Интенсивность диполя

Интенсивность излучения будет теперь пропорциональна квадрату косинуса угла между направлением излучения (направление п) и вектором А (такое излучение называют диполь-ным). Полное же излучение равно интегралу [c.398]

Важным отличием тепловой поляризации от упругой является сильная зависимость поляризуемости от температуры. Из изложенного выше следует, что при тепловом характере поляризации индуцированный внешним полем дипольный момент определяется не только напряженностью электрического поля, но и интенсивностью теплового движения частиц, участвующих в поляризации. Такими частицами являются диполи, ионы и электроны. В соответствии с этим различают дипольную тепловую, ионную тепловую и электронную тепловую поляризации. [c.283]

Зависимость интенсивности излучения диполя от направления (диаграмма излучения) представлена на рис. 16.4. Из рисунка видно, что интенсивность максимальна для направлений, перпендикулярных к ЛИНИИ колебаний электрона (ось элементарного излучателя), и обращается в нуль для направления вдоль оси (продольная электромагнитная волна невозможна). Так как электромагнитное поле в волне перпендикулярно к направлению ее [c.10]

Намагниченность (интенсивность намагничения) М — величина, равная отношению суммы магнитных моментов всех магнитных диполей, входящих в элемент магнетика, к объему dV этого элемента [c.15]

Диполем называют совокупность источника и стока (одинаковых интенсивностей), размещенных на бесконечно малом расстоянии друг от друга. [c.68]

Поскольку уравнение (5.5) — линейное, решение (5.6) можно использовать для получения других частных решений уравнения Лапласа. Очень важным для приложений является решение уравнения (5.5) для диполя, т.е. для течения, обусловленного действием источника и стока одинаковой мощности. Если мощность источника и стока устремить к бесконечности, а расстояние между ними — к нулю и потребовать, чтобы произведение мощности на расстояние оставалось конечной величиной т, называемой моментом, или интенсивностью точечного диполя [3, 26], то потенциал скорости такого течения получается дифференцированием функции (5.6) по направлению прямой, соединяющей источник и сток. В частности, для направления оси л (рис. 5.1) потенциал течения, обусловленного диполем, определяется как [c.187]

Формулами (44.19) определяются напряжения, обусловленные функциями, характеризующими раскрытие трещины, а также источниками и диполями тенла, размещенными на месте расположения /с-й трещины с интенсивностями и [c.357]

Следовательно, потенциал поля скоростей, индуцированных замкнутой вихревой нитью в безграничной массе жидкости, мон<но рассматривать как потенциал двойного слоя — потенциал распределения диполей постоянной интенсивности по поверхности 2, натянутой на контур вихревой нити. [c.282]

Поляризованность (интенсивность поляризации). Диэлектрик, находящийся в электрическом поле, поляризуется, причем каждый элемент его объема представляет собой диполь, обладающий определенным электрическим моментом. Под поляризованностью диэлектрика Р понимают электрический момент, которым обладает единица объема поляризованного диэлектрика. Если объем обладает моментом Рз, то [c.246]

Своеобразные черты имеет резонансное Д. с. на атомы, помещённые в поле интенсивной стоячей волны. С квантовой точки зрения стоячая волна, образованная встречными потоками фотонов, вызывает толчки атома, обусловленные поглощением фотонов и их стимулированным испусканием. Средняя сила, действующая на атом, при этом не равна нулю вследствие неоднородности поля на длине волны. С классич. точки зрения сила Д. с, обусловлена действием пространственно неоднородного поля на наведённый им атомный диполь. Эта сила минимальна в узлах, где дипольный момент не наводится, и в пучностях, где градиент поля обращается в нуль. Макс, сила Д. с. по порядку ве-личины равна F Ekd (знаки относятся к синфазному и противофазному движению диполей с моментом d по отношению к полю с напряжённостью Е). Эта сила может достигать гигантских значений для d l дебай, мкм а 10 В/см сила F 5-10 эВ/см. [c.554]

Диполь на плоскости, получающийся сложением плоских источника и стока одинаковой интенсивности Q [c.123]

С молекулярной точки зрения парамагнетик представляет собой вещество, каждая молекула которого имеет магнитный момент. В отсутствие внешнего поля ориентация магнитных моментов отдельных молекул хаотична, и в среднем сумма магнитных моментов равна нулю. Включение магнитного поля с напряженностью Н приводит к преимущественной ориентации магнитных диполей по направлению поля и к возникновению отличного от нуля намагничения М. С ростом напряженности поля Н VI с уменьшением интенсивности теплового движения (с уменьшением Т) степень ориентации элементарных магнитных диполей увеличивается. Имеется эффект насыщения (предельного намагничения) при Я или Т степень ориентации магнитных диполей стремится к единице и М Мо. Каждому фиксированному значению напряженности поля Я и заданной температуре Г соответствует промежуточное значение намагничения между Л/ = О и М = Мо. [c.73]

Силовой тензор, определяемый тремя диполями одинаковой интенсивности о по трем взаимно перпендикулярным направлениям, является шаровым [c.210]

Перемещение от системы трех ориентированных по взаимно ортогональным направлениям диполей, с суммой интенсивностей, равной нулю, определяется только четвертым слагаемым формулы (1.2.5), так как в этом предположении силовой тензор является девиатором. [c.210]

Это выражение показывает, что исходное состояние восстанавливается с точностью до релаксационного множителя ехр(—t/r2i). Таким образом, через промежуток времени 2tn вновь может наблюдаться интенсивное излучение, вызванное коллективным эффектом. Это явление называют фоновым эхом. Увеличивая время задержки и регистрируя эхо-сигнал, можно, согласно (8.72), непосредственно измерить характерное время поперечной релаксации T21. Этот путь позволяет, следовательно, определить характер уширения линии и отличить однородно уширенную линию от неоднородно уширенной. Причиной возникновения фотонного эха является то, что под действием я-импульса фазовые сдвиги, вызванные вкладом отдельных групп атомов, к моменту времени to компенсируются фазовыми сдвигами той же величины, но противоположного знака. Это значит, что опережение, достигнутое наиболее быстро колеблющимися диполями, сводится на нет соответствующим отставанием. Через промежуток времени 2ti> наиболее быстрые атомные системы снова ликвидируют это отставание. Это явление хорошо поясняется следующим модельным представлением. После прохода (я/2)-импульса все атомы стартуют одновременно, как бегуны на стадионе. Через несколько кругов синхронность бега полностью [c.319]

Раздел 1.8, посвященный моделированию в волновой кювете, заканчивается кратким обсуждением излучения звука компактными областями источников в случае, когда суммарная интенсивность диполей, а также суммарная интенсивность источников равна нулю. Было указано, что обычно такой характер носит излучение звука турбулентными потоками, не содержащими посторонних тел, которые моглп бы оказывать на воздух силовое воздействие. [c.78]

Пусть на такую молекулу, поляризуемость котолой отлична от нуля, только вдоль АВ (рис. 13.5) падает линейно-поляризованный свет, причем так, что электрический вектор падающего света, колеблющийся вдоль оси Z, составляет некоторый угол -ф с осью молекулы АВ. Положим, что АВ расположена в плоскости XZ. Из-за полной анизотропии молекулы возбуждение диполя под действием светового поля возможно только вдоль АВ, другими словами, вынужденное колебание будет вызываться вектором — составляющей вектора Ё вдоль АВ. Ввиду того что составляет отличный от 90" угол с направлениями ОХ и 0Z, вдоль оси (под углом 90° к первоначальному направлению падения света) распространяются световые волны с колебаниями электрического вектора как вдоль оси Z, так и вдоль оси X, т. е. происходит деполяризация рассеяшюго под углом 90° света. Линейная поляризация рассеянного света имела бы место, если бы рассеянный свет был обусловлен только колебанием электрического вектора вдоль оси 2, т. е. Ф О, Е- у. = 0. Поэтому в качестве количественной характеристики степени деполяризации удобно пользоваться отношением интенсивности рассеянного света /(. с колебанием электрического вектора вдоль оси X к интенсивности рассеянного света с колебанием электрического вектора [c.316]

Излучающий атом можно представить в виде затухающего осциллятора, излучение которого поляризовано (см. 1.5). Поместим этот осциллирующий диполь, состоящий из положительно заряженного ядра и электрона Мяд/гил 1), во внешнее постоянное магнитное поле Нвнеш Такой диполь будет прецес-сировать в плоскости, перпендикулярной Нвнеш- Если бы можно было следить за поляризацией излучения одного диполя в направлении внешнего магнитного поля, то мы заметили бы, что плоскость поляризации со временем поворачивается. Осциллятор затухающий, поэтому одновременно с поворотом плоскости поляризации будет убывать и интенсивность излучения. Естественно, что чем быстрее затухает излучение (т.е. чем меньше время жизни возбужденного состояния), тем на меньший угол успеет повернуться плоскость поляризации. На опыте наблюдгштся излучение когерентно возбужденного ансамбля атомов и измеряются его поляризационные характеристики как функции внешнего магнитного поля. После несложной математической обработки результатов наблюдения можно определить среднее время жизни атома в возбужденном состоянии. [c.229]

В терминах электронной теории можно следующим образом охарактеризовать механизм процесса. Электрическое поле падающей волны раскачивает заряженные частицы (электроны), и возникает рассеянное излучение, которое в грубом приближении можно описать полученными ранее соотношениями для гармонического осциллятора, излучающего под действием вынуждающей силы (см. 1.5). В частности, сразу понятно, почему наиболее интенсивно рассеивается коротковолновое излучение. Известно, что интегральная интенсивность излучения диполя пропорциональна четвертой степени частоты (ш lA ). Следовательно, голубой свет рассеивается значительно сильнее красного (Хкр/ гол = 1,6). Индикатриса рассеяния похожа на распределение потока электромагнитной энергии в пространстве (см. 1.5), полученное на основе очевидного положения об отсутствии излучения в направлении движения осциллирующего электрона. [c.353]

Электрическое поле волны приводит электрон в колебание с частотой самой волны. Колеблющийся электрон представляет собой диполь с, переменным электрическим моментом и создает, в свою очередь, Рис. 1.39. Диаграмма направлен- переменное электромагнитное поле, ности рассеянного рентгеновского Интенсивность этого поля и есть излучения. Картина имеет- симметрию тела вращения вокруг на- интенсивность излучения, рассеян-правления падающего луча (вол- НОГО ЭЛектрОНОМ. Из электродина-на не поляризована) мики известно, ЧТО для рентгенов- [c.42]

Диэлектрики, в силу того, что свободных носителей заряда в них мало, состоят по сути из связанных заряженных частиц положительно заряженных ядер и обращающихся вокруг них электронов в атомах, молекулах и ионах, а также упруго связанных разноименных ионов, )асположенных в узлах решетки ионных кристаллов. Толяризация диэлектриков — упорядоченное смещение связанных зарядов под действием внешнего электрического поля (положительные заряды смещаются по направлению вектора напряженности поля , а отрицательные— против него). Смещение / невелико и прекращается, когда сила электрического поля, вызывающая движение зарядов относительно друг друга, уравновешивается силой взаимодействия между ними. В результате поляризации каждая молекула или иная частица диэлектрика становится электрическим диполем — системой двух связанных одинаковых по значению и противоположных по знаку зарядов q, Кл, расположенных на расстоянии I, м, друг от друга, причем q — это либо заряд иона в узле кристаллической решетки, либо эквивалентный заряд системы всех положительных или системы всех отрицательных зарядов поляризующейся частицы. Считают, что в результате процесса поляризации в частице индуцируется электрический момент p=ql, Кл-м. У линейных диэлектриков (их большинство) между индуцируемым моментом и напряженностью электрического поля , действующей на частицу, существует прямая пропорциональность р = аЕ. Коэффициент пропорциональности а, Ф-м , называют поляризуемостью данной частицы. Количественно интенсивность поляризации определяется поляризованно-стью Р диэлектрика, которая равна сумме индуцированных электрических моментов всех N поляризованных частиц, находящихся в единице объема вещества [c.543]

Диполь как комбинация источника и стока равных интенсивностей не дает расхода через окружность, и, следовательно, суммарный расход определяется интенсивностями четырех источников. Интенсивность каждого из них может быть уста-гювлена следующим образом. Как известно, комплексный потенциал течения от источника интенсивностью д имеет вид [c.70]

Плоскую ЭЛ.-магн, волну, облучающую сферу, можно представить как суперпозицию сферич. волн, выходящих из центра сферы. Каждая из этих элементарных волн поляризует сферу и возбуждает в ней вторичную волну, к-рая излучается сферой. Эти вторичные волны и образуют рассеянный свет. Амплитуда, фаза и поляризация вторичной волны являются сложными ф-циями двух параметров р = fea (а — радиус частицы, к — волновое число) и комплексного показателя преломления п — п — ги ( — вещественный показатель преломления, х — показатель поглощения). Вторичные волны наз. парциальными волнами М и. Полная интенсивность рассеянного света определяется суммой бесконечного числа парциальных волн. При fta < 1 и n ka 1 существен только первый член ряда, т, е, электрич. диполь, и М. т. приводит к ф-ле Рэлея (см. Рассеяние света). Если ка 1, во n ka не мало, то при Inlfea = тп т — целое число) сечение рассеяния резко возрастает до (резо- [c.132]

Я/гах)2л (sin 0 — w ai) . Затухающая волна и.меет три составляющие в ортогональной системе координат xyz (в отличие от проходящей волны, у к-рой поле Е ортогонально к направлению расцространония и не имеет продольной составляющей). Амплитуды отражённых Бр и Ej волн, поляризованных соответственно в плоскости отражения и перпендикулярно ей, определяются вблизи границы (г = 0) через составляющие и падающей волны Б, = Е у, Бр= (Б ж+ Составляющие Б д., Е у и Бд являются ф-циями Hjx и 0 их зависимость от 0 представлена на рис. 1. Для единичной падающей амплитуды вблизи 0 р компонента Е у = 2, компонента Бд в среде 1 уменьшается в (/ij/ i)s раз, а в среде 2 Бд возрастает в 2 j/ 2 раз, т. е. наиб, интенсивное эл.-магн. поле в отражающей среде можно получить с материалами, имеющими большие X. поэтому в спектроскопии НПВО используются материалы с большими п . Наиб, ослабление падающего света (при углах, близких к критическому) происходит за счёт диполей, ориентированных по оси г, т. е. пер- [c.246]

ОБОБЩЁННАЯ ФУНКЦИЯ — матем. понятие, обобщающее классич. понятие ф-ции. Потребность в таком обобщении возникает во многих техн., физ. и матем. задачах. Понятие О. ф. даёт возможность выразить в математически корректной форме такие идеализир. понятия, как плотность материальной точки, точечного заряда, точечного диполя, плотность (пространств.) простого или двойного слоя, интенсивность мгновенного источника и т. д. С др. стороны, в понятии О. ф. находит отражение тот факт, что реально нельзя измерить значение физ. величины в точке, а можно измерять лишь её ср. значения в достаточно малых окрестностях данной точки. Т.о.,0. ф. служат удобным и адекватным аппаратом для описания распределений разл. физ. величин, поэтому О. ф. ваз. также распределениями. [c.375]

Под действием излучения большой интенсивности, создаваемого молщыми лазерами, среда становится нелинейной. Индуцированные в молекулах среды под действием сильного электрич. поля световой волны диполи вследствие ангармоничности колебаний электронов молекул излучают в среде вторичные волны не только на частоте ш падающего излучения, но также волны с удвоенной частотой — гармоники — 2<а (и более высокие гармоники Зсо,., .). С молекулярной точки зрения интерференция этих вторичных волн приводит к образованию в среде результирующих преломлён- [c.106]

Каждый атом (или молекула) парамагнетика имеет нескомпенсированный магнитный момент и, следовательно, ведет себя как магнитный диполь. Как уже отмечалось в начале этого параграфа, в отсутствие внешнего поля магнитные диполи ориентированы беспорядочно и их суммарны магнитный момент равен нулю. При наложении внешнего магнитного поля ориентация магнитных диполей становится тем более упорядоченной, чем выше напряженность внешнего магнитного поля. В результате этой ориентации и появляется отличный от нуля суммарный магнитный момент, направленный по полю (т. е. 5С>0)- Понятно, что повышение температуры вследствие увели- чения интенсивности хаотического теплового движения приводит к разупоря-дочению этой ориентации (уменьшение х с ростом температуры). [c.43]

Поскольку дифференциал длины дуги профиля есть ds = [l + -1- (f/2)2]интенсивность помещаемых на нем источников будет AvndS — Vrt dx dr, что и дает вышеприведенную зависимость а х) — t x)/Ахв. Форму поверхности лопасти будем определять указанием линий передней и задней ее кромок, а также концевого и комлевого сечений во вращающейся системе координат г я X. Азимут лопасти равен ij = Qt. Интегрирование по всем лопастям заменим умножением гармоник шума вращения одной лопасти на их число N. Будем считать, что винт перемещается вперед со скоростью Vx и вверх со скоростью Vz- Радиус-вектор источника или диполя на поверхности лопасти при [c.859]

Смысл этого равенства заключается в том, что секундное количество движения, переносимое сквозь поперечное сечение струи, одинаково для всех сечений. Постоянная служит такой же характерной постоянной для струи, как интенсивность для точечного источника или стока, момент для точечного диполя и т. п. Задание величины Jq делает задачу о распространении струи вполне определенной. Теперь ясно, что решение и = у = 0 не удовлетворяет интегральному условию (175), которое можно рассматривать как условие нетривиальности решения системы (172) при граничных условиях (173) и (174). [c.501]

Жидкокристаллическая фаза наблюдается в области температур, более высоких, чем кристаллическая, но более низких, чем жидкая фаза. Жидкие кристаллы, как правило, образуются из длинных молекул. Частичное упорядочивание, характерное для жидкокристаллической фазы, связано с ван-дер-ваальсовыми и диполь-дипольными взаимодействиями. Обычно для существования жидкокристаллической фазы необходимо, чтобы отдельные группы, входящие в состав молекул, имели разную интенсивность тепловых колебаний, например чтобы молекула состояла из сравнительно жесткой сопряженной структуры и углеводородной цепочки. [c.69]

Смотреть страницы где упоминается термин Интенсивность диполя : [c.518] [c.209] [c.72] [c.516] [c.73] [c.157] [c.119] [c.840] [c.115] [c.67] [c.74] [c.413] [c.105] [c.396] [c.40] [c.113] [c.834] [c.855] [c.82] [c.300] [c.332]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...