Мощность излучения диполя

Пользуясь формулами (10.13), (10.14) и (10.23), имеем для мощности, излученной диполем [c.387]

Мощность излучения диполя [c.338]

Поле можно рассматривать локально как плоскую волну, бегущую по радиусу в частности, plv = рс. Плотность потока мощности есть (1/2) pv , а полный поток мощности, выходящей через поверхность сферы, а значит, и мощность излучения диполя найдутся интегрированием этой плотности по всей поверхности сферы. [c.338]

Мощность излучения диполя можно найти и иначе — как среднюю мощность силы диполя при ее воздействии на осциллирующую сферу. Эта мощность равна (V2) и Ref, что дает после подстановки соответственных значений из (102.9) снова тот же результат (104.2) J = (1/б)яа рс ka tY. [c.338]

Излучение x i), происходящее при гармоническом колебании заряда, представляет собой излучение диполя. Поэтому полная мощность излучения определяется равенством (152) [c.340]

Излучение диполя весьма мало э4х )ективно даже по сравнению с излучением монополя отношение активной части силы к реактивной ( косинус фи ) для монополя равно ka, а для диполя, как это видно из (102.9), всего ( /g) kaf. Мощность звука, излу- [c.338]

Полученных данных достаточно для того, чтобы найти энергию, излучаемую осциллирующей сферой в виде продольных и поперечных волн в окружающую среду. В самом деле, мощность излучения равна половине произведения амплитуды скорости колебания сферы на компоненту силы диполя, находящейся в фазе с этой скоростью. Скорость равна —ши, а активная компонента силы есть (с той же точностью, что и выше) [c.494]

Как мы уже убедились, излучение не-релятивистских электронов обладает дипольным характером. Известно вместе с тем, что пространственное распределение. мощности дипольного излучения (диполь Герца) имеет тороидальный вид (рис. 18). [c.95]

В учебниках по антенно-фидерным устройствам 66] показывается, что мощность излучения элементарного диполя определяется формулой [c.241]

До сих пор речь шла о второй гармонике. Аналогичным образом происходит и генерация третьей гармоники", первичное излучение с частотой о создает в нелинейной среде ансамбль диполей, колеблющихся и излучающих вторичные волны с частотой 3<и. Мощность третьей гармоники пропорциональна кубу мощности падающего света и фактору [c.843]

Хотя при принятом выше предположении о постоянстве числа Струхаля частота звука должна меняться пропорционально QR/ , вследствие линейного изменения величины скорости по длине Лопасти, а также изменения ее направления по отношению к наблюдателю вихревой шум характеризуется довольно большим диапазоном частот. Допуш,ение о том, что вихревой шум вызывается флуктуацией подъемной силы, приводит к диаграмме его направленности, соответствующей вертикально ориентированному диполю, когда максимум излучения совпадает с направлением оси винта (0q = 9O°), а в плоскости вра-ш,ения (00 = 0°) излучение отсутствует. С удалением от винта мощность звукового излучения в дальнем поле, согласно условию постоянства общего потока излучаемой энергии, уменьшается пропорционально При фиксированных площади лопасти и значении Ст/а вихревой шум пропорционален шестой степени концевой скорости, что связано с изменением по скорости величины Fz. сли же звуковое давление выразить через силу тяги винта, то получим 7 (й/ ) /Лл. Несколько обобщая выведенное выше выражение для вихревого шума, можем написать [c.830]

Обычно энергию взаимодействия системы (47) с внешним полем можно рассматривать как малый параметр, т.е. применима стандартная теория возмущений. Эта возможность следует из сравнения этой энергии с собственной энергией системы. Действительно, для потока излучения мощностью порядка 1 ГВт/см энергия взаимодействия диполей величиной в 1Д с электромагнитным полем в частотных единицах равна 20 см" , в то время как энергия взаимодействия ядер с электронами в атомах 20 ООО см" . [c.26]

Возбуждающее излучение и испытавшая большое усиление стоксова компонента рассеянного излучения создают в среде, как видно из четвертого и пятого членов (10.29), когерентный ансамбль диполей, излучающих на антистоксовой частоте ( u + S2) и стоксовой частоте второго порядка ( u — 2S2). Излучение на второй стоксовой частоте возникает еще и потому, что первая стоксова компонента ( u — S2), достигая большой интенсивности, сама начинает играть роль возбуждающего излучения и испытывает вынужденное рассеяние с уменьшением частоты еще на S2. Процесс увеличения числа спектральных компонент рассеянного излучения ограничивается из-за конечного запаса мощности исходного возбуждающего пучка. [c.505]

Как следует из формулы (3.5), электрический диполь создает направленное излучение, вдоль оси диполя = 0. Полная излучаемая мощность V будет равна интегралу по поверхности сферы радиуса Д от / [c.364]

Для нахождения мощности, излученной квадруполем, следует воапользоваться формулами (10.19) и (10.28), применяя, так же как для монополя и диполя, соображь-ння подобия и размерности. Тогда при больших х имеем [c.389]

Это ур-ие носит название ф-лы идеальной радиопередачи, т. к. в ее основу положены следующие допущения 1) земля является идеальным проводником, 2) воздух над землей является идеальным диэлектриком и 3) поверхность земли мошно считать плоскостью. Так как в действительности эти условия не выполняются на практике при передаче на сколько-нибудь большие расстояния, то практически ф-лы радиопередачи отличаются от уравнения (3), однако во всех остается пропорциональность напряшенности поля произведению которое носит название момента силы тока Р. и вы-рашается обыкновенно в метрамперах (см.). Необходимо однако заметить, что эквивалентность радиосети диполю и понятие о действующей высоте мошно допустить лишь тогда, когда размеры антенны малы по сравнению с длиной волны. Предельной длиной заземленной антенны, для к-рой возмошно применение понятия о действующей высоте, является половина длины волны, но лишь при длине антенны меньше четверти длины волны применение величины действующей высоты в ф-лах мощности излучения дает ошибку менее 10%. Заземленная антенна длиною в четверть рабочей длины волны является наиболее простой Р.—в этом случае собственная длина волны совпадает с рабочей. Симметричная незаземленная Р., состоящая из [c.387]

Если главная компонента тензора присоединенных масс для данного направления мала по сравнению с массой вытесненной среды (например, компонента для продольной оси тела в виде иголки), то сила диполя много больше сторонней силы и создаст излучение, большое по сравнению с излучением, создаваемым той же сторонней силой, приложенной непосредственно к среде. Так, для удлиненного эллипсоида вращения с отношением осей 10 1 главные компоненты тензора присоединенных масс равны приблизительно H-i = И-2 = 0,960pQ, Цз = 0,021pQ. Если масса эллипсоида равна нулю, то данная сторонняя сила, приложенная к нему вдоль большой оси, создаст излучение по амплитуде примерно в 24 раза большее, чем при приложении силы в перпендикулярном направлении. По сравнению с силой, приложенной к эллипсоиду с той же плотностью, что и среда, выигрыш в амплитуде для большой оси — в 48,6 раза и для малой оси — в 2,04 раза (по мощности излучения выигрыши соответственно в 2300 раз и в 4 раза). [c.346]

Сравнивая с (104.2), найдем, что мощность излучения продольных волн в жидкость и в твердую среду (с той же скоростью продольных волн) одинакрва при равных силах диполя, приложенных к среде со стороны. Если же сравнивать мощность излучения в твердую среду и в жидкость при одинаковых смещениях сфер одинаковых (малых) радиусов, то результаты получатся разные излучение продольной волны в твердой среде оказывается 36 [c.494]

Поглощаюш,ие клеили — позволяют измерить мощность, а токосъемник — ток радиопомех (при этом эквивалент сети не требуется). Рамочная антенна применяется для измерения магнитной составляющей, а штыревая антенна — электрической составляющей напряженности поля Симметричный диполь служит для измерения мощности излучения помехи. Измерения излучения проводят на открытых площадках, чтобы не было отражения и поглощения помехи. [c.328]

Полную энергию, излучаемую диполем за 1 с по всем направлениям (поток излучения), можно найти, вычисляя поток (5> через поверхность сферы радиусом К с центром в осцилляторе. Разобьем сферу на кольца координатными поверхностями 0=соп51 и 0 + (10=соп51. Площадь такого кольца равна 2я/ 51 п0(10, а значение <5> во всех его точках одинаково. Поэтому полная излучаемая мощность [c.41]

Справедливость этого утверждения просто следует из известной классической формулы для мощности дипольного излучения, полученной из ураппенип Максвелла, в предположении, что заряды, образующие диполь, движутся [c.182]

Чтобы получить это выражение, мы использовали тот факт, что для затухающего осциллятора ширина полосы частот на уровне половины максимальной мощности равна величине, обратной среднему времени жизни. Уравнение (158) применимо к любому излучающему диполю, совершающему затухающие колебания, если затухание возникает из-за потерь на излучение. Положим, что атом испускает видимый свет с длиной волны 7i = 5000 А = 5-10 см, тогда Уо = сДо = 3-10175-10 = 6-10 гц. Взяв для е и т значения е = 4,8-10" ед. СГСЭд и т = 0,91-10 г, мы получаем [c.339]

Из структуры этого выражения ясно, чю эта сила является чисто реактивной (так как сдвиг её фазы по отношению к скорости равен 90°) и чю она эквивалентна реакции массы среды, имеющей объём, равный половине объёма шара. Afilйвнaя реакция, находящаяся в одной фазе со скоростью, не даётся этим приближённым выражением, так как активная часть реакции для диполя малых размеров насюлько меньше реактивной части, что она в первом приближении отбрасывается. Чтобы найти её, следует вычислить второе приближение для А и Рг=а Однако поскольку мы знаем, чю полная излучаемая мощность должна равняться (и /2)1 е (Р), нетрудно найти эту активную часть силы реакций из формул (27.15). Импеданс излучения малого диполя будет, таким образом, в первом приближении выражаться следующим образом [c.350]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...