Диполей электрических релаксация

Динамика молекулярная 97 Диполей электрических релаксация 275 Дискретные (прерывные) системы 102, 122 Диссипативные силы 45 Диссипативные структуры 8, 12 Диффузии коэффициенты 271, 272, 274, 362, 364-366, 379, 445, 447, 448 [c.452]

Некоторые особенности эффекта Керра в жидкости. Следует остановиться на особенности эффекта Керра в жидкостях. При включении внешнего электрического поля искусственная анизотропия жидкости не исчезает мгновенно. Требуется определенное время, так называемое время релаксации, зависящее от структуры данной жидкосги, для того, чтобы анизотропная жидкость снова перешла б изотропное состояние, т. е. повернутые диполи под [c.291]

В отличие от упругой тепловая поляризация устанавливается достаточно медленно. Приложение внешнего злектрического поля к диэлектрику, находящемуся в состоянии термодинамического равновесия, приводит к определенной перестройке системы (диэлектрика). В результате этого через некоторое время, называемое временем релаксации, устанавливается новое поляризованное равновесное состояние. Если электрическое поле выключить, то за счет тепловых колебаний и перемещений частиц восстанавливается хаотическая ориентация диполей или хаотическое распределение электронов и ионов в ловушках . Поляризованное состояние че- [c.283]

Ориентация молекул происходит без трения, то диэлектрические потери будут также малы. Лишь при средних значениях вязкости, когда поворот и ориентация диполей становятся возможными, но совершаются с преодолением трения молекул и нагревом материала, диэлектрические потери могут быть значительны и достигают максимальной величины. Прн увеличении частоты этот температурный максимум сдвигается вправо, в сторону более высоких температур, снижаясь по своему значению. В частотной зависимости полярные диэлектрики также имеют максимум tg б от частоты, определяемый временем релаксации при поляризации дипольных молекул в переменном электрическом поле возрастающей частоты. [c.25]

Рассмотрим кинетику установления электрического поля в диэлектриках с упорядоченным расположением включений. Нас интересует взаимосвязь изменения максимальной напряженности поля вблизи неоднородности с кинетикой процесса релаксации диполей, для [c.129]

Энергетические барьеры между возможными локальными положениями электроны, ионы и диполи преодолевают за счет энергии теплового движения, а электрическое поле, изменяя высоту этих барьеров, приводит к накоплению большего числа заряженных слабосвязанных частиц в энергетически более благоприятных положениях. После выключения поля за счет дезориентирующего влияния теплового движения поляризация исчезает. Такой механизм поляризации, очевидно, является более медленным по сравнению с упругой поляризацией. В самом деле, система упруго смещенных зарядов после выключения поля возвращается в основное (неполяризованное) состояние за время 10 —с, причем для массивных ионов время релаксации больше, чем для легких электронов. [c.63]

Дело в том, что не всякая поляризация может меняться независимо от поля. Если механизм поляризации таков, что нужно некоторое время для образования электрического или магнитного момента, то меняя поле достаточно быстро, можно получить состояния, в которых поляризация и поле будут иметь какие угодно, не связанные друг с другом значения. Подобным свойством обладает ориентационная поляризация, связанная с ориентацией электрических или магнитных моментов отдельных молекул. Время релаксации для ориентации молекулярных диполей иногда бывает настолько велико, что можно, например, наблюдать поляризацию без всякого внешнего поля. [c.165]

Следует подчеркнуть, что электрическое поле нельзя считать фактором, вызывающим вращение полярных молекул [Л. 2-2]. Энергия диполя в жидкости при напряженностях, не превышающих пробивную, недостаточна для того, чтобы диполь мог совершать колебания при периодическом изменении поля. В то же время энергия теплового движения достаточна для обеспечения вращения диполя в жидкости. В связи с этим постоянная времени установления поляризации (время релаксации) зависит от энергии теплового движения. При тех частотах и температурах, когда время установления поляризации мало по сравнению с периодом приложенного напряжения, диэлектрические потери, связанные с поляри нацией, весьма малы. [c.34]

Уравнение Дебая для релаксации электрических диполей [c.275]

Это — уравнение Дебая для релаксации диполей в электрическом поле. Оно [c.276]

При низких температурах вязкость диэлектрика так велика, что диполи заморожены , не ориентируются в электрическом поле и дипольная поляризация не происходит. Проводимость диэлектрика при низких температурах мала, а поэтому невелики /ск и вызываемые им диэлектрИческйе потери. Поэтому tg б жидкого полярного диэлектрика при низких температурах имеет небольшое значение (рис. 5.21, а, пунктирная линия). С ростом температуры вязкость диэлектрика уменьи1ается. время релаксации полярных молеку.-i становится меньше и они вовлекаются в процесс поляризации. Ориентация (поворот молекул в поле в результате преодоления межмо-лекулярных сил) происходит с трением . На работу против сил трения затрачивается энергия электрического поля, которая и рассеивается в диэлектрике, активная составляющая /да тока абсорбции /аос увеличивается и tgfi диэлектрика растет (рис. 5.21, а). При температуре вязкость диэлектрика уменьшается до такого значения, что время релаксации И полупериод T 2 - i2f) приложенного напряжения становятся одинаковыми Полярные молекулы в течение одного полупериода поворачиваются на максималь- [c.162]

Дипольно-релаксационная ориентационная) поляризация определяется поворотом и ориентацией диполей в направлении поля и свя-зана с тепловым движением частиц. Дипольные молекулы, находящиеся в хаотическом тепловом движении, ориентируются в направлении действующего внешнего электрического поля, создавая эффект поляризации диэлектрика. При снятии внешнего электрического поля поляризация нарушается беспорядочным тепловым движением молекул. Диполи приобретают самое разнообразное положение в пространстве, и эффект полярного их расположения исчезает. Время установления и нарушения поляризации определяется временем релаксацит дипольных молекул. [c.7]

Все существующие феноменологические модели связи электрического сигнала на электродах короткозамкнутого конденсатора с диэлектрическим слоем при прохождении волны нагрузки с параметрами нагрузки предполагают поляризацию диэлектрика на фронте волны с изменением диэлектрической проницаемости и проводимости (или без изменения последней) I связанную с поляризацией неравновеспость состояния вещества за фронтом волны. За фронтом идет процесс распада поляризации по одному или нескольким механизмам с соответствующими временами релаксации [109, 157, 311, 374]. Для большинства исследованных материалов в диапазоне давления до ЫО кгс/см2 величина ударной поляризации в 10 —10 раз лченьше предельной величины поляризации, соответствующей развороту всех диполей полярного диэлектрика в одном направлении. В связи с этим следует ожидать, что при наложении сильного электрического поля поляризация диэлектрика значительно более высокая, чем при прохождении ударной волны. Вместе с тем вклад ударной поляризации в поляризованном электрическим полем диэлектрике резко уменьшается. Эти соображения позволяют принять, что процессы ударной поляризации в диэлектрике при сильном внешнем электрическом поле можно не учитывать при анализе работы диэлектрического датчика давления. [c.173]

Особую физическую ясность приобретает график рис. 3-10 для случая чисто дипольного механизма потерь частота сок соответствует такому соотношению между периодо М внешнего электрического поля и времени т релаксации диполей, при котором мы наблюдаем наибольшую затрату энергии на преодоление дитюлями сопротивления вязкой среды. Это соотношение в предположении 5<СгТ чрезвычайно прюстое [c.181]

Представленная картина поглощения высокочастотной электромагнитной энергии вблизи сеточного электрода, вероятно, обусловлена поляризацией молекул (диполей) на границе раздела фаз. Степень же поляризации, при прочих равных условиях, связана со структурой молекул. Поляризованные молекулы образуют систему мономолекулярных слоев, связанную у поверхности раздела электрическими силами, которые являются следствием наличия скачка потенциалов. Такая молекулярная система обладает гораздо большей инерционностью, чем отдельные молекулы (дийоли) или группы молекул, находящиеся вдали от поверхности раздела, а следовательно, имеет свою особую частоту релаксации. [c.14]

Релаксация электрических диполей 275, 276 Ренорм-группы теория 192-196 Рождение пар частиц 47 Рычага правило 190-192, 198 [c.455]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...