Источник-пара или диполь

Следовательно, потенциал скорости ф ло уравнению (XIX. 40) определяет течение, называемое источником — парой или диполем. [c.413]

Источник-пара или диполь. [c.417]

Так как пару источник — сток можно рассматривать как раздвинутый вдоль оси диполь, то, поместив ее в поступательный поток, следует ожидать, что получим обтекание овала. Итак, рассмотрим поступательный поток, скорость которого направлена вдоль оси х, и пару источник — сток, ось которой направлена в сторону, обратную поступательному течению. Комплексный потенциал такого течения будет иметь вид [c.102]

Другие виды потенциальных полей. Аналогично тому, как с помощью пары источник-сток было получено поле диполя, можно получить и другие поля. Так, например, если сближать точки, где расположены диполи с противоположными по направлению моментами, одинаковая величина которых при этом неограниченно растет, можно получить потенциалы вида (квадруполь) [c.145]

Мы рассмотрим движение от взаимодействия пар одноименных особенностей — двух источников (стоков), двух вихрей, двух диполей. Оказывается, движения этих пар совершенно различны. Например, вихри с циркуляцией одного знака могут совершать лишь вращательное движение, а источники (стоки) — лишь прямолинейное вдоль прямой, соединяющей их начальные положения. [c.146]

Заметим, что даже при условии компактности к 2п) пара источник — сток генерирует поле диполя только там, где I] это поле включает в себя и дальнее поле, где Я/(2л), и ближнее поле. Таким образом, область, где г сравнимо с I, не включается даже в ближнее поле диполя. Если этой области нужно дать какое-либо название, то подходящим будет термин типа ближайшее поле . В ближайшем поле, где пара источник — сток даже приблизительно не является диполем, нужно пользоваться уравнением (86). Вне этой области справедливо дипольное приближение, приводящее к уравнению (92), в котором в ближнем поле более существенным является первый член, а в дальнем поле — второй. [c.44]

Важным свойством ближнего поля диполя является перенос флуктуаций количества движения, связанного с силой, с которой диполь действует на внешнюю жидкость. Вектор количества движения направлен вдоль прямой, соединяющей пару источник — сток (оси диполя). При таком определении трудности, связанные со сходимостью, при недостаточной аккуратности могут привести к неправильному ответу, но эти трудности исчезают, если рассмотреть количество движения в некотором круговом цилиндре радиуса а, ось которого совпадает с осью диполя и [c.44]

Рис. 6 показывает, что разность двух указанных полей давлений равна просто сумме полей диполей, каждый из которых образован компактной парой, включающей сток в центре и источник в одной из периферийных точек. Из отношений (93) можно заключить, что поле диполя на расстояниях г, много больших расстояния между компактной парой источников, мало по сравнению с полем, генерируемым каждым из источников в отдельности. Отсюда следует, что полная разность полей давлений, показанных на рис. 6, мала по сравнению с полем давления одного источника на всех расстояниях г, много больших диаметра области источников. [c.48]

Это рассуждение справедливо только в том случае, когда сумма напряженностей диполей значительно отличается от нуля такое требование необходимо но тем же причинам (обсуждавшимся в разд. 1.6), что и для суммы напряженностей источников. Поле каждого диполя в отдельности достаточно велико по сравнению с ошибкой, возникающей при аппроксимации поля соответствующей пары источник — сток полем диполя, но аналогичный вывод относительно их суммы можно сделать только в том случае, когда нри сложении напряженностей диполей получается суммарная величина, не на много меньшая, чем напряженность каждого отдельного диполя. [c.54]

На рис. 9 показано взаимное расположение двух таких плунжеров, необходимых для создания поля пары источник — сток. Когда они поднимаются и опускаются с одинаковой частотой и с одинаковой амплитудой, но со сдвигом фазы на 180°, то в результате получается, как на рис. 10, волновое поле диполя (в кинофильме снова видны разбегающиеся тени волн). Направление оси пары источник — сток совпадает с направлением север — юг на рис. 10, на котором видна характерная для диполя зависимость от направления через os 9 в частности, амплитуда убывает до нуля в направлении восток — запад (0 = я/2), где существует сдвиг фазы на 180° между волнами, для которых os 0 положителен, и волнами, для которых os 0 отрицателен. [c.63]

Поле диполя определяется не объемной скоростью составляющих его монополей и не расстоянием между монополями в отдельности, но произведением этих величин, так называемым моментом диполя М = УЬ. Одинаковое дипольное излучение можно осуществить при помощи различных пар противофазных монополей, подбирая объемные скорости монополей и расстояния между ними так, чтобы моменты были одинаковы. В дальнейшем мы увидим, что дипольное излучение можно осуществить, и совсем не пользуясь монополями, при помощи других устройств. В связи со всем этим удобно характеризовать дипольный источник не [c.326]

Источник — пара или диполь. Если постепенно начнем уменьшать расстояние между равной ал ряженными источником и стоком, то обтекаемое тело, определяемое ими, будет все более уменьшаться, лока в пределе, т. е. при совпадении источника и стока, совсем не исчезнет. Если необходимо, чтобы обтекаемое тело в предельном /положеаии все же сохранило конечные размеры, то следует с уменьшением расстояния между источником и стоком соответственно увеличивать их напряжение или интенсивность следовательно, напряжение источника и стока в этом случае должно возрастать до величины д/Ьх (бх—,приращение по оси х). [c.413]

При наличии твердых стенок положение будет иным в этом случае к квадрупольному излучению, вообще говоря, добавляется излучение некоторой совокупности источников и диполей, распределенных вдоль стенок (см., иапример, Керл (1955), Лайтхилл (1962)). Заметим еще, что, как показал Пауэлл (1962). в отсутствие стенок излучающие квадруполи все могут рассматриваться как поперечные (т. е. составленные из пары противоположно направленных диполей с центрами на прямой, перпендикулярной осям этнх диполей). [c.302]

Для ферритов в соответствии с теорией Танигучи [II] основным источником магнитной кристаллографической анизотропии является анизотропное обменное взаимодействие. Используя теорию кристаллического поля Ван-Флека [12], Танигучи рассчитал энергию магнитной кристаллографической анизотропии ферритов, обусловленную диполь-дипольным взаимодействием катионов, и показал, что эта энергия зависит от величины угла, образованного направлением оси магнитовзаимодействующих атомов и локальной намагниченностью. У материалов с малой величиной этого угла должно происходить направленное упорядочение ионных пар (в кобальтсодержащих ферритах такие пары, по-видимому, Со +—Со +), что и обусловливает возникновение наведенной магнитной анизотропии. [c.176]

Диполь. Если источник и сток одинакового напряжения помещены в ненарушаемую иным способом жидкость бесконечной протяженности, тогда весь расход из источника должен со временем возвратиться в сток. Если расстояние е между ними уменьшать и в то же время соответственно увеличивать их напряжение М (Afe = onst = А), тогда в пределе при е = 0 получим диполь или пару. Заметив, что потенциалы функций тока для системы нескольких потоков получаются простым сложением соответствующих величин компонентов потоков, можно записать потенциал в любой точке Р (рис. 22) как [c.81]

Условие непрерывности температуры Т = Т2 получается таким же способом. Вместо условия отсутствия внешней пары на поверхности разрыва нри этом, правда, используется условие отсутствия сосредоточенных на поверхностп тепловых диполей . Под тепловым диполем понимается сосредоточенное воздействие, которое получается в пределе, если поместить на некотором расстоянии тепловые псточ-нпкп противоположных знаков п устремить затем расстояние между источниками к нулю, пропорционально увеличивая их могцность. Отсутствие тепловых диполей можно трактовать как отсутствие сосредоточенного теплового сопротивления новерхностп разрыва. [c.229]

Чтобы напги ее, заметим, что на расстояниях, больших по сравнению с диаметром группы источников, поле каждой пары источник — сток на рис. 6 аппроксимируется полем диполя, описываемым уравнением вида (102). Вектор г здесь означает расстояние от диполя, который для данного приближенного равенства можно считать расположенным либо в источнике, либо в стоке (либо в некоторой промежуточной точке) в разд. 1.5 он располагался в положительном источнике, но здесь мы отдадим предпочтение отрицательному источнику (стоку), который для всех рассматриваемых диполей находится в одной и той же центральной точке. Поле давления (102) диполя липшно зависит от его напряженности 0(0, и поэтому сумма всех полей различных диполей равна полю давления (102) одного диполя с напряженностью С (1), равной векторной сумме их напряженностей. [c.54]

Уравнение (100.2) показывает, что можно было бы ввести само понятие диполя, дифференцируя поле монополя по координате источника. Но выбранный нами путь более содержателен физически и, главное, позволяет рассматривать также квазидиполи — пары противофазных монополей, расположенных на малом, но конечном расстоянии друг от друга. [c.327]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...