Постулат Планка

Изложенное показывает, что расширенные концепции тепла, работы и рабочего тела вносят радикальные изменения в анализ условий действия теплового двигателя. В частности, с позиций этих концепций оказывается неправомерным известный постулат Планка [c.203]

Для вычисления энтропий про стых веществ и химических соединений при различных температурах пользуются постулатом Планка, который гласит, что при абсолютном нуле энтропия 5о правильно образованных индивидуальных кристаллических веществ равна нулю. Это положение, иногда называемое третьим законом термодинамики, дает возможность вычислять абсолютные энтропии веществ. Энтропия вещества при температуре Т, если вещество в интервале от О до 7° К не претерпевает фазовых переходов, определяется уравнением [c.237]

Постулат Планка не распространяется на вещества, имеющие дефекты кристаллической структуры, аморфные вещества, стекла, сплавы и твердые растворы. Все эти вещества обладают при абсолютном нуле остаточной энтропией, т. е. 5о>0. При 0°К не становятся равными нулю также такие составляющие энтропии, которые обусловливаются ядерным спиновым и изотопным эффектами. [c.237]

Применимость постулата Планка к различным классам веществ неоднократно изучалась экспериментально. Многочисленные измерения, основанные на сопо ставлении энтропии 5т, вычисленной по уравнению (64), с величиной энтропии, полученной другими методами, показали, что для чистых элементов и химических соединений, образующих правильные кристаллы, постулат Планка всегда выполняется (значения энтропии, найденные по уравнению (64) и другими методами, в пределах точности измерений совпадают). [c.237]

Абсолютное значение энтропии отсчитывается от 0°К, так как в соответствии с постулатом Планка энтропия конденсированных веществ при этой температуре равна нулю. При 0°К все вещества находятся в конденсированном состоянии, поэтому для определения абсолютного значения энтропии вещества в газообразном состоянии надо просуммировать ее изменения во всех процессах превращения в это состояние. К числу этих процессов относятся нагревание одной твердой модификации от 0°К до температуры фазового перехода в другую твердую модификацию, переход из одной модификации в другую, нагревание второй твердой модификации до температуры плавления, плавление, нагревание жидкости до температуры насыщения, испарение, перегрев насыщенного пара, т. е. весь процесс превращения вещества в газообразное состояние. [c.398]

Планка 51 Постулат Планка 148 Потенциал Гиббса 154, 158 [c.242]

Постулат Планка (1912 г.) формулируется так при температурах, близких к абсолютному нулю, энтропия большинства твердых тел равна нулю. [c.217]

Следствием постулата Планка является то, что в большинстве случаев энтропийная константа (см. стр. 202) равна нулю, а это дает возможность рассчитывать равновесие, исходя только из первого и второго законов термодинамики. [c.217]

Как уже упоминалось, выход из затруднения был предложен Бором, отказавшимся от применения к атому законов классической электродинамики. Опираясь на идеи квантовой теории Планка, Бор подошел к трактовке модели Резерфорда с точки зрения этих новых представлений. Нужно отметить, однако, что теория Планка, признав неприменимость классической электродинамики к элементарному осциллятору, еще не выдвинула на ее место разработанной квантовой теории. Поэтому и Бор не мог дать решения сложной Задачи об атоме Резерфорда, которое представляло бы последовательное применение законов новой физики. Он вынужден был сформулировать в виде постулатов определенные утверждения в духе новой теории, не дав сколько-нибудь рационального обоснования рецепту применения этих постулатов. Однако на таком заведомо несовершенном пути были получены столь поразительные результаты, что правильность замысла Бора стала очевидной. Последующее развитие квантовой теории повело к разработке квантовой механики и квантовой электродинамики, при помощи которых удалось получить постулаты Бора как их следствия. [c.721]

Существование вынужденных переходов и вынужденного испускания непосредственно следует из целого ряда опытных фактов и теоретических соображений. Эйнштейн показал, что постулаты Бора не противоречат твердо установленным законам теплового излучения, только если принять в расчет вынужденные переходы. Приведем вывод формулы Планка по Эйнштейну. [c.735]

Путь, которым пользовался Бор при построении своей теории атома, был похож на тот, что был избран Планком при получении формулы излучения. Сначала создадим модель атома, удовлетворительно описывающую реально наблюдаемые спектральные закономерности, а затем будем искать в полученных соотношениях физический смысл. Бор сформулировал два постулата 1) в атоме существуют орбиты, вращаясь по которым электрон не излучает 2) излучение возникает при переходе электронов с одной стационарной орбиты на другую. При этом энергия hv излученного фотона равна разности энергий электрона на различных орбитах [c.164]

Принцип действия приборов квантовой электроники основан на изменении внутренней энергии системы в результате внешнего возбуждения, вызывающего переходы в ней. В системе существует бесконечное множество энергетических уровней и переходов между ними. Все они подчиняются постулату Бора при переходе с вышележащего уровня с энергией на нижележащий с энергией выделяется квант энергии с частотой V, т. е. к = - Еу — Е (где Л — постоянная Планка). [c.60]

Полодия 183 Постоянная Планка 343 Постулат эквивалентности 210 Предварение равноденствий 185, 197 Преобразование Галилея 209 [c.413]

Последующие работы Н. Шиллера, С. Каратеодори, Т. Афанасьевой-Эренфест, М. Планка, А. Гухмана отражают поиски путей обоснования энтропии, требующих минимальных допущений и не содержащих в себе логических противоречий. В результате обобщенного анализа проблемы энтропии А. Гухман приходит к выводу, что ни одна из этих попыток не является в полной мере удачной. В понятии энтропии уже содержатся те допущения, которые делаются при ее обосновании. Таким образом, по Гухману энтропию можно ввести без каких-либо особых начал и постулатов, опираясь при этом на общность схем взаимодействий различного рода с одной стороны и на долголетний опыт использования этой функции на практике — с другой. Несмотря на различие этих способов обоснования энтропии, все они в своей основе имеют одну и ту же схему теплообмена между двумя телами — именно ту, которой в свое время воспользовался Р. Клаузиус. В результате и принцип возрастания энтропии системы в условиях необратимого теплообмена, имеет органическую связь с принятой схемой процесса теплообмена. [c.52]

Впоследствии этот же постулат был сформулирован М. Планком другими словами Невозможно построить периодически действующую машину, все действие которой сводилось бы к поднятию некоторого груза и охлаждению теплового источника. [c.55]

В первом и втором изданиях учебника автор при изложении второго начала термодинамики придерживался метода Каратеодори. В предисловии к первому изданию учебника записано Классическое развитие мыслей, отправляющихся от постулатов Томсона, Клаузиуса, Планка или др., отличается, во-первых, известной узостью, ибо кладет в основу второго начала только свойства круговых процессов тепловых машин, и, во-вторых, некоторой невыдержанностью аргументации, ибо не проводит резкой грани между квазистатическими (обратимыми) и нестатическими (необратимыми) процессами. [c.344]

Впервые представление о вынужденном излучении было выдвинуто Эйнштейном в 1916 г. при выводе формулы Планка с учетом постулатов Бора. При этом постулировалось, что интенсивность индуцированного излучения пропорциональна плотности излучения, падающего на квантовую систему, а характеристики вынужденного излучения квантовой системы (частота, поляризация, направление распространения) тождественны характеристикам вынуждающего излучения. [c.5]

В основу построений второго начала классической термодинамики, как объединенного принципа существования и возрастания энтропии, положен один постулат наибольшую известность получили постулаты Р. Клаузиуса, В. Томсона и М. Планка. [c.65]

III. Постулат М. Планка (1926 г.) Образование тепла путем трения необратимо . [c.65]

В постулате М. Планка наряду с категорическим отрицанием возможности полного превращения тепла в работу содержится неявное указание о возможности полного превращения работы [c.65]

В теории квантов (см.), развитой Планком и Бором, вопрос о колебаниях О. получил иное освещение. По основному постулату Бора, фазовый интеграл [c.155]

КВАНТЫ, элементарные неделимые количества энергии (или действия), характеризующие прерывность атомных процессов и свойств света, совершенно чуждую представлениям классической физики. Понятие о К. введено в 1900 г. Планком для объяснения закона распределения энергии в спектре накаленного абсолютно черного тела. Для вывода этого закона необходимо предположить, что излучение и поглощение света в атомах происходит отдельными порциями— квантами величины hv (здесь h— универсальная постоянная, равная 6,55 10- эрг/ск., а V—частота световых колебаний). Открытие Планка получило широкое обобщение в теории Н. Бора, основанной главн. образ, на анализе линейчатых спектров атомов. Центром теории Бора являются два квантовых постулата. [c.37]

Помимо этого второе начало получило ряд других формулировок постулат Клаузиуса— теплота не может переходить сама собой от более холодного тела к более тёплому принцип Планка—невозможно построить периодически действующую машину, всё действие которой сводилось бы к поднятию некоторого груза и соответствующему охлаждению теплового резервуара принцип Каратеодори—сколь угодно близко произвольно выбранному данному состоянию системы имеются такие её состояния, из которых система не может быть переведена в данное состояние адиабатным процессом невозможность перпетуум мобиле второго рода, что понимается как невозможность машины, способной превращать в работу всю теплоту, полученную ею от теплового источника и др. [c.529]

Энергия фотона при Ч астоте у равна hv, при частоте Уо—hvo Обозначим величину этой энергии через о-С другой стороны, мы установили, что энергия, излучаемая одним диполем, по выражению (2-85) на частоте Уо равна 1. Нетрудно видеть, что отношение 1/уо будет отличным от отношения о/уо- Отношение Ео1ха = к, т. е. постоянной Планка, а Ефуо равно g причем g[c.63]

Первое положение показывает, что npiH Г = 0 уровни отсчета энтропии 5° и 5° Р совпадают, величина AS° в (6.33) должна равняться нулю и в этом уравнении остается тогда только одно неизвестное — AS. Конкретное значение постоянной Sq в (6.31) в этом случае несущественно, и его можно условно принять равным нулю (постулат Планка). [c.57]

Сравнение (10.17) с (10.16) показывает, что G° T) зависит и от постоянных интегрирования Uq и S°. Если система подчи-ияется третьему закону термодинамики, то согласно постулату Планка ( 6) константа S° должна ра>вняться нулю при Т = 0 и любом давлении. Из (10.14) видно, что такая нормировка энтропии для обычного идеального газа не подходит, во-пер-вых, потому что величина Ср постоянна и при 7 = 0 слагаемое Ср In Г равняется минус бесконечности, во-вторых, энтропия при любой температуре получается зависящей от давления. Причина этого — нереальность использованных уравнений состояния в области низких температур, где существенными становятся макроскопические проявления ювантовых свойств веществ, или, как говорят, происходит вырождение классического идеального газа. [c.91]

Это условие Бор получил, исходя из постулата Планка о том, что возможны лишь те состояния гармонического осциллятора, энергия которых равна E =nhas, и обобщив сформулированное для осциллятора правило квантования на другие механические системы и, в частности, на движущееся по круговой орбите тело. [c.65]

Было показано также, что постулат Планка практически выполняется и для некоторых сплавов. Так, остаточная энтропия сплава Mgз d, полученная путем сравнения его энтропии при 270° С, вычисленной из уравнения (64), со значением энтропии, найденным методом э. д. с., составляет 0,03 0,04 кал г-атом-град, т. е. в пределах точности измерений ее можно считать равной нулю [9]. В той же работе сообщено о том, что остаточная энтропия [c.237]

Оба вывода — принципы существования и возрастания энтропии — получаются в классической термодинамике на основе яспользования любого из приведенных постулатов (Р. Клаузиуса, В. Томсона-Кельвина, М. Планка и др.). Однако принципы существования и возрастания энтропии между собой ничего общего не имеют. Принцип существования энтропии характеризует термодинамические свойства систем и используется вместе с вытекающими из него следствиями для изучения физических свойств вещества. Принцип возрастания энтропии характеризует только наиболее вероятное направление течения реальных процессов в физических явлениях и, следовательно, имеет несомненно меньшую общность, чем принцип существования энтропии. На основании этого проф. Н. И. Белоконь в 1954 г. совершенно справедливо предложил рассматривать эти принципы раздельно и математические выражения для них получать на основе различных постулатов. [c.57]

Значение второго начала термодинамики шире тех следствий, которые вытекают из рассмотрения цикловых процессов по Р. Клаузиусу, что подтверждено многолетним опытом применения этого фундаментального закона в различных областях науки и техники. В связи с этим было признано целесообразным основной постулат его вводить по М. Планку, у которого второе начало истолковьгеается как закон, утверждаюш,ий, что в любом естественном процессе сумма энтропий всех тел, участвующих в процессе, возрастает . [c.4]

Предъявляемым требованиям удовлетворяет постулат, основанный на законе возрастания энтропии (см. 9.3), что было отмечено еще М. Планком (см. предисловие). Если помимо реальных необратимых процессов учесть как предел допустимого идеальные обратимые (равновесные) процессы, то основной постулат второго начала термодинамики может быть ВЕ,1ражен следующим образом сумма энтропий всех тел (число которых п), принимающих участие в преобразовании энергии, не может уменьшаться-. [c.138]

Напротив, теорию квантов мы здесь кратко расскажем. Понятие кванта было введено в науку в 1900 г. Максом Планком. Этот ученый изучал тогда теоретически проблему излучения черного тела, и так как термодинамическое равновесие зависит от природы излучателя, он придумал очень простой излучатель, так называемый резонатор Планка, состоящий из квазиупруго связанного электрона, обладающего, таким образом, частотой колебаний, независимой от его энергии. Если применить классические законы электромагнетизма и статистической лшханики к обмену энергией между такими резонаторами и излучением, то это приведет к закону Рэлея, о безусловной неточности которого говорилось выше. Во избежание этого и чтобы прийти к результатам, более согласным с экспериментальными фактами, Планк выдвигает странный постулат Обмен энергией между резонаторами (или веществом) и излучением происходит только конечными порциями, равными частоте, умноженной на /г, причем /г представляет собой новую универсальную константу физики . Каждой частоте соответствует, таким образом, в некотором роде атом энергии —- квант энергии. Рассмотрение полученных данных дало Планку необходимые основания для расчета константы /г, и най-.денное при этом значение (Л = 6,545 10- ) по существу не было изменено, несмотря на многочисленные последующие определения, сделанные самыми различными методами. Это — один из наиболее прекрасных примеров могущества теоретической физики. [c.643]

В первой главе мы приняли за основной постулат существование периодического явления, связанного с каждой отдельной порцией энергии, зависимость которой от собственной массы выражена соотношением Планка— Эйнштейна. Теория относительности показала нам, таким образом, необходимость связать с равномерным движением всякого движущегося тела распространение с постоянной скоростью некоторой фазовой волны, и мы смогли объснить это распространение, пользуясь представлением Минковского о пространстве-времени. [c.666]

Сопоставление второго и третьего постулатов термодинамики непосредственно приводит к выводу о невозможности осуществления в нашем мире полных превращений тепла в работу (принцип исключенного Perpetuum mobile второго рода). Классическая термодинамика использует этот объединенный вывод в качестве единственного основания (постулат В. Томсона—М. Планка) при построении второго начала классической термодинамики, как объединенного принципа существования и возрастании энтропии. [c.6]

II. Постулат В. Тотисон а-К е л ь в и н а (1852 г.) Невозможно построить периодически действующую машину, вся деятельность которой сводится к поднятию тяжести (выполнению механической работы) и охлаждению теплового резервуара (формулировка М. Планка). [c.65]

Обратимся теперь к постулату Нерг ста, который утверждает, что не только кривая АН (Т), но и кривая АО(Т) должны иметь горизонтально расположенную касательную при 7 = 0, как показано на фиг. 21. Таким образом, Нернст объяснил, почему соотношение АО АН часто оказывается хорошим приближением в пределах довольно широкого интервала температур. Планку удалось показать, [c.170]

Планка закон излучения 280, 281 Поверхностного натиження коэффициент 49 Полевые операторы 493 Полунепроннцаемая мембрана 59 Постулат равной априорной вероятности в квантовой статистической механике 206 [c.514]

СООТВЕТСТВИЯ ПРЙНЦИП, постулат квант, механики, требующий совпадения её физ. следствий в предельном случае больших квантовых чисел с результатами классич. теории. В С. п. проявляется тот факт, что квант, эффекты существенны лишь при рассмотрении микрообъектов, когда величины размерности действия сравнимы с постоянной Планка Если же квант, числа, характеризующие состояние физ. системы (напр., орбит, квант, число I), велики, то величиной А можно пренебречь и система с высокой точностью подчиняется классич. законам. С формальной точки зрения С. п. означает, что в пределе О квантовомеханич. описание физ. объектов должно быть эквивалентно классическому. [c.700]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...