Диполь-дипольиое взаимодействие

Будем предполагать, что наиболее вероятны двойные соударения пузырьков газа. Электрическое поле будем считать однородным II квазистационарным. При помещении дисперсной газожидкостной системы в такое поле пузырьки газа будут поляризоваться II взаимодействовать друг с другом (диполь-дипольное взаимодействие). Касаясь одного из заряженных электродов, пузырьки могут приобрести собственный заряд, что приводит к кулоновскому взаимодействию. [c.159]

Отметим, что, хотя в уравнении (4. 7. 1) интегрирование по размерам пузырьков ведется до бесконечности, из-за быстрого убывания константы коалесценции К (У, У) при У У . фактически учитывается коалесценция пузырьков с размерами меньше критического. Перемещение мелких пузырьков газа в жидкости происходит благодаря их тепловому (броуновскому) движению, а электрическое поле при этом только увеличивает вероятность коалесценции пузырьков в силу их диполь-дипольного взаимодействия. Поскольку такое взаимодействие является короткодействующим, электрическое поле не влияет на относительно большие перемещения пузырьков. Для больших пузырьков газа роль теплового движения сильно уменьшается, математически это отражается на быстром убывании К , У) при У, У оо. [c.162]

Скорость уб определим из равенства силы сопротивления и силы диполь-дипольного взаимодействия [c.170]

Перейдем к определению коэффициента захвата Для этого необходимо решить уравнение движения пузырьков газа с учетом их диполь-дипольного взаимодействия. Без учета мультиполей уравнение для силы диполь-дипольного притяжения имеет вид (ср. с (4. 7. 45)) [c.174]

Силы взаимодействия в кристалле соли могут быть различного происхождения взаимодействие между магнитными ионами (магнитное диполь-ное взаимодействие, либо обменное взаимодействие) эффект Штарка, вы- [c.426]

Электростатическая сила обусловлена кулоновским взаимодействием заряженных частиц. Индуцированная составляющая появляется при взаимодействии заряженной частицы с нейтральной, которая превращается вследствие поляризации в диполь. Диполь характеризуют дипольным моментом — произведением заряда на расстояние между центрами зарядов диполя. Существуют молекулы, называемые полярными они обладают постоянным дипольным моментом в отсутствие внешнего поля. Дисперсионные [c.11]

Причины неустойчивости кристаллич. решётки относительно смещений ионов, приводящей к спонтанной электрич. поляризации, сложны, т, к. связаны с учётом всех сил, действующих между ионами. Для ионных кристаллов особую роль играют кулоновские силы в частности, диполь-дипольные взаимодействия ионов могут давать отрицательный, дестабилизирующий вклад в суммарную потенциальную энергию кристаллич. ре- [c.480]

Если в отсутствие кулоновского диполь-дипольного взаимодействия устойчива симметричная конфигурация атомов, то потенциальная энергия, приходящаяся на элементарную ячейку, обусловлена др. короткодействующими силами [c.480]

Уширение нейтральными частицами существенно зависит от типа радиац. перехода и сорта возмущающих частиц. Наиб, уширение, обусловленное резонансным диполь-дипольным взаимодействием, наблюдается у резонансных линий атомов в однородном газе, т. е. при возмущении излучающего атома атомами того же сорта. Такое же резонансное уширение имеет место в том случае, когда один из уровней, между к-рыми происходит переход, связан с основным состоянием оптически разрешённым переходом. В этом случае сечение уширения <т (1—5)х X 10 см , сдвиг линии мал по сравнению с шириной. Если возмущающими частицами являются атомы или молекулы постороннего газа, уширение атомных линий определяется ван-дер-ваальсовским взаимодействием К=йСв/Л. Характерные сечения уширения а 10 — 10 см , имеется сдвиг линии, к-рый обычно составляет 30% ширины. [c.262]

Мп(ЫН4)2(В04)2бН20, могут примсняться при более высоких температурах, чем ЦМН, поскольку первое возбужденное состояние для них соответствует очень высоким температурам. Ниже температуры перехода 164 К кубическая решетка ХМК перестраивается в орторомбическую. Магнитные свойства ХМК достаточно хорошо известны [34] в связи с простотой основного состояния, а ионы в узлах решетки расположены на относительно больших расстояниях, так что диполь-дипольное взаимодействие становится незначительным. Дюрье [23] для ХМК нашел значения 6 = 0,00279 К , 0=12 мК и показал, что при температурах выше 1 К членами вида 1/Р и более высоких порядков можно пренебречь. Таким образом, соль ХМК с успехом может применяться в магнитной термометрии для области температур выше 0,3 К. Теория магнитного состояния для МАС изучена значительно хуже ввиду гораздо более трудного для описания основного состояния, чем у ХМК. Пока не получено достаточно точных численных значении для 0 и б, каждое из которых определяется экспериментально для конкретного образца. Тем не менее поведение индивидуальных образцов МАС довольно точно описывается уравнением (3.88) [c.126]

ДИПОЛЬ-ДИПОЛЬНОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ — взаимодействие между диполями электрическими или ди-полями магнитными. Каждый электрич. (магн.) диполь создаёт в окружающем пространстве электрич. (магн.) поле, воздействующее на др. диполи. Напря-жёппость поля электрич. диполя [c.630]

При увеличении давления в газе необходимо учитывать взаимодействие между атомами. Дальнодейсгвую-щие диполь-динольные взаимодействия приводят к отличию локального электрич. поля, действующего на атом от приложенного ноля Е [c.695]

Величина магн. восприимчивости М. ж. возрастает при увеличении размера магл. частиц и их объёмноИ концентрации С в коллоиде. Оказывается, что размер частиц d , - 10 HW оптимален потому, что это наибольший размер, при к-ром частицы ещё пе слипаются (не агрегируют) из-за магн. диполь-диполъкого взаимодействия при комнатных темп-рах (слипаиию препятствует тепловое движение частиц). Действительно, обычно ср. магн. момент частиц Гс-см , если их [c.673]

Конкретный вид распределения (w, ) определяется минимизацией квантовомеханич. ср. энергии магнетика в осн. состоянии при J =0 (или свободной энергии при Гт О) с учётом взаимодействия с внеш. магн. полом, дополнит, условия нормировки т,- = onst и требований магнитной симметрии, магнетика. Влияние размеров и формы реальных образцов с до.менной структурой, а также магп. диполь-диполъного взаимодействия в них проявляется в том, что на поверхности образца возникают размагничивающие поля и изменяются условия устойчивости фаз. [c.690]

Основные представления. М. в. обусловлено тем, что осп. взаимодействия магн. моментов атомов или ионов в веществе, напр. обменное взаимодействие, магн. диполь — дипольное взаимодействие, взаимодействие магн. моментов с внутрикристаллическим полем, зависят от расстояния между ними. Намагничивание кристалла изменяет характер этого взаимодействия, что проявляется в изменении рассто.чвий между частицами, а макроскопически — в деформации образца (магнитострикции). В свою очередь изменение расстояния между частицами, т. е. деформация образца, изменяет силу взаимодействия. между магн. частицами, а следовательно, и их ср.. магн. моменты, т. е. намагниченность образца, темп-ру Кюри, магн. анизотропию и т. д. [c.18]

В ф-ле (1) магнитоупругие константы рассматриваются как феноменологнч. параметры, к-рые определяются экспериментально. В микроскопия, теории М. в. эти параметры и их зависимость от темп-ры и магн. ноля определяются для данного материала, исходя из его кристаллич. структуры и квантовомеханич. характеристик магн. ионов. Выделяют М. в., основанное на магн. диполь-дипольном взаимодействии, на анизотропном обмене и на комбинированном с участием спин-орбитального, обменного взаимодействия и на внутри1фисталлич. полях. [c.19]

НЫ Ю —10 Э. Такие большие мага, поля возникают за счёт диполь-дидольного взаимодействия магн. момента ядра с мага, моментом электронной оболочки иона, содержащего резонансное ядро магн. сверхтонкое взаимодействие обусловливает сверхтонкую спгрук- [c.105]

Взаимодействие возбуждённой частицы с невозбуждённой может быть мультипольным (диполь-диполь-ным, диполь-квадрупольным и т. д.) или обменным, возникающим при перекрывании электронных оболочек взаимодействующих частиц. Электронное возбуждение называется нелокалнзованным, если получившая анергию частица передаёт её др. частице так быстро, что за время жизни возбуждённого состояния этой частицы не успевает установиться квазиравновесие между возбуждённой частицей и окружающей средой (см. Эк Ситон). В противном случае говорят о локализованном электронном возбуждении н вводят понятие скорости переноса, к-рая для обменного взаимодействия убывает с расстоянием экспоненциально при эл.-магн. взаимодействии эта скорость где R — расстояние [c.133]

В вырожденных электронных состояниях важное значение имеют взаимодействия электронного спина с ядерными спинами, энергия к-рых в больше энергии чисто ядерных спин-спиновых взаимодействий, где ge л g — электронный и ядерный g -фак-торы, Цв — магнетон Бора, рд — ядерный магнетон. Электрон-ядерные спин-спиновые взаимодействия бывают двух видов 1) классич. диполь-дипольное взаимодействие (анизотропное), энергия к-рого в общем случае произвольной М. определяется тензором второго ранга с 9 компонентами 2) не имеющее классич. аналога изотропное контактное взаимодействие Ферми aSI, обусловленное наличием электронной спиновой плотности в месте расположения ядра. В отличие от анизотропного спин-спинового взаимодействия контактное взаимодействие имеет место только в состояниях с Л = о, аналогичных -состояниям атомов, т. к. только атомные s-орбитали создают спиновую плотность в мосте расположения ядра. Константы обоих видов взаимодействий зависят от электронной плотности М. и дают ценную информацию об электронных волновых ф-циях М. [c.190]

Оценку величины М. п. можно получить, сравнивая результаты теоретич. расчётов с эксперим. данными. Для Fe (Тс 10 К), напр., X ss 5000 и Я ss 5 10 Э. Такие большие значения X и Н не могут быть объяснены электродинамич. взаимодействием носителей магн. моментов. Диполь-диполъное взаимодействие моментов даёт значение Я 10 Э, что соответствует Тс 10 К, Природа М. п. оставалась непонятой вплоть до создания квантовой механики, В. Гейзенберг (W. Heisenberg, 1928) предположил, что поле Н связано с обменной частью эл.-статич. взаимодействия электронов, зависящей от взаимной ориентации их спинов S [c.196]

Эксперименты при Н = О и Н 1 a ,. На рис. 4 показан вид зависимости P tJ, измеренной в сверхпроводящем состоянии сплава NbзAl при диполь-дипольном взаимодействии мюонов с ядрами решётки в отсутствие диффузии мюонов. Внеш. поле Н в образце полностью отсутствует из-за Мейснера эффекта. Релаксация обусловлена взаимодействием мюонов с магн. моментами ядер кристаллич. решётки. Эксперим. зависимость описывается ф-цией Кубо — Тоябэ [c.228]

Существование О. л. и. может быть обусловлено диполь-дипольным взаимодействием или анизотропией элек-трич. поля кристалла, ориентирующего орбитальные моменты электронов относительно кристаллографич. осей. Спин-орбитпалъное взаимодействие стремится рас-положить спиновые моменты коллинеарно орбитальным. [c.486]

ПЕРЕНОС ЭНЕРГИИ — безызлучательная передача энергии электронного возбуждения при эл.-магн. взаимодействии двух частиц (молекул, ионов, комплексов), находящихся на расстоянии, меньшем длины волны излучения. В результате П. э. молекула — донор энергии переходит в состояние с меньшей энергией, а молекула — акцептор энергии — в состояние с большей энергией. Взаимодействие частиц, вследствие к-рого происходит П. э., может быть мультипольыым (в частности, диполь-дипольным) или обменным. Характерные расстояния, при к-рых осуществляется П. э., достигают при диполь-дипольном взаимодействии 5— [c.568]

Условия, необходимые для П. э., реализуются в осп. в конденсиров. средах (в газах взаимодействие частиц при их соударении приводит к уширению спектральных линий). П. э. играет существ, роль для процессов люминесценции. Взаимодействие при П. э, обычно предполагается настолько слабым, что спектры поглощения и люминесценции взаимодействующих частиц практически не меняются, г. е. остаются такими же, что и в отсутствие взаимодействия. В соответствии с законом сохранения энергии П. э. происходит только при условии, что спектры поглощения акцептора и спектры люминесценции донора перекрываются, т. е. в условиях резонанса. Если электронные переходы в доноре и акцепторе разрешены правилами отбора, то П. э. происходит в результате диполь-дипольного взаимодействия. Для этого случая теория П. э. была развита Т. Фёрстером (ТЬ. Роегз1ег, 1948). Она рассматривает процесс П. э. между молекулами в адиабатическом приближении и предполагает, что после переноса происходит быстрая колебат. релаксация в молекуле акцептора, что обеспечивает необратимость П. э. Скорость П. э. (вероятность переноса в единицу времени) выражается ф-лой [c.568]

Важную группу II. я. составляют электроповерхност-ные явления поверхностная проводимость, поверхностный электрич. потенциал, электронная эмиссия и др. Все они связаны с образованием на межфазной границе двойного электрического слоя в результате эмиссии или специфнч. адсорбции ионов, а также ориентации диполей в поле поверхностных сил (в случае полярных жидкостей в этом процессе могут играть существенную роль диполь-квадрупольные взаимодействия). [c.653]

Из ф-лы (13) видно, что диполь-дипольное взаимодействие даёт дестабилизируюпщй вклад и, если а < то центр, положение подрешётки рассмат- [c.480]

Роль С. д. наиб, существенна в ядериых спиновых системах твёрдых тел, где она обычно определяется магн. диполь-дипольиым взаимодействием между соседними [c.631]

К проявляющимся в этих веществах конкурирующим взаимодействиям, влияющим на установление разл. видов магн. упорядочения, относятся обменное взаимодействие и косвенное обменное взаимодействие ферро-п антиферромагн. характера зависящее от взаимной ориентации магн. моментов диполь-дипольное взаимодействие, осциллирующее РККИ-обменное взаимодействие. В регулярных кристаллич. структурах такие взаимодействия могут приводить к появлению сложной неколлинеарной магнитной атомной структуры (в т. ч. несоизмеримой). В нерегулярных твердотельных системах (аморфных веществах, неупорядоченных двух-или многокомпонентных сплавах и твёрдых растворах) благодаря конкуренции и хаотич. взаимному расположению магн. а примесных ионов (вызывающих иногда случайное изменение локальной оси маги, анизотропии) возникает фрустрация магн. моментов, приводящая к образованию состояния С. с. В этом случае для расчёта наблюдаемых физ, величин кроме обычного термодвнамич. усреднения по ансамблю систем е Гиббса распределением вероятности (обозначаемого <...)) необходимо дополнит, усреднение (обозначаемое чертой сверху) по всем возможным реализациям хаотич. расположения маги, моментов или набора взаимодействий между ними при этом в качестве ф-цНи распределения обычно выбирается комбинация дельтафункций или Гаусса распределение. Полное (но математически сложное) решение задачи усреднения по случайным конфигурациям для свободной энергии С. с, даёт т. н. метод реплик (от франц. replique — копия, образ). [c.634]

Смотреть страницы где упоминается термин Диполь-дипольиое взаимодействие : [c.124] [c.168] [c.170] [c.175] [c.78] [c.409] [c.21] [c.112] [c.113] [c.410] [c.647] [c.673] [c.674] [c.683] [c.691] [c.533] [c.32] [c.459] [c.558] [c.646] [c.676] [c.676]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...