Диполь плоский момент

Для примера рассмотрим обтекание несжимаемой невязкой жидкостью плоского магнитного диполя, вектор момента которого перпендикулярен к направлению скорости набегающего потока. Для этой задачи существует решение, когда обтекаемая поверхность представляет собой цилиндр радиуса а (рис. XV.20). [c.448]

Пространство с одной стороны бесконечно длинной плоской стены у=0 заполнено невязкой несжимаемой жидкостью, движущейся в бесконечности со скоростью Ц в направлении оси X. Движение двумерное и происходит в плоскости (х, у). Диполь с моментом [c.219]

Два плоских диполя. Если на плоскости (дг, у) в точках Г, и Г2 расположены два изолированных диполя с моментами 1115 и 1П2, то поле скоростей от них, согласно (1.129), имеет вид [c.152]

Точно так же, как и в случае плоского обтекания круглого цилиндра, можно найти пространственное обтекание сферы, накладывая однородный поток, параллельный, например, оси Oz, со скоростью Ус на поток от диполя с моментом, ориентированным вдоль этой оси, но в сторону, противоположную набегающему потоку (рис. 131). Складывая функции тока (46) и (48), найдем функцию тока составного потока ) [c.363]

Магнитный момент электрического тока Магнитный момент диполя L4 ампер- квадратный метр А-м А-т2 Ампер — квадратный метр — магнитный момент электрического тока силой 1 А, проходящего по плоскому контуру площадью 1 [c.603]

Поток, который при этом получается в пределе из источника и стока на плоскости, называется плоским диполем, постоянная М, характеризующая gvo, —моментом диполя, а ось х, на которой расположены центры источника и стока, — осью диполя. Вычислим потенциал скоростей и функцию тока диполя. Подставим для этого в формулы (42) и (43) вместо Q его выражение через константу М . [c.184]

Именно такая ситуация складывается, например, при пересечении равномерно движущейся заряженной частицей границы вакуума со средой или границы раздела двух сред. На возникающее при этом переходное излучение было указано В. Л. Гинзбургом и И. М. Франком в 1944 г., а первые экспериментальные результаты (с использованием протонов с энергией от 1 до 5 МэВ) были опубликованы только в 1959 г., хотя, как теперь ясно, такое свечение уже давно наблюдалось на анодах рентгеновских трубок. В случае пересечения зарядом границы металла происхождение переходного излучения становится особенно наглядным. Когда заряженная частица находится вблизи плоской поверхности металла, напряженность электрического поля вне металла совпадает с напряженностью поля диполя, образованного зарядом и его электрическим изображением . В момент пересечения поверхности металла заряд и его изображение одновременно исчезают (поле заряда, находящегося в металле, практически полностью экранируется электронами проводимости). Возникающее при этом переходное излучение будет (вне металла) точно таким же, как при мгновенной остановке в одной точке двух движущихся навстречу зарядов противоположного знака, т. е. эквивалентно соответствующему тормозному излучению. [c.139]

Течение, описываемое уравнениями (7.7.13), представляет собой предельный случай пространственных источника и стока. По аналогии с плоским случаем такое течение следует назвать пространственным диполем. Величину М назовем моментом диполя. Если пространственный диполь расположен в начале координат, то ф и г его на основании [c.179]

Рассмотреть поле изолированного плоского диполя, помещенного в однородный поток. Показать, что при определенном соотношении между моментом диполя т и скоростью потока 1>о существует линия тока, в которую входит окружность радиуса R, отделяющая поток у диполя от однородного потока. [c.170]

Осцилляторная модель позволяет легко понять поляризационные эффекты в спектрах поглощения. Как известно, электрический диполь поглощает только излучение, электрический вектор которого совпадает по направлению с вектором дипольного момента, и не поглощает излучение, поляризованное перпендикулярно диполю. Таким образом, поглощение в полосах, описывающихся линейными или плоскими осцилляторами, будет зависеть от поляризации излучения, а Б полосах со сферическим осциллятором нет. Зависимость поглоще- [c.234]

Момент сопротивления плоской фигуры Момент электрического диполя Момент электрического тока, магнитный Момент ядра, квадрупольный Мощность [c.219]

Для перем. нолей, окио-ываемых волновым ур-нием (в электродинамике, акустике и т. д.), И. м. позволяет получить точное решопие задачи лишь в случае плоской границы, на к-рой проекция поля или потенциалы удовлетворяют граничным условиям простейшего вида (ф—О или бф/Йп=0). В частности, лепсо решается задача о поле перем. электрич. диполя над идеально проводящей плоскостью. Искомое поле создаётся данны.м диполем [с моментом р (г)] и его зеркальным изображением [с [c.114]

Магнитное дипольное И, Кроме электрич, диполей и высших мультиполей, источниками И. могут быть также магн. диполи и мультипо-ли (как правило, основным явл. дипольное магн. И.), Дипольный магн, момент М магн. диполя, напр, контура с током, определяется силой тока I в контуре и его геометрией. Для плоского контура абс. величина момента M= el )IS, где S — площадь, охватываемая контуром, ф-лы для интенсивности магн. дипольного И. аналогичны соответствующим ф-лам для И, электрич. диполя (дипольный момент d в них заменён на магн. дипольный момент М). Т. к, отношение М к d имеет порядок у/с, где v — скорость движения зарядов, образующих ток, интенсивность магн. дипольного И. в (у/с)2 раз меньше, чем электрического дипольного, т. е. того же порядка величины, что и электрич, квадруполь-ное И, [c.207]

Это выражение определяет потенциал в точке Р(у, г) от плоского точечиогв диполя с единичным моментом (Л<=1). Если момент диполя отличается от едг- ннцы. а распределение диполя по размаху пластинки задано функцией Л<(11), то потенциал скоростей, индуцированных диполями на участке крыла т], будет а = М (,) 9й,/[(г -, ) + г]. (8.8.27 [c.340]

Особенно наглядно происхождение переходного излучения можно понять на след -ющем примере. Если электрон (или другая заряженная частица) находится перед плоской границей идеального металла, то электрическое поле вне металла можно рассматривать как поле диполя, состоящего йз электрона и его электрического изображения в поверхности металла (см. т. П1, 23). Если электрон приближается к металлу, то электрическое изображение движется к нему навстречу. При этом электрический момент диполя уменьшается. Вследствие этого и возникает излучение, В момент, когда электрон пересекает границу металла, происходит как бы аннигиляция электрона и его электрического изображения. Так же возникает переходное излучение, когда электрон выходит из металла в вакуум. [c.261]

Выводится приближенное выражение для силы, действующей на тело из магнитомягкого материала в сосудах специальной формы (эллипсоидальной, цилиндрической формы или в плоском канале) в однородном приложенном магнитном поле, когда магнитные проницаемости жидкости и магнитной среды близки друг к другу (безьш-дукционное приближение). На основе этого выражения формулируются условия, при которых сила, действующая на тело из магнитомягкого материала, может быть автоматически получена, если вычислена сила, действующая на магнит. Вычислены формулы для силы и момента сил, действующих на магнитный диполь и сферическое тело (в однородном магнитном поле) в сферическом сосуде с магнитной жидкостью в безындукционном приближении при произвольном смещении из центров сосуда. [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...