная. Во-первых, эти взаимодействия создают в кристалле предпочтительное направление намагничивания, отвечающее минимуму энергии ферромагнетика. Они, таким образом, приводят к появлению упомянутой выше энергии анизотропии, т. е. к зависимости энергии ферромагнетика от направления вектора намагниченности— факт, не учитываемый обменной энергией. Во-вторых, именно через эти взаимодействия устанавливается связь между внешними источниками тепла и спиновой системой ферромагнетика. Если бы этих взаимодействий между спинами и колебаниями решетки не существовало, то невозможно было бы [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...