Диполь изолированный

Излучение линейного гармонического осциллятора. Рассмотрим излучение атома на основе модели линейного гармонического осциллятора. Нейтральный атом можно рассматривать как совокупность гармонических осцилляторов (колеблющихся диполей). Такое уподобление связано с тем, что излучение изолированного атома эквивалентно излучению совокупности гармонических осцилляторов. [c.29]

Изолированный единичный осциллятор (электрический диполь), как известно, дает полностью поляризованное излучение (см. 34.2). В реальных условиях мы имеем дело с огромным количеством осцилляторов. Степень поляризации совокупности осцилляторов зависит от их взаимного расположения их расположения по отношению к направлению колебаний электрического вектора возбуждающего света движения и перемещения осцилляторов. [c.261]

Используя метод п. 8.42, мы имеем для изолированного диполя в точке го комплексный потенциал /(г) = цг /(г-2о), и, следовательно, при наличии плоскости д = 0 получаем [c.206]

Рассмотрим биения в системе, которая состоит из двух нейтральных атомов, обладающих дипольными моментами. В качестве модели атома выберем осциллятор, образованный неподвижным центром положительного заряда е и центром отрицательного заряда —е. Частота колебаний изолированного диполя равна ujq. Центры положительных зарядов расположены на расстоянии R, радиусы-векторы центров отрицательных зарядов равны соответственно ri и R + Г2 (рис. 17.3). Энергия взаимодействия атомов [c.147]

Поле изолированного диполя (дублета). Этот вид потенциального поля с особенностью образуется как предельный случай полей стока и источника равной мощности, когда расстояние между ними уменьшается до нуля, а величина мощности бесконечно растет так, что произведение мощности на расстояние момент диполя) остается постоянным. [c.136]

Отметим, что поле изолированного диполя убывает на бесконечности быстрее, чем поле источника (стока) поле диполя — как , а поле источника — как R (см.(1.121) и (1.110)). [c.138]

Двумерное поле изолированного диполя. Поступая точно так же, как при определении плоского поля источника (см. пример 3), получаем из (1.120), где расстояние от точки на бесконечной прямой, параллельной оси обозначено через г, причем [c.140]

Изолированная особенность (вихрь, источник, диполь и др.), будучи помещенной в жидкость, вызывает движение жидкости. Однако сама особенность в этом движении не участвует говорят особенность сама на себя не влияет . Иными словами, из поля скоростей от особенности точка ее местоположения исключается. [c.146]

Два плоских диполя. Если на плоскости (дг, у) в точках Г, и Г2 расположены два изолированных диполя с моментами 1115 и 1П2, то поле скоростей от них, согласно (1.129), имеет вид [c.152]

Задача 5.7. Поле вихревого диполя. Рассмотреть предельный случай поля от двух изолированных в плоскости вихрей, одинаковых по величине, но разных по знаку интенсивностей Т, когда расстояние 5R между вихрями стремится к нулю, aux ин тенсивности бесконечно возрастают, но существует предел [c.168]

Рассмотреть поле изолированного плоского диполя, помещенного в однородный поток. Показать, что при определенном соотношении между моментом диполя т и скоростью потока 1>о существует линия тока, в которую входит окружность радиуса R, отделяющая поток у диполя от однородного потока. [c.170]

Определить линии равного потенциала для полей 1) изолированного источника (стока), 2) изолированного диполя, 3) плоской вихревой пелены. [c.170]

Можно рассчитать поле излучения этого диполя в некоторой точке Р с радиусом-вектором К и полярным углом ф относительно оси z. Если частицы ведут себя как изолированные независимые рассеиватели, то полная интенсивность рассеянного излучения равна [c.101]

СЯ соседней молекулой, которая также переходит в возбужденное состояние Ej с последующим испусканием фотона = EJ- Ео. Виртуальный обмен фотонами между флуктуирующими диполями возбужденных молекул приводит к понижению энергии их взаимодействия, т.е. к их притяжению. Энергия этого парного взаимодействия вычисляется в рамках второго приближения теории возмущений квантовой механики. В этом приближении энергия взаимодействия рассматривается как слабое возмущение, когда Ео — собственной энергии изолированных частиц. Волновые функции их электронов не перекрываются. Напомним, что первое приближение теории возмущений соответствует перекрыванию волновых функций и образованию прочной химической ковалентной связи. Энергия во втором приближении [c.211]

Иногда ядерные спины в твердых телах образуют небольшие группы, внутри которых расстояния между спинами заведомо меньше, чем расстояния между соседними группами спинов. Так как диполь-дипольное взаимодействие быстро уменьшается с расстоянием, то в первом прибли-женик можно рассматривать такую группу как изолированную систему и вычислять ее энергетические уровни во внешнем поле Но, Резонансная линия такой системы имеет тонкую структуру, которая значительно усложняется, когда число спинов, составляющих группы, увеличивается. Этот спектр, состоящий из дискретных линий, уширяется вследствие влияния спинов, относящихся к соседним группам, но тем не менее тонкая структура может сохраняться и ее изучение дает более полную информацию, чем простое рассмотрение второго момента резонансной линии. Чтобы проиллюстрировать способ, с помощью которого получается упомянутая информация, рассмотрим несколько примеров. [c.203]

Всякая причина, обусловливающая затухание электронных колебаний в атоме, влияет, конечно, на ширину спектральной линии, ибо вследствие затухания колебание перестает быть синусоидальным, и соответствующее излучение будет более или менее отличаться от монохроматического. Поэтому и затухание вследствие излучения и затухание, обусловленное соударениями, ведут к тем больщему уширению спектральной линии, чем больше значение этих факторов. Затухание вследствие излучения должно характеризовать атом, поставленный в наиболее благоприятные условия, т. е. вполне изолированный от воздействия каких-либо внешних агентов. Поэтому ширину, обусловленную этой причиной, называют естественной или радиационной шириной спектральной линии. Величина ее обусловлена механизмом излучения атома. Рассматривая атом как электрический диполь, колеС>лющийся по законам [c.572]

Проведенный в рамках кинематической теории анализ рассеяния рентгеновских лучей реальными кристаллами позволил М. А. Кри-воглазу [68] подразделить дефекты на два класса. Правильные отражения, полученные от кристаллов, которые содержат дефекты первого класса, могут быть смещенными и ослабленными на фактор типа ехр (—2М), но не уширенными. При этом возникает диффузный фон. Дефекты второго класса приводят к уширению линий на рентгенограмме. Принадлежность дефекта к тому или иному классу определяется законом убывания смещений и (г) , создаваемых этими дефектами на больших расстояниях (строго говоря, в пределе бесконечного кристалла). Дефекты принадлежат к первому классу, если при больших г величина и (г) убывает как или быстрее, и ко второму классу, если смещение убывает медленнее, чем Г -" К дефектам первого класса принадлежат точечные дефекты, изолированные частицы выделений новой фазы, дислокационные петли и вообще произвольные ограниченные в тргх измерениях дефекты, если их максимальные размеры гораздо меньше размеров кристалла. К дефектам второго класса следует относить дефекты упаковки, если плоскость, в которой нарушаются укладки, пронизывает весь кристалл, а также дислокации и дислокационные диполи, линии которых проходят через весь кристалл и дисклинации. [c.230]

В качестве модели взаимодействуюш,их нейтральных атомов рассмотрим два линейных диполя, расположенных на одной прямой на большом расстоянии друг от друга. Диполь образован протоном и электроном. Частота колебаний электрона изолированного диполя равна Сйо. Пайти собственные частоты колебаний системы. [c.187]

В гл. II мы отмечали, что энергия связи ионных кристаллов приблизительно равна выигрышу электростатической энергии при сведении ионов из бесконечности в кристалл (за вычетом энергии, необходимой для образования ионов из изолированных атомов). Мы указывали также, что слабые силы связи в молекулярных кристаллах имеют главным образом вандерваальсово происхождение и возникают вследствие существования во взаимодействующих атомах или молекулах скоррелированного движения электронов, приводящего к диполь-дипольному притяжению. В обоих случаях силы притяжения гораздо более дальнодействующие, чем силы отталкивания, которые также должны участвовать в связи. (Без сил отталкивания решетка под влиянием притяжения неизбежно сколлапсировала бы.) Представим себе, что ионы или атомы успевают собраться вместе (это сопровождается выделением энергии), прежде чем вступают в игру силы отталкивания. Когда ионы находятся уже достаточно близко друг к другу, дальнейшее сжатие [c.497]

Молекулярный водород в пучке. Это прямая противоположность-предыдущв1иу случаю. Момент I ш его составляющая вдоль магнитного-поля /Го являются хорошими квантовыми числами. При отсутствии столкновений (благодаря низкой плотности вещества в молекулярном пучке каждая молекула ведет себя как изолированная система) и радиочастотного ноля числа / и /г имеют хорошо определенные значения которые постоянны во времени. Напротив, существует значительная неопределенность направления оси молекулы, для которой мы можем найти только вероятность ориентации последняя определяется квадратом абсолютного значения вращательной волновой функции молекулы 1 Ф (0 ф) р- Значение энергии, соответствующее диполь-дипольному взаимодействию двух протонов, получается, если рассмотреть ожидаемое значение этого вааимодействия в состоянии /, [c.210]

Предложенный в работе Г.Гельмгольца [135] и нашедший отражение в 135,46,97 ] такой подход дал возможность рассмотреть большое число задач с определенным распределением завихренности. Получен ряд точных аналитических решений для конкретного вида областей. Вместе с тем вопрос об адекватности описания вихревыми движениями такого типа реальных явлений в природе оставался до недавнего времени открытым. Однако экспериментальные работы (4,76, ИЗ, 134 ], выполненные для жидкостей в различных условиях (тонкие мыльные пленки, двухслойная несмешнвающаяся жидкость во вращающемся бассейне), убедительно продемонстрировали наличие именно двухмерных вихревых структур ( диполей, триполеЙ ) с распределенной завихренностью. При этом новый толчок подучили проблемы двухмерной турбулентностн [1оЗ, 226] и связанные с ней вопросы образования крупномасштабных вихревых структур. Созданный эффективный метод контурной динамики [184] позволил существенно продвинуться в понимании процессов эволюции и взаимодействия, слияния и распада изолированных распределенных областей в идеальной жидкости. Некоторые из этих вопросов освещаются в данной главе. [c.45]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...