Герца диполи

Появление А. относится к кон. 19 в. В 1887 нем. физик Г. Герц, использовав дипольную А. Герца диполь, [c.24]

Диполь Герца излучает энергию в пространство, и в любой точке пространства напряженность электрич. поля равна [c.387]

ВИБРАТОР ГЕРЦА состоит из прямолинейного проводника с искровым промежутком по середине и двумя шарами по концам. Такой вибратор был впервые применен Г. Герцем в качестве излучателя электромагнитны-v волн. Теория излучения этого вибратора дана им же. См. Диполь электрический. [c.399]

Интересно отметить, что полное поле имеет не равную нулю компоненту вектора Н, параллельную диполю, так что результат анализа нельзя выразить через один вектор Герца. [c.542]

Диполи Герца 86 ИЗЛУЧЕНИЕ И ПОГЛОЩЕНИЕ 93 [c.4]

Начертите в плоскости, проходящей через диполь Герца, который ориентирован вдоль оси z Oz, полярную диаграмму, изображающую величину электрического поля Е и поток излучения Ф. Покажите, что поток можно представить в виде джоулева [c.81]

Излучаемое электрическое поле на расстоянии г от диполя Герца в направлении, образующем угол 6 с осью диполя, определяется выражение.м [c.82]

Реальная линейная антенна отличается от диполя Герца тем, ЧТО протекающий в ней высокочастотный ток не имеет одинаковых значений в каждой точке в данный момент и ее длина не мала по сравнению с излучаемой длиной волны. В расчетах антенну заменяют цепочкой диполей, момент каждого из которых зависит от расположения диполя и пропорционален интенсивности тока в точке его нахождения. Поле на больших расстояниях получается суммированием элементарных полей с учетом разностей фаз, производимых двумя точками, обсуждаемыми. выше. [c.84]

ЗАДАЧА 18 Диполи Герца [c.86]

Более подробное рассмотрение приводится ниже для точечных атомов. В поле световой волны атомы приобретают меняющиеся во времени дипольные моменты и излучают как точечные диполи Герца. Для наших целей достаточно знать поле излучения такого-диполя в волновой зоне. Оно определяется только составляющей [c.426]

Пусть теперь электрический вектор падающей волны лежит в плоскости падения (рис. 251). Если волна падает под углом Брюстера, то преломленный луч ОС будет перпендикулярен к направлению отраженного луча ОВ. Ввиду поперечности световых волн электрический вектор в среде перпендикулярен к преломленному лучу ОС. Возбуждаемые им дипольные моменты атомов будут также перпендикулярны к ОС, а следовательно, параллельны ОВ. Но вдоль колебаний дипольного момента диполь Герца не излучает. [c.431]

Из них видно, что в среде появляется дополнительная поляризация ЬР, определяемая выражением (98.3), так что каждый малый элемент объема среды б У получает дополнительный дипольный момент бУ-бР. Меняясь во времени, он излучает электромагнитные волны как колеблющийся диполь Герца. Это и есть свет, рассеянный элементом объема б К. [c.599]

Эти уравнения показывают, что среда может рассматриваться как однородная с диэлектрической проницаемостью ео. Влияние фактически имеющихся неоднородностей эквивалентно наличию в среде дополнительных источников волн каждый элемент объема среды dV дает дополнительное излучение как диполь Герца с дипольным моментом бР dV. Это дополнительное излучение и есть рассеянный свет. [c.608]

Элементарным электрическим излучателем (диполем Герца) называется отрезок проводника, по которому протекает переменный электрический ток /от-81 причем длина проводника значительно меньше длины волны в вакууме (рис. 11.2). Произведение а называют моментом излучателя. Поле такого излучателя, помещенного в начале координат, описывается векторным потенциалом [c.150]

На расстоянии 10, км максимальная амплитуда напряженности электрического поля диполя Герца равна 10- В/м. [c.157]

B (26.2) мы сделаем замену U — dp/d/, где p — электрический момент диполя. Сравнивая получающееся при этом выражение с первым из соотношений (20.5), мы получаем и явное выражение для самого вектора Герца [c.156]

Существенно сложнее обстоит дело в случае горизонтального электрического диполя. Предположим, что диполь направлен параллельно оси х. Изучаемая им сферическая волна будет описываться компонентой вектора Герца П, . Каждая из плоских волн, на которую раскладывается лта сферическая волна, также будет содержать только компоненту П,.. Однако оказывается, что в отраженной и преломленной волнах, кроме П,.., будет также и компонента П , так как иначе не могут быть удовлетворены четыре граничные условия, выражающие непрерывность компонент поля Еу, и Ну при переходе через границу раздела. Из этих условий нетрудно получить амплитуды всех четырех волн (две в отраженной и две в преломленной). Если амплитуду падающей плоской волпы для П,. принять за единицу, то амплитуды этих волн будут соответственными коэффициентами отражения и преломления. При этом комплексная амплитуда П.. в отраженной волне будет [c.172]

Если излучателем является вертикальный диполь, то соответствующая компонента вектора Герца боковой волны будет даваться выражением (30.14). Однако это выражение необходимо несколько преобразовать. В (30.14) имеем п = с/с,, где с — скорость в той среде, где расположены излучатель и приемник, в нашем случае — в земле, а с, — скорость в воздухе. Если обозначить, как всегда, через п, — показатель преломления земли по отношению к воздуху, а не наоборот, причем п = г i (4яа/ш), где е и о — диэлектрическая постоянная и проводимость, то n = Мп,. Эту замену мы сделаем в (30.14). Необходимо также учесть, что в этом выражении к = = ш/ i = АоП,, т = = 1/ni, где к — волновое число в воздухе. Воспользуемся выражением (30.13) для фазы и ограничимся случаем, когда расстояние излучателя и приемника до границы раздела мало по сравнению с горизонтальным расстоянием между ними. В этом случае можно положить L, гг г см. рис. 30.3). В результате из (30.14) получаем [c.183]

Если источником электромагнитного поля являются круговые токи (рамочная антенна), все уравнения (с точностью до замены 8 на л и i на —г) переносятся на магнитный вектор Герца, а излучатель, если его размеры малы по сравнению с длиной волны, является магнитным диполем. [c.364]

Задача состоит в нахождении поля диполя в произвольной точке А (г, г), которая может находиться как в земле, так и в атмосфере. Если бы ДИПОЛЬ находился в неограниченной однородной среде, то поле в точке А определялось бы вектором Герца, направленным па-раллельно оси диполя [c.371]

Перейдем теперь к рассмотрению задачи о возбуждении волновода магнитным диполем (элементом магнитного тока), расположенным в точке Мо, 2о. Физически роль такого элемента может играть малый замкнутый виток тока, ориентированный в плоскости поперечного сечения волновода. Ход решения такой задачи полностью аналогичен рассмотренному выше, поэтому приведем только окончательные результаты [6]. Электромагнитное поле представляется при помощи магнитного вектора Герца по формулам (2 2,) [c.37]

Поскольку Ео и Ае должны считаться известными, величина АР задана, так что вопрос об определении Е, и Н, сводится к определению векторов поля в среде с диэлектрической проницаемостью е по заданному распределению поляризации АР. Другими словами, поле определяется по заданному распределению электрических моментов в среде и будет, очевидно, равно сумме полей, вызванных изменением поляризации АР в отдельных объемах тела. Добавочная поляризация АР создает в объеме йу электрический момент р = АР(/у. Вызванное ею поле представляет собой поле диполя Герца с этим электрическим моментом. [c.254]

Поле диполя ) может быть получено из вектора Герца [c.255]

Как мы уже убедились, излучение не-релятивистских электронов обладает дипольным характером. Известно вместе с тем, что пространственное распределение. мощности дипольного излучения (диполь Герца) имеет тороидальный вид (рис. 18). [c.95]

Т. Вибратор Герца, линейные размеры I которого малы по сравнению с длиной волны, которую он излучает называется диполем Герца. Излучение диполя Герца подобно излучению диполя, рассмотренного в п. 5 , с той разницей, что переменный электрический момент ре диполя создается колебаниями заряда q разноименно заряженных шаров А я В (рис. IV.4.5), а не периодическими изменениями расстояния между ними. К диполю Герца подводится ток / = /о sin (ut, который считается одинаковым в данный [c.337]

Диполи 193 Диполь Герца 337 [c.569]

Наша задача состоит, конечно, в изучении не только качественных, но и количественных соотношений. С этой целью начнем с рассмотрения простейшей модели звуковой антенны. На первых же шагах мы столкнемся с упомянутым выше различием в то время как в качестве простейшей формы излучателя электромагнитных волн выступает диполь Герца, в акустике начинают обычно исследование антенн с модели, называемой пульсирующий шар . [c.269]

Гармонический осциллятор 283 Гаусса функция 400 Гейзенберга микроскоп 283 Германий, оптические константы 100 Герца диполи 81, 86, 259 Глана поляризатор 123 Глазебрука призма 122 Голография 196 [c.410]

Таким образом, чтобы по.чучнть для произвольной точки (г, г) вертикальную составляющую вектора Герца диполя, поднятого на высоту 2о, нужно взять прямую волну и добавить к ней [c.173]

ГЕРЦА ДИПОЛЬ, излучатель радиоволн, предложенный нем. физиком Г. Герцем (1888), доказавшим существование эл.-магн. волн. Герц применял медные стержни с металлич. шарами или полосами на концах и искровым промежутком посредине, подключённым к индукц. машине. Наименьший из применявшихся Герцем вибраторов имел длину /=26 см, в нём возбуждались колебания частоты v= = 5-10 Гц (что соответствует 60 см). % См. пит. при ст. Антенна. [c.114]

РАДИОСЕТЬ, основная часть всякой радио-установки, передающей или приемной, служащая для излучения энергии в пространство в первом случае и для извлечения энергии из пространства—во втором. Р. состоит иа антенны (см.) и заземления (см.) вместо последнего м. б. применен противовес (см.). Часто впрочем под названием антенна понимают всю Р. Применяемые Р., в зависимости от назначения радиостанции (см.) разделяются на пять типов Р.мощных радиотелеграфных станций на длинных волнах, Р. станций радиове-щате л ьных, р. коротковолновых передающих и приемных радиостанций, Р. любительского типа, Р. длинноволновых приемных радиостанций с направленным действием. Кроме того существуют Р. станций специального назначения, например для пеленгаторов (см.), радиомаяков (см.) и др. Прототипом всех Р. является диполь (см.) Герца, состоящий из двух сосредоточенных емкостей, соединенных проводом (фиг. 1). Так как провод обладает самоиндукцией то диполь является колебательным контуром. [c.387]

Простейший случай возбуждения и распространения Э. в. — возбуждение Э. в. в однородном изотропном пространстве с помощью д.и поля Герца [отрезка провода длиной Я (Я — длина волпы), по к-рому протекает ток / = / sin шг, см. Герца вибратор]. На расстоянии от диполя, много большем Я, когда быстро затухающие поля, индукции практически отсутствуют, образуется волновая зона или зона излучения, где распространяются сферич. Э. в. (см. Излучение радиоволн). Они поперечные и линейно поляризованы. В случае анизотропии пространства могут возникнуть изменения поляризации (см. По.гяризация радиово.гн, По.шри-аация света). [c.468]

Приближенный анализ изменений электрич. поля М. производится путем замены действит. распределения зарядов в канале и облаке диполем Герца, у к-рого отрицат. заряд — Q, расположенный в об,лаке [c.308]

Причиной ее является интерференция волн, получающихся от ивлучения отдельных частей А. Так, рассматривая диаграмму излучения симметричного провода при работе на длине волны, равной длине провода (Я = I), и распределение силы тока в этом проводе (фиг. 16), легко объяснить отсутствие излучения в э1<ваториальяой плоскости тем, что во всех точках этой плоскости напряженности полей, получаемых от двух половин с противоположными по фазе токами, в обеих половинах провода д. б. равны и противоположны по фазе вследствие противоположных по фазе токов в обеих половинах провода. Естественно, что легко получить направленное действие, применяя две или несколько А. и подбирая фазу силы тока в них. Для получения напр, направленного действия можно применить два диполя Герца с общей экваториальной плоскостью. Пусть в них протекает одинаковая по амплитуде и по фазе сила тока [c.401]

Напомним, что сущность метода интегральных уравггений заключается В том, что влияние среды на распространение электромагнитной волны считается эквивалентным действию электрических диполей, находящихся в вакууме, причем дипольный момент, индуцированный в каком-нибудь физически бесконечно малом элементе объема г с линейными размерами, значительно меньшими ) Я, пропорционален полю Е (г, I), действующему на этот объем, и числу заключенных в нем молекул (атомов). Связанный с таким диполем в г вектор Герца [c.554]

Излучение от этого синусоидального момента р эквивалентно излучению диполя Герца. Среднее значение потока, излучаемога им в пространство, имеет вид [c.259]

Эта простая интерпретация не может, однако, заменить строгое доказательство. В ее основе лежит утверждение, что расходящийся пучок, исходящий из точечного источника, ведет себя совершенно так же, как система не зависящих друг от друга плоских волн, распространение которых чисто геометрически представляется с помощью лучевой поверхности. Впервые (1852 г.) Ламе (1795—1870) указал, что здесь необходимо решить сложную математическую задачу точно представить волновой комплекс, исходящий в анизотропной среде из одного точечного центра (аналог шаровой волны в изотропной среде). Ламе решил эту задачу для упругой анизотропной среды. При этом он действительно (при исключении продольных волн) пришел к френелевой форме лучевой поверхности. В электромагнитной теории аналогичный вопрос сводится к решению задачи о поле точечного диполя Герца, помеш,енного в однородную анизотропную среду. [c.501]

Прн нсследопаннн поля элементарного диполя оказывается удобным вместо двух функции А н ф пользоваться одной функцией — вектором Герца П, через которую А н ф выражаются следующим образом [c.156]

Примем, что источником поля является вертикальный электри еский диполь, помещенный в точке х=г/ = 2 = 0с дипольным [омептом I Ро I = 1- Поле на расстоянии Л = + 2 от ди-оля (г — расстояние вдоль поверхности Земли, ось z направлена ертикально вверх) будем характеризовать электрическим векто-ом Герца, направленным по оси 2, П = оП [c.374]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...